Удельное сопротивление уравнение

Углекислоты значения при ожижении воздуха 31 Углерод 347 Углерода окись 44 Ударные волны второго звука 853 Удельное сопротивление уравнение 196 Уитстона мост 17 [c.932]

Еще одной причиной нелинейности температурной зависимости удельного сопротивления при высоких температурах является тепловое расширение. Характеристическая температура понижается и поэтому амплитуда колебаний решетки увеличивается. В уравнение (5.4) необходимо ввести аддитивную поправку, пропорциональную Таким образом, для платины, у которой 0д составляет примерно 240 К, зависимость удельного сопротивления от температуры при комнатной температуре и выше получает квадратичную составляющую, связанную с тепловым расширением. Кроме того, если учесть сложный характер кривой плотности состояний, следует ожидать появления чле- [c.194]

Температурная зависимость удельного сопротивления полупроводника, в который добавлено небольшое количество примеси, показана на рис. 5.7 [12]. На практике в полупроводнике всегда присутствуют как донорные, так и акцепторные примеси, и разработчик полупроводниковых термометров сопротивления может лишь выбирать соотношение между теми и другими. Для описания процессов проводимости рассмотрим германий, содержащий донорные атомы мышьяка в концентрации N(1 и какие-либо акцепторные атомы в концентрации Л а-На рис. 5.7 можно выделить четыре температурных диапазона, в каждом из которых преобладает какой-либо один механизм проводимости". В высокотемпературном диапазоне [I] проводимость обусловлена главным образом электронами, термически возбужденными из валентной зоны в зону проводимости согласно уравнению (5.8), поскольку все примесные атомы давно уже ионизованы. Это область собственной проводимости для германия она начинается чуть выше 400 К. Этот диапазон не представляет особого интереса для германиевых термометров сопротивления. [c.198]

Таким образом, проводимость зависит от того, как меняется Те с температурой. Как следовало ожидать, с повышением температуры Те падает, так что на рис. 5.7 удельное сопротивление выше 100 К растет до тех пор, пока собственная проводимость не начинает доминировать. Ниже 100 К ионизация (Nd—Na) донорных атомов перестает быть полной и п падает согласно уравнению (5.12). Соответственно удельное сопротивление растет и продолжает расти, пока температура не понизится примерно до 10 К, когда ионизация примесных атомов практически прекращается и свободные носители отсутствуют. Для низкотемпературной части этого диапазона можно записать [c.199]

Решение, а) Определяем расходы в параллельных участках трубопровода, принимая в первом приближении удельные сопротивления по табл. IV. 1 при скорости движения воды V 1,2 м/с и решая систему уравнений (IV.12) [c.92]

Если известно удельное сопротивление А (т. Q. d к %) п приведенная длина трубопровода /пр, то из уравнения (319) [c.268]

Совместным решением уравнений (5-27) и (5-29) находим постоянные Сх и С2, которые выражаются через полный ток индуктора и относительные радиусы цилиндра гпх я т2- Этим полностью определяются значения Я, , и У в любой точке сечения. Если толщина стенки цилиндра Уз относительно мала, то плотность тока может быть с достаточной точностью найдена из выражения (3-12). Такое упрощение возможно, когда Пзг > 5 2, что почти всегда соблюдается на практике. В этом случае для определения глубины активного слоя можно пользоваться табл. 3-4, положив т - — 1 (удельное сопротивление второй среды равно бесконечности). [c.76]

Как следует из уравнения (8), удельное сопротивление почвы и общая площадь поверхности обнаженных участков трубопровода определяют плотность тока коррозии. Это уравнение поясняет также, почему после появления первой утечки коррозия трубопровода ускоряется продукты коррозии, как правило, снижают удельное сопротивление почвы. Кроме того, как только в трубопроводе возникает сквозное отверстие, площадь анодного участка в этом месте уменьщается и плотность коррозионного тока возрастает. , [c.45]

Расчетные уравнения могут быть выведены таким же способом, как для системы ходовые рельсы — трубопровод в разделе 24.4.1. Вместо тока в трубопроводе 1ц здесь рассматривается ток в грунте 1е. Существенное значение имеет то, что удельное сопротивление единицы длины грунта Rg (которое должно было бы войти вместо соответствующей величины для трубопровода Rj ) здесь отпадает. Все необходимые данные представлены на рис. 24.7. [c.461]

Из (273) следует, что сколько бы ни увеличивалась поляризация на поверхности металла (т. е. какова бы ни была мощность источника электрохимической защиты), наложенная поляризация ф/ в вершине трещины не может превысить некоторой предельной величины, определяемой по уравнению (273). Эта предельная величина уменьшается с увеличением глубины трещины / и уменьшением ее поперечного размера г (толщины трещины), а также с увеличением удельного сопротивления электролита р. Например, для io = 10" А/см , Ь = 50 мВ, р = 20 Ом-см, г = 4 мкм предельная величина поляризации близка к нулю для глубины трещины всего 0,05 мм (причем Фо— со)- [c.204]

Из выражения (286) следует, что сколько бы ни увеличивалась поляризация на поверхности металла (т. е. какова бы ни была мощность источника электрохимической защиты), наложенная поляризация ф, в вершине трещины не может превысить некоторой предельной величины, определяемой по уравнению (286). Эта предельная величина уменьшается с увеличением глубины трещины I и уменьшением ее поперечного размера г (толщины трещины) а также с увеличением удельного сопротивления электролита р. [c.200]

Уравнение (499) показывает, что при низком значении коэффициента выхода тока, значительном уменьшении концентрации солей в воде, высоких удельных сопротивлениях диафрагм и их толщин, [c.416]

Следует отметить, что основное уравнение (12.81), полученное для идеализированных условий с допущением, что Гср. и, Яф.п. являются постоянными величинами, а осадок рассматривается как пористая среда, оказывающая сопротивление ламинарному потоку жидкости в соответствии с законом Дарси. На практике же все осадки и многие перегородки сжимаемы, а это означает, что Гср. и 7 ф.п. не являются постоянными, а зависят от ряда факторов, прежде всего от давлений. Кроме того, сжимаемый осадок представляет собой систему сложных сквозных пор и движение жидкости через него не может быть ламинарным. Расход фильтрата, падение давления, удельное сопротивление осадка являются факторами, тесно связанными с изменением пористости осадка, а пористость является очень сложной характеристикой, так как она включает понятие трения жидкой частицы, механическую передачу сил трения от частицы к частице, направление и форму зерен и т. п. [c.300]

Поскольку удельное электросопротивление является обратной величиной электропроводности, эффективное удельное сопротивление металлического слоистого материала в направлении, параллельном слоям, описывается уравнением [c.75]

Мюллер [3], исходя из законов Ома и Кирхгофа, вывел дифференциальное уравнение распределения потенциала вдоль трубки, наполненной электролитом с удельным сопротивлением р [c.29]

Поскольку, как это видно из уравнения (14), сопротивление и поляризация эквивалентны, то для неполностью заполяризованных систем контактный ток можно определить методом суммирования омического падения потенциала в электролите с одной из кривых катодной поляризации [16—18]. Для двух электродов площадью в 1 см , находящихся друг от друга на некотором расстоянии, омическое падение потенциала в электролите для разных значений плотностей тока выразится произведением удельного сопротивления электролита на расстояние и плотность тока (см. прямую ОЖ на рис. 1). Просуммировав по ординате прямую омического падения потенциала в электролите ОЖ с кривой катодной поляризации ВГ, получим суммарную кривую катодной поляризации ВИ. Пересечение этой новой кривой, включающей как омическое падение потенциала, так и катодную поляризацию, с кривой анодной поляризации дает величину коррозионного тока I. [c.32]

Рассеяние, вычисленное таким образом, обычно слишком велико (за исключением жидкого натрия), его можно скорректировать возвращением к величине а (К), входящей в уравнение (41), в котором а(К)= 1. Вычисленное удельное сопротивление снижается на 60%, но значения остаются все еще слишком большими, возможно, в результате игнорирования зависимости а К) от К (см. рис. 13). Для натрия совпадение оказывается плохим выявляется добавочный механизм рассеяния, по крайней мере, в жидком натрии (возможно, во всех жидких металлах), который может быть вызывается локальными получающимися при нагревании флуктуациями плотности положительных ионов (теория Губанова). Этот второй вклад в рассеяние электронов проводимости был назван плазменным рассеянием. Он имеет большое значение при малых величинах К. Займан [304] установил, что сопротивление натрия определяется только плазменным рассеянием (см. также [313]). Даже тогда, когда плазменное рассеяние учтено, совпадение между наблюдаемыми и вычисленными удельными сопротивлениями для большинства металлов плохое. Разделение сопротивления на две части позволяет, однако, объяснить температурную зависимость удельного сопротивления и изменение сопротивления после плавления. [c.105]

Таким образом, предсказано, что рь пропорционально Г, что и наблюдается. Вместе с тем псевдопотенциал цезия велик и средний свободный пробег определяется К вблизи K=2kp. В этом интервале а К) менее чувствительно к температуре, так что около одной трети удельного сопротивления цезия нечувствительно к температуре и Ps в уравнении (38) качественно оправдывается. Точное определение уравнения (38) требует данных об изменении а (К) с изменением Т. [c.106]

Эффективное удельное сопротивление р протекающему току < j i > для варианта II определим из уравнения [c.163]

Частица, достигнув поверхности электрода, может отдать свой заряд или даже приобрести заряд электрода, а в некоторых случаях — снова оторваться от электрода. Подобные процессы происходят также при аутогезии частиц к слою уже ранее прилипшей пыли и определяются дополнительной электрической силой. Эта сила зависит от удельного сопротивления слоя пыли и может быть выражена уравнением [c.266]

В адиабатическом пределе (1/т С А /г) все моменты функции распределения f p t) оказываются существенными, поскольку неравновесное состояние электронной подсистемы нельзя описать общей температурой. В этом случае примесная проводимость определяется выражением (5Б.17), которое выводится из кинетического уравнения. Появление расходящихся членов (Л /г) в формуле (5.1.104) для удельного сопротивления связано с высшими моментами функции распределения, которые не были включены в базисный набор. [c.405]

Формальное определение полной и удельной теплопроводности и полного и удельного термического сопротивления аналогично определению полной и удельной электрической проводимости и полного и удельного объемного электрического сопротивления. Уравнение установившегося процесса передачи тепла через тело с полным термическим сопротивлением при разности температур на горячей и холодной поверхностях ДГ [c.39]

Если принять f = 1 м , то уравнение (64) будет выражать зависимость между переходным сопротивлением изоляции (Яиз), удельным сопротивлением грунта и пористостью. Соответственно пористость (k) будет обратной функцией от переходного сопротивления [c.163]

Это уравнение тождественно уравнению Лапласа в теории тяготения. То же уравнение встречается и в теории электропроводности (илп теплопроводности) в металлах. Если, например, через ф обозначить электрический потенциал, а удельное сопротивление среды принять равным единице, то формулы (3) 69 дают компоненты тока. Эта аналогия окажется полезной в дальнейшем. [c.261]

Из представления (65.1) следует, в частности, что удельное сопротивление является четной функцией скорости проскальзывания к. Так как в рассматриваемом течении ускорение равно нулю, динамические уравнения (6.7) записываются в виде [c.214]

Если разделить каждый член уравнения на площадь Р, то получим уравнение для определения удельного сопротивления сдвигу [c.184]

Из уравнения (48) видно, что удельное сопротивление сдвигу, а следовательно, касательная сила тяги зависят не только от тангенциальной составляющей, но и от давления в зоне контакта чем выше давление, тем больше касательная сила. Однако с повышением давления растут вертикальные деформации грунта, как это следует из зависимости (47), т. е. повышается сопротивление качению. Поэтому изменение давления на грунт влияет на тягово-сцепные свойства колесного движителя неоднозначно. На сильно деформируемых грунтах даже небольшое повыщение давления в зоне контакта приводит к значительному увеличению вертикальной деформации (глубины колеи) и потерь мощности на деформирование грунта. Некоторое приращение касательной силы тяги в результате роста второго члена уравнения (48) не компенсирует более интенсивного увеличения силы сопротивления качению. На плотных грунтах, где вертикальные де- [c.184]

Предложено уравнение, описывающее кинетику изменения удельного сопротивления воды в контуре на основе допущения о постепенном снижении скорости коррозии под действием высокоомной воды в замкнутом контуре. Получены данные, подтверждающие его справедливость для некоторых материалов. При этом в качестве меры скорости коррозионных процессов может служить коэффициент 6, входящий в окончательное выражение для временной зависимости удельного сопротивления воды. [c.173]

Когда скорость о>1,2 м/сек, уравнение ( 1.6) применяется в том виде, как оно записано. При меньших скоростях в значения удельных сопротивлений, опреде- [c.117]

Q в уравнении (1) относится к тепловой энергии, генерированной и содержащейся в самом образце. В настоящем эксперименте измеренной электрической энергией является энергия, выделяющаяся между торцами поршней. К ней надо сделать три поправки, чтобы найти долю энергии, еще находящейся в образце в виде тепловой энергии в момент начала фазового превращения. Первая поправка — на энергию, которая рассеяна в областях графитовых электродов ячейки. Вторая — на тепловые потери за счет теплопроводности к холодным стенкам в течение периода нагрева. Третья — на потери электрической энергии в окружающих образец стенках, когда они достаточно нагревались, чтобы стать электропроводными. Первая поправка была главным образом геометрическая, включающая интегрирование произведения квадрата плотности тока на удельное сопротивление по элементам объема электродных зон [c.213]

Уравнение (В.З) представляет собой дифференциальную форму закона Ома. Удельная проводимость и удельное сопротивление определяют плотность тока в веществе при заданной напряженности электрического поля, т. е. количественно характеризуют явление электропроводности. [c.6]

Определение полного и удельного теплового сопротивления аналогично определению полного и удельного объемного электрического сопротивления. Уравнение установив-щегося процесса передачи тепла через тело с полным тепловым сопротивлением при разности температур на горячей и холодной поверхностях Д [c.23]

Для того чтобы по измеренным значениям 7 (/°) найти значения удельного сопротивления р( °), необходимо знать распределение температуры вдоль оси капилляра. Тогда решение интегрального уравнения (1) дает значение р ( ). [c.204]

Действительно, зная удельное сопротивление электролита, можно для расстояния Хг легко определить из уравнения (75) угол аг вершина которого должна находиться в точке в, потому что падение напряжения между анодом и любой точкой катода есть величина постоянная. Луч, определяющий угол аг, проведенный из точки в до пересечения с суммарной поляризационной кривой (точка а ), образует новый искомый треугольник 00405. Катет же, лежащий в новом треугольнике против угла а, должен быть, во-первых, равен новому падению напряжения в электролите г г г и, во-вторых, соответствовать условию постоянства падения напряжения между электродами, т. е. [c.380]

НОВ высшего порядка. На практике квадратичная зависимость удельного сопротивления от температуры хорошо согласуется с экспериментальными наблюдениями до температур порядка 900 К- При более высоких температурах в уравнение должен быть добавлен еще один член, учитывающий влияние вакансий решетки. Равновесная концентрация вакансий в металле приводит к увеличению удельного сопротивления Ар, описываемому уравнением вида Ap — expi — EflkT], (5.5) [c.195]

Фридман и др. рассмотрели кремниевый плоскостной диод с р — п-переходом, состоящий из материала базы и-типа с высоким удельным сопротивлением и сильно легированного материала р-типа с низким удельным сопротивлением. Они считают, что вопрос о соответствующем выражении для прямых характеристик при высокой плотности тока остается открытым. Они рассмотрели уравнение Рашбы и Толпыго [66] [c.293]

Применительно к двухзонной модели получены уравнения температурной зависимости величины общего удельного электросопротивления двухфазного сплава. Эти уравнения связывают величину общего удельного сопротивления р с величинами р , pj компонентов и их температурными параметрами и а , Ро2 и а , а также с величинами pi и pi+, и Р2+ и их температурными параметрами Р01 и ai , P014- и 14-, Р02— и 2—, Р02+ и 24-. [c.207]

С учетом того, что все резисторы на подложке формируются в едином технологическом цикле, можно допустить, что величины р и й имеют незначительный разброс по подложке (на практике этот разброс не превышает 5—7 %). Это позволяет ввести понятие удельного поверхностного сопротивления ра резистивной пленки, величина которого определяется только удельным сопротивлением материала пленки и его толщиной и численно равна сопротивлению пленочного резистора в (рорме квадрата с произвольным размером сторон. Это понятие специ( ично для микроэлектроники и не применяется в других областях техники. Уравнение для сопротивления резистора при этом может быть записано в виде [c.433]

При расчете намывных фильтров обычно используют уравнение, устанавливающее зависимость между макрофакторами, а для влияния микрофакторов вводятся постоянные, определяемые экспериментально (удельное сопротивление осадка, сопротивление фильтровальной перегородки). Современная теория фильтрования с образованием осадка располагает целым рядом уравнений, предназначенных для технологического расчета промышленных установок. Для правильного выбора существующего расчетного уравнения необходимо четкое определение вида и режима рабочего процесса в каждом отдельном случае. [c.296]

Из этого уравнения следует, что функция влияния температуры определяется следующими факторами изменением тензочувствительности в зависимости от температуры изменением температурной, характеристики удельного сопротивления под воздействием деформации различием ди-латационных характеристик детали и чувствительного элемента. [c.46]

Данные для удельного сопротивления и его изменения при плавлении в чистых жидких металлах приведены ниже в таблице вместе со значениями ах, и Pi, [см. уравнение (38)]. Некоторые из этих значений уже упоминались [291, 294]. Расплавленные элементы можно классифицировать по значениям pjps, о-ь, as- Известны почти все возможные комбинации. [c.116]

Один из способов улучшить приближение (5Б.16) для проводимости состоит в расширении набора базисных переменных. Ясно, что оператор тока (5.1.98) соответствует лишь первому моменту неравновесной функции распределения. В то же время кинетическое уравнение для f p t) = содержит информацию о всех моментах. Поэтому естественно взять в качестве базисного набора операторы (5.1.105), которые соответствуют высшим моментам функции распределения. Тогда, после применения стандартного подхода из раздела 5.1.1, проводимость получается в виде отношения определителей, составленных из корреляционных функций. Минимальный набор, состоящий из одного оператора = m/e)J приводит к формуле (5.1.104) для удельного сопротивления. Можно предположить, что при выборе конечного числа моментов в качестве базисных динамических переменных результат для проводимости будет приближаться к результату кинетической теории (5Б.17) по мере увеличения п. Пепосредственные расчеты для конкретных моделей (см., например, [95,141]) подтверждают это предположение. Более того, оказалось, что совпадение с результатом кинетической теории достигается уже при небольшом числе базисных операторов ). [c.404]

Эта последняя величина из уравнения (141) определяет главным образом удельное сопротивление жидкости р и связывает его с термо-э. д. с. посредством значений структурного фактора 8 К) и рассеивающего потенциала и (К), измеренных при K=2kf. В настоящее время наиболее подробными расчетами в этом случае являются опубликованные Сандстремом [69], который применил модель потенциалов Гейне и Абаренкова [68] (см. табл. 1). Учитывая неопределенность в основных значениях 5 К) и и (К), соответствие, по-видимому, будет хорошим, как мы и ожидали. [c.70]

Расхождение между теорией и экспериментом необходимо учитывать добавлением соответствующей части к потенциалу жесткого ядра, и для малых К Ашкрофт и Марч определили, что данные не противоречат величине слагаемого с в 5 (К) (см. уравнение (279)). Однако для количественной проверки теории необходимы значительно более точные экспериментальные результаты, полученные для малых углов рассеяния. В уравнении (141) Ашкрофт и Лекнер [114] применили для 5 К) решение Перкуса — йевика, при вычислении удельного сопротивления жидких металлов. Эта методика дает положительные результаты потому, что первый максимум 5 (К) достаточно хорошо описывается моделью жестких сфер. Однако особенности поведения 5 (/С) при 2kf и форма 5 (К) при малых К для жидких металлов не могут быть правильно рассчитаны на основе такой модели. Заметим, что при вычислении удельного сопротивления это не имеет большого значения. [c.113]

Это уравнение было введено также Мэннери [116] для специального случая жидкого металла. Эта формула переходит в основной результат уравнения (141) по удельному сопротивлению, так как рсо/еР —1 может быть заменено затем единицей и, очевидно, интеграл по (О дает структурный фактор 5(/С). Бэйм указывает, что формула Займана включает все многофононные процессы. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...