Совпадающие элементы

Рис. 3.21. Диалоговое окно проверки совпадающих элементов

Если вы хотите отнести точку привязки к другому элементу, последовательными щелчками в одном и том же узле можно просмотреть по циклу все совпадающие элементы — они будут по очереди отмечаться черными кружками — и выбрать нужный. [c.75]

Важно Вставка узлов может осуществляться одновременно только для одной размерной цепочки, и управление выбором совпадающих элементов при этом отсутствует. [c.77]

Определение полярных координат и О точек центрового профиля кулачка, находящегося в соприкосновении с элементом кинематической пары +V класса на толкателе. Начало координат принято совпадающим с точкой А. Ось, от которой отсчитываются углы, обозначим линией Ау , а поворот толкателя относительно кулачка — углом ф. [c.222]

Аналогично, физическая интуиция подсказывает, что, если не рассматривать влияние прошлых деформаций, должны иметь особую значимость деформации, происходящие непосредственно в момент наблюдения. Поскольку деформации определяются по отношению к некоторой конфигурации, принимаемой за отсчетную, поясним нашу точку зрения, рассмотрев следующий пример, где за отсчетную выбрана конфигурация, не совпадающая с конфигурацией, принимаемой рассматриваемым жидким элементом в момент наблюдения. Рассмотрим два движения с одинаковыми значениями тензора деформаций (например, тензора Коши) во все моменты времени, за исключением момента наблюдения, где эти значения различны. (Вновь, как и в примере с температурой, по крайней мере одна из двух деформационных предысторий разрывна в момент наблюдения.) Физическая интуиция подсказывает, что при равенстве других переменных текущие значения свободной энергии в этих двух случаях будут различными. [c.158]

Повернем деталь так, чтобы оси отнесения оказались попарно параллельными трем взаимно перпендикулярным плоскостям Я,, Яг, Щ, как показано на рис. 5, в. Очевидно, что при таком положении элементы детали спроецируются хотя бы на одну из плоскостей проекций без искажения, а сами проекции будут представлять простые изображения. Далее совместим все плоскости Я,, Яг и Яз в одну плоскость чертежа, параллельную или совпадающую с плоскостью Яа. Для этого плоскость Я требуется вращать вокруг оси х, а плоскость Яэ —вокруг оси Z по направлениям, указанным стрелками. На плоскости чертежа, которая будет являться как бы носителем трех плоскостей проекции — Я,, Яг, Яз, получится комплекс изображений или чертеж (в начертательной геометрии его называют эпюрой, см. рис. 5, г). Обратите внимание, как совместились проекции проецирующих лучей (линий) на комплексном чертеже (их называют линиями связи). Очень важно запомнить, пользуясь этими линиями, взаимное расположение изображений. Изображение на плоскости Яг является главным изображением — главным видом. Вид —это изображение обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета. Строго под главным видом располагается вид сверху. [c.13]

Седьмой пример. Здесь измененная деталь имеет одну плоскость симметрии, а не две, как в предыдущих, так что на главном изображении она спроецировалась в форме несимметричной фигуры. В этом случае необходим полный разрез так, чтобы выявить форму всех внутренних элементов. Если же внешняя форма детали окажется сложной, применяют местный разрез (см. пример 6). Допускается также разделение разреза и вида штрихпунктирной линией, совпадающей со следом плоскости симметрии не всего предмета, а лишь его части, если эта часть представляет собой тело вращения. [c.45]

Композиционные операции объединения, производимые на полных изображениях, не обладают возможностью изменения свойств композиционных связей. Предусмотрены только вариации пространственных свойств исходных элементов композиции. Характер связи двух или нескольких элементов становится ясным лишь после решения задачи на пересечение исходных форм. Задав вводимый объемный элемент полным изображением и решив задачу пересечения поверхностей с заданной конфигурацией, получаем композицию, которая имеет свой характер, совпадающий или нет с той целевой функцией, которая определяет поисковую деятельность. [c.37]

Решение осуществляется методом анализа опоры (плана композиции). Для этого на отдельной плоскости, параллельной основанию (см. рис. 3.5.55) или совпадающей с ним (см. рис. 3.5.57), изображаются следы объемных элементов композиции. База композиции определяется однозначно, а [c.148]

Вторая вариация 6 1 будет вычисляться вначале для интеграла в (4.1) при фиксированном верхнем пределе. Выберем на экстремали некоторую точку и. Вместо экстремали рассмотрим какую-либо линию ии. Величина интеграла в (4.1) будет меняться в зависимости от выбора линии иг. Действительно, в качестве свободной выбрана функция а у), функции /3(1/), Ф у), А2(у), Хз(у) связаны сука уравнениями (2.15), (2.11), (2.30), (2.29) и, следовательно, подынтегральное выражение в (4.1) зависит от пути а у), соединяющего исходную точку и с интересующей нас точкой V. Особыми точками подынтегрального выражения могут быть точки, в которых 81п(1 - а) = о, как это следует из выражений для Фа, Фд, Ф , приведенных в (2.28)-(2.30). Существенно, однако, что в малых окрестностях регулярных точек экстремали, которые не пересекаются самой исследуемой экстремалью, подынтегральное выражение в (4.1) не меняет знака. В противном случае рассматриваемые окрестности экстремали пересекались бы новыми линиями, на которых первая вариация 61 обращается в нуль. Таким образом, достаточно каким-либо одним путем определить знак второй вариации I. Выберем следующий путь. В окрестности регулярной точки и построим бесконечно малый элемент характеристики ии, не совпадающий с экстремалью. Пусть этот элемент таков, что величины 6а и у на нем имеют один порядок малости. Здесь под 6а подразумевается разность между а на иг и а на экстремали при фиксированном значении у. [c.109]

Заметим, что главные центральные моменты инерции отрезка можно найти и более экономным способом с помощью интегрирования. Положение центра масс, совпадающее с серединой отрезка, и указанные выше направления главных центральных осей инерции легко установить с помощью соображений симметрии. Обозначим М = — элемент [c.65]

В структурной группе пятого вида (рис. 16.13, а) исходные данные по геометрии звеньев группы, координаты присоединительных элементов полностью определяют положение звеньев на координатной плоскости. П-араметры линейных и угловых скоростей и ускорений определяют с помощью вспомогательных точек и Сз, принадлежащих соответственно звеньям 2 и <3 и совпадающих с центром вращательной пары С, решением уравнений [c.211]

Линейчатый спектр излучения у кал дого химического элемента свой, не совпадающий со спектром ни одного другого химического элемента. [c.277]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

Введем в рассмотрение элемент щ, совпадающий с решением и во внутренних (не лежаш,их на 5Й/,) узлах сетки конечных элементов, равный нулю в узлах на и, кроме того, [c.197]

Если вырезать из стенки трубы элемент двумя радиальными сечениями и двумя сечениями, перпендикулярными оси трубы (рис. 2.72), то для обеспечения его равновесия по граням, совпадающим с радиальными сечениями, должны возникать касательные напряжения, которые обозначим т. Теперь элемент будет находиться в равновесии под действием двух пар сил, создаваемых каса- [c.229]

На гранях элемента, совпадающих с радиальными сечениями бруса, возникают такие же по величине касательные напряжения (закон парности касательных напряжений) нормальные напряжения на этих гранях не возникают, так как волокна бруса друг на друга не давят. Грань элемента, отмеченная точками, от напряжений свободна. Поскольку напряжения на трех взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через точку, известны, то напряженное состояние в этой точке определено, т. е. можно найти напряжения на любой проходящей через точку площадке так же можно найти главные напряжения. Не приводя довольно громоздких выводов, укажем формулы для определения главных напряжений [c.300]

Варианты схем машин представлены на рис. 73—75. Элементы конструкции считаются абсолютно жесткими, подшипники А, В — точечными, ось ротора бесконечно тонкая, совпадающая с осью вращения. Рабочие колеса принимаются однородными дисками. Через l, С2, Сз на рисунках обозначены центры масс колес, через О], Oj, [c.111]

Элемент стержня, совпадающий с элементом трубки, имеет угловую скорость вращения Ма, поэтому [c.21]

Векторные уравнения движения. Рассматривая отдельно элемент стержня постоянного сечения и элемент жидкости (рис. 9.2), совпадающий в данный момент с элементом стержня, можно получить следующие два уравнения движения [c.257]

Поток звуковой энергии (звуковая мощность) Ф через элемент поверхности — усредненное но времени произведение совпадающих но фазе компонент мгновенного звукового давления на объемную колебательную скорость через рассматриваемый элемент поверхности [c.160]

Возьмем бесконечно малый элемент оболочки, образованный двумя парами плоскостей, нормальных к срединной поверхности и совпадающих с направлениями главных кривизн (рис. 7.5, а). [c.200]

Решение. Определяем в сечении, где находится точка К, изгибающий момент М = —100 + 60-1 = —40 кН-м и поперечную силу Q = 60 кН. Выделяем в окрестности точки К параллелепипед (элемент) с бесконечно малыми размерами (на рис. б показана его проекция на вертикальную плоскость). По вертикальным граням, совпадающим с поперечным сечением, этого параллелепипеда действуют сжимающие нормальные напряжения (точка К находится в сжатой зоне) [c.123]

Материал о чистом сдвиге, изложенный в учебнике [12], не совсем соответствует действующей программе. Дело в том, что в учебнике исследуется напряженное состояние при заданных главных напряжениях, а по новой программе само понятие о главных напряжениях дается значительно позднее, чем кручение, и предлагается излагать чистый сдвиг исходя из его экспериментального исследования. Рассматривается кручение тонкостенной трубы, выделяется элемент из ее стенки и устанавливается, что на гранях этого элемента, совпадающих с поперечными и радиальными сечениями трубы, возникают лишь касательные напряжения, а грани, касательные к наружной и внутренней цилиндрическим поверхностям, от напряж ений свободны. Далее дается определе- [c.101]

Опираясь на ранее изученный материал, нетрудно определить исходные напряжения на гранях элемента. Напряжения по площадке, совпадающей с поперечным сечением бруса, следует обозначить Стг и Тг, отказавшись от второго индекса в обозначении т, так как направление касательного напряжения в плоскости его действия не играет роли. [c.156]

Выделим бесконечно малый элемент (рис. 19.1, а) и изобразим нормальные напряжения, возникающие в его торцовых поперечных сечениях (рис. 19.1, б). Ориентируясь на эпюры нормальных напряжений, устанавливаем, что для равновесия элемента необходимы еще какие-то силы помимо показанных. Таким образом, приходим к заключению, что на грани элемента (рис. 19.3, в), совпадающей с продольным сечением балки, возникают касательные напряжения. Подчеркиваем, что важно не просто показать эти напряжения, а прийти к выводу об обязательности их возникновения. [c.207]

Латинский алфавит. По признаку общиости элементов по-сгроения прописные буквы латинского алфавита разделяют на четыре группы, исключая 11 букв (А. В. С. Е. Н, К, М. О, Р. Т, А ), совпадающих по форме и размерам с прописными буквами русского алфавита (рис. 11), [c.16]

Коэффициенты а и Яа вычисляются в подпрограмме иптегрнровапия. Справа от матрицы — вектор неизвестных. Из перечня элементов вектора неизвестных видно, что в модели уже учтены некоторые топологические уравнения. Так, например, из вектора неизвестных исключены элементы Ис и Ус как совпадающие с элемен- [c.121]

Для полного выявления формы детали необходимы четыре вида по стредкам 1, 2, 3 и 4, а также разрез с секущей плоскостью, совпадающей с плоскостью симметрии. В качестве главного изображения удобно взять часть вида по стрелке 1, соединенного с частью фронтального разреза. В этом случае на видах слева по стрелке 2, справа по стрелке 4 и сверху по стрелке 3 выявляют форму всех элементов детали. Учитывая симметрию, можно ограничиться половиной вида сверху. [c.243]

При решении задач анализа (см. гл. 16...19) и синтеза механизмов (см. гл. 7...15) были приняты допущения, идеализирующие условия их изготовления и работы звенья — абсолютно жесткие, кинематические пары — без за.зоров, законы движения входных звеньев — совпадающие с принятыми в исходных данных и т. д. При этих допущениях получены зависимости, опред дяющие перемещения, скорости, ускорения, сил.ы и т. п. для различных типов механизмов. Но в реальных механизмах эти закономерности точно не выполняются, так как всегда имеют место отклонения действительных параметров звеньев и кинематических пар от принятых при расчете. Это объясняется неизбежными погрешностями при изготовлении звеньев и сборке механизма, изнашивании элементов кинематических пар и т. п., что приводит к отклонению положения звенье.д от предусмотренных на схеме механизма. Чем больше значения отклонений соизмеримы с линейными размерами звеньев, тем сильнее их влияние на работу механизма. Это проявляется в отклонении законов движения реального механизма от предусмотренных при проектировании. [c.332]

Легко определить ход этого изменения. Рассмотрим какой-нибудь участок поверхности тела, размеры которого велики по сравнению с б, но малы по сравнению с размерами тела. Такой участок можно рассматривать приближенно как плоский и потому можно воспользоваться для него полученными выше для плоской поверхности результатами. Пусть ось л направлена по направлению нормали к расматриваемому участку поверхности, а ось у — по касательной к нему, совпадающей с направлением тангенциальной составляющей скорости элемента поверхности. Обозначим посредством Vy касательную компоненту скорости движения жидкости относительно тела на самой поверхности Vy должно обратиться в нуль. Пусть, наконец, есть значение [c.126]

Такая пластинка Френеля с прямоугольным радисыь-ным распределением почернения может выполнять функцию изображающего оптического. элемента. Недостатком, однако, является возникновение большого числа изображений, расположенных на оси, совпадающей с главным лучом пучка нулевого дифракционного порядка. [c.57]

Равенствам (4.23) можно придать нагля дный механический смысл, если использовать так называемую xjaMnyro аналогию. Рассмотрим раму, по очертанию совпадающую с контуром пластины и загруженную той же нагрузкой /) , ps, что и пластина (рис. 4.4, б). Условия равновесия элемента ds такой рамы дают [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...