Моменты внутренние в оболочке

Расчетами было установлено, что учет геометрической нелинейности по-разному влияет на внутренние усилия и моменты, возникающие в оболочке. Так, меридиональное растягивающее усилие Ti почти не изменяется по сравнению с рассчитанным при недеформированном состоянии, существенно же снижаются меридиональный изгибающий момент М , окружное усилие Га, перемещения оболочки и углы поворота сечений. [c.149]

Общие сведения. Напряженное состояние оболочек при равномерных тепловых воздействиях, т. е. когда температура в поперечном сечении оболочки постоянна, возникает только в тех случаях, когда свободным температурным перемещениям оказывается противодействие. При названных условиях значения внутренних сил и моментов в сечениях оболочек могут быть получены решением однородных дифференциальных уравнений. Если оболочки подвергаются неравномерным тепловым воздействиям (температура в поперечном сечении стенки оболочки распределена неравномерно), в них возникают моменты в кольцевом или меридиональном направлениях. Эти моменты создают в оболочке внутренние напряжения (рис. 3.5). Значения внутренних сил и моментов в сечениях оболочек, подверженных неравномерным тепловым воздействиям, не могут быть получены по безмоментной теории. [c.47]

Конструкции всех стыковых соединений должны быть рассчитаны на передачу через них внутренних сил и моментов, возникающих в оболочках при действии основных нагрузок, а [c.149]

Такое заключение согласуется и с электронной структурой атомов элементов, обладающих ферромагнетизмом. Так как магнитные моменты заполненных оболочек равны нулю, а внешние валентные электроны обобществляются в металле, то ферромагнетизмом могут обладать лишь переходные элементы, характеризующиеся наличием недостроенных внутренних оболочек. Такими элементами являются переходные металлы группы железа, имеющие недостроенную 3 d-оболочку, и редкоземельные элементы с недостроенной 4 /-оболочкой. Так как, с другой стороны, орбитальные магнитные моменты электронов этих оболочек заморожены и их вклад в магнитные свойства твердых тед весьма мал, то ферромагнетизм элементов этих групп может быть обусловлен только спиновыми магнит- [c.293]

Ч деформирования теряет устойчивость путем резкого осесимметричного выпучивания. При этом образуются вмятины в центральной части оболочки и у контура (рис. 24, а, б). На рис, 24, в, г показано перераспределение внутренних усилий и изгибающих моментов. Выпучивание такой оболочки за непродолжительный (по отношению к предыдущему примеру) период времени можно объяснить большей близостью действующей нагрузки к критическому уровню. [c.66]

Рассматриваемая задача статически неопределима. Внутренние усилия в оболочке определяются суммированием результатов двух этапов расчета. На первом этапе напряженное состояние конструкции соответствует работе балки с изменяемым контуром поперечного сечения. Напряжения в элементах поперечных сечений определяются формулами строительной механики. Одновременно можно найти напряжения и в продольных сечениях, если произвести расчет элементарных колец, выделенных плоскостями, перпендикулярными оси системы. Вычисленные изгибающие моменты та в радиальных сечениях кольцевой рамы в соответствии с принятым методом расчета разлагаются в ряд Фурье. Коэффициент разложения в промежутке от О до з [c.55]

Расчет сопряженных оболочек заключается в определении в оболочке вращения напряжений, возникающих как от действия внутренних нагрузок, так и от нагрузок, равномерно распределенных по краю. Напряжения от краевых сил Ро, Р и моментов Мо определяют (косвенно) по удельным нагрузкам и моментам N, S, Т, М, К (см. рис. 87). [c.163]

Температурные напряжения возникают в результате теплового расширения элементов оболочки и в принципе зависят от деформаций в момент потери устойчивости. Возникновение этих деформаций должно приводить к снижению температурных усилий. В процессе деформации меняется температура. Сжатие элементов сопровождается выделением тепла, растяжение — поглощением. В оболочке имеет место перетекание тепла от сжатых элементов к растянутым. При неравномерном нагреве из-за градиентов температур возникают дополнительные внутренние тепловые потоки. Происходит необратимый теплообмен с окружающей средой. Строгое решение задачи о температурном выпучивании возможно лишь термодинамическими методами. Однако в работах [21.14, 21.20] показано, что критическое состояние упругой системы в рамках линейной теории устойчивости не зависит от природы исходного поля напряжений. [c.253]

Осевую нагрузку прикладывали на испытательной машине с гидравлическим приводом. Нагрузку на оболочку от машины передавали через плоские плиты с шаровыми опорами. Внутреннее давление создавалось резиновым мешком, который помещали в оболочку, в него подавалась вода под давлением до 0,5 МПа. Торцы оболочки при этом были закрыты плитами. Осевую нагрузку, действующую на плиты, воспринимали упоры. Так как плиты не были скреплены с оболочкой, то осевая нагрузка на оболочку не передавалась. При испытаниях на кручение на торцы надевали фланцы, которые через штифты передавали крутящий момент на оболочку. Один из фланцев жестко крепили к основанию, а к другому двумя гидравлическими силовозбудителями прикладывали пару сил. [c.275]

Для каждого типа нагрузок состав параметров устанавливается отдельно. Сосредоточенная механическая нагрузка (тип 1) описывается компонентами векторов силы и момента, действующих в точке задания нагрузки. Распределенная механическая нагрузка (тип 2) характеризуется компонентами векторов сил в начале и конце участка нагружения. Закон изменения нагрузки вдоль участка считается линейным. Для слоев оболочек принято, что нагрузка приложена к координатной поверхности оболочки. Для температурной нагрузки, приложенной к шпангоуту (тип 3), задаются значения температуры в центре тяжести шпангоута и параметры распределения температуры по его сечению. Для распределенной температурной нагрузки, действующей на слой оболочки (тип 4), указываются номер слоя, значения температуры в начале и конце слоя на его внутренней и внешней сторонах. Внутренней считается сторона, соответствующая координатной поверхности оболочки. Ориентация участка нагружения определяется ориентацией оболочки. Закон изменения температурной нагрузки вдоль слоя предполагается линейным. [c.334]

Соотношения между напряжениями и деформациями в оболочке представляют собой частный случай соответствующих соотношений для трехмерного анизотропного тела. Рассматриваемые соотношения после подстановки их в выражения для внутренних усилий и моментов, возникающих в нагруженной оболочке, позволяют выразить последние для любой конкретной кинематической модели оболочки через кинематические переменные [c.111]

Внутренние усилия и моменты в оболочке. Подставляя соотношения (2.104) в (2.64) и учитывая (2.52), а также (2.67), находим общие выражения для удельных внутренних усилий и моментов, возникающих в т-и слое оболочки после нагружения [c.113]

Процесс замораживания очищает воду от загрязняющих примесей, которые концентрируются на внешней поверхности ледяной оболочки. Сконцентрированные загрязнения существенно понижают температуру на внешней поверхности оболочки, если только вода не была чрезвычайно чистой при наполнении. Если теперь в гильзу погрузить на несколько секунд нагретую трубку, то чистый лед вокруг гильзы расплавится, отделится от оболочки и образует новую внутреннюю поверхность раздела вода — лед. Момент отделения ледяной оболочки от стенки легко уловить, если сообщить ампуле быстрое вращение вокруг оси гильзы. При этом ледяная оболочка не будет участвовать во вращении. Температуру вновь образовавшейся поверхности вода — лед и измеряют при градуировке термометров (см. фиг. 2). [c.121]

Если сосредоточенной нагрузкой является тангенциальная сила, то в достаточно малой окрестности точки т напряженное состояние оболочки определяется в основном только усилиями N , N , Т , Т . В случае, когда сосредоточенной нагрузкой является радиальная сила или изгибающий момент, то в указанной окрестности напряженное состояние определяется в основном только внутренними моментами Л),, 2 [4]. [c.53]

Влияние внутреннего давления на напряжения в оболочке при действии элементарных нагрузок. При действии на цилиндрическую оболочку локальной радиальной нагрузки и локальных изгибающих моментов Мх, Му наличие внутреннего давления q может существенно понизить изгибные напряжения в районе нагруженной площадки S (нелинейный эффект). [c.89]

Если же сосредоточенной нагрузкой является нормальная (к поверхности оболочки) сила или изгибающий момент, то в указанной окрестности напряженное состояние определяется в основном только внутренними моментами Му, М . [c.94]

В этом случае оболочка будет деформироваться, оставаясь телом вращения, поэтому внутренние усилия и перемещения не будут функциями угловой координаты ф. В оболочке возникнут внутренние силы Г] = Ту (s) 7 j = T a (s) Л, = Ni (s) и изгибающие моменты Ai, = = Ml (s) Mi = Mi (s), a из перемещений отличными от нуля будут лишь и W. [c.167]

Диаметр отверстия оболочки меньше диаметра внутренних прижимных шайб. Для того чтобы заложить эти шайбы внутрь оболочки, их выполняют разрезными (зазор к) и затем скрепляют кольцами (О ). Крутящий момент передается на оболочку при помощи сил трения в. местах зажима ее бортов винтами Силу затяжки винтов регламентируют величиной усадки бортов оболочки при сжатии. Величина [c.374]

В оболочках вращения, находящихся под внешним воздействием нагрузки, развиваются следующие внутренние силы и моменты (рис. 2.3) меридиональные нормальные силы N. и [c.14]

Разделим условно все тЬердые тела на неметаллы и металлы. Предположим, что кристаллическая решетка построена из атомов, не имеющих недостроенных внутренних оболочек. Как в случае металлов, так и в случае неметаллов решетка проявляет диамагнетизм. На диамагнитный момент внутренних, заполненных оболочек атомов близость других атомов влияния не оказывает. Поэтому вклад этих оболочек в результирующий магнитный момент такой же, как у изолированных атомов. [c.329]

Рис. 2.3. Напряжения и внутренние силы. Рис. 2.4. Нагрузки, внутренние силы и моменты, возникающие в оболочках вращения при псе- возникающие в цилиндрических и сфери-

Парамагнетизм обнаруживают атомы, имеющие неспаренные спины или нескомпепсированиый момент импульса, т. е. атомы с нечетным числом электронов или с частично заполненной внутренней оболочкой. Характер заполнения электронных оболочек определяется правилами Хунда. Согласно этим правилам, спины электронов в оболочке всегда складываются друг с другом так, чтобы дать максимально возможные значения момента импульса и магнитного момента. [c.328]

Оставался неясным второй вопрос под действием каких сил спиновые магнитные моменты электронов внутри домена выстраиваются параллельно друг другу, намагничивая домен до насыщения В 1928 г. Френкелем было высказано предположение, что такие силы возникают в результате обменного взаимодействия электронов внутренних недостроенных оболочек этих атомов. Это взаимодействие имеет чисто квантовую природу и ответственно, в частности, за химическую связь в молеулах Нг, О2 и др., в кристаллах алмаза, кремния, германия и др., о чем говорилось в 1.4. Энергия этого взаимодействия определяется соотношением (1.6) [c.294]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

При деформациях в оболочке возникают нормальные усилия Т , Ту, сдвигающее усилие S, изгибающие Му и скручивающий Мху моменты. Эти внутренние силовые факторы связаны с компонентами деформаций срединной поверхности оболочки и изменением ее кривизн соотношениями упругости, основанными на гипотезе неискривляемости нормали [c.240]

Рис. 44—47 иллюстрируют результаты расчетов подобных открытых и подкрепленных в вершине дуралю-мнновых оболочек, находящихся в условиях ползучести (Г—200°С). Подкрепление осуществляется посредством колец, выполненных из того же материала, что и оболочки, т. е. из отожженного сплава Д16АТ. На рис. 44 показано распределение прогибов, усилий, моментов и интенсивностей напряжений в оболочке, внутренний кон- [c.80]

На рис. 12.4 показаны экспериментальные данные при изгибе моментом, получепные в [12.14] на оболочках из нержавеющей стали. Как и в случае сжатия с внутренним давлением, сростом Р значения критических напряжений растут и особенно сильно при малых величинах Р. Предельным значением, по-ви-димому, является Р = 1,33. Однако экспериментальных данных недостаточно, чтобы делать какие-то окончательные выводы. Желательно получить дополнительные данные на разных материалах. Во всяком случае для практических расчетов оболочек с начальными неправильностями порядка h можно рекомендовать за нижнюю границу кривую R с поправочным коэффициентом, примерно равным 1,28. [c.199]

T12, N1, Ml, Afia (1 2) — внутренние погонные усилия и моменты в оболочке (рис. 6.4) и , т — изменения кривизн и кручения. Остальные обозначения те же, что и в 6.1. [c.114]

Пусть на замкнутом контуре g, являющемся частью края (имеется в виду многосвязная оболочка), допущены невязки в нетангенциальных граничных условиях. Тогда g можно принять за одну из линий искажени напряженного состояния, построить вблизи нее простой краевой эффект и воспользовавшись содержащимися в нем двумя произвольными функциями устранить невязки в нетангенциальных граничных условиях на краю g. Так как простой краевой эффект быстро затухает, то эта операция практически не окажет влияния на напряженное состояние вблизи остальных замкнутых участков края оболочки, и значит, ликвидацию невязок в нетангенциальных граничных условиях можно выполнять самостоятельно для каждого замкнутого участка края (конечно, если края не слишком близки друг к другу). Воспользовавшись этим, можно вблизи каждого замкнутого участка края gk строить свою криволинейную систему координат так, чтобьр в ней контур gk задавался уравнением = а - Тогда для краевых значений усилий, моментов, перемещений и углов поворота можно воспользоваться формулами (8.12.6), если внутренним точкам оболочки соответствует- 1 ю. или формулами (8.12.7) — в противоположном случае. [c.127]

Считая многослойный пакет оболочки макрооднородным, в качестве поверхности приведения выберем внутреннюю поверхность оболочки. Тогда усилия Nxx и Nyy и момент М докритического НДС определяются интегралами следующего вида [c.152]

Как показали исследования, тонкие непологие оболочки при действии равномерно распределенного давления находятся в почти безмоментном напряженном состоянии, за исключением узкой контурной полосы, где функции моментов проявляются в форме краевых эффектов. С этим связан процесс включения материала в пластическую работу, характеризующийся образованием пластического шарнира в пограничных зонах и бсзмо-ментпостью напряженного состояния во внутренней области. С учетом этой особенности при решении рассматриваемой задачи в разрешающих уравнениях (1.84) можно ограничиться размерностью координатного базиса Л = 0. [c.164]

Кривс1я 1 показывает ее величину на внутренней поверхности оболочки [z — —с — h) в начальный момент времени 2 — там же при t = Iq] 3 — на поверхности контакта с заполнителем z = —с) при t = о 5 ха- [c.482]

Парамагнитными являются М. с нечетным числом электронов во внешней оболочке, напр. N0 и любые свободные радикалы, а также М., содержащие атомы, парамагнетизм к-рых определяется строением незамкнутых внутренних электронных оболочек (переходные металлы и др.). Парамагнитная М. имоет постоянный магнитный момент магнитная восприимчивость соответствующего вещества зависит от темп-ры, т. к. тепловое движение препятствует ориентации магнитных моментов в магнитном поле. Парамагнетизм являотся важнейшей характеристикой М. свободных радика.пов. Наиболее чувствительным методом исследования парамагнетизма М. являотся парамагнитный резонанс (электронный), позволяющий устанавливать распределение электронов в парамагнитных [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...