Измерение давления формулы

Действие конденсационных термометров основано на температурной зависимости давления насыщенных паров жидкости. Термометрические вещества — обычно жидкие газы гелий, водород, неон, аргон, кислород и др. Для определения температуры по измеренному давлению пользуются таблицами или эмпирическими формулами. Диапазон измерения температуры конденсационными термометрами ограничен снизу температурой затвердевания термометрической жидкости, а сверху — температурой критической точки. Высокоточные термометры позволяют измерять температуру с погрешностью не больше 0,001 К. [c.187]

Грузы рассчитаны на нормальное ускорение свободного падения (9,8066 м/ ). При измерении давления в месте с другим ускорением свободного падения необходимо вводить поправку на ускорение свободного падения по формуле [c.61]

Единица измерения давления в системе МКС, определяемая на основании формулы (1-4), представляет собой такое давление, которое создается силой 1 н на поверхность 1 м , т. е. 1 к/л . Это давление очень мало, и пользоваться им в качестве единицы измерения не всегда удобно. [c.23]

При других единицах измерения давление Р в формуле (2) преобразуется Ig = 2,8808(3) [c.24]

Осевая сила в опытных насосах реакторов БН-600 для каждого режима определялась методом измерения давления в масляном клине. По данным измерений на семи колодках пяты находилось усредненное давление в центре давления колодки по формуле [c.250]

Коэффициент теплоотдачи аг с достаточной степенью точности определяется по номограмме на рис. 9-12 или подсчитывается по формулам [Л. 7] применительно к полученным при измерениях давлению, температуре и средней для данного пучка скорости пара. Величины тепловых потоков конвективных пучков оценивают следующим образом. Из экспериментального теплового баланса (см. гл. 8) находят полное тепловосприятие исследуемого пакета Q. По фактически замеренным температурам подсчитывают логарифмический температурный напор [c.194]

В качестве манометрических жидкостей чаще всего используют ртуть и дистиллированную воду. При точных измерениях давления необходимо учитывать изменение плотности жидкости от температуры и зависимость g от географической широты, а также изменение с температурой длины шкалы, по которой производится отсчет высоты столба жидкости. Эти поправки составляют в сумме редко более 0,5% измеряемой величины давления. Расчетные формулы для этих поправок даны во многих книгах, например в Л. 2-1]. [c.65]

Так как расчетная формула (5-1) по виду совпадает с формулой д в табл. 4-1, то относительная ошибка (суммарная или систематическая) измерения давления насыщения вычисляется по формуле [c.139]

Обработка результатов измерений. Расчетную формулу для вычисления значений удельных объемов водяного пара при температуре опыта и различных давлениях, зафиксированных в опыте, можно получить, исходя из выражения (6-1) [c.178]

Поскольку неточность расчета при Гкр= 0 всегда может быть компенсирована регулировкой давления, формулы (4), выведенные для ньютоновской жидкости при условии 6=0, пригодны для предварительного расчета условий измерения также и в случае жидкостей с аномальной вязкостью. [c.137]

Формулы представлены в двух необходимых для практического применения вариантах для определения толщины стенки и для определения допустимого давления. Формулы для определения приведенных напряжений даны лишь как вспомогательные для случаев расчета допустимых дополнительных нагрузок и укрепления отверстий. Следует отметить, что напряжения, получаемые по этим формулам, являются условными, не поддающимися прямому измерению на детали. [c.299]

Зная величину вертикального градиента температуры т, с помощью этой полуэмпирической барометрической формулы можно по измеренному давлению р определить высоту h. [c.176]

Более предпочтительным следует признать метод осадки двух образцов разных размеров с одинаковым относительным обжатием. Суть этого варианта заключается в том, что по результатам измерения давления при осадке двух образцов с разным отношением й1Н при одинаковом обжатии (например, е = 0,25) строят график зависимости рср ф (д1к). В соответствии с формулой (67) предполагают, что эта зависимость является прямолинейной. Поэтому через две экспериментальные точки проводят прямую, отсекающую на оси ординат отрезок, [c.78]

Итак, мы определили начало отсчета абсолютной температуры. Обратим внимание читателя на то, что нам пришлось для этого помимо измерений давления и объема (построение системы изотерм в термостате и системы адиабат в адиабате) произвести измерение одной калорической величины — теплоемкости Су (или Ср) и убедиться в ее независимости от температуры. Ситуация не изменилась бы, если бы в качестве рабочего тела для калибровки температурной и энтропийной шкал мы выбрали бы не совершенный газ, а иную термодинамическую систему. И в этом случае для определения начала отсчета температуры нам пришлось бы помимо измерения давлений и объемов базироваться на одном калориметрическом измерении. Глубокая причина этого заключается в том, что термодинамическое определение температурной шкалы в конечном счете базируется на формуле (7.2). Нетрудно видеть, что эта формула неинвариантна по отношению к сдвигу начала отсчета температуры и предполагает определенный выбор величины в, а именно 0 = 0. [c.32]

Эта формула называется барометрической формулой для измерения высот (такое название она получила потому, что она дает возможность измерять высоты при помощи измерения давлений барометром, см. 9). Из формулы (12) мы получаем следующую зависимость давления от высоты [c.28]

Пусть давление в какой-либо точке потока жидкости равно р. Это есть то давление жидкости, которое показал бы прибор для измерения давления, движущийся вместе с жидкостью. Давление р принято называть статическим давлением. Если мы поместим в рассматриваемую точку потока трубку Пито, то здесь произойдет подпор жидкости, и давление станет равным pi, которое будет обнаружено трубкой Пито. Давление pi принято называть полным давлением. Таким образом, из формулы (18) следует, что полное давление равно сумме статического и динамического давлений. Заменяя в уравнении Бернулли [c.67]

Принципы измерения давления в жидкости. Формулы связи между показаниями приборов и абсолютным давлением. [c.6]

При измерении яркости экспериментально определяются ионный ток в ионизационной камере и давление в ней. Однако существуют методы измерения, пользуясь которыми не нужно знать давление в ионизационной камере. Одним из таких методов является метод полного поглощения. При измерении по этому методу давление газа и длину ионизационной камеры подбирают настолько большими, что экспоненциальным членом в знаменателе формулы (4.1) можно пренебречь и считать с достаточной точностью No = N. Так как для достижения полного поглощения давление в ионизационной камере и ее длина должны быть велики, то часто применяют двойные ионизационные камеры, которые позволяют при любых давлениях газа проводить измерения, не определяя давление. Это особенно важно в тех случаях, когда применяются открытые камеры и точное измерение давления затруднительно. [c.213]

Измерение давления. Давление, определяемое по формуле (14), называют полным или абсолютным. Оно состоит из давления на свободную поверхность и давления pgH, создаваемого столбом жидкости. Если сосуд, в котором находится жидкость, открытый, то давление рц = р , где р. — атмосферное давление. Для данного случая абсолютное давление р = Ра + Р Н. [c.16]

В последнее время был применен новый способ определения наводороживания металла по скорости выделения газа [6]. Сущность этого метода заключается в том, что газ, выделяющийся из образца при нагревании его в вакууме, пропускается через капиллярную трубку с определенными параметрами. Путем измерения давления перед капилляром и за ним вычисляется скорость протекания газа по следующей формуле [c.254]

При измерении давлений, меньших атмосферного, абсолютное давление определяется по формуле [c.18]

Заметим, что V2 л — 0 = совпадает с предельным углом для ударных волн небольшой амплитуды. Вычисленные по этой формуле давления удовлетворительно согласуются с экспериментальными измерениями давления при маховском отражении ударных волн небольшой амплитуды. Приведем пример, в котором можно применить полученные результаты. При распространении ударных волн в атмосфере угол между направлением движения волны и поверхностью Земли может изменяться в результате изменения скорости звука (г) и скорости ветра и (г) с высотой г. [c.309]

В измеренные величины должны быть внесены поправки, учитывающие несовершенство системы измерения давления и отклонения реального газового термометра от идеального. Скорректированные таким образом величины давления и объемов, подставленные в приведенные выше формулы, дадут значения а ., Т , Гг, Гр, зависящие только от свойств применяе- [c.50]

При всех измерениях давление отличалось от 760 мм рт. ст. не больше чем на 1 мм рт. ст. Для того чтобы результаты измерений можно было сравнивать, полученные значения приводились к нормальной точке кипения серы. Измеряемое сопротивление термометра при исправленном значении давления р приводилось к сопротивлению которое должно было бы наблюдаться при давлении, в точности равном 760 мм рт. ст. это осуществлялось при помощи следующей формулы (см. приложение) [c.287]

Для того чтобы для каждой серии измерений кривая зависимости температуры от давления при 760 мм рт. ст. проходила через точку 444,6° С, величина 8 вычислялась из четырех-пяти измерений при давлениях, наиболее близких к атмосферному (измерение № 62 было опущено из-за большого отклонения). Вычисления проводились так, чтобы внесенная за счет допущенных приближений ошибка не превышала 0,0001° С. При вычислении предварительных значений 8 в качестве первого приближения принимались значения температуры, вычисленные по формуле (1) по результатам измерений давления р. Затем по значениям сопротивления Rt и величин R , а и по предварительному значению o для всех измеренных точек вычисляли значения наблюдаемых температур и по способу Наименьших квадратов находили постоянные Л, и С в уравнений [c.291]

Если точка измерения давления находится ниже отметки, к которой приводится показание прибора, то в формуле (7.15) второе слагаемое имеет положительный знак, а если выше — отрицательный. При измерении давления или разрежения берут соответственно знаки плюс и минус. [c.211]

Плотность измеряемой среды определяют по измеренным давлению и температуре вещества с учетом влажности и сжимаемости. При испытаниях котлов влияние этих факторов невелико, учет сжимаемости важен лишь при определении расходов газообразного топлива. Значения (11 в формулах (8.11) и (8.12) в зависимости от давления и температуры для насыщенного и перегретого водяного пара принимают по приведенным в приложениях 6 и 7 [117], а для воды — в приложении 8. Плотность влажного водяного пара, кг/м . [c.229]

Температурная зависимость давления насыщенных паров гелия представляет собой настолько удобную шкалу с хорошей воспроизводимостью, что ею пользовались задолго до появления международных соглашений в гелиевой области температур. Еще в 1924 г., до появления МТШ-27, Камерлинг-Оннес в Лейденском университете первым установил температурную шкалу по давлению паров " Не вплоть до критической точки 5,2 К. Шкала уточнялась в Лейдене в 1929, 1932 и 1938 гг. Международное соглашение о шкале по давлению паров Не было заключено в 1948 г., когда представители лаборатории Камерлинг-Оннеса (КОЛ), Королевской лаборатории Монда в Кембридже и нескольких криогенных лабораторий в США согласились принять усредненную шкалу [55]. Эта шкала была основана на термодинамической формуле Блини и Симона [8] для температур ниже 1,6 К, измерениях давлений паров от 1,6 до 4,3 К, выполненных Шмидтом и Кеезомом [51], и на пяти значениях давлений паров между 4,3 и 5,2 К, найденных Камерлинг-Оннесом и Вебером [37]. Построенная таким образом шкала официально не принималась, однако была широко известна и ею пользовались при [c.68]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Измерение давления в данной точке. Гидростатическое давление более удобно вычислять г о формуле (1.21). Так как разность zq—Z) представляет собой пубину h погружения данной точки под уровень свободной поверхности, то можно написать уравнение (1.21) в виде [c.40]

Определение основных размеров маслопроводов, систем водяного охлаждения, разного рода сопловых аппаратов и насадков, а также расчет водоструйных насосов, карбюраторов и т. д. производятся с использованием основных законов и методов гидравлики уравнения Бернулли, уравнения равномерного движения жидкости, зависимости для учета местных сопротивлений и формул, служащих для расчета истечения жидкостей из отверстий и насадков. Приведенный здесь далеко не полный перечень практических задач, с которыми приходится сталкиваться инже-нерам-механикам различных специальностей, свидетельствует а большой роли гидравлики в машиностроительной промышленности и ее тесной связи со многими дисциплинами механического цикла (насосы и гидравлические турбины, гидравлические прессы и аккумуляторы, гидропривод в станкостроении, приборы для измерения давлений, автомобили и тракторы, тормозное дело, гидравлическая смазка, расчет некоторых элементов самолетов и гидросамолетов, расчет некоторых элементов двигателей и т. д.). [c.4]

Для измерения давления в технике применяют барометры, манометры, вакуумметры. Приборы, служащие для измерения давления выше атмосферного называются лшножетражн. Они показывают избыточное (манометрическое) давление р . Приборы, служащие для измерения атмосферного давления, называются барометрами. Они показывают атмосферное (барометрическое) давление Для измерения давления ниже атмосферного применяются вакуумметры, показывающие давление разрежения p . Если давление в резервуаре больше атмосферного, то полное (абсолютное) давление р определится по формуле [c.8]

Микроманометр устанавливался на площадке перед входом в башню градирни или на козырьке градирни. Микроманометр соединялся с трубками Нифера, установленными в башне градирни и в приямке, вакуумной резиновой трубкой d = 6—8 мм). Все соединения металлических трубок с резиновыми тщательно герметизировались. Трубки Нифера были оборудованы колпачками с боковыми отверстиями. Коэффициент аэродинамического сопротивления градирни определялся исходя из непосредственных измерений давлений и скоростей воздуха внутри градирни по формуле (3.20). [c.113]

Грузы рассчитаны на нормальное ускорение силы тяжести, равное 9,8066 м1сек . При измерении давления в месте с другим ускорением силы тяжести необходимо вводить поправку по формуле [c.67]

При измерении давления манометром П. В. Индрика необходимо вводить те же поправки, что и для обычного поршневого манометра [см. формулы (2-2) и (2-3)] и поправку на изменение эффективной площадки поршня в зависимости от давления, аналогично манометру М. К. Жохов-ского. [c.69]

Манометрический способ основан на измерении давления между двумя последовательно соединенными пневмодросселями (см. подразд. 20.3). Согласно формуле (20.9) это давление будет зависеть от соотношения площадей проходных сечений дросселей. Схема манометрической системы контроля размеров представлена на рис. 23.12, б. [c.325]

Формулу, устанавливающую зависимость размерности какой-либо величины от основных единиц измерения, называют формулой размерности. Можно строго доказать, что все формулы размерности должны иметь вид степенных одночленов. Это положение вытекает из очевидного условия, согласно которому отношение двух численных значений производных величин не зависит от принятых основных единиц измерения. На этом основании мы нормировали скорость, давление, силу, напряжение трения, принимая в качестве нормирующих Ma njTa6oB в общем-то произвольные величины. Их выбор часто диктуется некоторыми добавочными нсиринциииальиыми соображениями. Так, при построении кривых распределения безразмерных скоростей по обводам обтекаемого тела удобно в качестве нормирующего масштаба использовать максимальное значение скорости из рассматриваемого диапазона абсолютных скоростей. Тогда безразмерная величина i—- i/ i будет меняться в достаточно узком диапазоне (O l). [c.193]

Наиболее простой насадок для измерения давления в свободномолекулярном потоке представляется в виде резерв)гара с малым отверстием (рис. 64), диаметр которого должен быть много меньше длины пробега молекул как в набегающем потоке, так и в сосуде i). Если этот насадок (резервуар) помещен в движущийся поток, его размеры также должны быть меньше длины пробега молекул набегающего потока, так как в противном случае поток молекул, попадающих в отверстие, будет возмущен насадком. Давление в резервуаре (приемнике давления) установится, когда число молекул набегающего потока, проникающих через отверстие в резервуар, станет равным числу молек)гл, выхоляп1,их из резервуара. Если нормаль к плоскости входа резервуара составляет угол — 6 с вектором скорости V однородного равновесного потока, то согласно формуле (1.11) число молекул, проходящих через единицу площади отверстия в единицу времени, равно [c.379]

Однако для расшифровки измеренных давлений по линеаризованному уравнению необходимо заранее знать коэффициент а, поскольку и (1, ) = = ехр а (р — Ро), а в работающей или в соседних наблюдательных скважинах замеру поддается функция р = р (I). Кроме того, использование линеаризованного уравнения позволяет определить, хотя бы по формуле (30,10), коэффициент у. 1 о/(Цо ИоР) I параметр Х/С, т. е. только из наблюдений за скважинами не удается найти в отдельности упругоемкость пласта р. [c.288]

Это соотношение позволяет — в предположении, что известна зависимссть давления от плотности, — свести измерения высот к измерениям давлений, предварительно произведя измерение температуры, чтобы по последней и давлению вычислить плотность, пользуясь для этого уравнением состояния. Это соотношение, заключающее в себе так называемую барометрическую формулу для высот, находит особое применение при изме- [c.24]

Сводка работ по измерению давления пара в этой реакции приведена выше (см. Давление насыщенного пара ). Выражение для константы равновесия этой реакции может быть рассчитано из данных по давлению пара dSe по формуле, которая следует из сте-хиометрических соотношений [c.176]

Как известно, для определения всех параметров газового потока требуется знать распределение трех величин. Выберем в качестве первой число Маха, в качестве второй - температуру торможения, а в качестве третьей - статическое давление. Таким образом, при изучении изэнталь-пийных (Го = onst) изобарических (р = onst) струй достаточно найти всего одну величину - число М. Его удобно вычислять по формуле Рэлея по измеренным давлениям торможения за прямой ударной волной, образующейся на носике трубки Пито [см. формулу (2.1)]. В первом приближении можно считать, что ро пропорционально М , а следова- [c.56]

В ряде случаев применяют винтовые пружины растяжения с предварительным натяжением. С их помощью, например, выполняют приборы для измерения давления с безнулевой шкалой. При этом нагрузка (давление) до некоторого предела не оказывает влияния на положение стрелки измерительного прибора или записывающего устройства, а преодолевает лишь межвитковое давление пружины, выполненной с предварительным натяжением. Предварительное натяжение получается при изготовлении пружины путем кручения проволоки вокруг своей оси в направлении навивки пружины. Деформация такой пружины под рабочей нагрузкой будет меньше на величину Яо по сравнению с пружиной без предварительного натяжения. Фиктивный прогиб А,о соответствует предварительному натяжению Ро и может быть найден по формуле (9.6), где вместо Р следует подставить Ро. Пружины с межвитковым давлением позволяют сокращать габариты конструкций, что в приборостроении играет немаловажную роль. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...