Оболочка осесимметричная

Если нагружение оболочки осесимметричное, то усилия Ыц не зависят от угла 0. Кроме того, в силу симметрии задачи сдвигающее усилие Nu = 0. Из уравнений (10.62) остается два уравнения [c.230]

Рис. 137. Схема установки для создания в образце (оболочке) осесимметричного квазистационарного температурного поля

Для определения изменения эффективной площади мембраны в условиях силовой компенсации численным методом мембрана рассматривается как оболочка, осесимметрично нагруженная силой Q и давлением р. При заданном давлении р сила Q находится из условия равенства нулю перемещения жесткого центра. Эффективная площадь определяется как = - [c.279]

Рассмотрим круговую замкнутую усеченную ортотропную коническую оболочку, собранную из т слоев, каждый из которых армирован волокнами постоянного сечения либо в меридиональном, либо в окружном направлении. Примем также, что условия нагружения и закрепления оболочки не зависят от угловой координаты, а внешние поверхностные и контурные нагрузки не имеют угловой составляющей. При перечисленных условиях направления осей ортотропии совпадают с направлениями координатных осей, напряженно-деформированное состояние оболочки осесимметрично, а угловая составляющая вектора перемещений и все связанные с ней величины обращаются в нуль. [c.229]

Рис. ЗЛО. Влияние деформации по-QQJ перечного сдвига на критические напряжения при осевом сжатии 0 02 цилиндрической оболочки (осесимметричная форма потери устойчивости) [c.108]

Материал оболочки предполагают однородным, а нагрев оболочки осесимметричным. [c.353]

В данной работе описан алгоритм расчета конструктивно-ортотропных оболочек вращения с произвольной формой меридиана и произвольным законом изменения жесткости оболочки вдоль меридиана. Оболочки такого типа широко используются в различных конструкциях. Трудности разработки универсального алгоритма расчета, по-видимому, явились причиной того, что большинство работ посвящено решению частных задач [10]. Сравнительно недавно был предложен достаточно гибкий алгоритм расчета, основанный ка замене исходной оболочки системой конических и цилиндрических оболочек, для которых строится точное решение задачи сопряжения [1, 4]. При этом на закон изменения жесткости оболочки накладывается ряд ограничений. При действии на оболочку осесимметричной нагрузки эффективным оказался прием расчленения оболочки на систему криволинейных стержней, лежащих на упругих опорах и упругом основании Винклеровского типа [5, 9]. [c.96]

Осесимметричные свободные колебания анизотропной круговой цилиндрической оболочки. Осесимметричные колебания круговой цилиндрической оболочки, в каждой точке которой имеется лишь одна плоскость упругой симметрии, параллельная срединной поверхности оболочки, согласно (1.3.36) и исходным положениям настоящего параграфа описываются следующим уравнением [c.352]

Еще более упрощаются уравнения и их решения, если сочетаются оба указанных обстоятельства — рассматривается осесимметричная задача в безмоментной теории оболочек. Тогда выполняются все равенства (17.1) и (17.2). [c.468]

НАПРЯЖЕНИЯ В ОСЕСИММЕТРИЧНОЙ ОБОЛОЧКЕ [c.468]

Рассмотрим резервуар (рис. 461), представляющий собой осесимметричную оболочку. В ней меридиональные сечения срединной поверхности образуют плавные кривые, не имеющие изломов. Толщина Л оболочки предполагается малой по сравнению с радиусами кри- [c.468]

Пусть резервуар заполнен (частично или полностью) газом, жидкостью или сыпучим веществом. Давление р кгс/см в этом случае может меняться по высоте (т. е. вдоль оси резервуара), но, очевидно, будет одинаковым во всех точках плоскости, перпендикулярной к оси резервуара. Тогда оболочка будет находиться не только в без-моментном, но и в осесимметричном напряженном состоянии. [c.469]

Осесимметричны.пи, или просто симметричными, оболочками называются такие, срединная поверхность которых представляет собой поверхность вращения. Будем полагать в дальнейшем, что нагрузка, действующая на такую оболочку, также обладает свойствами осевой симметрии. Для таких оболочек задача расчета значительно упрощается. Получается это потому, что все внутренние силы для такой оболочки по дуге круга не изменяются и зависят только от текущего радиуса или длины дуги, измеренной вдоль образующей тела вращения. Для несимметричных оболочек распределение напряжений определять значительно сложнее. [c.292]

К схеме осесимметричной оболочки сводится расчет очень многих строительных сооружений, котлов и баков, деталей машин и приборов, [c.292]

Считается, что сосуд представляет собой тонкостенную осесимметричную оболочку гладкой формы, испытывающую осесимметричное нагружение. [c.101]

VI. РАСЧЕТ ОБОЛОЧЕК ВРАЩЕНИЯ НА ОСЕСИММЕТРИЧНУЮ НАГРУЗКУ [c.246]

При осесимметричной нагрузке оболочек вращения усилия, деформации и перемещения не зависят от угла долготы р (см. рис. 98) [c.246]

В дальнейшем изложении метода начальных функций применительно к расчету толстых круговых цилиндрических оболочек мы будем следовать работе [135], рассматривая осесимметричную задачу. [c.308]

Хуан Ке Чжи. Колебания растяжения осесимметричных оболочек. Ракетная техника и космонавтика, № 1, 1965. [c.381]

У.2. Дифференциальное уравнение изгиба образующей оболочки от осесимметричной нагрузки [c.74]

При осесимметричной нагрузке цилиндрических оболочек допускают, что крутящие моменты, сдвигающие и поперечные силы в продольных сечениях отсутствуют. Моментная теория применяется для определения усилий краевого эффекта и расчета коротких оболочек, когда длина оболочек не превышает длины участка действия краевого эффекта. При осесимметричной нагрузке элементы оболочек могут приобретать только радиальные (и) и осевые (т) перемещения. Выразим относительные деформации через перемещения, учитывая, что Сту = 0 из (1.11) [c.74]

Найдем дифференциальное уравнение цилиндрической оболочки при осесимметричной нагрузке. Из (У.5) известно, что [c.77]

Важными для практики задачами термоупругости являются плоские задачи термоупругость круглых пластин, оболочек вращения и осесимметричная задача термоупругости. [c.91]

В настоящем разделе предлагается методика оценки нес> щей способности рассматриваемых сферических конструкций (см. рис. 4,1, б), базирующаяся на концентрациях и допущениях, принятых ранее при анализе толстостенных цилиндрических оболочек. Отметим, что сферические оболочки давления работают в условиях осесимметричной деформации, для которых выполняется равенство главных напряжений [c.230]

В практике чаще всего встречаются оболочки, срединные поверхности которых — это поверхности вращения они образуются вращением отрезка кривой того или иного вида вокруг некоторой оси. Таковы, в частности, цилиндрические и сферические оболочки. Подобные оболочки называются осесимметричными, лли, короче, симметричными, — конечно, при условии, что распределение толщин не нарушает осевую симметрию, как это обычно и бывает на практике (чаще всего оболочки вообще имеют неизменную толщину). [c.95]

Равнодействующие напряжений по толщине приводятся к усилиям, действующим в срединной поверхности оболочки No, S. Если внешние нагрузки распределены симметрично относительно оси вращения оболочки с нормальной р и касательной к меридиану t составляющими, то напряженное состояние оказывается осесимметричным. Вследствие этого сдвигающие усилия S в оболочке тождественно равны пулю. В результате на гранях элементарного участка оболочки действуют лишь меридиональные (на нижней и верхней гранях) усилия и окружные (на боковых гранях) усилия [c.216]

Найдем деформации срединной поверхности при осесимметричном деформировании оболочки вращения. [c.217]

Рассмотрим оболочку вращения, напряженное состояние которой является осесимметричным. Если из такой оболочки вырезать элемент двумя смежными меридиональными плоскостями и двумя [c.219]

Если же решение задачи теории упругости содержит иррациональные или трансцендентные функции от упругих постоянных, то решение соответствующей задачи теории вязкоупругости может вызвать определенные затруднения. В частности, решение осесимметричной задачи об изгибе цилиндрической оболочки содержит функции [c.352]

Библиотека конечных элементов системы NASTRAN содержит набор элементов для расчета стержней, балок, мембран искривленных оболочек, осесимметричных тел, трубопроводов и т. д. [c.59]

Если нагружение оболочки осесимметричное, то 2 = 0 и внутренние силовые факторы Л 12 = 0, jWi2 = 0. Остальные внутренние силовые факторы зависят только от координаты л . Уравнения (10.67) упрощаются и принимают вид [c.232]

По-видимому, первые исследования, учитывающие влияние несимметричности структуры пакета (при сохранении смешанных коэффициентов жесткости). на устойчивость оболочек двойной кривизны, были выполнены МакЭлманом и Кноеллом [185] и Ойлером и Димом [210], которые рассмотрели в рамках теории пологих оболочек осесимметричное нагружение цилиндрических, бочкообразных> гиперболически) и сферических оболочек. [c.227]

Здесь Е , — 6x6 единичная и нулевая матрицы соответственно А, В, С — 12 X 12 матрицы, элементы которых — полиномы от дифференциального оператора Dp (D = d/dip) с коэффициентами, зависящими от переменной х. (При неосесимметричном основном равновесном состоянии элементы матрицы параметрических членов С зависят еще и от угловой координаты ip.) Матрицы А, Б тождественны соответствующим матрицам из (8.4.8), а выражения для элементов матрицы параметрических членов С определяются видом докритичсского напряженно-деформированного состояния оболочки. Приведем их для случая нагружения оболочки равномерно распределенным внешним давлением интенсивности Р. В этом случае равновесное напряженно-деформированное состояние оболочки осесимметрично, а угловая составляющая вектора перемещений и и все связанные с ней величины равны нулю, что позволяет упростить параметрические члены уравнений устойчивости, полагая в них [c.258]

Если в формулах (35.6) и (35.7) перейти к осесимметричному случаю, то получим уравнения, которые следуют из (35.2) и (35.3) после отбрасывания подчеркнутых членов. Затем исследуются фазовые скорости и амплитудные отношения в случае распространения волн в бесконечной оболочке, осесимметричных, неосесимметричных, вращательных. Показано, что оба утхзчненных варианта находятся в хо,рошем соответствии для всей области длин волн. Результаты сравниваются также с классической теорией. [c.202]

В связи с изложенным для большинства практически важных случаев реактивные напряжения могут быть схематизированы как напряжения, равномерно распределенные по толщине несущего элемента. Таким образом, при расчете ОСИ в каком-либо узле конструкции в первую очередь необходимо учитывать реактивные напряжения только от сос-едних узлов, швы которых перерезают несущий элемент и образуют замкнутый контур в плоскости свариваемого листа. Реактивные напряжения от всех перечисленных узлов при анализе неплоскостных конструкций (например, оболочечных) можно определить при решении трехмерных пространственных термодеформационных задач, что в настоящее время практически неосуществимо. При небольшой кривизне корпуса, а также если несущий элемент — плоскость (например, фрагмент оболочки судна), задачу можно схематизировать как плоскую (заделки) или осесимметричную (узлы подкрепления отверстия) и ее решение оказывается возможным на современных ЭВМ. [c.298]

При потере устойчивости оболочка может приобрести осесимметричную, а также и несимметричную складчатость. В обоих случаях при незащемленных торцах [c.252]

Для осесимметричной задачи (К=0) оболочек вращения [А = =Л(а)=У 1, fl = 5(a) =r = i 2sin , рис, 98] уравнения (7.60) принимают вид [c.246]

При расчете на прочность тонких оболочек (в зависимости от характера очертаний срединной поверхности, распределения нагрузки, опорных закреплений) применяют безмоментную или моментную теорию оболочек. При этом предполагается равномерное распределение напряжений по продольным и поперечным сечениям оболочек (отсутствие в этих сечениях изгибающих, крутящих моментов и поперечных сил). При осесимметричной нагрузке отсутствуют также сдвигающие силы. Определение усилий по безмоментной теории производится доста гочно точно на расстоянии, превышающем величину (3- -5) от мест [c.73]

Следлет отметить, что, вследствие специфики работы толстостенные конструкций в условиях высоких давлений, влияние побочных факторов (например, продольных осевых сил или изгибных нагрузок, действующих на корп с конструкции) на напряженное состояние последних принебрежимо мало по сравнению с тонкостенными оболочками. В связи с э тим для рассматриваемых цилиндрических и сферических оболочек характерно нагружение в условиях плоской (02 / 0 = / ад = 0,5) и осесимметричной (Оф I ) деформаций. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...