Коэффициент Энтропия

Теплоемкость системы энтропия системы j Удельная теп лоемкость удельная энтропия Тепловой поток Коэффициент теплообмена, коэффициент теплопередачи Поверхностная плотность теплового потока [c.13]

Для вычисления Р необходимо знать о — скрытую теплоту испарения при абсолютном нуле, 8ж(Т) и Уж(Т)—энтропию и объем моля жидкости, член г(Т), описывающий отклонения свойств пара от свойств идеального газа посредством вириальных коэффициентов и величину химической константы 0, вычисляемой в статистической механике. В принципе возможно найти численные значения зависимости давления от температуры по уравнению (2.5) методом последовательных приближений, начиная с экспериментальных значений е(Т ), 8ж(Т), Уж(Т) и значения Ьо, полученных по одной экспериментально найденной паре чисел Р и 7. На практике, однако, такой метод ограничен областью малых давлений, поскольку последние три члена в уравнении (2.5) и связанные с ними погрешности быстро растут при увеличении Т. Таким образом, существует интервал средних давлений, где теоретически рассчитанная по уравнению (2.5) и эмпирическая шкалы имеют сравнимую точность. Численное значение о [c.70]

Эвтектических сплавов плавление н затвердевание 179 Эйнштейна коэффициенты 321 Энтропия 18 [c.446]

Частные производные энтропии определяем методом сравнения коэффициентов тождественных уравнений. [c.160]

Пример 3. Массовая доля углерода в стали 35 составляет 0,35%. Определить энтропию моля углерода в стали 35, считан коэффициент активности углерода а стали за единицу. [c.266]

Можно выделить группы термодинамических свойств и выражающих их величин по признаку наиболее естественной связи с отдельными явлениями. Для тепловых явлений характерны температура, энтропия, теплоемкость при определенных условиях для механических — давление, плотность, сжимаемость, состояние деформаций и напряжений в теле для химических — количества веществ, их концентрации, химические или электрохимические потенциалы для поверхностных явлений — площадь поверхности, коэффициент поверхностного натяжения, адсорбция. [c.11]

Энтропия может только возрастать, т. е. сумма (49,6) должна быть положительна. С другой стороны, в каждом из членов этой суммы подынтегральное выражение может быть отлично от нуля даже при равенстве нулю двух других интегралов. Поэтому каждый из этих интегралов должен быть всегда положителен. Отсюда следует наряду с известной уже нам положительностью х и т1 также и положительность второго коэффициента вязкости [c.274]

Между коэффициентами р и б существует простое соотношение, являющееся следствием принципа симметрии кинетических коэффициентов. Содержание этого общего принципа заключается в следующем (см. V 120). Рассмотрим какую-нибудь замкнутую систему и пусть xi, л 2. .. — некоторые величины, характеризующие состояние системы. Их равновесные значения определяются тем, что в статистическом равновесии энтропия 5 всей системы должна иметь максимум, т. е. должно быть Ха — О, где Ха обозначают производные [c.323]

Для учета диссипативных процессов в уравнениях гидродинамики сверхтекучей жидкости надо (как и в обычной гидродинамике) ввести в них дополнительные члены, линейные по пространственным производным скоростей и температуры. Вид этих членов может быть установлен однозначным образом исходя из требований, налагаемых законом возрастания энтропии и принципом симметрии кинетических коэффициентов Онсагера (И. М. Халатников, 1952). [c.719]

Возникшая флуктуация давления, которую можно рассматривать как локальное повышение или понижение давления, разумеется, не может застыть на месте в упругом теле, но побежит по объему вещества со скоростью распространения упругого возмущения. Флуктуации концентрации будут изменяться со скоростью, которая определяется коэффициентами диффузии, а флуктуации энтропии — со скоростью, определяемой коэффициентом температуропроводности вещества. [c.592]

Этот результат имеет громадное физическое значение. Переход системы из неравновесного в равновесное состояние сопровождается возрастанием энтропии. Позднее М. Планк установил, что коэффициент пропорциональности в (б5) равен к, и формула Больцмана приобрела свой окончательный вид [c.86]

Применение (//—.Ч )-днаграммы Мо-пье . Для оценки величины холодильного коэффициента можно пользоваться одной из так называемых диаграмм Молье , которые дают зависимость между энтальпией Я и энтропией 5 ). На фиг. 20 схематически представлена такая диаграмма Молье. Сплошные [c.26]

Математическая модель процесса энергоразделения в пульсационной многокомпонентной струе (см. главу 7) разработана для расчета температурных, фазовых и компонентных характеристик потока, выходящего из полузамкнутой емкости, с конденсацией тяжелых компонентов и их испарением внутри нее. Для уточнения модели предусмотрено использовать температурные характеристики потоков, полученных экспериментально, и метод регрессивного анализа для определения ввода коэффициента учитывающего в уравнении (7.10) изменение энтропии газа в полузамкнутой емкости за слоем столкновения (см. рис. 7.3). [c.259]

Ряд свойств кинетических коэффициентов можно установить, исходя непосредственно из термодинамических законов линейных необратимых процессов. Действительно, для таких процессов общая формула (1.5) для производства энтропии принимает квадратичное по термодинамическим силам выражение [c.15]

Нетрудно показать, что принцип минимума возникновения энтропии непосредственно следует из принципа минимальной диссипации энергии Онзагера в стационарном случае (2.22), поскольку при линейных законах диссипативная функция (2.9) равна половине производства энтропии (2.11), и их минимумы совпадают. Принцип минимального производства энтропии справедлив только в случае, когда кинетические коэффициенты постоянны и удов- [c.20]

Нетрудно показать, что принцип минимума возникновения энтропии непосредственно следует из принципа минимальной диссипации энергии Онсагера в стационарном случае (14.21), поскольку при линейных законах диссипативная функция (14.9) равна половине производства энтропии (14.11) и их минимумы совпадают. Принцип минимального производства энтропии справедлив только в случае, когда кинетические коэффициенты постоянны и удовлетворяют соотношениям Онсагера. Если эти условия не выполняются, то стационарное состояние реализуется без минимального производства энтропии. Так, распределение температуры в процессе распространения теплоты в слое между теплоисточниками с температурами и Т2, соответствующее минимуму производства энтропии, не является стационарным при коэффициенте теплопроводности y. = jT слоя (С — константа). [c.270]

Выразить коэффициенты Пельтье, Томсона и термоэлектродвижущей силы через поток энтропии, вызванный движением заряженных частиц. [c.279]

Характеристические функции. Характеристические функции системы, т. е. внутренняя энергия и, энергия Гельмгольца Р, энтропия 5 и энергия Гиббса Ф при наличии поверхностного натяжения могут быть представлены в виде суммы двух членов, первый из которых зависит от объемных эффектов и представляет собой известные из гл. 3 выражения для 7, Р, 8, Ф, а второй описывает зависимость характеристических- функцией от поверхностных эффектов (коэффициента поверхностного натяжения и площади О поверхности раздела фаз). [c.148]

Чтобы установить соотношение между действительным и теоретическим холодильным коэффициентом, воспользуемся выражением для приращения энтропии системы цикла [c.615]

Таким образом, каково бы ни было сопротивление трубы, но если газ достигает при истечении из трубы скорости звука, его энтропия возрастает на некоторую постоянную величину, не зависящую от величины сопротивления (т. е. от коэффициента сопротивления трубы). При этом согласно выражению (50) чем меньше коэффициент сопротивления, тем больше предельная длина трубы и наоборот. [c.667]

В состоянии равновесия энтропия системы максимальна н У, = 0 . Постоянные коэффициенты Xik в (7.202) представляют собой взятые со знаком минус вторые производные от энтропии системы 5 по переменным у, . Следовательно, [c.190]

Из тепловой теоремы Нернста следует, что вблизи абсолютного нуля теплоемкости с , с,, и коэффициент теплового расширения обращаются в ноль. Это вытекает из постоянства энтропии в области Т - 0, вследствие чего обращаются в ноль все ее частные производные. [c.105]

Кинетические коэффициенты входят в уравнение, определяющее изменение энтропии со временем, поэтому можно сделать заключение о термодинамическом характере этих коэффициентов. Другими словами, кинетические коэффициенты следует рассматривать как термодинамические величины. [c.165]

Для пересчета в единицы СИ приведены таблицы переводных множителей для единиц длины — табл. IX, для единиц времени, площади, объема — табл. X, для единиц массы, плотности, удельного веса, силы — табл. XI для единиц давления, работы, энергии, количества теплоты — табл. XII для единиц мощности, теплового потока, теплоемкости, энтропии, удельной теплоемкости и удельной энтропии — табл. XIII для единиц плотности теплового потока, коэффициентов теплообмена (теплоотдачи) и теплопередачи, коэффициентов теплопроводности, температуропроводности и температурного градиента — табл. XIV. [c.12]

Условие возрастания энтропии накладывает определенные ограничения па коэффициенты в формулах (59,6). Подставив эти формулы в выражение (58,7) для скорости изменения энтропии, получи1 1 [c.326]

МЫ пользуемся юрмулировкой этого принципа, данной в VJ J 59 и введенными там определениями величин Хд и XJ. Из выражения 2RIT для скорости увеличения энтропии видно ), что если под величинами понимать компоненты тензора то термодинамически сопряженными с ними величинами будут компоненты тензора — ViJT ). Компоненты же тензора играют роль кинетических коэффициентов уа.ь- Принцип Онсагера требует равенств Уаь — уьа> т. е. [c.216]

Коэффициенты в выражениях (43,4) связаны друг с другом соотношениями, следующими из принципа Онсагера. Для применения этого принципа (ср. 41) выберем в качестве величин Хд — термодинамических потоков — величины alk, qi, Ni. Из вида диссипативной функции (40,21) (точнее, из вида функции 2R/T, определяющей рост энтропии) видно, что соответствующими термодинамическими силами Ха будут величины —ViJT, diTlT ,—hi/T. Надо также учесть, что величины a k четны, а qi, N, нечетны по отношению к обращению времени (как это видно из места, занимаемого ими в уравнениях (40,3), (40,7) и [c.226]

Доказательство того, что интегральный оператор (14.7) удовлетворяет условиям (14.21), дано в работе Колера [62] и более подробно обсуждено Вильсоном [4]. Одним из следствий (14.21а) является равенство коэффициентов Li2 = - 2i и Kj 2 — 211 как это вытекает из термодинамики необратимых процессов и принципа микроскопической необратимости. Более того, вариационный иринции является выражением принципа возрастания энтропии. [c.264]

В настоящее время пока практически ничего не известно о физических свойствах твердого Не . Если предположение Померапчука [64] о том, что энтропия спинов твердого Не исчезает только при 10 "° К, является ира-вильпым, следует ожидать появления минимума на кривой илавлеиия примерно при 0,5°К. Температурный коэффициент равновесного давления должен затем снова переменить знак вблизи 10 ° К. [c.817]

Вводя коэффициент сохранения полного давления, учитывающий гидравлические потери, а = Ра/Ри получим для энерго-изолированного газового потока (без теплообмена и механической работы) прямую связь между гидравличеокими потерями и (приростом энтропии [c.50]

Линию наименьшей устойчивости В. К. Семенченко называет квазиспинодалыо. В точках квазиспинодали флуктуации достигают при данных условиях наибольшего значения и система превращается в смесь флуктуационных зародышей обеих граничных (далеких от этого состояния) фаз — квазифазу или мезофазное состояние , не теряя своей макроскопической однородности. Поскольку минимум устойчивости является поворотной точкой в отношении изменения свойств фаз, он до некоторой степени аналогичен точке фазового перехода второго рода и условно его можно считать за точку закритического перехода. При этом, конечно, не нужно забывать, что закритический переход происходит на конечном интервале Т, р п других термодинамических сил. Поэтому в условной точке закритического перехода не происходит скачков энтропии, объема и других j , а только их быстрое изменение. Работа и удельная теплота перехода также равны по этой причине нулю. Сами коэффициенты устойчивости изменяются также непрерывно, а не скачком в этом состоит отличие закритических переходов от ФП II рода по Эренфесту. [c.248]

Из способа построения линий wjv = onst видно, что ход этих линий не зависит от численного значения коэффициента сопротивления трубы т. е. данная линия имеет одинаковый вид при любом значении (действительно, при описываемом выше способе нахождения отдельных точек этой линии ни в одно из уравнений, которыми мы пользовались, величина не входила). Но отсюда следует, что и положение предельных точек этой линии также не зависит от сопротивления трубы, а следовательно, не будет зависеть от сопротивления трубы и значение энтропии S, достигаемое газом на выходе из трубы предельной длины. [c.667]

Энергетическая яркость 142 Энергия активации 86 Энскога уравнения 26 Энтальпия 75 Энтропия системы 42 Эффект вытеснения 382 — Киркендолла 263 Эффективный коэффициент [c.461]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...