План ускорений и его свойства

План ускорений и его свойства [c.155]

Рассматривая полученный план ускорений рис. 210, а, можно установить следуюш,ие обш,ие его свойства, которые перечислим параллельно соответствующим свойствам плана скоростей. [c.159]

ЭТОЙ ТОЧКИ на звене может быть всегда определено, если известен план ускорений звена. Пусть, например, дано звено ВС (рис. 4.28, а) и его план ускорений пЬс (рис. 4.28, б). Из свойств плана ускорений следует, что точка звена П, ускорение которой равно нулю, изображается на плане ускорений вектором, равным нулю и совпадающим с точкой л плана. Чтобы определить на звене ВС точку, не имеющую ускорения, надо на нем построить фигуру ВСП, подобную фигуре Ьсл плана. Полученная точка П (рис. 4.28, й) и является мгновенным центром ускорений, так как вследствие подобия треугольников ВСП и Ьсл ускорение точки П равно нулю, т. е. ап = 0- [c.101]

Вектор полного ускорения центра масс в механизмах удобно определять из построенного плана ускорений, применяя известное из кинематики свойство подобия. Пусть, например (рис. 12.2), дано звено ВС и известны ускорения Ад и Ос его точек б и С, которые на плане ускорений (рис. 12.2) изображаются отрезками (пЬ) и (пс), построенными в масштабе jj,,. Чтобы определить полное ускорение as центра S масс звена, соединяем точки Ь и с прямой и делим этот отрезок в том же отношении, в котором точка S делит отрезок ВС. Соединив полученную на плане ускорений точку s с точкой я, получим величину полного ускорения as точки S Os = tla (ns). /С [c.239]

Переносное ускорение — это ускорение точки D шатуна, совпадающей в данный момент с ползуном. Определяем его, пользуясь свойством плана ускорений. Для этого достаточно разделить отрезок на плане ускорений на части, пропорциональные АО и ОВ, [c.451]

Аналогично мгновенному центру вращения звена для общего случая его движения может быть найдена точка звена, абсолютное ускорение которой в данный момент времени равно нулю. Эта точка называется мгновенным центром ускорений. Положение этой точки на звене может быть всегда опред лено, если известен план ускорений звена. Пусть, например, дано звено ВС (рис. 232, а) и его план ускорений пЬс (рис. 232, б). Из свойств [c.135]

Кроме метода точек Ассура, при построении планов скоростей и ускорений плоских меха1П13мов, в состав которых входят структурные группы выше второго класса, может быть применен метод ложных полоокений. Этот метод основывается на свойстве поступательного движения подобно изменяемого п-уголыи1ка если п—1 его вершин движутся по прямым, то и вершина п также движется по прямой. [c.82]

Л1Ы-ма/ериальных точек. При рассмотрении различных видов движения твердого тела устанавливается число его степеней свободы, выбираются обобщенные координаты. Далее разбирается вопрос о распределении скоростей. Формулы для скорости произвольной точки тела рассматриваются как иллюстрация общей формулы, выражающей скорость точки, принадлежащей системе, через обобщенные скорости. Для дальнейшего важно рассмотреть общий случай движения. В то же время плоскопараллельное дв ижение не занимает особого положения, и объем сведений о его свойствах может быть уменьшен или увеличен в зависимости от конкретных обстоятельств. Вообще, центральное место здесь занимает вопрос о способах описания движения (выбор обобщенных координат) и теоремы о распределении скоростей. Теоремы о распределении ускорений, геометрические построения (центроиды, аксоиды, план скоростей) и т. д. представляют собой роскошь , которую можно себе позволить, если это возможно и целесообразно. Сюда же можно отнести и теорию сложного движения точки, рассматриваемую обычным способом в этом же разделе. [c.74]

Отметим основные свойства плана ускорений векторы абсолютных ускорений точек механизма всегда направлены от полюса плана векторы полных относительных ускорений точек. одного-звена соединяют концы векторов абсолютных ускорений этих точек прямые линии, соединяющие концы векторов абсолютных ускорений одного звена на плане ускорений, образуют фигуру, подобную фигуре зве- на на схеме механизма, но повернутую на угол (я — у) рзд в направлении углового ускорения звена. Угол у измеряется между вектором полного ускорения точки звена и нормальной составляющей этогр ускорения. Величина его равна Y== ar tg е/и . Последнее свойство называется теоремЬй подобия для ускорений. [c.19]

Интерес к атмосферостойким сталям, появившийся в последнее время, стимулировался работами по ускоренным лабораторным испытаниям, которые можно было использовать для изучения влияния состава сплава на его характеристики. Было надежно установлено, что циклы увлажнения и сушки должны быть необходимой частью любого лабораторного испытания, в котором ведется поиск наиболее характерных свойств атмосферостойких сталей [148]. Учитывая эту особенность, Бромлей и др. [149] создали установку (рис. 10.13), воспроизводящую условия атмосферных испытаний. Эта установка предназначена для изучения в широких пределах легирующих элементов в плане программы по разработке медленно корродирующих в атмосферных условиях сталей, для которых важно знать скорость коррозии, достоверность и воспроизводимость испытаний, связь с основными (специфическими) факторами атмосферы, ответственными за образование ржавчины. [c.566]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...