Бетатроны линейные

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники тормозного излучения с энергией до нескольких десятков МэВ. Такими источниками излучения являются электростатические генераторы, ускорители прямого действия, бетатроны, линейные ускорители, микротроны. [c.298]

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники излучения с энергией до несколько десятков мегаэлектронвольт бетатроны,линейные ускорители, микротроны. Наиболее удобными источниками электронов высоких энергий являются бетатроны — циклические ускорители электронов. По сравнению с другими ускорителями они более надежны, просты в эксплуатации, более дешевы. Бетатроны служат для дефектоскопии различных промышленных изделий. В зависимости от их назначения различают переносные, передвижные и стационарные [c.378]

При радиационно-дефектоскопическом контроле качества сварных соединений применяют источники излучения следующих трех основных типов рентгеновские аппараты, гамма-дефектоскопы, заряженные радиоизотопными источниками излучения, а также ускорители электронов (бетатроны, линейные ускорители и микротроны). Выпускаемые отечественной промышленностью источники фотонного излучения для неразрушающего контроля охватывают диапазон энергий примерно 10 кэВ — 35 МэВ. [c.86]

Рис. 6.14. Схемы ускорителей электронов линейного (а), бетатрона (б), микротрона (в)

Электронные синхротроны создают на энергии от 100 МэВ до 12 ГэВ. При меньших энергиях более экономичны описываемые ниже бетатроны и микротроны, а при больших — линейные резонансные ускорители. В синхротронах высоких энергий число частиц в импульсе имеет порядок 10 , а число импульсов в секунду составляет несколько десятков, так что средний ток имеет порядок 0,1 мкА. [c.475]

Рнс. 31. Схема ускорителей и — линейный ускоритель б — бетатрон й — микротрон I — камера [c.298]

Питающие устройства рентгеновских аппаратов и высоковольтных установок (микро-тронов, линейных ускорителей, бетатронов) Излучатели Фильтры [c.356]

ИНДУКЦИОННЫЙ УСКОРИТЕЛЬ — ускоритель заряженных частиц, в к-ром прирост энергии частиц происходит за счёт эдс индукции, создаваемой перем. магн, потоком. Различают циклич. И. у. бетатрон), в к-ром частицы обращаются в магн. поле по траекториям, близким к окружности, а магн. поток пронизывает эту окружность, и линейный индукционный ускоритель, в к-ром частицы движутся почти прямолинейно, а ускоряющее электрич. поле индукции создаётся охватывающим траекторию перем. магн. потоком. [c.144]

Гораздо реже (при контроле изделий еще большей толщины) используется тормозное излучение высоких энергий (1...100 МэВ, в то время как энергия рентгеновских фотонов не превышает 0,5 МэВ) с длиной волны 1 10 ...1 10 м, обладающее еще большей проникающей способностью. Такое излучение получают,при бомбардировке мишеней электронами, ускоренными в линейных или циклических ускорителях микротронах, бетатронах. Поэтому контроль с использованием тормозного излучения высоких энергий называют бетатрон-ной дефектоскопией. О возможностях этого метода можно судить по таким данным излучение с энергией 35 МэВ позволяет просвечивать сплавы на основе железа толщиной до 450 мм или сплавы на основе алюминия толщиной до 1800 мм. [c.345]

Линейные ускорители электронов, бетатроны, микротроны [c.468]

Имеются и другие способы приготовления радиоактивных изотопов, но они менее важны по сравнению с котлом и циклотроном. Заряженные частицы из линейного ускорителя и в очень небольших пределах альфа-частицы из естественных источников могут быть применены для приготовления радиоактивных изотопов. Эти два источника имеют сравнительно низкую энергию и малую интенсивность. Более обычным их применением является получение нейтронов, но получаемая при этом интенсивность нейтронов также не может конкурировать с нейтронной интенсивностью, достигаемой в котле или на циклотроне. Электроны и у-кванты с большими энергиями, получаемые на бетатроне и синхротроне, также применяются для производства радиоактивных изотопов, но малые выходы продуктов ограничивают применимость таких аппаратов для промышленных целей. [c.250]

Максимальная энергия тормозного излучения 25—30 Мэв. Уменьшение линейного коэффициента поглощения излучения сопровождается понижением выявляемости дефектов. Следовательно, можно ожидать, что с понижением жесткости излучения будет повышаться чувствительность к выявляемости дефектов при одновременном росте экспозиции просвечивания, так как выход тормозного излучения примерно пропорционален кубу энергии ускоренных электронов [6]. Действительно, теоретическая оценка чувствительности к выявляемости дефектов на рентгеновскую пленку показала, что для тормозного излучения бетатрона при просвечивании стальных изделий наиболее высокая чувствительность к выявляемости дефектов достигается при энергии излучения 10 Мэв (табл. 2). [c.112]

Размеры фокусного пятна определяют геометрическую нерезкость. В отличие от рентгеновских аппаратов, линейных ускорителей и микротронов размеры фокусного пятна на мишени бетатрона малы и составляют доли квадратного миллиметра. [c.51]

В промышленности нашли применение отечественные вычислительные томографы ВТ-1000 и ВТ-1500, в которых изделие вращается, а источник либо неподвижен, либо совершает угловое перемещение. В качестве источника излучения используют рентгеновские аппараты, а в последних - линейные ускорители, микротроны, бетатроны с энергией изл) е-ния 1...10 МэВ. [c.282]

Линейные ускорители и микротроны. В качестве источников высокоэнергетического фотонного излучения в радиационных методах неразрушающего контроля используют ускорители электронов, сообщающие им кинетическую энергию в диапазоне 1— 100 МэВ линейные ускорители, микротроны, бетатроны. [c.93]

Наибольшее распространение в радиационной дефектоскопии нашли другие ускорители электронов — бетатроны (В. И. Горбунов, В. А. Воробьев и др.). В бетатронах ускорение электронов происходит при их движении по круговой орбите в возрастающем по времени магнитном поле. Изменяющееся во времени магнитное поле создает в пространстве вихревое электрическое поле, силовые линии которого представляют собой концентрические окружности, по которым и движутся электроны. Возрастающее во времени магнитное поле но только обеспечивает ускорен ие электронов, но и удержание их на орбите постоянного радиуса, проходящей внутри тороидальной вакуумной камеры бетатрона. В конце цикла ускорения электроны смещаются со своей орбиты и попадают на мишень, при этом генерируется тормозное рентгеновское излучение. В конструкции бетатрона предусмотрена фокусировка пучка электронов в процессе ускорения, в результате этого диаметр пучка перед соударением электронов с мишенью составляет несколько десятых долей миллиметра. Таким образом, фокус пучка тормозного излучения у бетатронов меньше по размерам, чем у линейных ускорителей и микротронов. Несмотря на то, что бетатроны (табл. 13) обеспечивают меньшую интенсивность излучения, чем линейные ускорители и микротроны, они нашли наиболее широкое применение в дефектоскопии благодаря своим высоким эксплуатационным и экономическим характеристикам [И]. [c.99]

При необходимости применения излучения более высоких энергий в радиационной томографии в зависимости от толщины изделия и атомного номера вещества объекта используют линейные ускорители, бетатроны или микротроны. [c.366]

Весьма перспективным источником тормозного излучения является микротрон (рис. 7). Бла. одаря постоянному магнитному полю, создаваемому в вакуумной камере микротрона, электроны движутся в ней по круговым орбитам, имеющим общую точку касания в ускоряющем резонаторе. При двинсении по круговой орбите в постоянном магнитном поле электроны не получают дополнительной кинетической энергии, их ускорение происходит лишь в резонаторе, питаемом от высокочастотного генератора — магнетрона. Высокоэнергетические излучатели (бетатроны, линейные ускорители, микротроны) применяют для просвечивания материалов и изделий больших толщин. [c.18]

Большую роль в области интроскопии могут сыграть и искусственные генераторы высокоэнергетичных частиц и у-квантов (бетатроны, линейные ускорители, машины Ван-дер-Граафа и др.). Эти машины позволяют иметь достаточно мощные источники быстрых электронов, протонов, нейтронов ч у-квантов различной энергии не только в лабораторных, но и в промышленных условиях. [c.284]

Ускорители различаются видом ускоренных частиц (электроны, протоны, а-частицы, дейтроны, тяжелые ядра) способом ускорения (разрядные и рентгеновские трубки, электростатические генераторы, линейные ускорители, бетатроны, циклотроны, синхроциклотроны, синхрофазотроны и др.) максимальной энергией ускоренных частиц (от нескольких десятков килоэлектронвольт до нескольких сотен гигаэлектронвольт) числом ускоряемых в единицу времени частиц (от 10 —10 в 1 сек до нескольких миллиампер) назначением и способом использования ускоренного числа частиц (сброс ускоренных частиц на внутреннюю мишень, внешнюю мишень, мезонные фабрики , для медицинских и промышленных целей, физических исследований и т. д.). [c.230]

Начиная с 1946 г. и в последующие годы в Советском Союзе, США, Англии создаются ускорители заряженных частиц разного типа (бетатрон, синхротрон, фазотрон, синхрофазотрон, современ-iHje линейные ускорители). В 1947 г. С. Пауэлл с сотрудниками, открыли я-мезоны. В том же году другая группа физиков открывает первые гипероны (Л°-частицы) и /С-мезоны. В 1948 г. быда открыто наличие тяжелых атомных ядер в первичной составляющей космического излучения. В рассматриваемый период предпринимаются попытки создания более современных наглядных представлений о расположении протонов и нейтронов в ядре модель ядерных оболочек (1949), обобщенная, или коллективная модель ядра (1950—1952). В 1953 г. открыто существование гипер-ядер. [c.13]

Движение ускоряемой частицы (протона, электрона) в циклических ускорителях в действительности является сложным. Дело в том, что наличие квазиупругих сил, возвращающих частицу на орбиту (если частица почему-либо отклонится от предвычисленной орбиты, составленной из дуг радиуса г = mv/eB t, R)), и пропорциональных отклонениям х п z, приводит к тому, что ускоряемая частица в процессе своего движения колеблется около предвычисленной орбиты. Эти колебания называются бетатронньши (так как первоначально были исследованы для движения электронов в бетатроне) или свободными. В случае малых отклонений бетатронные колебания описываются линейными уравнениями [c.72]

Основным типом ускорителя прямого действия является генератор Ван-де-Граафа, работающий в непрерывном режиме. Все линейные ускорители являются импульсными. К циклическим ускорителям относятся циклотрон, его усовершенствованные варианты — фазотрон, синхротрон, синхрофазотрон, изохронный циклотрон, а также бетатрон и микротрон. Из них циклотрон и изохронный циклотрон обычно являются ускорителями непрерывного действия, микротроны могут работать как в непрерывном, так и в импульсном режиме, а все остальные циклические ускорители — существенно импульсные. [c.470]

Радиография с использованием ускорителей (бетатронов, микротронов, линейных ускорителей) Ускорители с, < 50 МэВ То же, большая толщина просвечиваемого материала (например, толщина стальных деталей до 500 мм) То же, необходимость мощной защиты, уменьшение углового распределения интенсивности излучения с увеличением энергии, т. е. малые поля облуче ния [c.308]

Интроскоп Линейные ускорители электронов, бетатроны, микротроны Сцинтнлляционный моно-кристаллический экран диаметром 150 и 200 мм Изокон ЛИ 01 Камера КТП-62 250 мкм по проволоке из вольфрама 1-2 ВК-29 и ВК-23 с фотоприставкой 3 [c.369]

Радиационная Д. основана на зависимости поглоп ,е-ния проникающего излучения от длины пути, пройденного им в материале изделия, от плотности материала и атомного номера элементов, входящих в его состав. Наличие в изделии нарушений сплошности, инородных включений, изменения плотности и толщины приводит к разл. ослаблению лучей в разл. его сечениях. Регистрируя распределение интенсивности прошедшего излучения, можно получить информацию о внутр. структуре изделия, ВТ. ч. судить о наличии, конфигурации и координатах дефектов. При этом могут использоваться проникающие излучения разл. жёсткости рентг. излучение с энергиями 0,01 — 0,4 МэВ излучение, полученное в линейном (2—25 МэВ) и циклич. бетатрон, микротрон [c.592]

В линейных ускорителях об устойчивости фазового движения приходится специально заботиться, т. к. од-новрем. стабильность поперечного (бетатрониого) и продольного (синхротронного) движения частиц возникает не при всех ускорит, структурах. [c.533]

Для получения рентгеновских пучков с энергией более высо- кой, нежели дают обычные рентгеновские трубки, используют метод бомбардировки мишени из тяжелых металлов пучками электронов, ускоренных в линейных ускорителях и бетатронах. Такое излучение имеет более высокую проникающую способность. Кроме того, оно слабо рассеивается и может быть сфокусировано в очень узкий пучок. Линейные ускорители более совершенны, чем бетатроны. [c.476]

Наибольшее распространение нашли ускорители электронов— бетатроны (рис. 5), в которых ускорение электронов происходит при их движении по круговой орбите в возрастающем магнитном поле. В конце цикла ускорения электроны смещаются со своей орбиты и попадают на мишень, при этом генерируется тормозное рентгеновское излучение. Ускорение электронов в линейном ускорителе (рис. 6), названном так по форме траектории ускоряемых частиц, пgOj xoдит в прямом волново- [c.17]

Промышленное применение линейных ускорителей, микротронов, бетатронов на энергии 1. .. 16 МэВ офаничено только большими массами и размерами источников. Для повышения интенсивности излучения может применяться синхротронное излучение. [c.160]

Радиационные методы неразрушающего контроля и, в частности, радиографический метод получили наибольшее распространение для выявления внутренних дефектов соединений из металлов в широком диапазоне толщин. Большое количество рентгеновских промышленных аппаратов различного назначения с напряжением на трубке 10—400 кВ, автоматизированные гамма-установки и радиоизотопные источники с эффективной энергией излучения 100 кэВ — 1,25 МэВ, ряд бетатронов на энергии излучения в диапазоне 3—30 МэВ, микротроны и линейные ускорители в сочетании с комплектом рснтгеповских пленок от контрастных мелкозернистых до высокочувствительных к излучению и набором усиливающих экранов обеспечивают решение основных задач по контролю качества сварки плавлением и выявлению внутренних дефектов соединений. Этому способствуют созданные средства механизации и автоматизации просвечивания изделий, а также фотообработки экспонированной рентгеновской пленки. [c.286]

Для просвечивания стали толщиной более 70 мм рентгеновское излучение получают в линейных ускорителях (ЛУЭ-10/1Д, ЛУЭ-10/2Д и др.), микротронах (микротрон Д и др.) и бетатронах (переносный типа ПМБ-6 массой около 100 кг, стационарные Б-30 и Б-35). Конструкции этих источников излучения довольно сложные по сравнению с рентгеновскими аппаратами. При одинаково за-трвч ннои мощности они вь дслян т боле интенсивные излучения, обладают большей чувствительностью контроля (0,8-1,0%), время контроля меньше. [c.226]

На рис. 4-14 вместе с кривыми всех трех коэффициентов (для свинца) изображена кривая общего суммарного линейного коэффициента ослабления ц в зависимости от энергии первичного пучка приблизительно во всем диапазоне энергии рентгеновых и гамма-лучей, практически применяемых в дефектоскопии, включая излучения от бетатронов. [c.217]

Рентгеновское излучение с энергией, во много раз превышающей энергию излучения от обьичных рентгеновских аппаратов с линейным ускорением электронов в рентгеновской трубке, может быть получено с помощью бетатронов. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...