Тела Удельный объем — Определение

Остаточные напряжения могут быть вызваны структурными изменениями в определенных частях тела, удельный объем которого претерпел изменения в результате аллотропного превра щения кристаллического строения этого тела, или образования некоторой новой фазы в сплавах в процессе термообработки, нормализации, упрочнения, закалки, диффузии углерода или газа (азота) в сталь через поверхность и т. п. Часто они бывают следствием комбинации эффектов, вызываемых изменениями объема в процессе формирования новой фазы в кристаллической структуре, и температурных напряжений, возникающих из-за неодинакового сокращения материала, когда температуры снова уравниваются. [c.514]

Основными (независимыми) параметрами состояния являются те из них, с помощью которых можно вполне определенно описать состояние рабочего тела и выразить остальные параметры. К основным параметрам состояния, поддающимся непосредственному измерению простыми техническими средствами, относятся абсолютное давление Р, удельный объем V и абсолютная температура Т. Эти три параметра носят название термических параметров состояния. [c.10]

Под п л от и о ст ью рабочего тела понимают величину, обратную удельному объему, т. е. массу вещества в 1 рабочего тела. Плотность обозначают буквой р и измеряют в килограммах на кубический метр (кг/м ). Из приведенных выше определений следует [c.14]

В качестве действительного значения объема твердого тела принимается среднее его значение, полученное из приведенных выше двух уравнений для v. Искомый удельный объем тогда может быть определен из выражения [c.14]

Удельный объем — Определение 13 Тела ферромагнитные — Свойства 334 Телескопические оптические системы [c.551]

Таким образом, изолированная система—система никаким образом не взаимодействующая с окружающей средой. И наоборот, неизолированной системе могут передаваться внешние воздействия, изменяющие состояние системы, при этом изменяются свойства тел, составляющих систему. При определенном изменении состояния системы изменяются определенные характерные признаки состояния. Например, удельный объем v, упругости паров р, температура Т и концентрации компонентов в смесях X и у. Относительную величину их изменений можно измерить опытным путем. [c.9]

Важная характерная особенность рабочего тела переменной массы по сравнению с телом постоянной массы заключается в определенной самостоятельности таких однородных тотальных и локальных его свойств, как общий объем тела и удельный объем рабочего вещества, общая внутренняя энергия тела и удельная внутренняя энергия рабочего вещества. [c.38]

В термодинамике наиболее удобными и потому наиболее распространенными параметрами являются давление, абсолютная температура и удельный объем. Эти параметры связаны между собой определенной аналитической зависимостью, которая называется уравнением состояния тела. [c.5]

В термодинамике за основные параметры принимают удельное давление, абсолютную температуру и удельный объем. Три основных параметра не являются независимыми они связаны между собой определенной аналитической зависимостью, различной для каждого вещества. Эта зависимость называется уравнением состояния тела. [c.12]

В результате расчета процессов впуска и сжатия с помощью формул п. 8 были получены значения следующих величин коэффициент наполнения =0,685 коэффициент остаточных газов 7=0,088 температура начала сжатия 7 =358,5°К. По известной формуле было вычислено теоретически необходимое количество воздуха для полного сгорания 1 кг топлива о== 14,8 кг. Удельный объем рабочего тела в начале сжатия был определен по формуле (109) Цд=1,22 ж /кг (без учета объема паров топлива). [c.155]

Удельный объем. Второй основной величиной, характеризующей состояние тела, является у д е л ь н ы й объем с, под которым понимается объем единицы веса, а именно объем в кубических метрах м ) 1 кг вещества. Если V — объем (в л( ) тела весом О [кг], то по определению [c.16]

Очевидно, что удельный объем и удельный вес взаимно определяют друг друга, а следовательно, как тот, так и ругой могут служить для определения состояния тела. [c.17]

Определение массы тела облегчается, если известны объем тела и удельная масса вещества, т. е. масса, содержащаяся в 1 м этого тела. Удельная масса называется плотностью она обозначается р, и единицей СИ для нее служит кг/м . Таким образом, если объем тела V, а плотность р, масса тела составит [c.11]

Здесь f = f x) представляет собой некоторое поле, например поле напряжений, которое должно быть допустимым в том смысле, что оно должно удовлетворять некоторым дифференциальным уравнениям и условиям непрерывности. Через / г обозначен некоторый положительно определенный функционал от г, причем интегрирование распространяется на объем V тела В. Минимум в (3.29) достигается при г = г, где г есть действительное поле, вызванное в В заданными поверхностными нагрузками на Sj. Если, например, С представляет собой упругую податливость тела В, то г есть произвольное кинематически допустимое поле деформаций, а f (г) — соответствующая удельная энергия деформаций. [c.34]

Какие существуют способы для измерения поверхности пор, отнесенной к объему всего тела, или, иначе, его удельной поверхности Одним из способов этой оценки служит измерение количества азота, которое адсорбируется телом при температуре жидкого воздуха. При определенном давлении молекулы азота покрывают поверхность твердой стенки плотно упакованным слоем толщиной в одну молекулу. Для такого слоя известно количество азота на 1 см поверхности. Деля общее количество адсорбированного азота на количество его, адсорбированное на 1 см , можно найти общую и удельную поверхность тепа. Но, будучи весьма надежным и точным, этот способ требует специальной аппаратуры, которую нелегко изготовить и наладить. Кроме того, его нельзя применить для измерения удельной поверхности порошков со сравнительно грубыми частицами, так как в этом случае количество адсорбированного азота очень мало и не может быть точно измерено. Наконец, этот способ требует большой затраты времени на каждое измерение. [c.75]

Интегрирование осевых сил, действующих на наружную поверхность колеса, осуществляется графически. Эпюра давлений представляет собой ломаную кривую, определенную значениями давления в различных точках наружной поверхности, отложенных на соответствующих радиусах. Объем тела вращения, образованного данной кривой и координатами давлений, умножен-ный на удельный вес рабочей жидкости, обусловливает силу давления, действующую на внешнюю поверхность рабочего колеса с левой или правой стороны. [c.49]

Обычным методом оценки эффективности смазки при волочении является экспе риментальное определение усилия волочения или удельного расхода энергии В производственных условиях эффективность смазки часто оценивают по стой, кости волок или числу обрывов (в единицу времени или по отношению к опре деленному объему продукции). При прессовании показателем эффективности смазки в основном служит усилие прессования. Параллельно исследуют состояние поверхности изделий, матрицы и контейнера (отсутствие задиров). О эффективности смазок в процессе выдавливания можно судить по искажению координатной сетки, нанесенной в плоскости разъема составных образцов [199]. Распределение деформации в объеме деформируемого тела может служить качественной характеристикой влияния смазки на силы трения и в других процессах обработки металлов давлением. [c.160]

Условия равновесия тела, плавающего в газе, те же, что и в жидкости. Если объем тела, плавающего в газе, не зависит от давления, то равновесие будет всегда устойчивым, так как удельный вес газа возрастает с уменьшением высоты. Определение устойчивости равновесия плавающего тела в том случае, когда тело изменяет свой объем при изменении давления, представляет более сложную задачу. В этом случае необходимо учитывать изменения объемов как газа, так и тела. [c.345]

Результаты расчета представляют в виде формул, которые используют для определения усилия деформации тел одинаковой формы, но других размеров и при других значениях сопротивления деформации Рт и коэффициента трения При этом вводят понятие удельного усилия (удельного давления). Удельным усилием называют частное от деления полного усилия на проекцию контактной поверхности на плоскость, перпендикулярную к направлению полного усилия. Удельное усилие р в результате такого расчета, для данного вида процесса (для данного напряженно-деформированного состояния) определяют в функции сопротивления деформации, коэффициента трения и отношения размеров тела р = ф(от, /, Ь к). Сопротивление деформации ат в свою очередь зависит от химического состава тела, температуры, скорости и степени деформации. Во многих случаях сопротивление деформации можно приближенно принимать постоянным по всему объему тела в [c.218]

Широко применяется для определения удельной поверхности пор метод адсорбции газов, основанный на эффекте прилипания молекул газа к поверхности твердого тела под действием силового поля, возник ]ющего у поверхности твердого тела. При помещении пористого тела в замкнутый объем, заполненный газом при некотором давлении, вследствие эффекта адсорбции давление газа в объеме уменьшается, а масса пористого тела увеличивается. На основе экспериментальных данных строят изотермы адсорбции (рис. 6.4) в виде зависимости относительной массы адсорбированного единицей объема пористого тела газа от величины отношения равновесного давления газа к давлению насыщенного пара дг/дгт =/(р/Ро). Для определения удельной поверхности пор вычисляют емкость монослоя адсорбированного газа Хт, что достигается путем математической обработки изотермы адсорбции. [c.294]

Косвенные измерения - измерения, нри которых искомое значение находят на основании известной зависимости между этой величиной и величинами, полученными прямыми измерениями (определение плотности однородного тела по его массе и объему, удельного электрического сопротивления проводника по его сопротивлению, длине и площади поперечного сечения). [c.27]

Удельный объем ц — эго объем единицы массы веицества. Если однородное тело массой М занимает объем V, то по определению [c.8]

Уравнение состояния идеальных газов, связывающее между собой три основные характерные для состояния газа величины удельное давление, удельный объем и температуру, — применимо, как отмечалось выше, только для равновесного состояния (статических процессов), т. е. при условии, что во время течения ппопесса в отдельные взятые моменты внутри рабочего тела, во всей его мяррр наблюдалось бы как равенство давлений, так и равенство температур. в оощем переменных по времени. Только при этих условиях процесс может быть изображен определенной кривой, например, в диаграмме pv. Одинаковость давления обусловливает механическое равновесие, а одинаковость температуры тепловое равновесие. [c.61]

Преподаватель переходит к определению удельного веса. Он объясняет, ч то называется весом веш,ества. Тела одинакового объема, изготовленные из разных веществ, имеют разный вес. Например, кусок железа тяжелее равного ему по объему куска дерева (сосны) и легче такого же куска свинца. Если из разных тел приготовить одинаковые кубики (объемом 1 см ), то вес их будет различен. Так, 1 см воды (при температуре 4°) весит 1 Г железа — 7,8 Г, пробки — 0,24 Г, свинца—11,25 11,37 Г. Вес одного кубического сантиметра (1 см ) вещества в граммах называется удельным весом и обозначается греческой буквой y (гамма). Следовательно, в рассмотренном случае удельные веса равны воды 1 Г1см , железа — 7,8 Fj M , пробки — 0,24 Псм и свинца —11,37 rj M . Если известен удельный вес вещества и занимаемый им объем, можно определить его вес путем вычисления, так как вес данного тела равен объему, умноженному на удельный вес. Для определения удельного веса какого-либо вещества нет необходимости брать это вещество в объеме 1 см . Можно взять больщой кусок этого вещества, определить его вес и объем и вычислить удельный вес. [c.21]

Каждому состоянию реагирующей системы соответствует вполне определенное значение концентраций входящих в ее состав веществ. Таким образом, концентрация является добавочным параметром состояния и для полного представления о состоянии системы необходимо знать значения не двух каких-либо ее параметров, как при рассмотрении термодинамических систем, в которых происходят только физические процессы, а трех. Соответственно этому в процессах изменения состояния реагирующей системы могут оставаться постоянными уже два параметра, а не только один, как это имеет место при протекании одних лишь физических процессов (в последних такое положение возможно лишь при изменении агрегатного состояния рабочего тела). В частности, в реагирующих системах могут оставаться постоянными удельный объем и температура или давление и температура. Именно такие системы и изучаются в химической термодинамике, причем в первом случае система называется изохорно-изотермической, а во втором случае — изобарно-изотермической. [c.259]

Постоянство массы вытекает пз постоянства атомов так как атомы однородны и тождественны, то их массы пропорциональны объему. Удельные же веса, или плотности, сложных тел, представляющих собой комплексы одинаковых атомов, могут различаться, так как не все объемы заполнены атомами равномерно. Поэтому Пьютон и определяет массу сложных тел как меру количества материи, устанавливаемую пропорционально плотности ее и объему. Это определение массы, данное Ньютоном в его Началах , представлялось многим критикам бессодержательным, ибо, но их мнению, само понятие плотности должно определяться через готовое понятие массы. Однако критика эта теряет основание, если согласиться, что в соответствии с атомистической концепцией Ньютон в приведенном выше определении имеет в виду не плотность массы, а плотность распределения атомов. Именно такое понимание массы, принятое Ньютоном, выражено точным образоА в определении Герца. [c.118]

Под плотностью рабочего тела понимают величину, обратную удельному объему, т.е. массу вещества в 1 м рабочего тела. Плотность обозначают буквой р и измеряют в килофаммах на кубический метр (кг/м ). Из приведенных выше определений следует, что V = V М, м кг р = М/ V, кг/м , где V— объем рабочего тела, м Af — масса рабочего тела, кг, и поэтому vp = 1. [c.28]

Большое значение для определения термодинамических функций имеет измерение ударной адиабаты пористых металлов. Оно сужает круг привлекаемых теоретических представлений и позволяет обойтись без чисто теоретической формулы (6.7). Дело в том, что при сжатии пористого тела до определенного объема 7 величина изменения объема V— от первоначального зависит от начальной степени пористости. При одинаковой плотности в конечном состоянии (предцола-гается, что в ударной волне пустоты полностью выбираются и вещество становится сплошным) упругие энергия и давление также одинаковы. В то же время произведенная над телом работа, зависящая от величины изменения объема, для тел с разной пористостью оказывается различной. Следовательно, различны и тепловые составляющие энергии и давления в конечном состоянии. Эти соображения иллюст1 )ируются диаграммой р — У (рис. 35), на которой показаны ударные адиабаты сплошного и пористого вещества. Здесь Уоо начальный удельный объем вещества, У — удельный объем сплошного вещества при нормальном давлении (Foo/V o = к — степень пористости). Согласно (6.3) приращение внутренней энергии определяется площадью заштрихованного треугольника, причем площадь в обоих случаях одинакова, а 8 у пористого тела больше. [c.256]

Если при независимых изменениях давления и температуры удельный объем какого-либо тела сохраняет неизменную величину, то такое тело будем называть несжимаемым (де 1п111о — по определению) [c.29]

Для определения состояния газа удобно пользоваться понятием удельного объема, либо плотности газа. Удельным объемом V тела называется объем единицы его массы. В системе МКС единицей измерения удельного объема служит м /кг. Обратная величина, измеряющая в кг массу 1 м тела, называется плотностью р. Единица измерения плотности — кг1м . Между удельным объемом и плотностью существует соотношение [c.32]

Посмотрим, что реально происходит, если к поверхности плоского тела в начальный момент приложить постоянное давление р. Будем считать давление достаточно малым для того, чтобы деформация линейно зависела от давления, т. е. подчинялась закону Гука. Нарисуем диаграмму р, V для состояния сжатого вещества за фронтом волны. Учитывая неизотропность давления в случае слабых деформаций, будем вместо давления оперировать нормальной составляющей напряжения, действующей на площадку, параллельную поверхности фронта волны, если волна распространяется вдоль оси 2. По оси абсцисс будем откладывать удельный объем тела. При малых деформациях и давлениях состояние описывается законом Гука в форме (11.55), который, согласно определению (11.61), можно переписать в виде [c.579]

Здесь и — потенциальная энергия деформации всего тела, а 6(2 — механический эквивалент тепловой энергии, подведенной ко всему телу. Как это станет ясно из нижеизложенного, существует при определенных условиях так называемый упругий потенциал, характеризующий деформированное состояние тела, численно равный работе напряжений, приходящейся на единицу объе.ма (удельная потенциальная энергия упругих деформаций). [c.461]

Величина, обратная плотности, носит название удельного объема Vo и соответствует объему единицы массы Ко == 1/р = = V/m. В соответствии с формулой определение плотности сводится к определению массы и объема тела. Измерение массы тела с достаточной точностью производят обычно на аналитических весах, а для определения объема используют два метода пикно-метрический и гидростатический (9.1 j. [c.66]

В XIII в. в Европе был хорошо известен в латинском переводе упомянутый выше позднеэллинистический трактат О телах, плавающих в жидкости , приписываемый Архимеду. Значительное распространение имели латинские переводы восточных трактатов, посвященных определению удельных весов, в частности рассмотренный выше трактат ал-Хазини Весы мудрости (см. гл. II, стр. 42). В переводах и комментариях к этим трактатам уточняется понятие удельного веса, который противопоставляется численному весу (весу объема) вещества (в средневековых сочинениях плотность вещества определялась как отношение количества вещества к данному объему, а удельный вес — как отношение тяжести к данному объему). [c.49]

Одной из моделей пористого тела глуболярной структуры с регулярной укладкой является модель укладки сферических частиц порощка, задаваемая определенными значениями углов упаковки [34]. При описании структуры ППМ предполагается, что она регулярна и весь объем материала может быть получен повторением элементарной ячейки, вьщеленной из восьми частиц порошка таким образом, чтобы плоскости сечений проходили через наиболее узкие сечения пор. Авторами [34] рассмотрены шесть видов упаковки частиц порошка, соответствующих координационным числам от 6 до 12 и изменению пористости от 47,64 до 25,95. Такие регулярные упаковки частиц порошка используются для расчета пористости, размеров пор, удельной поверхности ППМ. [c.48]

Закон подобия имеет большое значение, так как дает возможность по результатам испытаний образцов (гноде-лей) определять необходимые параметры для деформирова- НИН заготовок в производственных условиях, например, крупных слитков. Согласно закону подобия работы деформаций геометрически подобных тел (натуры и модели), изготовленных из одного и того же материала, пропорциональны их объемам, а усилия — соответствующим площадям, при этом удельные усилия деформирования, а следовательно, и сопротивленне деформированию модели и натуры равны между собой. Следует уточнить, что приведенная формулировка закона верна для упругих деформаций. Для случая пластических деформаций, когда невозможно выполнить все условия подобия, закон подобия используется с учетом экспериментально установленных коэффициентов (коэффициента скорости г с. масштабного коэффициента ф и др.). Так, например, для определения полного усилия деформирования крупного слитка необходимо сопротивление деформированию модели уменьшить, помножив его на масштабный коэффициент ф, который тем меньше, чем больше объем слитка [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...