Источник излучения линейный

Источник излучения линейный 258 [c.282]

Широко употребляются также водородные, натриевые лампы и т. д. Излучение водородной лампы создается атомами и молекулами водорода, возбужденными при разряде газа. Такие лампы являются источниками как линейного, так и сплошного спектра. Натриевые лампы дают излучение, основная часть которого (около /я) приходится на две интенсивные линии в желтой области с длинами = 5890 А и Я.2 = 5896 А. [c.377]

Пусть линейно-поляризованная плоская световая волна распространяется в системе К (х, у, г, t), связанной с источником излучения, в направлении k (fe — волновой вектор световой волны). Уравнение волны в этой системе запишется в виде [c.422]

Дифракционные способы измерения основаны на анализе линейного или углового размера между экстремальными точками дифракционного распределения, Основными преимуществами такого способа измерения являются повышение чувствительности при уменьшении измеряемого размера, незави симость результата измерения от мощности источника излучения. [c.64]

В моделях SDA-3000, SDE-2000 используются источник излучения в виде лампы накаливания и многоэлементный линейный приемник. Телесный угол, в пределах которого формируется световой поток, попадающий на контролируемое изделие, ограничивается специальным кожухом. [c.92]

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники тормозного излучения с энергией до нескольких десятков МэВ. Такими источниками излучения являются электростатические генераторы, ускорители прямого действия, бетатроны, линейные ускорители, микротроны. [c.298]

Результаты контроля качества просвечиваемых изделий определяются взаимодействием ряда параметров, зависящих от вида источника излучения, свойств изделия и детектора излучения. Основные параметры источников излучения — энергия, спектр ее распределения, мощность экспозиционной дозы (МЭД) изделия и дефектов — атомный номер, плотность, линейный коэффициент ослабления, дозовый фактор накопления детектора — спектральная чувствительность, контрастность и разрешающая способность процесса контроля — абсолютная и относительная чувствительность, производительность контроля. [c.18]

Типичным уровнемером второго типа является 7-уровнемер ИУ-3 для измерения уровня с автоматической записью, который и может быть использован в качестве линейного датчика в системе автоматического регулирования. К преимуществам данного прибора следует отнести отсутствие подвижных частей. Для записи показаний в приборе ИУ-3 использован самопишущий потенциометр типа ЭПП-09. Если с одной стороны сосуда с жидкостью поместить источник излучения в виде длинной проволоки, ориентированной в направлении изменения уровня жидкости, а с другой — газовый счетчик, ориентированный аналогичным образом, то средний ток счетчика будет практически изменяться линейно с изме- [c.250]

В настоящее время интерферометры с лазерными источниками излучения достаточно хорошо разработаны и обладают большой универсальностью, что является причиной их широкого применения. Процесс измерения величины линейного перемещения интерференционным методом заключается в определении числа длин волн (или долей длины волны) излучения лазера, укладывающихся на измеряемом отрезке, и числа интерференционных полос, проходящих через поле зрения регистрирующего прибора при перемещении объекта, изменение положения которого контролируется. [c.237]

Допплеровский метод. Если поверхность перемещается относительно луча (рис. 1, а), то появляется составляющая линейной скорости V в направлении источника излучения. За один период колебания эта составляющая дважды изменит свой знак и величину от и = Ута ДО У = 0. Это приведет к тому, что частота отраженного луча также будет меняться (вследствие эффекта Допплера). Сложение на приемнике двух сигналов, опорного от зеркала 2 и от исследуемой поверхности, приведет к возникновению биений, частота которых определяется формулой [c.27]

Второй существ, фактор, влияющий на форму и ширину аппаратной ф-ции Ф.-с.,— протяжённость реального источника излучения в спектрометре. Обычно его размеры (линейные размеры входного отверстия спектрометра d) выбираются в зависимости от требований эксперимента, т. к. зависящий от d телесный угол Й, определяющий угл. расходимость светового пучка в интерферометре (как и в любом спектральном приборе), связан с разрешающей способностью R [c.390]

Таким образом, температура источника излучения измеряется углом поворота призмы закон Вина приводит к линейному соотношению между абсолютной температурой Т и 111 tg б, где б — угол поворота. Отсюда видно, что высокие температуры могут быть измерены без использования вращающегося сектора, но это преимущество трудно использовать, так как шкала становится чрезвычайно мелкой при угле б. близком к 90° [72]. [c.118]

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники излучения с энергией до несколько десятков мегаэлектронвольт бетатроны,линейные ускорители, микротроны. Наиболее удобными источниками электронов высоких энергий являются бетатроны — циклические ускорители электронов. По сравнению с другими ускорителями они более надежны, просты в эксплуатации, более дешевы. Бетатроны служат для дефектоскопии различных промышленных изделий. В зависимости от их назначения различают переносные, передвижные и стационарные [c.378]

Спектральный интервал, в котором лежит длина волны излучения лазера и эталонного источника, регистрируют на движущейся фотопластинке. Если пластинка движется равномерно и прямолинейно в направлении, перпендикулярном спектру, то на фотографии получается полоса, которая дает разность длин волн лазера и эталонного источника как линейную функцию времени. Наименьшие времена усреднения, возможные при таком методе, равны времени экспозиции неподвижного спектра. [c.430]

Основной физический вывод из сказанного о пространственной когерентности может быть сформулирован так излучение от некогерентного протяженного монохроматического источника может рассматриваться как когерентное на площадке, линейные размеры которой имеют порядок ширины когерентности, причем источник излучения при этом из центра, площадки виден под углом когерентности. Например, светящаяся булавочная головка на вытянутой руке создает на входном зрачке человеческого глаза когерентное излучение. [c.167]

Излучение обычных источников света не поляризовано. Это так называемый естественный свет, в котором представлены все направления колебаний вектора Е в плоскости, перпендикулярной направлению распространения. Физические процессы в источниках, приводящие к испусканию естественного света, рассмотрены в 1.8. Линейно поляризованный свет получают, пропуская естественный через оптические поляризаторы. Существует много типов таких устройств. Их действие основано на различных физических принципах. Некоторые типы поляризаторов описаны ниже (см. 3.2, 4.4). С их помощью можно не только получить линейно поляризованный свет, но и выяснить, имеет ли исследуемое излучение линейную поляризацию. Выполняющее такую роль поляризационное устройство называют анализатором. Интенсивность пропускаемого через анализатор линейно поляризованного света при повороте анализатора изменяется от максимального значения, когда направление поляризации совпадает с направлением пропускания анализатора, до нуля, когда эти направления перпендикулярны. Схема таких опытов показана на рис. 1.4, и, б. Если свет не обладает линейной поляризацией, то при пропускании через анализатор А его [c.20]

Обычно усилительно-регистрирующая система линейна, так что коэффициент усиления 11 не зависит от длины волны, т. е. 11( 1) =т) (>,2). Произведение следующих трех сомножителей в формуле (7.5.14) можно определить экспериментальным методом, использовав в качестве источника излучения эталонный источник непрерывного спектра с известным распределением яркости. [c.490]

Из соотношения (42.25) можно определить наиболее выгодное расположение объекта и источника когерентного излучения. Линейное разрешение определяется угловыми размерами голограммы, и поэтому лучше уменьшать углы Р и 7 при сохранении а возможно большим. Если опорный пучок плоский (7 0), то минимальный угол р получится, если опорный пучок будет находиться на границе объекта (см. рис. 42.5). [c.312]

При инструментальном измерении цвета сред не обязательно привязываться к цветовой системе, учитывающей особенности глаза. Однако всегда необходимо оговаривать спектральные характеристики всех спектрально избирательных сред, фигурирующих при проведении измерений. Основные цвета в измерительной системе могут быть заданы с помощью специальных колориметрических светофильтров, характеризующихся достаточно широкими и стабильными спектральными характеристиками пропускания и помещаемых в световой поток источника излучения. Количество таких светофильтров чаще всего не превышает трех. Если на пути излучения со спектральной характеристикой Р (Я), падающего на объект, который характеризуется спектральной характеристикой пропускания т (Я), установить светофильтр со спектральной характеристикой пропускания (Я), то результирующее излучение, прошедшее объект, будет характеризоваться спектральной характеристикой Р (Я) т,, (Я) т (Я). Выбором вида характеристики Те (Я) можно из сложной смеси веществ выявлять излучение отдельных компонентов. При этом оптимальная форма относительной спектральной характеристики светофильтра Тс opt определится линейной комбинацией кривых спектральных характеристик всех компонентов исследуемой среды [c.93]

Основой всех применяемых в настоящее время систем единиц мер следует считать систему механических единиц. Практически все системы механических единиц являются системами трех эталонов эталон линейных единиц (метр, фут и т. п.) или эквивалентное определение длины волны стандартного источника излучения эталон массы (килограмм, фунт и т. п.) и определение единицы времени — секунды, в принципе общее для всех систем (через определение продолжительности годового обращения земли вокруг солнца). [c.20]

В радиационной дефектоскопии для большей части расчетов можно принять рентгеновский излз чатель или источник у-излучения за точечный источник, т.е. за такой источник излучения, линейные размеры которого значительно меньше расстояния между ними и местом регистрации излучения. В таком случае к источникам рентгеновского и у-излучения применим закон, согласно которому интенсивность излучения обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника 1 1 2= . [c.249]

Оператор ОБ ЪЕКТ (предметное поле зрения). С помощью этого оператора задаются координаты центра предмета в системе координат поля зрения, линейные размеры поля зрения и источника излучения, [c.187]

РАЗМЕР ПОЛЯ ЗРЕНИЯ = задается реальный размер наблюдаемой области, РАЗМЕР ОБЪЕКТА = задается регльный размер (в линейной мере) источника излучения, [c.187]

Ц В статье [196] jieflyeT n множество отраженных торсом лучей при линейно М источнике излучения. Известно, что лучи, отраженные от прямолинейной образующей торса, представляют собой пучок с центром в точке, симметричной точке излучения относительно касательной плоскости к торсу -вдоль этой образующей. Линейный источник излучения рассматривается как однопараметрическое множество точек. Для примера в качестве отражающей поверхности принят торс-геликоид. Получены уравнения, описывающие комплекс отраженных лучей. Аналогичным вопросам посвящена статья [216]. [c.258]

Следует отметить, что схема, изображенная на рис. 17, была предложена значительно позднее работы Габора американскими исследователями Э. Лейтом и Ю. Упатниексом (12, 13, 14). Эта схема была приведена нами в связи с работой Габора только с целью наиболее отчетливо представить механизм действия референтной волны. В действительности же Габор использовал несколько иной, гораздо менее эффективный метод записи голограммы. В те времена отсутствовали достаточно монохроматические источники излучения, и поэтому единственной практически реализуемой схемой была схема с так называемым линейным расположением источника излучения, объекта и голограммы (рис. 18). При использовании такой схемы на фотопластинке F регистрировалась тень малого объекта О, которая возникала при освещении этого объекта точечным монохроматическим источником излучения [c.50]

Для контроля и измерения линейных размеров изделий применяются радиоактивные изотопы как источники излучения при этом используются их свойства проникновения излучения сквозь вещество изделия и рассеяние излучения веществом изделия. В последнем случае пучок излучения определенной геометрии направляется на измеряемое изделие. В результате ряда сложных процессов взаимодействия излучения с веществом часгь излучения поглощается в веществе, а часть рассеивается. Это взаимодействие, интенсивность излучения, а также проникающая и отражательная способность зависят от природы и плотности вещества изделия и от вида и энергии излучения. [c.211]

Результат записи при условии линейности фотометрической характеристики регистрирующей системы давал бы сразу отношение интенсизн остей сравниваемых источников излучения. [c.456]

Нормальная ширина щели, как известно, рассчитывается по формуле aн = Xf/D, где X —длина волны й//— относительное отверстие коллиматора, освещающего диспергирующий элемент. С другой стороны, угловая ширина главного дифракционного максимума, соответствующего дифракции света на щели шириной а, равна Я/а. Приравняв его линейную величину, равную /Я/а, диаметру объектива, получим размер нормальной ширины щели. Этот результат является следствием теоремы Ван Циттерта—Цернике, которая определяет размер области когерентности как область, лежащую в пределах центрального дифракционного максимума, так как в этой области все составляющие излучения действуют синфазно. Другими словами величина пространственной когерентности определяется эффективной угловой шириной спектра пространственных частот источника излучения. Чем меньше геометрические размеры источника, тем шире его пространственный спектр и тем более он когерентен. Однако существуют источники специальной структуры, имеющие широкий спектр пространственных частот при больших геометрических размерах. Примером такого источника является щелевая решетка шириной 1 и с периодом й, равным нормальной ширине щели. [c.470]

Задача о диффузном отражении и пропускании, слой сверху падает излучение в некоторой частоте xq под yv iQ ar os/хо- Тогда источники излучения в линии с точностью до множителя, не существенного в линейном приближении, описываются функщ1ей [c.166]

Пример 2.2. Рассчитывается оптический элемент, способный эффективно определять положение источника излучения [15]. Этот элемент является частью прибора для определения координат центра попере чного сечения изображения точечного источника. Схема устройства представлена на рис. 2.5. Точечный источник света 5 освещает сферическую линзу, за которой помещен ДОЭ (рмс. 2.5). ДОЭ рассчитывается таким образом, что изображение точечного источника имеет распределение интенсивности в форме креста. Каждая сторона изображения креста пересекает линейный фотодатчик, как показано на рис. 2.6. В качестве линейного фотодатчика, с характеристической стороной входного окна, равной 10 мм, можно использовать кремниевую полупроводньпсовую структуру, у которой выходной аналоговый сигнал в форме падения напряжения иропорпионален расстоянию между точкой максимальной интенсивности света и исходной точкой датчика. Технические параметры такого датчика следующие изменение напряжения на 0,1 мВ соответствует смещению максималвной интенсивности света вдоль оси датчика на 0,2 мкм. [c.59]

В 1948 г. Жакино и Дюфур предложили спектрометр Фабри — Перо, в котором фотопластинка была заменена фотоэлементом (который в настоящее время представлял бы собой ФЭУ или фотодиод), расположенным за системой точечных отверстий в плоскости, совмещенной с фокальной плоскостью выходной линзы. Этот метод называется сканированием центрального пятна. Изменяя линейно во времени давление газа внутри интерферометра или смещая зеркала, поддерживаемые пьезоэлектрическими прокладками, с фото детектора мы получим сигнал, который будет пропорщюнален спектральной яркости источника излучения на той частоте, на которую в данный момент настроен интерферометр. Например, если интерферометр поместить в камеру высокого давления, содержащую газ (показатель преломления газообразного при нормальных условиях равен примерно 1,00078), то можно достичь [60] скорости сканирования 3,9 А/атм. Если при сканировании давлением область свободной дисперсии не зависит от расстояния /, то при механическом сканировании эта область увеличивается с уменьшением. Чтобы просканировать всю область дисперсии, величину необходимо изменить на Х/2. [c.566]

Источник излучения 1 (лазер ЛГ-126 рабочие длины волн 0,63 1,15 и 3,39 мкм) посылает пучок лучей на поляризатор 2 (призма Глана из ВаРг), обеспечивающий линейную поляризацию света. Позади поляризатора установлен модулятор Фарадея 3 со сменным сердечником, запитываемый от генератора 16 (с частотой 500 Гц). При работе на длине волны 0,63 мкм используют сердечник из магнитооптического стекла МОС-1 для длин волн 1,15 и 3,39 мкм применяют иттриево-ферритовый гранат. [c.219]

Спектрофотометр имеет следующие основные характеристики рабочий спектральный диапазон 400—150 нм скорости развертки спектра 10, 30, 90 270 нм/мин источник излучения — проекционная лампа К-17 приемник — мультищелочной фотоэлемент Ф-10 относительное отверстие объектива 1 7 обратная линейная дисперсия 1,6—16,5 нм/мм. [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...