Усилие элементарное

После теоретических исследований различных факторов, влияющих на усилие вытяжки, В. Е. Недорезов составил общее дифференциальное уравнение равновесия, рассматривая элементарный сектор и условия действия сил при его перемещении во время деформации [c.18]

Внутренние усилия, которые были найдены выше из уравнений статики, не являются реальными, а представляют собой лишь статический эквивалент этих усилий, распределенных по всей площади рассматриваемого сечения. Иначе говоря, найденные усилия являются равнодействующими действительных внутренних сил, возникающих в каждой точке сечения. В сечении части А (рис. 86, б) выделим элементарную площадку йР (рис. 87). [c.125]

Проектируя вектор dR на оси х, у и 2, получим элементарную продольную силу йМ и элементарные поперечные силы dQy и dQ,. Разделив эти усилия на [c.125]

Грузоподъемных машин и пр., и при некоторых условиях допускают простой, элементарный, расчет, не говоря уже о значительной экономии материала. Расчет фермы становится весьма простым, если под действием внешних сил стержни фермы подвергаются только продольным усилиям, т. е. растяжению и сжатию. Для этого должны иметь место следуюш,ие условия [c.266]

В. Гейзенбергом выдвинуты новые правила квантования, которые потребуют много усилий для уяснений их физического понимания. Точное решение нелинейного спинорного уравнения еще не получено. Используя приближенные методы, Гейзенбергу с сотрудниками удалось получить значение массы некоторых элементарных частиц (нуклонов, л-мезонного триплета) близкие к действительным значениям и получить значение постоянной тонкой [c.389]

Равнодействующие напряжений по толщине приводятся к усилиям, действующим в срединной поверхности оболочки No, S. Если внешние нагрузки распределены симметрично относительно оси вращения оболочки с нормальной р и касательной к меридиану t составляющими, то напряженное состояние оказывается осесимметричным. Вследствие этого сдвигающие усилия S в оболочке тождественно равны пулю. В результате на гранях элементарного участка оболочки действуют лишь меридиональные (на нижней и верхней гранях) усилия и окружные (на боковых гранях) усилия [c.216]

Составив сумму проекций сил, действующих на элементарный участок панели (рис. 9.5), на ось х, можно убедиться в том, что усилие = д Ф/ду является постоянным по ширине оболочки. Для его определения воспользуемся выражением для е" (9.23), которое запишем следующим образом [c.283]

Сила д, складывающаяся из элементарных касательных усилий, действующих в сечении, называется поперечной или перерезывающей силой. [c.145]

Момент внутренней пары, складывающийся из элементарных нормальных усилий, возникающих в поперечном сечении балки, называется изгибающим моментом. Изгибающий момент поворачивает это сечение относительно смежного, чем и обусловлено искривление оси балки, т. е. изгиб ее. [c.146]

Элементарные усилия от силы dP в сечении с координатами X, у и углом р (рис. 158, б) [c.279]

Элементарные усилия от совместного действия сил dPj и dP. в рассматриваемом сечении [c.279]

Элементарные усилия от действия силы dP в поперечном сечении с координатами х, t/ и углом (5 (рис. 159, б) [c.280]

Элементарные усилия в поперечном сечении бруса под углом <р к горизонтали от силы dP имеют значения (рис. 165, 6) [c.286]

Рассечем стержень некоторым поперечным сечением, отбросим правую часть и рассмотрим левую отсеченную часть, рис. 2.1, б. Из условий ее равновесия следует, что в поперечном сечении возникнет лишь одно внутреннее усилие — нормальная сила Ы, которую можно представить в виде равнодействующей всех внутренних элементарных сил по всей площади Д, поперечного сечения. Имеем [c.42]

Проекциями dR на оси х, у, г будут элементарная продольная сила dN и элементарные поперечные силы dQy и dQz. Поскольку, как было сказано, усилия на элементе можно считать распределенными равномерно, то, разделив величины dN, dQy и t/Qz на площадь dF, получим величины продольных и поперечных сил, приходящихся на единицу площади [c.91]

Очевидно, для цилиндрического изгиба при данной нагрузке прогиб W является функцией только координаты х, т. е. w = w (х), и внутренние усилия в сечениях также зависят только от х. Поэтому можно ограничиться рассмотрением изгиба любой элементарной полоски, выделенной двумя поперечными сечениями, перпендикулярными к оси у, за исключением узких полосок по коротким сторонам пластинки (рис. 466, а). [c.499]

Уравнение (1113.4) совершенно подобно изученному в 3.11 уравнению изгиба балки на упругом основании. Граничные условия здесь совершенно очевидны, они те же, что и для балки. Это становится ясным, если рассмотреть выделенную из оболочки полосу, как показано на рис. 12.13.3. Вследствие кривизны полоски действующие с двух сторон усилия Тг дают составляющую, направленную но радиусу, а так как Тг пропорционально прогибу w, то эта полоска находится в тех же условиях, что и балка на упругом основании. Именно так выводится уравнение (12.13.4) в элементарных руководствах. Приближенное решение уравнения (12.13.4) есть W — Wo, оно пригодно тогда, когда первый член (12.13.4) мал по сравнению со вторым, т. е. функция Wo x) заметно изменяется на длине много большей, чем характерная длина [c.422]

Систему уравнений (12.15.1) можно получить элементарным способом, второе уравнение иногда называют уравнением Лапласа, оно справедливо не только для осесимметричной оболочки, но для любой оболочки,- отнесенной к линиям кривизны. Первое уравнение можно получить, рассматривая равновесие кольца, заключенного между двумя бесконечно близкими параллелями. В это уравнение войдет величина которая исключается с помощью второго уравнения, отсюда появление усилия N2 в этом уравнении. Но для интегрирования системы (12.15.1) мы пойдем по прямо противоположному пути, а именно, исключим из первого уравнения jVj. Получившееся уравнение содержит только iVi, оно легко интегрируется и мы получаем следующий результат [c.426]

Усилия и 5л1 представляют собой равнодействующие элементарных усилий А5 по всем бесконечно малым площадям АГ, на которые можно разбить рассматриваемое сечение. Интенсивность внутренних сил называется полным напряжением. [c.11]

Для длинных цилиндрических оболочек, как указывалось в предыдущем параграфе, характерным является возможность пренебречь изгибающим и крутящим Н моментами и поперечной силой в поперечных сечениях оболочки. Положив указанные усилия равными нулю, получим модель оболочки, предложенную В. В. Власовым. Эта модель представляет собой тонкостенную пространственную систему, состоящую по длине вдоль образующей из бесконечного множества поперечных элементарных изгибаемых полосок. Каждая из таких полосок уподобляется плоскому кривому стержню, работающему в каждом своем сечении не только на растяжение или сжатие, но также и на поперечный изгиб и сдвиг. Взаимодействие двух смежных поперечных полосок в оболочке выражается в передаче с одной полоски на другую одних только нормальных и сдвигающих усилий. Эта модель изображена на рис. 90. Продольные нормальные и сдвигающие усилия, возни- [c.232]

При определении напряжений в балке можно использовать элементарную балочную теорию. Изгибающий момент в среднем сечении AD балки получается, если от момента силы реакции Р/2 отнять момент всех радиально направленных растягивающих усилий, приложенных к половине балки. Этот момент легко вычислить, если учесть, что радиально распределенные растягивающие усилия статически эквивалентны давлению, распределенному ио квадранту аЬ цилиндрической поверхности сЬс, расположенной у точки А (рис. 68, в). Или же, согласно уравнению (65), эти усилия эквивалентны горизонтальной силе Р/я и вертикальной силе Р, приложенным в точке Л (рис. 68, г). Тогда [c.128]

При рассмотрении условий равновесия элементарного тетраэдра объемными силами можно пренебречь (см. стр. 25). Далее, в силу того, что элемент очень мал, можно пренебречь изменением напряжений на его гранях и считать что напряжения распределены равномерно. В силу этого усилия, действующие на тетраэдр, можно определить путем умножения компонент напряжения на площади граней. Если обозначить через А площадь грани B D тетраэдра, то площади трех других граней получаются с помощью проектирования А на три координатные плоскости. Если обозначить через А/ нормаль к плошадке B D [c.230]

Условия совместности (126) также удовлетворяются решением (б) таким образом, это корректное решение задачи для равномерного распределения усилий в верхнем сечении. Оно совпадает с решением, которое обычно дается в элементарных курсах сопротивления материалов. [c.289]

Можно показать, что при определенных условиях это элементарное решение является точным. Поскольку компоненты напряжения являются или линейными функциями координат, или равны нулю, достаточно рассмотреть только уравнения равновесия (123) и граничные условия (124). Подставляя выписанные выше выражения для компонент напряжения в уравнения (123), находим, что эти уравнения удовлетворяются, если отсутствуют массовые силы. Боковая поверхность вала свободна от усилий, и граничные условия (124), с учетом того, что для поверхности цилиндра os(iV2) =/г = 0, приводятся к виду [c.292]

Крутящий момент для вала с одним или несколькими отверстиями можно получить, определяя удвоенный объем, заключенный между мембраной и пластинкой. Чтобы убедиться в этом, вычислим крутящий момент, вызываемый касательными напряжениями, распределенными по элементарному кольцу между двумя соседними траекториями напряжений, как показано иа рис. 171, который теперь представляет произвольное полое сечение. Обозначая через б переменную ширину кольца и рассматривая заштрихованный на рисунке элемент, получаем, что касательное усилие, [c.337]

Кривая ), помеченная на рис. 222 символом W, получена из элементарной теории путем внесения поправок для кривизны 1// ,) и сдвигающего усилия Р (по элементарной теории напряжение определяется только кру -ящим моментом PJ q). При расчете винтовых пружин может оказаться значительной также поправка, учитывающая шаг пружины ). [c.433]

Элементарная сила инерции dP = dx-ы-х. Максимальное усилие [c.406]

Поверхностную силу, действующую на элементарную площадку (рис. 1, б), всегда можно разложить на две составляющие нормальную силу АР и тангенциальную АТ. Первую называют силой давления (поскольку в жидкости действуют только сжимающие усилия), а вторую — силой сопротивления (жидкостного трения). Силы сопротивления проявляются только при движении жидкости, а силы давления действуют как в покоящейся, так и в движущейся среде. [c.9]

Трение в винтовой паре. Рассмотрим винт с прямоугольной резьбой (рис. 53, а). Пусть под действием вращающего момента М винт совершает движение, при котором осевое перемещение винта и осевое усилие Q противоположны по направлению. Введем обозначения г — средний радиус резьбы а — угол подъема винтовой линии f — коэффициент и Ф — угол тренищ Кроме того, через Ny и Fy обозначим элементарные силы нормального давления и трения между резьбой гайки и винта. Составляя уравнениепроекцийна ось Z и уравнение моментов [c.74]

На элемент полки dz (рис. 308, а) действует элементарное усилие dT = xjdz. Следовательно, [c.318]

Отметим простоту и изя1цность проведенного вывода и укажем, что в рамках волной оптики (см. 2.6) получение аналогичной формулы потребовало больших усилий. Однако при решении других задач можно встретиться с обратной ситуацией. Так, например, истолкование всех тонкостей интерференции и дифракции света методами фотонной физики оказывается более сложным, чем в волновой оптике. В заключении книги кратко исследовано соотношение электромагнитной теории света и физики фотонов, а сейчас продолжим рассмотрение элементарных актов взаимодействия света и вещества в рамках физики фотонов. [c.447]

Усовершенствование курса теоретической механики надо искать на следующих двух осповпых направлениях. Во-первых, курс должен быть строгим, логичным, целостным и компактным он дол-я ен позволять в краткое время изложить основные понятия и методы теоретическо11 механики. Во-вторых, в нем но следует уделять много внимания элементарным вопросам статики и кинематики надо сконцентрировать усилия на рассмотрении наиболее содержательных и ценных для теорин и приложений разделов динамики и методов аналитической механики. [c.9]

Согласно методу электроаналогии каждой ячейке тепловой, магнитной или деформационной сетки можно поставить в соответствие элемент разветвленной электрической цепи ц иметь дело в дальнейшем с эквивалентным электрическим аналогом. Соответствующее соединение элементарных ячеек образует сетку для отдельных деталей, а их последующее объединение — эквивалентную сеточную модель ЭМУ в целом. Для примера схематично показаны тепловая (рис. 5.4, а) в виде сетки Т и деформационная (рис. 5.4, б) в виде сеток по оси а и в радиальном направлении г модели для одного из гироскопических электродвигателей. В уэлы сеток вводятся токи, моделирующие соответственно тепловые или магнитные потоки, или усилия, действующие в данных объемах. Заданием определенных значений потенциалов и токов в нужных узлах вводятся также и граничные условия задачи. [c.122]

Указание. Для определения усилия Т расчлените треугольник в точке В и рассмотрите движение стержня BD. Для вычисления сил инерции выделите элемент стержня длиной dh на расстоянии h от точки А. Система сил инерции элементарных частиц стержня / "д представляет плоскую систему параллельных сил. Точка приложения К равнодействующей этой системы (центр параллельных сил) лежит на той же горизонтали, что и центр тяжести площади соответствующего треугольника, т. е. а = з созф. [c.408]

В нашем случае плоскость дгв = О свободна от усилий, поэтому, чтобы снять усилия (10.36), на элементарное решение первого типа наложим элементарное решение второго типа, согласно которому на плоскости = О имек т место усилия, представляемые формулами [c.343]

Решение. Усилия в поперечном сечении под углом ф к вертикали от элементарной силы dP=qds=qpda. имеют значения (рис. 164, 6). [c.285]

Это решение полностью совпадает с элементарным решением, которое дается в курсах сопротивления материалов. Следует заметить, что это решение является точным лишь в том случае, когда касательные усилия на конце распределяются по тому же параболическому закону, что и касательные напряжения г у и интенсивность нормальной силы в заделке пропорциональна у. Если усилия на конце распределяются иным образом, распределение напряжений (б) не является точным, решением для области -уу близи конца консоли, однако в сил у принципа Сен-Венана оио ожет стаНться,- удовлетворительным для. поперечных сечений,. - достаточно удаленных от этого конца. [c.60]

Если боковая поверхность стержня свободна от усилий, получить требуемые решения полных уравнений движения ) (269) гораздо труднее. Однако есть много практически интересных случаев, для которых справедлива значительно более простая теория. В этой элементарной теории предполагается, что каждый элемент стержня испытывает простое растяжение, отвечающее осевой деформации dujdx, где и является функцией только от переменных х ц t. Тогда [c.496]

Нормалььгые и касательные напряжения в каждом поперечном сечении бруса связаны определенны га зависимостями с внутренними усилиями, действу о-щими в этом сечении. Для получения таких зависимостей рассмотрим элементарную площадку поперечного сечения Р бруса с действующими по этэй площадке нормальным а и касательным напряг гениями т (рис. 1.8). Разложим напряжения т на составляющие и т , параллельные соответственно осям у и 2. На площадку дР действуют элементарн ые силы аё/ , ХуйР и тАР, параллельные соответственно осям X, у и 7. Проекции всех элементарных сил (действующих на все элементарные площадки сечения Р) на оси х, у и г и их моменты относительно этих осей определяются выражениями [c.16]

Напряжением называют интенсивность внутренних усилий, т. е. усилие, приходягцееся на единицу плогцади сечения. Для исследования напряженного состояния в точке О тела вырежем около этой точки элементарный параллелепипед, ребра которого равны йх, йу, dz (рис. 1.1). [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...