Упругость капельных жидкостей

Известно, 4J0 упругость капельных жидкостей характеризуется величиной коэффициента объемного сжатия р, равного относи- [c.122]

Модуль упругости капельных жидкостей изменяется при изменении температуры и давления. Однако в большинстве случаев К [c.11]

Будем считать, что величина изменения давления мала по сравнению с абсолютным давлением на исходном статическом режиме и что в силу этого можно вести расчет так, как если бы происходило движение упругой капельной жидкости ). Примем, [c.382]

Упругость капельных жидкостей [c.29]

Упругость капельных жидкостей характеризуется коэффициентом объемного сжатия который равен относительному изменению объема при изменении давления р на 1 лгГ/ж и определяется по формуле - [c.29]

Для различных сплошных сред зависимости тензора напряжений от тензора скоростей деформаций отличаются друг от друга. Для упругих сплошных сред тензор напряжений зависит от т е н з о р а деформаций. Зависимость между тензорами напряжений и скоростей деформаций часто называют реологическим, уравнением. Сформулируем реологическое уравнение в тензорной форме для сплошных сред, называемых жидкостями, для которых тензор напряжений не зависит от тензора деформаций. К жидкостям относятся обычные капельные жидкости, например вода и газы. При.мером газа является воздух при нормальных атмосферных условиях. [c.553]

Величина, обратная р , называется модулем упругости жидкости рр. Значения коэффициентов р и р весьма малы. Так, например, в интервале давлений р = (1- -200) 10 Па при t =20 " С средние значения р, и Рр составляют для воды р, л 2 Ю °С , РрЯ= 5 10 ° Па для минеральных масел, применяемых в гидроприводах, Р/ 7 10" °С", Рр ж 6 10" Па . Поэтому при решении большинства практических задач изменением плотности капельных жидкостей при изменении температуры или давления обычно пренебрегают (исключение составляют задачи о гидравлическом ударе, об устойчивости и колебании гидравлических систем и некоторые другие, где приходится учитывать сжимаемость жидкости). [c.8]

По формуле (27.8) можно рассчитывать теплоотдачу для гладких труб любой формы поперечного сечения круглого, квадратного, прямоугольного, треугольного, кольцевого .. ЪЗ), щелевого (а/6 = 1... 40) и других и для всех упругих и капельных жидкостей при 1 Re/ 5 -10 и 0,6 <Рг< 2500. За определяющий размер в (27.8) принят эквивалентный, или гидравлический, диам-етр [c.317]

Сжимаемость. Капельные жидкости при сжатии ведут себя как упругое тело, т. е. подчиняются закону Гука [c.13]

Кавитация — нарушение сплошности потока капельной жидкости. При снижении давления или повышении температуры в жидкости начинают появляться отдельные пузырьки ее паров, а также выделяться растворенные в ней газы. Когда давление станет равным давлению (упругости) насыщенных паров рассматриваемой жидкости при данной температуре (табл. 1), в ней образуются пузыри и даже целые полости, заполненные парами жидкости и газами, которые расчленяют непрерывный поток жидкости. Естественно, что законы, установленные для сплошных сред, теряют при этом свою силу. [c.12]

Величина давления капельной жидкости или газа измеряется в этих приборах по величине деформации упругого элемента прибора (пружины), возникающей под действием этого давления. По конструктивному исполнению рабочего органа пружинные приборы можно разделить на трубчатые, мембранные,сильфонные. [c.133]

В теплотехнике особенно важен теплообмен соприкосновением между движущейся жидкостью и твердым телом, получивший название теплоотдачи. Этот вид теплообмена встречается в тепловых аппаратах как часть общего случая перехода тепла от одной жидкости к другой через разделяющую их стенку. Такой общий случай мы будем называть теплопередачей . Под жидкостью мы в данном случае разумеем как капельную жидкость, так и упругую жидкость — газ. [c.210]

Механизм распространения теплоты теплопроводностью зависит от физических свойств тела в газообразных телах перенос теплоты теплопроводностью происходит в результате соударения молекул между собой в металлах — путем диффузии свободных электронов в капельных жидкостях и твердых телах-диэлектриках — путем упругих волн (упругие колебания кристаллической решетки). [c.270]

Механизм распространения теп лоты в капельных жидкостях можно представить как перенос энергии путем нестройных упругих колебаний. Такое теоретическое-представление о механизме передачи теплоты в жидкостях, выдвинутое А. С. Предводителевым [Л. 155], было использовано Н. Б. Варгафтиком [Л. 20] для описания опытных данных по теплопроводности различных жидкостей. Для большинства жидкостей теория нашла хорошее подтверждение. На основании этой теории была получена формула для коэффициента теплопроводности Следующего вида [c.14]

Соотношение (3-38) применимо к трубам любой формы поперечного сечения — круглого, квадратного, прямоугольного (alb = = 1- 40), кольцевого d.2ld = - bfi) и др. и для всех упругих и капельных жидкостей при Re = 1 l -h5-10 и Pr = 0,6—2 500 (рис. 3-23). [c.84]

Жидкие тела разделяют на две категории капельные, или. несжимаемые жидкости, и газы, или упругие жидкости. Капельные жидкости в таких условиях, как, например, вода, находящаяся в замкнутом сосуде под очень большим давлением, испытывают лишь весьма малые изменения объема и плотности, поэтому теоретически их рассматривают как абсолютно несжимаемые. Газы (как, например, воздух), наоборот, изменяют свой объем при самых незначительных изменениях давления и всегда стремятся занять наибольшее возможное пространство, целиком заполняя заключающие их сосуды. [c.265]

Известный своими трудами в области молекулярной физики, гидродинамики, физики горения советский физик А. С. Предводителев разработал представление о механизме передачи теплоты в капельных жидкостях как о переносе энергии путем нестройных упругих колебаний. Его гипотеза была использована Н. Б. Варгафтиком для описания опытных данных и нашла хорошее подтверждение для большинства жидкостей. [c.116]

Здесь и в дальнейшем под жидкостью подразумеваются как упругие, так и капельные жидкости. [c.241]

Действительным средством против возникновения кавитации в рабочих каналах является придача лопастям такого профиля, чтобы понижение давления с их тыльной стороны было вдоль их длины возможно более постоянным, т. е. без больших пиков ( 8-4). Профили лопастей пока часто берутся теми же, какие оказались хорошими по своим показателям для крыльев самолетов. В упругой жидкости кавитация невозможна. Будучи перенесены в капельную жидкость, такие профили иногда оказываются кавитационно опасными из-за большого ника разрежения с тыльной стороны, безвредного у самолетов. Между тем из- [c.87]

Наличие пузырьков газа в капельной жидкости имеет большое значение при возникновении гидравлического удара. Пусть капельная жидкость движется по трубопроводу, и в некоторый момент времени внезапно закрывается задвижка. Скорость жидкости перед задвижкой становится равной нулю. Давление перед задвижкой поднимается столь значительно, что становится существенной сжимаемость капельной жидкости. В потоке возникает ударная волна, которая начинает распространяться против течения. Скорость потока до прохождения ударной волны равна первоначальной скорости и, после прохождения волны становится равной нулю. Скорость распространения волны относительно среды зависит от объемной упругости жидкости и ее плотности. [c.207]

Упругость и плотность капельной жидкости почти не меняются с изменением давления, и поэтому скорость распространения ударной волны не зависит от ее интенсивности, т. е. равна скорости звука в жидкости. Напомним, что в газе скорость ударной волны зависит от степени сжатия, и ударная волна движется со сверхзвуковой скоростью. [c.207]

При внезапном закрытии трубопровода возникает гидравлический удар, представляющий собой колебательный процесс, возникающий в трубопроводе с капельной сжимаемой жидкостью. Этот процесс является очень быстротечным и характеризуется чередованием повышений и понижений давления, причем изменение величины давления связанно упругими деформациями жидкости и стенок трубопровода. [c.119]

Более сложная система (22.31) нелинейно-упругой фильтрации капельной жидкости линеаризуется следующим образом. Введем переменные фз = 1 — ф1 = Ыг — и положим приближенно [c.237]

В капельных жидкостях происхождение вязкости совсем иное. Молекулы здесь расположены настолько тесно друг к другу, что в общем случае они могут совершать только небольшие колебания в очень узких пределах и лишь иногда могут меняться местами друг с другом. Такая перемена мест происходит вообще совершенно беспорядочно, но под действием касательного напряжения (которое можно понимать здесь как упругое напряжение, возникающее в результате сложения молекулярных сил) эта перемена мест чаще совершается в том направлении, в котором действует касательное напряжение, что и приводит к скольжению одного слоя жидкости по другому. Таким образом, вязкость жидкости связана с переменой молекулами своих мест она тем меньше, чем чаще совершается такая перемена. [c.145]

Основное требование, предъявляемое к трубопроводам для перекачки сжиженных газов, сводится к тому, чтобы ни в одном сечении трубопровода давление не снижалось ниже давления насыщения газов (т. е. упругости их паров) при температуре перекачки. Если давление падает ниже этого значения, то как уже указывалось выше, жидкость закипит, в трубопроводе образуются паровые пробки и его пропускная способность резко снижается. Поэтому в целях обеспечения надежной работы таких трубопроводов минимальное давление в них принимают значительно выше давления насыщения. В остальном же их расчет ничем не отличается от расчета трубопроводов для обычных капельных жидкостей. [c.233]

Пусть произвольный сосуд объема V содержит п одинаковых молекул, представляющих собой вполне упругие, бесконечно мало деформируемые шары диаметра а. Объем, заполняемый самими этими шарами, должен быть довольно малым, но не вполне исчезающим, по сравнению со всем объемом V сосуда. В дальнейшем окажется, что формулы, которые мы получим, приближенно применимы и к таким состояниям находящегося в сосуде вещества, в которых его следует называть не газом, а капельной жидкостью. Поэтому далее мы будем называть его не газом, а просто веществом, хотя главным образом мы будем иметь в виду те случаи, когда его состояние очень близко к состоянию газа. [c.254]

В дальнейшем жидкостью будем называть как капельные жидкости (т. е. жидкости в обычном смысле этого слова), так и газы, которые можно назвать упругими жидкостями. [c.253]

В теории теплопередачи такое название газов принято потому, что в большинстве теплообменных аппаратов теплопередача совершается при неизменном или почти неизменном давлении. В этом случае упругие свойства газов, которыми они отличаются от капельных жидкостей, не про- [c.253]

Строго говоря, подобное же различие следовало бы проводить и между адиабатическими" и, изотермическими" коэфищ1ентами упругости капельной жидкости или твердого тела однако, разница в этом случае практически несущественна. Для воды, например, вычисленное отношение обоих объемных коэфициентов упругости равно 1,0012 >). [c.596]

Как следует из формулы (1.9), при нопышенпн давления воды, например, до 40 МПа ее плотность повышается лишь на 2 %, а масла — па 3 %. Г1о )тому и большинстве случаев капельные жидкости можно считать практически несжимаемыми, т. е. принимать ик плотность не за1 исяш,ей от давления. Ио при очень высоких давлениях и упругих колебаниях сл имаемость жидкостей следует учитывать. [c.10]

Коэффициент А учитывает направление потока тепла, так как а зависит от того, происходит нагревание или охлаждение жидкости, и величину этого потока, причем для упругих жидкостей можно считать с достаточной степенью точности Л = 1. Для капельных жидкостей Л = (РГж/РГст) , где Рг-я< — критерий Прандтля при температуре жидкости [см. далее формулу (6-20)1, а Рг — тот же критерий при температуре стенки. Эта температура при определении а еще неизвестна однако так как указанное отношение входит в уравнение в степени 0,25, оно за- [c.238]

С началом парообразования в движущейся объемноустойчивой жидкости возникают множественные вкрапления упругой среды. Количество и объем этих вкраплений возрастают в процессе движения, во-первых, в результате дальнейшего испарения и, во-вторых, вследствие сниже ния давления вдоль канала. Очевидно, что свойства упру гой составляющей потока будут сказываться на закономер ности движения всей протекающей массы. В частности вполне вероятно, что в движущейся капельной жидкости несущей распределенные в ней пузырьки пара, могут воз никнуть кризисные явления, присущие потокам упругой среды и вызванные, как обычно, тем, что при некоторых значениях параметров состояния темп увеличения объема начинает превышать интенсивность нарастания скорости движения. [c.166]

Сжимаемость жидкостей и ее практическое использование. Капельные жидкости являются упругим телом, подчиняющимся при давлениях приблизительно до 600 кГ1см с некоторым приближением закону Гука. Упругая деформация (сжимаемость) жидкости — явление для гидравлических систем отрицательное. Ввиду практической необратимости энергии, расходуемой на сжатие жидкости, к. п. д. приводов в результате сжатия понижается. Это обусловлено тем, что аккумулированная жидкостью при высоком давлении энергия при расширении жидкости обычно не может быть использована для совершения полезной работы, а теряется, что приводит к понижению к. п. д. гидросистемы и к ухудшению прочих ее характеристик. В частности, сжимаемость жидкости понижает жесткость гидравлической системы и может вызвать нарушение ее устойчивости против автоколебаний вследствие сжатия жидкости в камерах насосов высокого давления понижается их объемный к. п. д. Сжимаемость жидкости ухудшает динамические характеристики гидравлических следящих систем, создавая фазовое запаздывание между входом и выходом. Сжимаемость жидкости в гидравлических системах управления создает в магистралях и механизмах эффект гидравлической пружины. [c.26]

Волоконно-оптические преобразователи скорости. Для измерения двух компонент скорости в газах и капельных жидкостях могут быть применены также двухкомпонентные волоконно-оптиче-ские преобразователи скорости (ДВОИПС) [14]. Для оптически прозрачных сред используется ДВОИПС, изображенный на рис. 6.12. Упругий чувствительный элемент является продолжением стеклянного подводящего световода, связанного с источником света (лампой накаливания или светоизлучающим диодом), двух приемных световодов, соединенных по образующей и расположенных так, что их торцы находятся перед торцом чувствительного элемента. Приемные светоизлучающие диоды связаны с фотоприемниками. При помещении преобразователя в поток жидкости чувствительный элемент изгибается под действием силы лобового сопротивления, что приводит к перераспределению света между приемными световодами. Измеряя световые потоки с помощью фотоприемников, можно определить модуль и направление вектора скорости. ДВОИПС имеет некоторые преимущества по сравнению с термоанемометром. Объем, в котором производится осреднение измеренной скорости, на несколько порядков меньше, чем у термоанемометра со скрещенными нитями, и [c.385]

Очевидно, что модуль объемной упругости - К является обратной величиной коэффициента объемного сжатия. Для воды при нормальных условиях модуль объемной упругости равен 2000 МПа при повьшиенин давления воды до 10 МПа ее гшотность повысится всего на 0,5% (плотность рабочих жидкостей гидравлических систем - НС более чем на 1%). Поэтому в большинстве случаев капельные жидкости можно считать несжимаемыми, т е. считать плотность постоянной величиной. Однако при очень высоких давлениях и нсустаноинвшихся движениях жидкости ее сжимаемость необходимо учитывать. Так, если бы вода в Мировом океане (средняя глубина 3704 м) была несжимаемой, ес уровень повысился бы на 27 метров. Класс кремнийорганических жидкостей (силиконы) расширяет диапазон значений модуля объемной упругости до 800 МПа, что позволяет создавав на их базе системы, позволяющие накапливать энергию в три раза больше, чем с помощью стальных пружин [c.12]

Прямые скачки уплотнения в капельных жидкостях. Так как капельные жидкости сжимаемы (хотя и в значительно меньшей степени, чем газы), то и в них могут возникать ударные волны. Эти волны могут образоваться при подводном взрыве, а в трубопроводе — при выходе из строя насоса ли при внезапном закрытии задвижки. В последнем случае явление, называемое гидравлическим ударом, я вляется эквивалентом прямой волны сжатия в газе. При бесконечно большом объеме жидкости или в случае абсолютно жестких стенок трубопровода скорость распространения малых возмущений давления с выражается через модуль о бъемной упругости жидкости Е-1, (см. табл. 1-2, 1-3 1-5) формулой (1-Юб) с= -Ев/р. Значения и р в капельных жидкостях очень мало меняются в широком диапазоне давлений, поэтому скорость распространения волны давления практически постоянна. При ударе в газе картина совсем [c.367]

Сжимаемость жидкости влияет на сопротивление обтекаемых тел вследствие переноса энергии от тела упругими волнами. Как было показано в 7-5, 13-7 и 14-3, суп ественным параметром в этом случае является число Маха. Влияние сжимаемости на сопротивление в случае капельных жидкостей можно не принимать в расчет, учитывая, что скорость звука в воде равна 1 400 м1сек. и во много [c.426]

Капельные жидкости являются упругим телом, подчиняющимся с некоторым приближением (для давлений до 500—800 кПсм ) закону Гука. [c.35]

Капельные жидкости являются упругим телом, подчиняюш,им-ся с некоторым приближением закону сжатия Гука, что позволяет использовать их для построения мош ных пружин и амортизаторов, создание которых иными средствами зачастую невозможно или сопряжено с большой сложностью. [c.445]

По формуле (Х-3).можно рассчитывать теплоотдачу для гладких труб любой формы поперечного сечения круглого, квадратного, прямоугольного, треугольного, кольцевого (djdi = I -- 5,6), щелевого a b = 1 ч- 40) и др. и для всех упругих и капельных жидкостей при [c.208]

Таким образом, в насыщенной газом пористой среде вторая волна распространяется без затухания со скоростью, определяемой только упругими постоянными (коэффициентами Ламе) скелета и плотностью твердой фазы (см. 8). Затухание этой волны будет определяться диссипативными процессами внутри твердой фазы (внутреннее трение и т. д.), которые здесь не рассматриваются. Сопоставление со случаем насыщения порового пространства капельной жидкостью показывает, что это волна второго рода — при росте сцементированности ее скорость приближается к скорости в сплошном материале твердой фазы. Первая (более медленная в сильно сцементированных средах) волна (ее иногда называют воздушной волной, волной но газу ) является но существу волной первого рода, а небольшая скорость ее распространения определяется большой сжимаемостью газа. Скелет среды при ее распространении практически неподвижен, [c.90]

Нелинейные эффекты при движении однородной жидкости. Экспериментальные исследования образцов насыщенных горных пород (Д. А. Антонов, 1957 Н- С. Гудок и М. М. Кусаков, 1958 Д. В. Кутовая, 1962 В. М. Добрынин, 1965) выявили существенно нелинейный характер зависимости деформаций скелета сцементированной породы (и ее пористости) от больших изменений напряженного состояния. Известны попытки учета нелинейного характера пористости в уравнении пьезопроводности (А. Н. Хованский, 1953). Однако определяющие отклонения от линейной теории упругого режима связаны с изменениями проницаемости, сопутствующими указанным деформациям. Эти изменения проницаемости особенно велики в трещиновато-пористых средах. В связи с этим была развита схема нелинейно-упругого режима фильтрации, учитывающая отклонения от линейной связи пористость — пластовое давление и сопутствующие изменения проницаемости. При этом сначала (А. Бан, К. С. Басниев и В. Н. Николаевский, 1961) использовалось приближение экспериментальных зависимостей степенными рядами. Результирующие уравнения были выписаны и для случаев фильтрации капельной жидкости в пористых (или чисто трещиноватых) и трещиновато-пористых пластах и фильтрации газа в пористых (чисто трещиноватых) пластах. Были построены стационарные решения (А. Бан и др., 1961, 1962), соответствующим образом обобщающие формулу Дюпюи. Полученные формулы использовались для обработки индикаторных линий скважин, т. е. зависимостей дебит— пластовая депрессия , получаемых при исследовании скважин на установившийся приток (А. Бан и др., 1961 К. С. Басниев, 1964). [c.633]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...