Выход в начало координат

Выход в начало координат, - 674. Инструкция G74 инициирует одновременный выход в начало координат для тех координатных осей, которые указаны в том же кадре. Инструкция G74 действует только в том кадре, в котором упомянута. При этом все активные позиционные данные и программные смещения сохраняются. [c.56]

Адреса осей, по которым осуществляется выход в начало координат, сопровождаются [c.56]

Выход в начало координат 0 [c.99]

При построении г5-диаграммы по оси ординат откла/ ывается энтальпия пара, а по оси абсцисс — энтропия. За начало координат принято состояние воды в тройной точке, где so = О, /о = 0. По данным таблиц водяного пара на диаграмму прежде всего наносят нижнюю и верхнюю пограничные кривые, сходящиеся в критической точке К. Нижняя пограничная кривая выходит из начала координат, так как в этой точке энтальпию и энтропию принимают равной нулю (рис. 11-9). Состояние воды изображается точками па соответствующих изобарах, которые практически сливаются с нижней пограничной кривой. Линии изобар в области влажного пара являются прямыми наклонными линиями, расходящимися веером от нижней пограничной кривой. В изобарном процессе [c.186]

Далее надо рассмотреть различные случаи. При п 3/2 имеем п — 1 >0, и из (37,14) очевидно, что <7 > О, и потому Я > 0. В этом случае линии тока выходят из начала координат, касаясь луча. [c.200]

ЭФФЕКТ ЛАРМОРА. В системе отсчета 0 x t рассмотрим (не выходя за пределы классической механики) систему протон-электрон , помещенную в магнитное поле. Поскольку протон много массивнее электрона, будем первый считать неподвижным и поместим его в начало координат. Расстояние между частицами мало, так что магнитное поле можно считать однородным. Если бы поля не было, то электрон двигался бы по некоторому эллипсу, в фокусе которого находится протон. Однако, помимо силы кулонова притяжения, на электрон действует также сила Лоренца [c.85]

Теперь кривые выходят из начала координат в виде радиального пучка i iVG= 0/(l—0) при Е=1. [c.338]

В дальнейшем все напряженные состояния, соответствуюш ие в пространстве ах, сгу, o z точкам на луче, который выходит из начала координат, будем называть подобными. Подобными, например, являются все напряженные состояния, соответствую-ш,ие точкам на луче ОА А на рис. 11.19. Таким образом, [c.349]

Координатные линии представляют собой г - лучи выходят из начала координат и - концентрические окружности с центром в начале координат. [c.29]

Однако, несмотря на кажущуюся простоту, преобразование Бендиксона приводит обычно к сложной особой точке высокого порядка в начале координат плоскости и, V, так как каждая интегральная кривая плоскости х,у, уходившая в бесконечность (или выходившая из нее), преобразуется в интегральную кривую, входящую (выходящую) в начало координат плоскости ll,v. Так как исследование сложных особых точек высокого порядка обычно бывает весьма сложно, то способ Бендиксона применим лишь в очень редких случаях ). [c.366]

Представим себе точку, движущуюся вдоль кривой С. Пусть точка выходит из начала координат (у = 0) и движется в сторону возрастания и. [c.322]

Рассмотрим канал, дно которого прямолинейно и наклонено дод некоторым углом а к горизонту эта линия выходит из начала координат и, спускаясь, уходит в бесконечность. Горизонтальную поверхность жидкости в невозмуш,енном состоянии примем за ось абсцисс прямоугольной системы координат, помеш.ая ее начало О в точке встречи дна с указанной горизонтальной прямой. [c.175]

Все гребни этого семейства выходят из начала координат, причем каждый гребень семейства касается в начале координат оси абсцисс. При изменении угла 0 от нуля до 0о — 83 радиус-вектор Я монотонно увеличивается, и если углу 0 придать значение 0о, то кривая линия (3) встретит сторону угла 0 == 19 28 на расстоянии [c.451]

Если теперь закрепить левый конец р(п), считая, что р(0, X) = О, то возникают трудности с вычислением интегралов в (11.4). Но поскольку траектория р(п) должна выходить из начала координат [c.37]

В предыдущем параграфе мы исследовали лишь вопрос об устойчивости равновесия, т. е. качественно оценили движения, возникающие при малом отклонении от положения равновесия. В этом параграфе будет детально изучаться характер движений, которые протекают вблизи положений устойчивого равновесия. Будем считать, что начальные отклонения лежат в столь малой окрестности начала координат фазового пространства, что в силу устойчивости движение не выходит за пределы малой окрестности начала координат и с достаточной точностью описывается уравнениями линейного приближения (15). [c.236]

Оказывается, что во всех точках характеристики, выходящей из точки р оси t, скорость V и деформация е сохраняют постоянные значения. По наклон характеристики определяется величиной а е), которая сохраняет на характеристике постоянное значение, следовательно, характеристики прямолинейны. Если V t) — неубывающая функция времени, характеристики образуют расходящийся пучок, как показано на рис. 16.11.3. Этот рисунок относится к тому случаю, когда скорость растет постепенно от нуля и, следовательно, выходящая из начала координат характеристика соответствует минимальной скорости распространения волны а(0), которая определяется наклоном касательной к диаграмме деформирования в начале координат. Если внезапно концу сообщается отличная от нуля скорость, картина оказывается несколько иной. Для того чтобы выяснить ее, предположим, что скорость нарастает от нуля до величины V в течение короткого времени т, а после остается постоянной. Из точек отрезка [О, т] оси t выходят прямолинейные характеристики, нижняя из них соответствует скорости а(0), верхняя — скорости а(е), где е — деформация, соответствующая скорости V согласно [c.568]

Дальность падения струи определим, рассматривая движения струйки, проходящей через центр сечения на выходе с носка, без учета аэрации и дробления струи в воздухе и пренебрегая также сопротивлением движению струи в воздухе. Приняв систему координат, показанную на рис. 24.15, запишем уравнения движения частицы жидкости из начала координат со скоростью v , направленной под углом 0 к оси X [c.206]

Из уравнения следует, что точка приложения силы F (полюс) и нейтральная линия располагаются по разные стороны от начала координат (рис. 13.13). При уменьшении координат хр, Ур, когда сила стремится к центру тяжести, нейтральная линия выходит из сечения и в пределе при ур = хр = 0 получается осевое растяжение. [c.221]

В найденных уравнениях ij имеет некоторое фиксированное частное значение, а С и с., являются произвольными параметрами. Для = О обе группы кривых обращаются в семейства прямых, параллельных осям координат. Выберем теперь параметр так, чтобы все траектории выходили из начала коор. и-нат тогда, опираясь на формулу (42.53) на стр. 458, мы получим следующее уравнение семейства линий равного действия [c.479]

Естественным обобщением описанной картины на случай сложного напряженного состояния является представление о том, что в пространстве напряжений существует такая область й, содержащая начало координат, что на всяком пути нагружения, расположенном целиком внутри Q, деформация элемента остается упругой. Если тело идеально пластично, то выход точки на границу 5 области Q означает переход тела в состояние текучести, деформация при этом становится неопределенной. Таким образом, граница S представляет собой геометрическое место пределов текучести при всевозможных путях нагружения. Для идеально пластичного тела точки вне Q реализуются. Переход точки с границы S внутрь области Q сопровождается изменением только упругой составляющей деформации, т. е. происходит разгрузка, хотя некоторые из компонентов напряжения 0,7 могут при этом возрастать. [c.730]

Из соотношений (7.66) и (7.64) следует, что за пределом упругости Уса = у см, а г/см, определяемое из характеристики О А В, в упругой области равно нулю, так как у = R (у), / i = 1 и удовлетворяет отмеченному выше требованию. Блок-схема формирования нелинейной диаграммы деформирования на АВМ ЭМУ-10 показана на рис. 81. Операционные усилители J, 2 и функциональные преобразователи ФП1, ФП2 являются частью электронной модели исследуемой динамической системы (см. рис. 82), а операционный усилитель 3 и блок памяти БП служат для формирования величины г/с с последующим ее запоминанием. Схема работает следующим образом. В области упругих колебаний системы (7.62) сигнал на выходе усилителя 3 и соответственно на выходе БП равен нулю, г/" = 0 на входы функциональных преобразователей поступает (сформированная в предыдущих блоках электронной модели исследуемой системы) искомая величина (—У (0). 3 смещения начала координат нелинейных характеристик отсутствуют. При переходе за предел упругости на выходе усилителя 3 начинает формироваться напряжение, пропорцио-298 [c.298]

На плоскости г равным относительным напряжениям в стержнях / / г соответствуют лучи, проведенные из начала координат (рис. 7.26). При заданной температуре каждому наклону отвечает определенная скорость ползучести /> = Ф (//г, Т). Таким образом, имея эпюру Эг для некоторого момента времени, нетрудно определить скорости ползучести в различных стержнях. С другой стороны, можно представить вид эпюры, получающейся при деформировании со скоростью i до деформации е (линия ОАВ на рис. 7.26). В группе сильных стержней (с большими значениями г) ползучесть еще не успевает проявиться и упругая деформация приблизительно равна е. В наиболее слабых , наоборот, произошел выход практически на горизонтальный участок диаграммы деформирования (рис. 7.26), где = гв (участок О А эпюры Э/). Скорость ползучести в этой группе стержней мало отличается от значения е. На переходном участке эпюры, захватывающем лишь небольшое число стержней (точнее, значений z) имеет место плавный переход от одной прямой к другой. [c.196]

Описанный алгоритм пошагового нагружения может быть использован для построения предельных поверхностей композита (выход за которые означает разрушение или изменение состояния слоев) в пространстве напряжений (а , Оу, т ). Рассмотрим алгоритм построения предельных поверхностей на примере алгоритма определения исходной информации для построения линий предельного состояния на плоскости (а , а у). Зададим нужное число лучей нагружения N. Лучом нагружения будем называть прямую линию, проведенную из начала координат на плоскости (а , Оу), которой соответствует некоторое заданное отношение aja . На рис. 2.18 штриховыми линиями показаны 12 лучей нагружения, делящих плоскость (Стх, Оу) на равные зоны. Угловое расстояние между лучами нагружения равно 2n N. Если задан шаг приращения напряжений Даз,у , то компоненты матрицы-столбца приращения напряжений для /-го луча определяются следующим образом [c.58]

N100 G74 ХО YO ZO /Выход в начало координат осуществляется одновременно [c.57]

А.В. Мартыновым и В.М. Бродянским проанализировано влияние дроссель-эффекта [112]. Для идеального газа или газа, находящегося при температуре инверсии или при относительно низком давлении на входе, характеристики вихревых труб выходят из начала координат (рис. 2.10,5). При а,. > О характеристики смещаются вниз, а при а, < О — вверх, так как при этих условиях дросселирование приводит к уменьшению и к увеличению вверх относительно горизонтальной оси. Примечательно, что даже при отрицательном дроссель-эффекте вихревая труба позволяет осуществлять охлаждение части вводимого исходного потока, так как энергетическая эффективность энергоразделения в [c.54]

Зависимость амплитуды 1-й гармоники выходного напряжения от амплитуды гармонич. входного напряжения t/j f/i) называется амплитудной характеристикой (АХ) У. э. к. идеальная АХ — прямая, выходящая из начала координат под углом о = ar lg Л р, При больших (У, отклонение реальной АХ от идеальной обусловлено нелинейностью характеристик усилит, элемента и проявляется в нарушении линейной зависимости U2 Ui). Кроме того, реальная АХ не выходит из начала координат вследствие наличия в У. э. к. внутр. помех шумов, фона, дрейфа. Линейным участком АХ определяется динамич. диапазон У. э. к., к-рый должен быть больше или в крайнем случае равен динамич. диапазону усиливаемого сигнала, характеризуемому превышением макс. уровня последне"о над минимальным, выраженным в дБ. [c.239]

Из вышеприведенного следует, что кривая консистентности обобщенной ньютоновской жидкости в общем проявляет следующие свойства кривая выходит из начала координат (это значит, что материал — жидкость), и ордината V монотонно возрастает с абсциссой Р, т. е. не существует максимума для V. В начале координат [c.255]

Из результатов, полученных в предыдущем параграфе, следует, что кривая консистентности растворов резины в толуоле в общем имеет следующий вид кривая выходит из начала координат в виде прямой линии, после этого имеется криволинейная часть сначала выпуклая, а затем вогнутая по отношению к оси Р конец кривой снова представляет собой прямую линию, которая может быть экстраполирована в начало координат. Поэтому кривая имеет четыре характерных точки, а именно о —начало координат, а —точка, в которой заканчивается первый прямолинейный участок, Ь — точка перегиба и с — точка, в которой кривая снова становится прямой [c.266]

Степенная функция у = ах выходит из начала координат х — = О, у = Оимопотонно возрастает. Кроме того, если мы вычислим последующие производные у = аЬ , у" = аЪ Ь — 1) и т. д., мы увидим, что ни одна из них не имеет экстремума, т. е. они тоже изменяются монотонно. Отсюда следует, что степенная функция будет адекватно представлять любую другую функцию, которая растет монотонно и допускает монотонную экстраполяцию в начале координат. Поэтому, если мы выделим, скажем, в центре некоторого отрезка кривой, которую мы хотим представить степенной функцией, точку Хд, г/о, то возможно, имея два свободных параметра а и Ь, провести степенную функцию так, чтобы она проходила через эту точку и имела бы, кроме того, общую с данной кривой касательную, В этом случае ординаты других точек х, у по обе стороны от х , у будут отклоняться на величины второго порядка малости относительно X — Хд. Если к тому же данная кривая может быть экстрано-.лирована в начало координат, эти отклонения настолько малы, что могут быть не замечены. Иногда, однако, область 2 х — xj) может быть настолько велика, что отклонения становятся заметными. В этих случаях помогает введение третьего параметра следующим. образом у = с ао или yi = у — с = ах . Это соответствует параллельному смещению координатной системы в направлении у без изменения характера степенной формулы и позволяет получить для обеих кривых одинаковую кривизну в точке Хо, г/о, а отклонения ординат при этом становятся величинами третьего порядка малости. относительно х —Жд). Такое видоизменение формулы Ваэле — Оствальда было предложено Гершелем (1925 г.). [c.284]

Если поместить одну из точек, на которые разбит объект, в начало координат, то откликом системы на ее выходе будет некоторая функщ1я /г( , ц). Считая, что отклик системы не зависит от положения точки объекта (соблюдается условие изоплантизма), изображение точки объекта с координатами т] можно представить функцией /г( — , г —т)). Если распределение освещенности на объекте можно представить функцией ё сЦ, т]), то распределение освещенности на выходе г ) [c.82]

В случае замкнутого трубопровода обычно Яст=0 и кривая потребного напора выходит из начала координат, т. е. совпадает с характеристикой трубопровода. Если этот трубопровод содержит обратный клапан, для открытия которого требуется некоторое начальное давление, или гидродвигатель (гидроцилиндр, гидромотор), также требующий перепада давления для трогания с места (при С = 0), то кривая Япотр смещается относительно начала координат вверх. [c.135]

Кривая В фиг. 1 является типичной кривой О, 1) для той же сенситограммы, но подвергнутой дополнительному освещению при весьма низкой освещенности. Кривая для образца пленки, подвергнутой дополнительному освещению, выходит из начала координат, где ее наклон максимален. Форма этой кривой указы--вает, что возрастание плотности в какой-либо момент освещения не зависит от предварительной экспозиции кривая характеризует либо реакцию, протекающую в одну стадию, либо процесс, управляемый законом случая. Далее мы увидим, что образование субцентров подвержено отклонению от взаимозаместимости, что [c.170]

По оси абсцисс этой диаграммы (рис. 111) откладывают те же значения энтропии, что и в диаграмме Т — s, по оси ординат — энтальпии i кдж/кг. Нижняя пограничная кривая на диаграмме г — S выходит из начала координат, так как было принято, что при i = 0° С энтальпия и энтропия кипящей жидкости равны нулю. Пограничные кривые и критическая точка расположатся так, как показано на ркс. 111. Для давлений, обычно применяемых в паротехнике, изобары воды, как и в диаграмме T — s, практически совпадают с нижней пограничной кривой. Под пограничными кривыми, в области влажного пара, линии процесса парообразования (изобары, они же изотермы) представляются восходящими прямыми линиями. В этом легко убедиться на основе следующих соображений выше установлено, что теплота г кдж/кг, подведенная в процессе парообразования и соответствующая площадке Ь Ьсс в координатах T — s (рис. 110) является изменением энтальпии пара в этом процессе, т. е. [c.178]

Траектории первого типа непрерывно стягиваемы в начало координат. Траектории второго типа из-за наличия в них разрыва (само вращение при этом непрерывно) в начало координат стянуты быть не могут. Они могут быть непрерывно стянуты к диаметру шара, соответствующему повороту тела на угол 2тг вокруг этого диаметра. На рис. 156 изображена траектория с одним выходом на поверхность. Общий случай делится на два подслучая четное число выходов на поверхность и нечетное. Нетрудно понять, что при четном числе выходов на поверхность кривая непрерывно стягивается в начало координат, а при нечетном — к диаметру. [c.50]

Формула (171 в) дает изменение давления пара в зависимости от расхода в любой ступени конденсационной турбины с глубоким вак) умом. Так как и давление в ступенях Ро известны из основного расчета турбины, то давления р легко определяются для любого расхода пара О. Например, при 0 0 из формулы (171в) следует, что Р1 = 0, а при/) = )о имеем р1 = рю- Формула (171в) показывает, что давление изменяется прямо пропорционально расходу. Таким образом, изменение давлений в ступенях конденсационной турбины с глубоким вакуумом в зависимости от расхода изображается пучком лучей с выходом из начала координат. На фиг. 70, а представлены линии изменения давлений для четырех промежуточных ступеней турбины. В точках а , а , и a даны давления пара для расчетного (экономического) режима турбины, а в точках а/, а, а и а для максимального. [c.111]

Выше мы всюду предполагали, что и > 2 тг К(Ло) - т. А если V < 2 /rjV(Ro) - т, существуют ли в этом случае волновые решения Для ответа на этот вопрос необходимо выяснить, существуют ли ограниченные траектории системы (8.2), выходящие из начала координат и попадающие либо в точку С, либо на цикл, ее окружающий. Из линейного анализа в окрестности начала координат следует, что существуют траектории (лежащие в плоскости, натянутой на собственные вектора, соответствующие собственным значениям Мг,з и/2 s/v 4 + т), которые выходят из начала координат. Численные расчеты показьшают, что при О < и < [c.85]

Выбираем сферические координаты / , 0 ф с полярной осью вдоль направления скорости струи в точке ее выхода, которая выбирается в качестве начала координат. Движение обладает аксиальной симметрией вокруг полярной оси, так что и<р = О, а 1)0, V, являготся функциями только от г, 0. Через всякую замкнутую поверхность вокруг начала координат (в частности, через бесконечно удаленную) должен протекать одинаковый полный поток импульса ( импульс струи ). Для этого скорость должна [c.118]

Таким образом, из начала координат выходит бесконечное множество интегральных кривых (отличающихся значением onst в (107,12)). Все эти кривые входят затем в узел h или узел с — за исключением лишь одной, входящей в седловую точку а (одна из двух сепаратрис — единственных интегральных кривых, проходящих через седло) ). [c.567]

Влияние рабочих параметров, давления и PbJPt- Данные табл. 4.6 представлены на рис. 4.16 в виде зависимости образования газа на единицу общей мощности от Рв/Рт- Линия от начала координат до скорости 1,6 л1 (мин-Мет), соответствующая теоретическому выходу при Рв1Рт = К рассчитанному по методу, описанному выще, является приближением первого порядка. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...