Сопротивление обтекаемых тел

Иначе говоря, подъемная сила может отличаться от нуля, но общее сопротивление обтекаемых тел равно нулю. [c.73]

Профильное сопротивление обтекаемого тела состоит из сопротивления трения и сопротивления давления. У хорошо обтекаемых тел нет отрыва пограничного слоя, поэтому сопротивление трения является основным. У плохо обтекаемых тел отрыв потока вызывает большое сопротивление давления, которое является основным. [c.39]

Специальная проблема пограничного слоя на пористой поверхности с подачей или отсосом сквозь нее жидкости или газа зародилась уже давно в связи главным образом с такими задачами управления пограничным слоем, как уменьшение. сопротивления трения, увеличение коэффициента максимальной подъемной силы и некоторыми другими, в частности, устойчивостью и управляемостью самолета. Эти эффекты достигались обычно за счет затягивания ламинарного участка пограничного слоя или, наоборот, искусственной турбулизации его. Обзор результатов, достигнутых в этой области, мон<но, например, найти в последнем (пятом) издании упомянутой выше (стр. 509) монографии Г. Шлихтинга. В последнее время применительно к водным потокам предлагаются методы уменьшения сопротивления обтекаемых тел в каналах при помощи ввода в поток специальных полимерных примесей (в очень малой концентрации) либо мелких пузырей воздуха (газа). [c.544]

Таким образом значение внутреннего трения для сопротивления обтекаемого тела проявляется — еслн отвлечься от действий вязкости внутри [c.108]

Существуют и другие мероприятия, например отсасывание пограничного слоя, позволяющие сильно влиять на положение точки перехода, следовательно, и на сопротивление обтекаемого тела. [c.422]

Полное сопротивление обтекаемого тела состоит из сопротивления трения, представляющего собой интеграл касательных напряжений по поверхности тела, и из сопротивления давления, представляющего собой интеграл нормальных сил. Сумму обоих сопротивлений называют профильным сопротивлением, Сопротивление трения с некоторой степенью надежности может быть определено путем расчета способами, указанными в предыдущих главах. Сопротивление давления, которое при невязком течении равно нулю, возникает потому, что распределение давления в вязком течении получается под влиянием пограничного слоя иным, чем в невязком течении. Определение сопротивления давления путем расчета весьма затруднительно. Это обстоятельство заставляет производить определение полного сопротивления главным образом путем измерений. Однако в настоящее время имеется несколько способов, позволяющих находить профильное сопротивление путем расчета. В конце главы мы кратко изложим эти способы. [c.676]

В общем случае сопротивление обтекаемого тела складывается из [c.467]

Таким образом, гидродинамическую проблему описания передвижения рыб удобно разбить на две части анализ сопротивления обтекаемого тела на основе расчета вязких напряжений сдвига в пограничном слое и образование равной и противоположно направленной силы тяги при помощи анализа потенциального течения вне пограничного слоя. Если среднюю тягу обозначить через Т, а среднюю силу сопротивления— через О, то в условиях установившегося плавания [c.94]

Для снижения волнового сопротивления обтекаемому телу целесообразно придавать заостренную форму, чтобы скачки, уж раз они неизбежны, шли не прямо против потока (прямые скачки), а наискось —так называемые косые скачки (рис. 6.27). Ясно, что удобообтекаемые формы, дающие наименьшее сопротивление в дозвуковом потоке, в сверхзвуковом становятся плохообтекаемыми. На рис. 6.28 показана картина обтекания дозвукового профиля сверхзвуковым потоком. Перед профилем устанавливается криволинейный скачок, близкий в передней части к прямому, в результате чего волновое сопротивление существенно возрастает. [c.267]

Следует отметить, что толщина потери импульса тесно связана с величиной сопротивления обтекаемого тела F = ры б . В то же время б весьма важна при расчете изменения давления вдоль пограничного слоя. [c.28]

Анализ уравнений движения и размерностей величин, определяющих сопротивление обтекаемого тела или потери энергии в потоке газа, показал, что соответствующие безразмерные характеристики сопротивления являются функциями основных критериев подобия [c.207]

Сопротивление обтекаемых тел существенно зависит от режима течения в пограничном слое. Движение жидкости в пограничном слое может быть ламинарным или турбулентным.. [c.229]

В последние годы ведутся интенсивные экспериментальные и теоретические исследования, связанные с воздействием плазмы на потоки, обтекающие тело [1]. Релаксационные процессы перекачки энергии возбужденных электрическим разрядом молекул в поступательные степени свободы значительно влияют на лобовое сопротивление обтекаемого тела и структуру головной ударной волны уже при числах Маха порядка единицы [2]. Релаксационные процессы в среде, увеличивая коэффициент второй (объемной) вязкости, могут существенно влиять на известную энергетическую оценку границы гидродинамической устойчивости [3] даже при малых числах Маха. Положительная вторая вязкость приводит к увеличению критического числа Рейнольдса а отрицательная - к его понижению [4]. [c.82]

В качестве критерия энергетической эффективности Е термического метода уменьшения вязкого сопротивления предлагается отношение обусловленного суммарным снижением трения выигрыша механической мощности, затрачиваемой на преодоление аэродинамического сопротивления обтекаемого тела, к полной мощности Q теплопровода в пограничный слой [c.102]

Суммарный коэффициент сопротивления обтекаемого тела 1 — = 0,524 + 0,0669 = 0,591, [c.714]

Важно понимать, что приведенный выше анализ основывается на линейном уравнении, хотя оно и учитывает при помощи члена, содержащего А, некоторые эффекты памяти. Действительно, для обтекаемых тел простой геометрии (таких, как сферы и цилиндры) решение уравнения (7-4.3) можно довести до вычисления коэффициента лобового сопротивления в явном виде [15, 17]. Кажущаяся значительно более простой задача, состоящая в вычислении коэффициента лобового сопротивления для течения обобщенных ньютоновских жидкостей (т. е. жидкостей, для которых напряжение задается уравнением (2-4.1)), оказывается практически более сложной для решения из-за нелинейности члена, описывающего вязкие напряжения даже для тела простейшей геометрии (сфера) получены лишь оценки для несовпадающих верхней и нижней границ решения [18]. [c.277]

Впоследствии схема Рябу-шинского была обобщена для других случаев рядом авторов. В частности, М. И. Гуревичем рассмотрена задача о кавитационном обтекании наклонной пластины (рис. 10.10, б). Д. А. Эфросом и независимо другими авторами предложена одна из наиболее удачных схем суперкаверны с возвратной струйкой (рис. 10.10, в). По этой схеме в концевой части каверны образуется возвратная струйка, которая при описании течения G помощью функций комплексного переменного, уходит на второй лист римановой поверхности. Поэтому условие постоянства размеров каверны не нарушается. Эта схема для плоской пластины дает результаты, близкие к результатам, полученным по схеме Рябушинского. Было предложено и несколько других схем. На рис. 10.10, г, д, е приведены схемы Тулина, Жуковского — Рошко, Лаврентьева. Каждая из них позволяет решить задачу обтекания и, в частности, найти коэффициент лобового сопротивления обтекаемого тела как функцию числа кавитации х. Для этого коэффициента по схемам нескольких авторов для пластины, нормальной к потоку, получена формула [c.402]

Сжимаемость жидкости влияет на сопротивление обтекаемых тел вследствие переноса энергии от тела упругими волнами. Как было показано в 7-5, 13-7 и 14-3, суп ественным параметром в этом случае является число Маха. Влияние сжимаемости на сопротивление в случае капельных жидкостей можно не принимать в расчет, учитывая, что скорость звука в воде равна 1 400 м1сек. и во много [c.426]

Прандтлем в своих лекциях. Третья глава, посвященная течению в ах и каналах, по своему содержанию значительно выходит за пределы лекций Л. Прандтля при ее составлении автор использовал многочисленную старую и новую литературу, а также свои собственные, еще не спуб-ликсвзнные, работы. Четвертая глава, посвященная диференциальному ураннению вязкой жидкости, а также первая половина пятой главы, посвященной пограничным слоям, более или менее точно передают содержание лекций Л. Прандтля. Шестая глава, рассматривающая сопротивление обтекаемых тел, опять значительно отступает по своему содержанию от лекций Л. Прандтля, именно — в сторону большей подробности изложения. Седьмая глава — о теории крыла (особенно последние ее две части) — составлена на основе опубликованных работ Л. Прандтля и его учеников. Наконец, содержание последней (восьмой) главы, посвященной методам экспериментальных исследований и приспособлениям для эксперимента, совершенно не входит в лекции Л. Прандтля. Однако, автор ие счел возможным оставить этот вопрос незатронутым, так как эксперимент играет в гидро- и аэродинамике чрезвычайно большую роль. [c.3]

Турбулентные пограничные слои. Ниже, при рассмотрении чонов сопротивления обтекаемых тел, мы увидим, что ламинарный по-П1ИЧПЫЙ слой перед местом отрыва на o6ieKaeNioM шаре при переходе некоторое очень большое число Рейнольдса превращается в тур- рентный слой. В случае течения в трубах переход ламинарного течоьщя [c.89]

Методы измерения сопротивления. Согласно принципу относительности для сопротивления обтекаемого тела безразлично, движется ли тело равномерно с некоторою скоростью в покоящейся жидкости (или газе) или же жидкость натекает с тою же скоростью на покоящееся тело. Это приводит к возможности двух принципиатьно различных методов измерения сопротивления. [c.251]

Смотреть страницы где упоминается термин Сопротивление обтекаемых тел : [c.291] [c.719] [c.308] [c.165] [c.251] [c.105] [c.106] [c.110] [c.114] [c.122] [c.124] [c.130] [c.132] [c.134] [c.136] [c.138] [c.140] [c.142] [c.144] [c.148] [c.150] [c.152] [c.154] [c.156] [c.339] [c.169] [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...