Фотонейтроны

Строго говоря, при наличии в активной зоне ядер дейтерия или бериллия к выражению (9.51) необходимо добавить слагаемое, учитывающее вклад фотонейтронов [c.42]

На ускорителях электронов предусматривается радиационная защита непосредственно от ускоренных электронов, тормозного излучения и, если энергия квантов тормозного излучения выше некоторых пороговых значений, — от фотонейтронов. [c.230]

Рис. 15.6. Сечение образования фотонейтронов на ядрах атома РЬ.

В практике использования ускорителей мишени могут быть из различных материалов. Для расчета защиты необходимо выбирать мишень, обеспечивающую максимальный выход фотонейтронов, т. е.. мишень из тяжелого материала. [c.236]

Выход фотонейтронов в ускорителях с энергией электронов 30< 000 Мэе можно рассчитывать, пользуясь следующим соотношением [8] [c.236]

Выход фотонейтронов зависит от начальной энергии ускоренных электронов, падающих на мишень, и их числа, атомного номера и толщины материала мишени. [c.237]

Спектр фотонейтронов сплошной, имеет максвелловское распределение, максимальная энергия нейтронов - 15 Мэе. Максимальный выход нейтронов приходится на энергию 1 — 2 Мэе. [c.237]

Угловое распределение фотонейтронов изотропно. [c.237]

Рис. 15.7. Зависимость выхода фотонейтронов от энергии падающих электронов для различных мишеней.

По известной энергии и току ускоренных электронов- для тяжелой мишени определяют выход фотонейтронов (см. рис. 15.7). [c.239]

На рис. 117 приведены экспериментальные кривые распределения резонансных (кривая 1) и тепловых (кривая 2) нейтронов, возникающих в результате замедления в воде фотонейтронов от [c.313]

При исследовании влияния перемещении подвижного отражателя и стержней регулирования на нейтронно-физические характеристики и температурные поля реактивность измерялась с помощью импульсного и интегрального методов, а также по периоду разгона реактора. Сравнение результатов измерений реактивности, полученных различными методами, позволило установить, что в подобного типа реакторах практически отсутствуют запаздывающие фотонейтроны, обусловленные наличием бериллиевого отражателя. Поэтому при обработке экспериментальных данных использовались характеристики шести групп запаздывающих нейтронов. [c.225]

Полное количество фотонейтронов на один нейтрон деления 10.41 [c.893]

Рис. 40.3. Спектр фотонейтронов, испускаемых висмутом при облучении - квантами тормозного излучения с = 22 Мэе [2]. Сплошная кривая — расчет, точки — эксперимент.

Для источника медленных фотонейтронов (например 8Ь—Ве) величина Ь) < 200 см для графита. Поэтому величина графитового блока, нужного для опыта по определению р, составляет около 60 см, в то время как для опыта ио измерению пространственного распределения а сторона призмы должна быть около 120 см. [c.41]

Фотонейтроны, рождаемые осколков деления, [c.50]

Образование нейтронов при поглощении у-квантов может иметь некоторое значение для расчета защиты лишь при наличии следующих изотопов О , Ве , С и Ы . Пороги образования фотонейтронов на этих изотопах равны 2,23 1,67 4,90 и 5,30 Мэе соответственно. Фотонейтронные сечения для дейтерия и Ве очень малы (всего несколько миллибарн), но после остановки реактора эти реакции — почти единственный источник нейтронов. Кроме того, если в качестве защиты используется вода, г.оторая ослабляет нейтроны гораздо сильнее, чем у-из-лучение, то поток фотонейтронов, вызванный наличием в воде небольшой доли дейтерия (0,016%), на большой толщине (более 150—200 см) может превысить поток нейтронов, пришедших из реактора [1,7]. [c.15]

Кванты тормозного излучения с энергией выще пороговой будут образовывать фотонейтроны. Для расчета выхода фотонейтронов необходимо знать сечения образования нейтронов и спектры у-излучения по всей толщине мищени. На рис. 15.6 [c.235]

Спектральное распределение фотонейтронов пойобно распределению нейтронов реакюра — максимальное значение достигает 15 Мэе, максимальный выход нейтронов приходится на энергии 1—2 Мэе. [c.237]

Заметим, что фотонейтронные источники 1надо изготовлять так, чтобы образование нейтронов шло только под действием Y-лучей. Для этого радиоактивный препарат обособляется в отдельной ампуле, через стенки которой не могут пройти а-части-цы. Разумеется, таких мер предосторожности не надо предпринимать, если радиоактивный лрепарат испускает только -у-лучи. К числу таких источников относится + Be)-источник, ис- [c.286]

Кроме перечисленных четырех методов (которые будут подробнее рассмотрены ниже) в ядерной физике применяются и другие методы нейтронной спектроскопии. В одном из них для получения мо ноэнергетических нейтронов используются некоторые ядерные реакции и фотонейтронные источники (см. 32), в другом энергия нейтронов определяется по энергии образующихся ядер отдачи (см. 43, п. 1 и 44, п. 3). Заметим, что последний способ не требует никакой (ни пространственной, ни временной) мо нохроматизации пучка нейтронов. [c.330]

Схема опыта изображена на рис. 146. В водный раствор урановой соли (92U) был помещен фотонейтронный (ука + Be) источник И, испускающий монохроматические нейтроны с энергией 0,11 Мэе. Нейтроны 1замедлялись в воде до тепловой энергии и вызывали деление ядер урана. Если при этом образуются достаточно энергичные вторичные нейтроны , то для ИХ регистрации может быть использована пороговая реакция, порог которой лежит выше 0,11 Мэе. В данном опыте в качестве детектора использовался сероуглерод S2, в который был помещен сосуд с раствором урановой соли. [c.363]

Фотонейтронные источники 286 Фоторасщепление дейтона 34, 471 Фотоэффект 240—243 [c.719]

Сравнивая энергию 7-излучения радионуклидов с энергией связи нейтронов в различных атомных ядрах, видим, что при создании фотонейтронных источников в качестве источников v-излучения можно использовать ограниченное число радионуклидов, а в качестве мишеней только бериллий и дейтерий, у которых энергия связи нейтронов в ядрах равна соответственно 1,665 и 2,226 МэВ. Реакцию (у, п) могут вызывать лишь 7-кванты, энергия которых превышает указанную энергию связи нейтрона. [c.286]

Конструктивно фотонейтронные источники обычно представляют собой блок из бериллия или тяжелой воды с линейными размерами в несколько сантиметров, внутри которого размещается в герметичной ампуле источник у-излучения. [c.286]

Из различных фотонейтронных источников наиболее широко применяют ( Sb + Бе) источник, что объясняется относительно большим периодом полураспада (60 дней) и возможностью получения высокой удельной активности сурьмы. [c.286]

Существенным недостатком всех активных фотонейтронных источников являются малые периоды полураспада пригодных радионуклидов, сложность получения требуемых активностей и высокой фон Y-излучения. Например, для создания ( Sb + Be) источника с выходом нейтронов 10 с необходим источник у-излучения i Sb активностью около 37 ГБк. Количество у-квантов по отношению к нейтронам для (V, п) источников составляет 10 — 10 ifBaHT на нейтрон. [c.286]

Активная зона реактора БН-600 состоит из 397 пакетов (из них 26 системы СУЗ и один с фотонейтронным источником). Каждый пакет содержит 127 ТВЭЛ, расположенных в треугольной решетке с шагом 80 мм. Тепловыделяющие элементы стержневые, в оболочке из нержавеющей стали, наружным диаметром 6,9 мм, толщиной 0,4 мм и длиной 2445 мм. [c.149]

В электронных ускорителях нейтроны получаются в результате фотонейтронной реакции у, п) от тормозною излучения электронов, падающих на вольфрамовую или урановую мишень. При энергии электронов 30 МэВ генерируется 1 нейтрон на 100 электронов. Наиб, крупным электронным ускорителем, используемым для получения интенсивных импульсных потоков нейтронов (до 3 10 l), является линейный ускоритель ORELA (Ок-Ридж, США) с энергией электронов 140 МэВ, импульсным током до 20 А, длительностью импульса 7—20 нс, частотой повторения 10 Гц. [c.283]

В затраты на ядерное топливо в реакторах на быстрых нейтронах (БН) включаются затраты на тепловыделяющие сборки активной зоны и зоны воспроизводства, на органы системы управления и защиты (СУЗ) и фотонейтронные источники (ФНИ). [c.441]

Фотонейтронные источники. Лишь для двух ядер, Н и Ве, можно подобрать радиоактивные излучатели Y-квантов, такие, у которых энергия Y-квантов Е- была бы выше порога реакции (у, п). Поэтому все радиоактивные (Y, )-источники содержат в качестве материала мишени дейтерий или бериллий [2]. Сечения реакций (Y, п) приведены на рис. 40.1. В принципе (за исключением разброса из-за различия в направлениях у-квактов и испускаемых нейтронов) радиоактивные фотонейтронные источники позволяют получить моноэнергетические нейтроны- Энергия фотонейтронов может быть оценена из [2] [c.891]

Образование фотонейтронов в DgO под действием долгоживущих продуктов деления гзвц [gj [c.893]

Полупериод этих фотонейтронов определяется полупериодом осколков, испускающих у-лучи с энергией, большей 2,18 МеУ. Обычные запаздывающие нейтроны составляют 0,76% от нейтронов деления [8]. Фотонегхтроны, рождаемые у-лучами осколков в тяжелой воде, составляют 16% от запаздывающих нейтронов [9]. Мы вернемся к этому вопросу в разделе 7. [c.50]

По мере увеличения 1 ощности и времени работы реактора накапливаются изотопы, лвляющиеся мощным источником гамма-излучения-. При большой энергии гамма-квантов, достаточной для выбивания нейтронов из ядер, появляются фотонейтроны, и их тем больше, чем больше мощность гамма-излучения. [c.421]

Поверхностные дефекты при помощи изотопов выявляются двумя способами путем контактирования исследуемой поверхности раствором бериллия, присутствие которого выявляется фотонейтронным методом, и путем пря.мого контактирования исследуемой поверхности растворами, содержащими радиоактивные изотопы. [c.55]

Рис. 8. Принципиальная схема промышленной установки для фотонейтронной дефектоскопии

В активационной зоне производится облучение бериллиевого соединения гамма-лучами, при этом происходит фотонейтронная реакция, в результате которой образующиеся нейтроны активизируют индикатор. По активности в зоне судят о величине поверхностного дефекта. [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...