Шмидта метод расчета

Треска 230—241, 459 Цилиндры, толщина стенок 329 Шмидта метод расчета 292—296, 335, [c.462]

Разумеется, что при использовании указанной схемы измерений и расчета по уравнениям (16) и (17) погрешность, вносимая радиометром, также автоматически исключается. Таким образом доказана возможность исключения методических погрешностей, вызываемых пограничным слоем. Аналогично можно избежать методических ошибок и при использовании других методов определения ер, например метода Шмидта, метода измерения с зеркалом и т. д. [c.211]

Расчет нестационарного теплового состояния в плоских стенках методом конечных разностей (приближенный метод Е. Шмидта). Метод конечных разностей нашел широкое применение в практических расчетах тепловых устройств, тепловой режим которых меняется во времени. Примером является лк>бая периодически работающая печь. В этом случае температурное поле в стенке будет меняться с изменением температуры в рабочем пространстве печи. Для определения тепловых потерь через стенку необходимо знать температурное поле в ней при данном тепловом режиме. Метод конечных разностей, основанный на уравнении теплопроводности [c.118]

Лучшее из существующих объяснений этого эффекта дает нам результат точного решения задачи о проводимости случайной сетки со структурой правильного дерева [124]. Метод расчета здесь полностью аналогичен решению Дайсона — Шмидта, с которым мы познакомились, рассматривая задачу о плотности состоя- [c.443]

В теории Финкельштейна один из предельных случаев — изотермический — полностью соответствует циклу Шмидта для других случаев, промежуточных и другого предельного адиабатного, Финкельштейном были выведены соответствующие уравнения. Теория легко поддается численному анализу с помощью стандартных методов расчета она существенно упрощается с введением предположения об адиабатных процессах сжатия и расширения. [c.46]

Метод конечных разностей Шмидта. В случае необходимости решения задач нестационарной теплопроводности в практических расчетах часто применяется метод конечных разностей. Этот [c.216]

Метод конечных разностей Шмидта. В случае необходимости решения задач нестационарной теплопроводности в практических расчетах часто применяется метод конечных разностей, от метод основан на допущении возможности замены непрерывного процесса скачкообразным как в пространстве, так и во времени. При этом дифференциальное уравнение теплопроводности (7-1) заменяется уравнением в конечных разностях, которое для одномерного поля имеет вид [c.234]

Графические приемы. Э. Шмидт, впервые предложивший описанный выше метод конечных разностей, дал этот метод применительно к использованию графического приема расчета, что возможно лишь в том случае, когда значения у] для всех слоев выбраны равными 0,5 при этом Шмидт изображал стенку в линейном масштабе. [c.138]

Положив в основу своего метода указанные выше допущения, К. Ф. Фокин применил для решения уравнения диффузионного увлажнения ограждения известный графический метод Э. Шмидта в интерпретации О. Е. Власова, основанный на применении конечных разностей и разработанный для приближенного расчета нагревания и охлаждения плоских стенок (см. гл. 12). [c.290]

Классический метод Шмидта дает сравнительно простые выражения для индикаторной выходной мощности, которые после умножения на коэффициент 0,3—0,5 позволяют с приемлемой точностью оценить действительную выходную мощность грамотно сконструированного двигателя. В это выражение входят несколько определяющих параметров системы, величины которых могут быть неизвестны. Еще более простой подход заключается в применении так называемого соотношения Била [4]. Уокер представил соотношение Била в безразмерном виде, что привело к определению числа Била [5], которое также полезно при расчете и конструировании двигателя. Математическая форма соотношения Била, используемого в современных публикациях [5, 6], несколько отличается от первоначальной формы, полученной автором [7], но результаты расчета по обоим соотношениям практически совпадают. Соотношение Била основано на опубликованных данных экспериментальных исследований работы двигателя и результатах его собственных экспериментов. Оно имеет следующую форму [c.306]

Если выразить давление в мегапаскалях, а Узт — в кубических сантиметрах, то правую часть соотношения (3.100) нужно умножить на 1000. Прежде чем продолжить расчеты, следует указать, что величина тз была получена на основании метода Шмидта, в котором не учитываются потери. Требуемая выходная мощность рассматриваемого двигателя 15 кВт расчетное значение индикаторной мощности, найденное методом Шмидта, обычно втрое больше мощности на валу, и, следовательно, найденную числовую величину нужно умножить на 3, получая в результате ртах (МПа)Х 5 -(см ) = 12,858. Ясно, что существует бесконечное множество комбинаций давления и объема, [c.351]

Метод Шмидта, упомянутый в гл. 2 и 3, составляет основу большинства теоретических исследований двигателя Стирлинга независимо от того, используется ли он для расчета рабочих параметров и выявления закономерностей их изменения или для [c.417]

Расчеты устойчивости основного состояния как для малых, так и для конечных значений вязкости проводились численно. Для этого решение представлялось в виде рядов Фурье по времени, а получившаяся система обыкновенных дифференциальных уравнений для амплитуд решалась методом пошагового интегрирования. Необходимое число учитываемых гармоник Фурье определялось по сходимости результатов. Как оказалось, для достижения приемлемой точности достаточно учета примерно 20 гармоник. Для предотвраш,ения потери линейной независимости частных решений уравнений для амплитуд использовалась процедура ортогонализации Грамма-Шмидта. [c.54]

Пользуясь далее методом конечных разностей (метод Шмидта), определяем температуру на наружной поверхности топливника в момент максимального прогрева. Описанный метод применим только для расчета таких печей, термическое со-62 [c.62]

Существование точного метода Дайсона — Шмидта относится к самым важным особенностям теории одномерных неупорядоченных систем. Может быть, точные решения уравнения (8.76) найти и нелегко, но они служат эталоном для проверки любых приближенных аналитических формул или численных расчетов по методу Монте-Карло. Этот метод можно применить для исследования возбуждений в решетке типа дерево ( 11.4). К сожалению, чтобы не сказать больше, уравнение (8.76) оказывается несправедливым для любых решеток, содержащих замкнутые циклы, т. е. для всех настоящих двумерных и трехмерных решеток. [c.361]

Одномерную задачу в этом предельном случае можно решить точно [29]. Метод решения кажется довольно сложным, но по существу он есть не что иное как искусное обобщение метода Дайсона — Шмидта (см. 8.5), указывающего нам строгую процедуру расчета плотности состояний любой одномерной системы. Применимость этого подхода основана на том, что когда электрон последовательно встречает на своем пути б-образные сингулярности потенциальной энергии, совокупность этих событий можно рассматривать как марковский процесс. Поэтому фазовую переменную , [c.575]

Классический метод конечных разностей, предложенный Шмидтом для однородной стенки после некоторых упрощений и дополнительных расчетных обоснований в отношении распространения его на многослойные стенки, доведен до сравнительно простого, хотя и несколько кропотливого, табличного приема. Если режимное изменение температуры процесса относить к внутренней поверхности стенки, что обычно и принимается при теплотехнических расчетах, то метод, сохраняя достаточную практическую точность, приобретает наибольшую простоту. [c.261]

Здесь же приводятся опытные данные работы Перкинса и Варсоу — Шмидта [Л. 194], пересчитанные с учетом формул гл. 8. Как видно из графика, между предложенным методом расчета и экспериментами имеется удовлетворительное соответствие. [c.290]

Креглевского и Кэя метод расчета истинного критического давления смеси 140, 141 Критерий Шмидта 473 Критическая температура 16, 20 сл. растворения 332 смеси 136 таблицы 534 сл. [c.585]

Практика применения этого метода к расчету плоских, цилиндрических исфе- рических тел, а также к расчету двухмерного температурного поля впервые была разработана Э. Шмидтом. Рассмотрим этот способ в применении к плоской стенке. Разделим стенку на слои одинаковой толщины Ал (рис. 7-14), которые будем обозначать номерами (п—1), п, (п+1)... Время также разобьем на интервалы Ат, которые будем обозначать номерами k, ( +1)... В таком случае tn,h обозначает температуру в середине п-го слоя в течение всего k-то промежутка времени температурная кривая представляется ломаной линией. [c.216]

Академик (с 1943 г.), заслуженный деятель науки и техники РСФСР, лауреат Государств венной премии СССР, профессор Ленинградское го института инлсенеров железнодорожного транспорта] специалист-мостостроитель, работавший в области теории, расчета и конструирования железнодорожных и автодорожных мостов. Основоположник комплексного метода проектирования мостовых сооружений. Автор проектов и руководитель строительства многих крупных мостов (е том числе — железобетонного моста им. Володарского и цельносварного стального моста гш. лейтенанта Шмидта через р. Неву в Ленинграде). [c.225]

Основное внимание при разработке двигателя уделяется теплообменникам, особенно нагревателю и регенератору. Последний является критическим узлом, определяющим работоспособность двигателя, в то время как расчет первого связан с особенно большими трудностями, как это отмечалось выше. Информацию, необходимую для проведения более строгого расчета, обычно можно получить после проведения предварительных расчетов. С помощью метода Шмидта или полуадиабатного анализа можно найти массовые расходы, характеристики теплообмена и изменения давления. Эти данные позволят рассчитать конструкцию почти всех узлов двигателя. Чтобы показать основные принципы решения задачи, представим типичный порядок (алгоритм) расчета конструкции нагревателя. [c.355]

В работе Б.И. Николаева и А.А, Тубина [36] рассматривалась устойчивость конвективного течения бинарной смеси в вертикальном слое при наличии вертикальной стратификации и с учетом термо диффузии. Применялся метод Галеркина расчеты проделаны для двух значений параметра нормальной термодиффузии в интервале чисел Прандтля и Шмидта от 0,01 до 10. В этой области неустойчивость связана с гидродинамической модой. [c.142]

Полуэмпирический метод Кармана для аналогичной задачи как в отсутствии, так и при наличии химического взаимодействия между вводимым в пограничный слой веществом и газом основного потока применил Ю. В. Лапин, (1960, 1961), Было показано, что при вдуве в пограничный слой легких газов (водород, гелий) числа Прандтля и Шмидта в ламинарном подслое могут существенно отличаться от единицы. Неучет этого обстоятельства не приводит к существенной ошибке в расчете трения, но может привести к значительной неточности в расчете теплообмена между газом и стенкой. При рассмотрении химического взаимодействия предполагалось, что скорость химической реакции бесконечно велика по сравнению со скоростью диффузии это позволило считать зону реакции (фронт пламени) бесконечно тонкой поверхностью по сравнению с толщиной пограничного слоя. Обобщение на случай сублимирующей поверхности, так же как и в работе В. П. Мотулевича (1962), было обосновано Ю. В. Лапиным (1964) предположением о том, что механизм переноса импульса, тепла и вещества в пограничном слое при цодаче вещества сквозь пористую поверхность или при наличии сублимации одинаков. Отличие их заключается лишь в определении концентрации вводимого вещества на охлаждаемой поверхности (произвольной на пористой поверхности и зависящей от физических свойств поверхности, ее температуры и теплоты сублимации в случае разрушающейся (сублимирующей) поверхности). [c.545]

Более детально теплообмен и сопротивление в круглой трубе при течении газа с переменными физическими свойствами исследованы Ворсе-Шмидтом и Леппертом [Л. И]. Система уравнений движения, энергии и неразрывности, записанная в приближении пограничного слоя, решалась численно, методом конечных разностей. Расчеты проведены для воздуха с учетом зависимости р, ср, ц и Я, от Г, а р также и от /7 в соответствии с уравнениями (3-5), (3-7),. (3-9) и (3-10) при значениях Пс=0,12 ==0,67 и п. =0,7il и значении числа Рг= 0,72 (при температуре газа на входе). Параметры потока выбраны так, чтобы влияние диссипации энергии, работы расширения газа и свободной конвекции было пренебрежимо малым. На входе в трубу заданы параболический профиль скорости и однородное распределение температуры (7 =7 о), а на стенке задано постоянное значение температуры (Т=Тс), [c.137]

Создание фундамента турбоагрегата с послерезонансным режимом колебаний (с тонкими колоннами) вызывает значительные дополнительные трудности при динамическом расчете. Того, ЧТО частоты вертикальных и горизонтальных свободных колебаний первого тона значительно меньше рабочего числа оборотов, оказывается недостаточно. Необходимо определить частоты собственных колебаний более высоких тонов, чтобы быть уверенным, что они не находятся вблизи частоты возмущающей силы. Это привело в новых работах к дальнейшему развитию и совершенствованию методов динамического расчета. Фурке предложил метод упрощения сложных многомассовых систем путем приведения масс Шмидт и Неситка дали новое решение задачи определения собственных частот горизонтальных колебаний при учете упругости грунта Гейгер указал уточненный метод определения частот изгибных- колебаний рамных конструкций и занимался изучением опасности резкого увеличения амплитуд колебаний при совпадении собственной частоты фундамента с критическим числом оборотов вала агрегата, Дитц занимался указанной выше темой и свойствами стальных фундаментов. [c.236]

Отметим, что формулу для расчета собственных частот колебаний в системе трубопровод—емкость получил Цеман в 1933 г. из решения волнового уравнения (в форме Д Аламбера). Позднее к этому вопросу возвращ,ались и другие исследователи. Идентичные формулы разными методами получили Шмидт и Хайлов в 1935 г., Боднер в 1939 г. [65]. [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...