Эффективная температура излучени

В. И. Пухов. К вопросу об эффективной температуре излучения.— ЖТФ, 1956, т. 26, вып. 1. [c.150]

Если принять понятие эффективной температуры излучения Тэф, то количество отданной энергии можно записать следующей формулой [c.376]

Необходимо иметь в виду, что температуры Тд и Тр в конвективных членах не равны Тд и Тр в левых частях уравнений. Эти последние представляют собой эффективные температуры излучения. Чтобы система уравнений была определенной, необходимо связать друг с другом эти температуры. Наиболее просто было бы считать, что эффективные температуры Т и Тр для каждой объемной зоны равны температурам Тд и Тр на выходе из зон. С целью упрощения расчетов такой способ и будет принят в дальнейшем. Однако необходимо заметить, что [c.383]

Для расчета лучистого теплообмена как плавильных, так й нагревательных печей можно пользоваться расчетом, основанным на использовании эффективной температуры излучения и видимого коэффициента лучистого теплообмена. [c.411]

Недостаток этого метода состоит в наличии ошибки в результате разделения камеры на зоны. Однако величина ошибки, получающаяся вследствие этого недостатка, может быть сколь угодно уменьшена с помощью увеличения числа зон и разумного выбора эффективной температуры излучения зоны. - [c.413]

Радиационное охлаждение. В районах с сухим жарким климатом большое количество теплоты излучается в ночное время в открытый космос. Температура космического пространства близка к абсолютному нулю, однако атмосфера Земли влияет таким образом, что эффективная температура излучения ночного небосвода мало отличается от температуры наружного воздуха. В условиях прозрачной атмосферы эта температура ниже температуры воздуха на 8—14 °С в жарком влажном климате и на 14—20 °С в жарком сухом климате. Плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре небосвода — 11°С составляет 63 Вт/м а для материалов с высокой излучательной способностью при низких температурах, соответствующих длинам волн 8— 12 мкм, плотность потока излучения может составлять 50 Вт/м и температура излучающей поверхности может понижаться на 20—40°С. При ясном небе и прозрачной атмосфере вода в мелких открытых резервуарах в горах ночью замерзает. [c.89]

Применение этого закона в условиях неравновесного состояния, когда система характеризуется полями температур, эмиссионных характеристик и т. д., приводит к необходимости использования изотермических схем и введению в расчет условных величин эффективной температуры излучения Тф л приведенной степени черноты топочной камеры а,.. Такой прием является общим характерным моментом всех суммарных методов расчета теплообмена в топочных камерах, опирающихся на закон Стефана—Больцмана. [c.66]

Малые частоты поглощаются сильнее, чем большие. Пунктиром показан планковский спектр, отвечающий средней эффективной температуре излучения. В спектре вырезаны линии селективного поглощения. Поток в центрах линий практически равен планковскому потоку, отвечающему температуре поверхности тела. [c.123]

Оптические измерения имеют большое значение для определения температуры высоко нагретых тел и вообще для исследования высокотемпературных процессов. Обычная методика состоит в измерении тем или иным способом яркости поверхности светящегося тела (фотографическим путем, с помощью фотоэлементов, электронно-оптических умножителей). Затем по яркости находят эффективную температуру излучения, которая, по определению, совпадает с температурой абсолютно черного излучателя, посылающего с поверхности точно такой же световой поток, как и исследуемый объект (см. 8 гл. II). Особенно распространены фотографические методы определения яркости и эффективной температуры, основанные на сравнении степеней почернения, которые производят на фотопленке свет, исходящий от тела, и свет от эталонного источника с известными температурой и спектром, скажем, от Солнца. Для большей точности фотографируют обычно в узком спектральном участке, так как изучаемый объект и эталонный источник, обладая разными температурами, посылают различные спектры излучения, а кроме того, от длины волны света зависит чувствительность фотоматериалов, что создает трудности при пересчете степени почернения на температуру. [c.464]

Проследим за тем, как меняется эффективная температура излучения с течением времени. Пока температура на фронте ударной волны больше [c.483]

С другой стороны, эффективная температура излучения Гэф, определяемая равенством 82 = оТ ф, совпадает с некоторой средней температурой излучающего слоя и, следовательно, не может быть ниже Т2, так как температура вещества в излучающем слое, как и в любой другой точке волны, всегда выше, чем Гг- Отсюда следует, что S2 > оТ , и поток 2, уходящий с фронта волны на бесконечность, оказывается заключенным в весьма узких пределах [c.500]

Зная распределения температуры и плотности по координате и коэффициент XV поглощения света данной частоты V как функцию температуры и плотности, можно вычислить эффективную температуру излучения этой частоты по общей формуле (2.52). [c.602]

Отсюда видно, что с течением времени интеграл, а следовательно, и эффективная температура излучения убывают. [c.603]

Эфир световой (мировой) 22 Эффективная температура излучения 722 [c.751]

Рис. 7.11. Эффективные коэффициенты излучения, как и на рис. 7.7, но для /Л=2, е = 0,7, Т 1 = / 2 и для различных распределений температуры вдоль оси цилиндра. / — однородная температура 2 — линейное уменьшение на 1 % от д = 0 до д = = Х/0, 7 = 1300 К 3 —линейное увеличение температуры на 1 % от х=0 до х= все для Я= 50 нм [9].

Закон Стефана — Больцмана позволяет определить плотность собственного излучения Ei, которое возникает в поверхностном слое тела и полностью определяется его температурой и физическими свойствами. Если тело участвует в лучистом теплообмене с другими телами, то на рассматриваемое тело падает извне лучистая энергия в количества цад- Часть падающей лучистой энергии в количестве телом поглощается и превращается в его внутреннюю энергию. Остальная часть лучистой энергии в количестве отражается от тела. Сумма собственного и отраженного излучений, испускаемых поверхностью данного тела, называется эффективным (фактическим) излучением [c.467]

Источники излучения, спектр которых отличается от спектра АЧТ при данной температуре, называются селективными. В случае использования в датчиках теплового контроля селективных приемников излучения целесообразно ввести понятие об эффективном коэффициенте излучения [c.118]

Наиболее целесообразные области применения радио(мет-рической гамма-дефектоскопии определяются достоинствами и недостатками, которыми обладает этот метод. К основным его достоинствам относится высокая эффективность регистрации излучения. Для сцинтилляционного детектора эта эффективность почти на два порядка выше, чем у лучших радиографических пленок. Другим достоинством является возможность проведения контроля без контакта с изделием. Благодаря этому становится доступным контроль движущихся и нагретых до высоких температур изделий и материалов. Для расширения температурного диапазона блок детектирования можно поместить в охлаждаемую рубашку, что незначительно снизит чувствительность контроля. Радиометрический метод по сравнению с другими менее чувствителен к вибрациям контролируемого изделия относительно источника и детектора. В особенности это справедливо, когда вклад этих вибраций в регистрируемый сигнал имеет частотный спектр, мало перекрывающийся со спектром полезного сигнала. [c.164]

Температура канала разряда. Непрерывный спектр излучения искрового канала пробоя в конденсированных диэлектриках в совокупности с непрозрачностью канала в видимом диапазоне длин волн ограничивают экспериментальные возможности определения температуры. Практически эксперимент позволяет определить либо яркостную, либо цветовую эффективную температуру канала как неравномерно нагретого тела. Наиболее корректным для измерений яркостной температуры представляется метод сравнения с определением температуры по (1.14) для к, равного коэффициенту поглощения оптического слоя исследуемого источника к = для АЧТ). [c.46]

При определении суммарного результирующего потока для системы серых излучателей, кроме этого, необходимо также измерить лишь в точке N эффективную температуру радиометром полного излучения. [c.155]

Поскольку средняя температура частиц, с которыми поверхность тела обменивается лучистой энергией, отличается от температуры ядра слоя, вся сложность проблемы сводится к нахождению величины приведенного (эффективного) коэффициента излучения с р системы кипящий слой - поверхность. [c.97]

Вместо двух температур иногда можно рассматривать зависимость поглощательной способности тела от одной условной эффективной температуры. Например, для чистых металлов при температуре поверхности Т такая условная эффективная температура пропорциональна где Го — температура абсолютно черного тела, являющегося источником падающего излучения. При этом поглощательная способность металлической поверхности при температуре Т численно совпадает с ее степенью черноты при эффективной температуре т = VTj . [c.90]

Таким образом, эффективная температура представляет собой приведенную температуру пламени, обеспечивающую такую же теплоотдачу, излучением на поверхность нагрева, какая имеется в рассматриваемой системе. [c.20]

Такого рода выражение для эффективной температуры при расчете теплообмена излучения в топках получило широкое распространение и в Советском Союзе при расчете топок с помош ью топочного критерия или преобразованного критерия Больцмана [c.32]

Известны различные определения эффективной температуры излучения. Так, С. А. Шорин [37], Г. Хоблер [38], А. Г. Блох [40] рекомендуют находить среднюю эффективную температуру в топках по формуле [c.32]

Пухов В. И., К вопросу об эффективной температуре излучения. Журнал технической физики, 1956, т. XXVI, в. 1. [c.390]

В 1933—1934 гг. В. И. Тимофеев предложил метод расчетд лучистого теплообмена в топках котлов, основанный на совместном решении уравнения теплопередачи и теплового баланса [250]. В уравнении теплопередачи величина эффективной температуры излучения определялась по равенству (14-78), в котором было взято п=0,5, т. е. принято [c.404]

Резюмируя вышеизложенное, можно отметить, что расчет суммарного теплообмена в топках паровых котлов сводится в настоящее время к расчету теплообмена излучением. Конвективная составляющая результирующего теплового потока либо вовсе не рассматривается, как это имеет место в большинстве методов, либо учитывается грубо приблингенно. Расчет теплообмена излучением, как правило, осуществляется на основе закона Стефана—Больцмана, который приводит к необходимости использования изотермических схем и введения в расчет условной эффективной температуры излучения. Во многих методах расчета предполагается, что тепловоспринимающие поверхности топочных камер имеют относительно низкую температуру, близкую к температуре насыщения пара при давлении в котле, и характеризуются достаточно высокой поглощательной способностью. Работами последних лет показана ошибочность этих допущений. [c.72]

Чтобы получить представление о яркости этого собственного свечения прогревного слоя, заметим, что температура в нем монотонно возрастает, начиная от нуля , точнее, от температуры холодного газа перед фронтом. Вследствие резкой температурной зависимости поглощения видимого света в самых передних слоях зоны прогрева, где температура низка, свет не поглощается и не излучается. В более глубоких слоях при высокой температуре видимые кванты интенсивно испускаются, но тут же снова поглощаются, будучи не в состоянии выйти наружу в силу непрозрачности газа. На бесконечность с поверхности фронта выходят кванты, рожденные в некотором промежуточном, излучающем слое зоны прогрева, отстоящем от бесконечности на оптическом расстоянии (соответствующем частотам видимого света) порядка единицы. На рис. 9.2, в излучающий слой заштрихован. Очевидно, эффективная температура излучения совпадает со средней температурой излучающего слоя. Положение слоя определяется только профилем температуры газа Т (х) и темпе- [c.467]

Из неравенства (9.21) вытекает важное следствие, которое позволяет решить всю задачу о структуре фронта, описываемую нелинейными уравнениями, простейшим способом. Излучение нагретого тела, граничащего с прозрачной средой (или вакуумом), генерируется в основном в слое около поверхности тела, имеющем оптическую толщину порядка единицы или нескольких единиц (кванты, рожденные в более глубоких слоях, не в состоянии выйти наружу, почти полностью поглощаясь по пути). Эффективная температура излучения совпадает с некоторой средней температурой этого излзп1ающего слоя. Но в силу неравенства (9.21) эффективная температура очень близка к температуре нижнего края волны Гг- Значит, температура вещества за точкой т = О, где Г = Гг, меняется очень мало на оптическом расстоянии порядка нескольких единиц в глубь волны. Это позволяет сделать следующие заключения. [c.500]

Вычислим приближенно интеграл в формуле (11.72) с учетом того, что основная зависимость подынтегрального выражения от температуры заключена в экспоненциальном множителе. Считая все медленно меняющиеся степенные температурные множители постоянными, получим 1е-Е/кТдф = onst, т. е. получим логарифмический спад эффективной температуры излучения со временем (рис. 11.62) [c.604]

Однако при малой плотности газов в них нельзя получить столь же большие концентрации возбужденных атомов, а потому и столь же большие импульсные мощности излучения, как в твердых телах. Так, выходная мощность гелий-неонового лазера в непрерывном режиме обычно составляет от десяти до нескольких сот милливат. Однако, ввиду высокой монохроматичности и направленности излучения, эта величина все ке громадна по сравнению с тем, что могут дать тепловые источники света. Она соответствует эффективной температуре излучения, превышающей температуру Солнца примерно в 10 —10 раз (см. задачу 2 к предыдущему параграфу). Впрочем, в непрерывном режиме инфракрасный лазер на СОа может генерировать до 10 кВт, а ионный аргоновый лазер в видимой области—до -"- I кВт. В импульсном режиме мощность этих лазеров может составлять несколько сот киловатт. [c.723]

Известно, что обнаружительная способность ОЭП зависит не только от конструктивных параметров, но и от излучательной способности источника (объекта) и пропускания среды. Снижение излучения достигается смещением максимума излучения, как правило, в сторону больших длин волн — в полосы поглощения атмосферы (снижение эффективной температуры излучения). Учитывая априорно известный оптический диапазон работы ОЭП, снижением температуры излучения объекта можно частично или полностью вывести энергию его излучения из зоны наибольшей чувствительности ОЭП. [c.54]

Параметрами источника излучения язляются спектральный состав излучения, эффективная температура, ищлкатриса излучения, геометрические параметры. Эти параметры не элеме нтарны, т. е. не задаются одним числом и для их записи приходится применять функции. [c.11]

Анализ калориметрической системы (фиг. 2) показывает, что температурные поля по высоте о бразца и нагревателя, формирующиеся взаимозависимо между собой, вполне определяются измеренными пирометром полями эффективных температур. Это обусловливается малым кольцевым зазором между образцом и нагревателем (1 мм), благодаря чему для каждого сечения калориметрической системы имеет место резкое уменьшение по высоте взаимных угловых коэффициентов. В этом случае высоты активно излучающих участков нагревателя и образца небольшие и распределение по ним эффективных излучений близко к линейным, а измеренные пирометром эффективные температуры образца и нагревателя близки -к средним значениям эффективных температур на этих участках. [c.86]

Заменяя в уравнении (2) эффективные излучения Еэфх (S) и излучение черного тела Едх (Ю их выражениями по закону Вина, получим следующую зависимость, связывающую температуру любой точки N внутреннего цилиндра Т (Л/) с эффективными температурами Т фх (S) всех зон внешнего цилиндра и эффективной температурой в точке /V Пфх(Л/) [c.151]

На фиг. 4 (кривая /) показано распределение спектральных эффективных потоков от элемента внутренней поверхности наружного цилиндра, измеренное спектрометром ИКС-12. Для этого же элемента поверхности были измерены эффективная температура Тэфх (при Х = = 0,65 мкм) с помощью оптического пирометра ОП-48, а также суммарный поток излучения и его эффективная температура Тэф радиометром полного излучения. [c.154]

Предложенный метод эффективных температур позволяет определить с помощью оптического пирометра распределение истинных температур при наличии отраженного излучения в системе двух оаксиальных цилиндров по формуле (3). [c.155]

Для оценки направленного излучения неограниченного плоского слоя полупрозрачной среды в стороны низкой и высокой температур при различном характере распределения температур в слое А. В. Кавалеров использует величину 6 — коэффиццент эффективности направленного излучения. Если Q —рассмап-15- [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...