Коэффициент Пельтье

Коэффициент Пельтье Пав определяется как [c.270]

Размерность и единица коэффициента Пельтье [c.125]

Выразить коэффициенты Пельтье, Томсона и термоэлектродвижущей силы через поток энтропии, вызванный движением заряженных частиц. [c.279]

Коэффициент Пельтье и термоэлектродвижущая сила связаны, как видно из их выражений, следующим соотношением, называемым вторым соотношением Томсона [c.359]

Таблица 24.6. Значения коэффициента Пельтье

Сравнивая выражения для коэффициента Пельтье с выражением для коэффициента Томсона, получаем [c.173]

Из сопоставления выражения (2.127) с выражением коэффициента Пельтье находим [c.174]

Согласно выражению (2.130) для К можно также показать, что коэффициент Пельтье в точке сверхпроводящего перехода обращается в нуль это видно также и из уравнения (2.128). [c.175]

Коэффициент пропорциональности jt называется коэффициентом Пельтье. [c.263]

Легко видеть, что эффект Пельтье является обратным эффекту Зеебека. В первом случае пропускание тока по цепи приводит к возникновению в контактах разности температур, во втором—создание разности температур в контактах вызывает появление в цепи термо-э. д. с. и, следовательно, электрического тока. Термодинамическое рассмотрение этих явлений показывает, что между коэффициентом Пельтье и удельной термо-э. д. с. существует следующая простая связь [c.265]

Можно показать, что коэффициент Пельтье связан с термоэлектрическим коэффициентом а следующим соотношением [c.404]

Примем следующие обозначения П — коэффициент Пельтье, определяющий количество тепла, поступающего к ХОЛОДНЫМ спаям элемента, приходящееся на единицу силы тока ( холод , генерируемый на единицу силы тока) / — сила постоянного тока, проходящего через элемент Я — электрическое сопротивление элемента К— термическая проводимость элемента АГ — разность температур горячих и холодных спаев. [c.159]

Таблица 6.11. Коэффициент Пельтье для различных металлов [13] (стрелка показывает направление тока через нагретый спай)

Применение первого и второго законов термодинамики приводит к следующим соотношениям между результирующей э. д. с. в цепи и коэффициентами Пельтье и Томсона [c.97]

Доказать формулу, связывающую коэффициент Пельтье и термоэдс в спае АВ --Пав /г (2-е соотношение Томсона). [c.580]

Явление Пельтье. Обратимое выделение тепла на контакте двух проводников при прохождении тока. При изменении направления тока тепло будет поглощаться. Явление связано с тем, что в металле изотермический электрический ток сопровождается тепловым потоком Сп =Плв< =П й1т, где Пав — коэффициент Пельтье 0 —количество выделившейся теплоты д — количество прошедшего через контакт электричества I — электрический ток т — время. Явление Пельтье подчиняется правилу аддитивности. [c.299]

Коэффициент Пельтье равен отношению количества теплоты, выделившейся или поглощенной в спае термопары, к прошедшему через спай электрическому заряду [c.43]

Обратимое выделение или поглощение теплоты Пельтье зависит только от свойств каждого проводника термопары, т.е. от абсолютных коэффициентов Пельтье каждого из проводников. В температурных измерениях это явление может играть существенную роль только при достаточно больших удельных плотностях электрических токов в измерительных цепях. [c.207]

Абсолютный удельный коэффициент термоЭДС. Явление Томсона по своей природе абсолютно, что позволяет по измеренным значениям коэффициента Томсона найти абсолютные значения коэффициентов Пельтье и Зеебека. Последний получается интегрированием [c.207]

Количество тепла Пельтье Qя пропорционально силе, тока I и коэффициенту Пельтье я, зависящему от свойств материалов, находящихся в контакте [c.15]

Коэффициент Пельтье я имеет размерность [б] и его произведение на ток в цепи определяет тепловую мощность, выделяемую или поглощаемую в местах контактов. Согласно теории, подтвержденной экспериментальными данными, между коэффициентом Пельтье и ТЭДС существует следующая связь [6] [c.15]

Эффект Пельтье обратен эффекту Зеебека. При прохождении тока через спай различных проводников кроме джоулева тепла выделяется или поглощается, в зависимости от направления тока, некоторое количество тепла Qn, пропорциональное протекающему через контакт заряду (т. е. силе тока / и времени f) Qn — = П/<, где П — коэффициент Пельтье, который зависит от природы находящихся в контакте материалов. [c.465]

Специфический для германиевых термометров сопротивления эффект возникает вследствие довольно высокого значения коэффициента Пельтье для легированного германия. Он проявляется в том, что сопротивление элемента по постоянному и по переменному току различно [53, 54]. Прохождение постоянного тока через германиевый термометр сопротивления приводит к возникновению градиента температуры вдоль элемента вследствие выделения и поглощения тепла Пельтье на спаях элемента с выводами. Наличие градиента температуры вызывает появление небольшой термо-э. д. с. на потенциальных выводах, что приводит к некоторой погрешности в измерении сопротивления. Если же используется не постоянный, а переменный ток частоты f, то от каждого конца элемента распространяются затухающие тепловые волны. Затухание носит экспоненциальный характер, причем показатель экспоненты пропорционален Уf, так что по мере возрастания частоты тепловые волны все больше сосредоточиваются у концов элемента. Для четырехпроводных элементов в форме моста этот эффект исчезает, когда частота измерительного тока поднимается до такого значения, что тепловые волны перестают достигать потенциальных выводов. В этом случае на потенциальных выводах измеряется истинное сопротивление. Частота, на которой это происходит, зависит от температуропроводности и [c.237]

Коэффициент Пельтье П — физическая величина, являющаяся коэффшщентом пропорциональности в формуле, выражающей зависимость между [c.124]

Отношение yqelye называют коэффициентом Пельтье и обозначают через IU [c.358]

Определим количество теплоты <7 , подводимой к термоэлементу от верхнего источника теплоты температуры в единицу времени. Основная составная часть — теплота q, преобразуемая в электрическую энергию. Она определяется на основании эффекта Пельтье, согласно которому обратимое выделение теплоты на спае двух проводников при прохождении тока пропорционально силе тока поэтому q = л/, где л — коэффициент Пельтье, являющийся функцией температуры я = Я1 1ц — Пц 1п i — сила тока в цепи термогенератора. [c.577]

Наиболее эффективными материалами для создания как термоэлектрических холодильников, так и термогенераторов являются материалы с максимальной величиной а о/%. Для термоэлектрического охлаждения необходим материал с высокими значениями коэффициента Пельтье и удельной электропроводности. Последнее требование обусловлено тем, что в добавление к теплу Пельтье всегда выделяется и джоулево тепло и, чтобы эффект джоулева нагрева не перекрыл эффект охлаждения, необходимы материалы с хорошей электропроюдностью. С другой стороны, при одном- и том же количестве тепла, выделяющемся вследствие эффекта Пельтье на одном контакте и поглощающемся на другом, разность температур между контактами будет тем больше, чем меньше теплопередача от горячего конца проводника к холодному, т. е. чем меньше коэффициент теплопроводности. [c.265]

Здесь Я означает коэффициент Пельтье для контакта между материалами образцов I и 11—III при первом варианте опыта либо между контактной металлической пластинкой и образцом I во втором варианте опыта. Коэффициент Пельтье имеет вид П = где ai a — термо- [c.16]

Коэффициент Пельтье определяется по количеству тепла, погло-1ЦСНН0Г0 или выделенного в спае при протекании через nafi количества адектричества, равного единице. [c.97]

Э ф ф е к W П е л ь т ь е. Состоим в обратном выделении тепла на контакте двух проводников яри прохождении через него тока, т. е. при изменении направления тока те ло не выделяеч ся, а но-глощаегся. Указанный эффект связан с тем, что в металле изотермический электрический ток соировождаегся потоком тепла Qa =" где — коэффициент Пельтье — [c.82]

X — температура холодного спая ТЭЭЛ. (соответственно °К и °С), а — удельная ТЭДС, коэффициент Зеебека, в град, я — коэффициент Пельтье, в. т — коэффициент Томсона, в град. [c.5]

Термодинамика (1991) -- [ c.274 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.404 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.213 ]

Основы теории металлов (1987) -- [ c.94 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.259 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.259 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...