Уравнение равномерного движения жидкости

Применение уравнения равномерного движения жидкости [c.162]

Уравнение (Х.22) является основным уравнением равномерного движения жидкости в трубопроводах. При известном геометрическом положении трубопровода (21 и 22 заданы) и величин давления в одном из сечений обо позволяет найти давление в другом сечении. Для этого нужно только определить величину потерянной энергии йтр. [c.153]

Основному уравнению равномерного движения жидкости в [c.153]

Основное уравнение равномерного движения жидкости. Формула Шези [c.30]

Гидравлический расчет безнапорных трубопроводов заключается в определении расхода или скорости движения жидкости, глубины наполнения и наивыгоднейшей формы поперечного сечения трубопровода. Полученное выше основное уравнение равномерного движения жидкости справедливо как для напорного, так и безнапорного движения. Поэтому для квадратичной области сопротивления, принимая величину т/у пропорциональной квадрату средней скорости движения, будем иметь [c.70]

Уравнение равномерного движения жидкости в открытом русле получается как частный случай уравнения (15.8), а именно [c.6]

Рис. 4.10. К выводу основного уравнении равномерного движения жидкости в трубах

Основному уравнению равномерного движения жидкости в трубопроводах можно придать также другой вид. Для этого выделим в трубопроводе сечениями /—I и 2—2 соосный цилиндр радиусом а и длиной / (рис. 4.10). Так как распределение скоростей в обоих сечениях по предположению одинаково, то частицы жидкости, переходя от первого сечения ко второму, не испытывают ускорения. Поэтому можно считать, что силы, приложенные к цилиндру, находятся в равновесии. Уравнение [c.157]

Составим уравнение равномерного движения жидкости. Для такого движения характерным является отсутствие ускорений и сил инерции. Поэтому механическая трактовка равномерного движения весьма проста. [c.135]

Как показывают опыты, при турбулентном течении с достаточной точностью для многих случаев практики можно считать, что т прямо пропорционально квадрату скорости V. Из основного уравнения равномерного движения жидкости видно, что в этих случаях прямо пропорционально г или V прямо пропорционально, т. е. [c.60]

УРАВНЕНИЕ РАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ [c.35]

Уравнение равномерного движения жидкости устанавливает зависимость между силами сопротивления и потерями напора подлине потока. [c.35]

Рис. 1.26. Схема к выводу уравнения равномерного движения жидкости

Между силами трения Т и потерями напора для равномерного движения (местные потери отсутствуют) существует определенная зависимость, которая называется основным уравнением равномерного движения жидкости. [c.68]

Зависимость (3.31) есть основное уравнение равномерного движения жидкости, которое показывает, что касательные напряжения, отнесенные к удельному весу жидкости, равны произведению гидравлического радиуса К на гидравлический уклон /. [c.71]

Уравнение (Х.29а) представляет собой общее выражение для потерь напора при равномерном движении жидкости в трубопроводах круглого сечения. Это уравнение в одинаковой [c.158]

Графическая интерпретация уравнения Бернулли. Рассмотрим графическую интерпретацию уравнения Бернулли в случае н е-равномерного движения жидкости (рис. 22.11 и 22.12). Жидкость движется по горизонтальному трубопроводу под действием постоянного напора И. Трубопровод состоит из трех участков разного диаметра. [c.283]

Уравнение (3.15) является основным уравнением равномерного движения реальной жидкости. Оно справедливо для потока с живым сечением любой формы и в дальнейшем используется для получения расчетных зависимостей потерь напора. [c.39]

Заметим, что уравнение (15.10) также вытекает непосредственно из Уравнения Шези (7.21), так как при равномерном движении жидкости в открытом русле очевидно, что J = 1. [c.6]

Найдем общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах, справедливое как для ламинарного, так и для турбулентного режимов. При равномерном движении средняя скорость и распределение скоростей по сечению должны оставаться неизменными по длине трубопровода, поэтому равномерное движение возможно лишь в трубах постоянного сечения, так как в противном случае при заданном расходе будет изменяться средняя скорость в соответствии с уравнением [c.156]

Уравнение (4.11) представляет собой общее выражение для потерь напора при равномерном движении жидкости в трубопроводах круглого сечения. Это уравнение в одинаковой мере применимо как к ламинарному, так и к турбулентному режиму. Кроме того, уравнение (4.11) можно представить в виде [c.158]

Уравнения равномерного движения подтверждают, что падение /авления в трубе обусловлено касательными напряжениями. Однако чтобы определить величину касательных напряжений, необходимо прежде всего познакомиться с вопросом о режимах движения жидкости. [c.137]

В основное уравнение равномерного движения (63) входит величина т. Эта величина зависит от режима течения жидкости. Опытами установлено, что при течении жидкости возможны два режима ламинарный, при котором жидкость движется слоями, не перемешиваясь, и т у р - [c.50]

Пользуясь основным уравнением равномерного движения, можно получить законы ламинарного течения любой жидкости в круглой трубе, т. е. распределение скоростей по живому сечению, формулу для расхода и формулу для средней скорости. [c.53]

Возьмем круглую трубу радиусом г (рис. 49). Определим скорость и в произвольно взятой точке М, отстоящей от оси трубы на расстоянии у. Проведем через точку М радиусом, равным у, концентрическую поверхность. Основное уравнение равномерного движения (63) для жидкости, движущейся внутри проведенной концентрической поверхности, дает [c.53]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ УСТАНОВИВШЕГОСЯ РАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ ДЛЯ ПРАВИЛЬНЫХ РУСЕЛ . [c.131]

Рассмотрим установившееся равномерное движение жидкости в открытом русле (лотке, канале), имеющем уклон дна д (рис. 01, а), и составим для I ж II сечений этого потока уравнение Бернулли [c.106]

Допускается, что равномерное движение жидкости, касающейся пластины, распространяется так, что и=Цу, 1) у=0 w=Q. Уравнения Навье — Стокса сводятся при этом к равенству [c.221]

Спроектировав на ОХ все действующие на массу жидкости в отсеке АВСО силы и приравняв нулю их сумму, получим уравнение равномерного движения выделенной массы. [c.150]

Проекция силы тяжести АВСО равна pg h—2)M s n0. Проекция силы трения по нижней поверхности ВС равна х1-1. Уравнение равномерного движения массы жидкости в выделенном отсеке [c.150]

Определение основных размеров маслопроводов, систем водяного охлаждения, разного рода сопловых аппаратов и насадков, а также расчет водоструйных насосов, карбюраторов и т. д. производятся с использованием основных законов и методов гидравлики уравнения Бернулли, уравнения равномерного движения жидкости, зависимости для учета местных сопротивлений и формул, служащих для расчета истечения жидкостей из отверстий и насадков. Приведенный здесь далеко не полный перечень практических задач, с которыми приходится сталкиваться инже-нерам-механикам различных специальностей, свидетельствует а большой роли гидравлики в машиностроительной промышленности и ее тесной связи со многими дисциплинами механического цикла (насосы и гидравлические турбины, гидравлические прессы и аккумуляторы, гидропривод в станкостроении, приборы для измерения давлений, автомобили и тракторы, тормозное дело, гидравлическая смазка, расчет некоторых элементов самолетов и гидросамолетов, расчет некоторых элементов двигателей и т. д.). [c.4]

Выведем основное уравнение равномерного движения. Будем рассматривать поток жидкости произвольной формы, имеюш,ий по длине постоянное живое сечение со и наклоненный к горизонту под углом о- Выделим в потоке сечениями /—/ и II—II отсек жидкости AB D длиной L (рис. 4.8). Обозначим давления в цент- [c.106]

Из уравнения (504) видно, что /i h имеет максимальное значение в начале хода поршня. При одинаковых услочиях работы допустимая высота всасывания будет больше у насосдв с воздушным колпаком на всасывающей линии, так как он обеспечивает более равномерное движение жидкости по всасывающему трубопроводу. [c.328]

Подобно изложенному выше, можно вывести уравнение динамического равновесия для выделенного отсека внутри трубы, радиус которого г меньше радиуса трубы /"о (штриховая линия на рис. 84), подставив в уравнение равномерного движения (171) вместо напряжения вблизи стенки То напряжение сил сопротивления между соприкасаюш,имися поверхностями жидкости т, действующее на цилиндрическую поверхность радиусом г, т. е, [c.137]

Чем больше силы трения в реальной жидкости, тем больше, при равных прочих условиях, потери напора hj-. Между силами трения и потерями напора hf (т. е. работой сил трения) существует, естественно, определенная зависимость. Зная распределение в потоке напряжений х, а также скоростей и (дающих нам величину перемещений частиц жидкости), мы могли бы подсчитать работу сил трения и тем самым определить потери напора. Однако такая задача является весьма трудной, в частности, в связи с тем, что поле скоростей и нам часто бывает неизвестным. Здесь приходится идти особыми приближенными путями, освещаемыми ниже. При этом, рассматривая вначале простейший случай движения жидкости — установившееся равномерное движение (местные потери отсутствуют) — мы пользуемся особым уравнением, которое дает связь только между силами трения и потерями напора. Это достаточно точное уравнение принято называть основным уравнением установившегося равномерного движения жидкости (см. 4-2). На основании этого уравнения, а также на основании законов Ньютона о силах внутреннего трения (см. 4-3), мы далее и устанавливаем необходимую нам зависимость, связывающую потери напора и скорости движения жидкости. Этот вопрос достаточно хорошо решается теоретически для простейших случаев ламинарного движения (см. 4-4 и 4-5). В случае турбулентного режима приходится прибегать к использованию некоторых экспериментальных коэффищ1ентов, вводимых в теоретический анализ. [c.130]

Развитие техники в XVIII столетии вынуждало многих учёных (Купле, Шези, Дюбуа, Боссю, Жирар и др.) проводить экспериментальные исследования над течениями воды в трубах и каналах. Некоторые из этих исследователей (Шези и Боссю) пытались составлять уравнения равномерного движения воды в канале с учётом сопротивления трения о стенки в предположении, что это сопротивление пропорционально квадрату средней по сечению канала скорости. В конце XVIII столетия были опубликованы результаты экспериментальных исследований Кулона по определению сопротивления трения с помощью крутильных колебаний диска в жидкости. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...