Глава 1.7. ИЗМЕРЕНИЕ МАССЫ

Глава 1.7 ИЗМЕРЕНИЕ МАССЫ [c.71]

При изложении материала главы будут использоваться ссылки на единицы измерения физических величин. Напомним, что в книге приняты обозначения единицы длины - L, единицы массы - М, единицы силы - F, единицы времени - t, единицы температуры - Т. [c.286]

Точечный дефект, который позволяет провести такую идеализацию рассеяния из-за различия масс, можно создать, если один из атомов решетки заменить атомом его изотопа. Как будет видно (п. 1а 3 настоящей главы), эксперименты на таких системах весьма полезны для исследования общих методов интерпретации результатов измерений теплопроводности. [c.112]

Приемные устройства в масс-спектрометре, получившие название коллекторов ионных токов или просто приемников ионов, также отличаются некоторыми особенностями. Поскольку в гл. 5, посвященной технике измерения изотопного состава, совместно с каналом усиления ионных токов и дифференциальными схемами рассматриваются однолучевые и двухлучевые приемники ионов, в настоящей главе приведены только некоторые принципиальные особенности их конструкций. [c.85]

Итак, Институт механики и машиностроения Казанского научного центра Российской академии наук. Организатором, которому пришлось пройти все круги бюрократических препон, затратить массу усилий и положить на алтарь создания института двенадцать лет жизни и часть, не поддающуюся никакому измерению, здоровья, был доктор физико-матема-тических наук, профессор, член-корреспондент Российской академии наук Марат Аксанович Ильгамов. Он был директором института в 1991-1996 годах и ныне, после переезда в Уфу, продолжает принимать участие в его научном руководстве. С 1998 года во главе института стоит молодой доктор физико-математических наук, заместитель председателя Президиума Казанского научного центра Дамир Анварович Губайдуллин. [c.77]

Методы исследования роста окисных слоев (которые рассматриваются в следующей главе) охватывают измерения изменений толщины окалины, веса (точнее говоря, массы) образца металла или объема окружающего газа. Количественные данные были получены по большей части в виде данных об изменении веса (Дяг) на поверхности единичной площади. [c.61]

Для определения теплоемкости газов при постоянном объеме нередко применяют калориметры-контейнеры, подобные тем, которые используют для определения теплоемкости s жидких и твердых тел (см. 2 и 3 этой главы). Значительные трудности при измерении теплоемкости С,, газов этим методом связаны с тем, что плотность, а следовательно, и масса газа бывают малы и поэтому измеряемая теплоемкость очень невелика по сравнению с тепловым значением пустого контейнера. Это неблагоприятно сказывается на точности получаемых результатов. [c.354]

Более тщательные наблюдения позволяют обнаружить, что при турбулентном течении скорость и давление в фиксированной точке пространства не остаются постоянными во времени, а очень часто и очень неравномерно изменяются (см. рис. 16.17). Такие изменения скорости и давления, называемые пульсациями, являются наиболее характерным признаком турбулентности. Элементы жидкости, перемещающиеся как целое вдоль и поперек основного течения, представляют собой не отдельные молекулы (как в кинетической теории газов), а макроскопические, более или менее крупные образования (турбулентные массы ). Хотя при течении, например, в канале пульсации скорости составляют всего несколько процентов от средней скорости течения, тем не менее они имеют исключительное значение для развития всего течения. Пульсационное движение можно представить себе как следствие собственного движения турбулентных образований, налагающегося на осредненное движение. На трех последних снимках, изображенных яа рис. 18.1, такие образования хорошо заметны. В процессе турбулентного течения они все время то возникают, то распадаются. Их величина дает представление о масштабе турбулентности, т. е. о пространственном протяжении элементов турбулентности. Масштаб турбулентности определяется внешними условиями течения, например размером отверстий в выравнивающей решетке, через которую пропускается, жидкость. О некоторых количественных измерениях пульсационных скоростей будет сказано в 4 настоящей главы. [c.502]

Такой манометр устойчиво работает при давлениях выше 1 10 мм рт. ст. вплоть до давлений 2- 10- мм рт. ст. Погрешность измерения в этом диапазоне составляет примерно 15% по давлению. Все описанные в этой главе манометры позволяют измерять давления чистых газов и суммарные давления их смесей. Для измерения парциальных давлений компонентов в смесях газов манометры непригодны. Для этих целей применяют специальные приборы, действие кото рых основано на спектральном [Л, 3-8] и масс-спектрометрическом л. 3-9, 3-10] методах. [c.42]

В хороших металлах тоже существуют части ферми-поверхности с малыми сечениями и малыми эффективными массами. Эти части трудно обследовать с помощью методов, описанных в предыдущих главах, так как их влияние на проводимость ничтожно. Но осцилляции де Гааза—ван Альфена от этих частей ферми-поверхности будут иметь большую амплитуду и большой период. Конечно, площадь экстремального сечения — не такая прямая характеристика спектра, как непосредственное значение граничного импульса Ферми. Но тем не менее измерение этой величины при разных направлениях поля практически позволяют восстановить ферми-поверхность с хорошей точностью. [c.167]

Рассматривая в I этой главы свойства притяжения во внешнем относительно притягивающих масс пространстве, мы имели возможность не обращать внимания на число измерений притягивающего тела или притягивающихся тел. Действительно, мы показали, что силовое поле любого материального тела (одномерного, двумерного или трехмерного) обладает во внешнем пространстве одними и теми же общими свойствами, не зависящими вдобавок от формы и физического строения тела. [c.55]

Плотность определяется как масса на единицу объема. Относительная плотность — отношение массы объема к массе эквивалентного объема воды, обычно при температуре 4°С. В Табл. 12.1 перечисляются методы, описанные в этой главе, для измерения плотности и их характеристики. [c.185]

Единицей измерения силы является Ньютон, который равен силе, приложенной к массе в один килограмм для получения ускорения в 1 м/с . Вес тела массой т, покоящегося относительно поверхности земли, — это сила гравитации, действующая на это тело, равная mg, meg — ускорение земного притяжения. Так как вес является силой, единицей его измерения является Ньютон. Однако вес часто указывают в килограммах, соответствующих массе, которая обеспечивает силу веса при фиксированном ускорении земного притяжения. В Табл. 16.1 представлен список систем измерения сил и весов, рассматриваемых в данной главе а также даются основные их характеристики. [c.272]

Гель-проникающая хроматография (ГПХ) стала широко принятым методом измерения размеров молекул полимеров. Принцип измерения основан на рассмотрении молекулы полимера как частицы определенного размера, а молекулярно-массовые распределения калибруются относительно стандарта — молекулярной массы полистирола, соответствующего данному объему. Метод широко используется для определения молекулярных масс через молекулярные объемы [41, 42]. Мы не предлагаем обсуждать этот подход, так как свернутая молекулярная цепь, составляющая частицу , не является частицей в контексте настоящей главы. Существует много отличных серийных приборов и много книг и статей по этому вопросу. Приборы для ГПХ дороги, и нет необходимости в применении этого метода для определения моле- [c.186]

Теория движения ракеты представляет собой частный случай общей теории динамики твердых тел в пространстве [1]. В этой теории обычно принято рассматривать движение центра масс тела отдельно от его движения вокруг центра масс. Применительно к движению ракет и самолетов первое относится к теории летных характеристик летательного аппарата, второе — к теории его управления и устойчивости [2]. В настоящей главе ракета рассматривается как материальная точка, находящаяся под действием ряда сил. Предполагается, что активный участок траектории баллистической ракеты лежит в вертикальной плоскости (как это и бывает на практике), и поэтому при анализе можно ограничиться изучением плоского движения. Еще большее упрощение задачи достигается, если ограничиться изучением прямолинейного движения ракеты (движение в одном измерении), причем такое рассмотрение при минимальной сложности выкладок позволяет характеризовать значимость ряда параметров, важных при проектировании ракеты. Теория прямолинейного движения вместе с тем допускает быструю оценку скорости ракеты в конце активного участка и дальности ее полета, если даже в действительности траектория активного участка криволинейна. [c.15]

Для возможности проведения анализа обычно рассматривают некоторую упрощенную модель изучаемого объекта. При изучении динамики полета снаряда такой простейшей моделью будет материальная точка, движущаяся в одном измерении под действием сил тяги, тяжести и, возможно, аэродинамического сопротивления. Как показано в гл. 1, такая модель вполне удовлетворительна во многих отношениях и позволяет изучить роль таких факторов, как отношение масс, скорость истечения, время выгорания топлива, программа изменения тяги, количество ступеней составной ракеты и т. д. Разумеется, эта модель по самой своей природе не подходит для изучения пространственных траекторий полета снаряда (за исключением вертикального полета зондирующих ракет). Поэтому ее необходимо обобщить так, чтобы возможно было рассматривать движение снаряда хотя бы в двух измерениях, ибо такие основные задачи, как вывод спутника на орбиту или переброска заданного груза на большое расстояние вдоль поверхности Земли, требуют изучения движения снаряда как в вертикальном, так и в горизонтальном направлениях. Настоящая глава в основном посвящена изучению движения снаряда, рассматриваемого как материальная точка, в двух или трех измерениях. [c.37]

Во главе поверочной схемы для средств измерения избыточных давлений до 250 МПа находится Государственный первичный эталон, состоящий из трех групп грузопоршневых манометров, рассчитанных на диапазоны измерения от 0,05 до 0,5 МПа от 0,3 до 3,0 МПа и от 1 до 10 МПа, наборов гирь 2-го класса и набора специальных гирь из поверочной схемы для средств измерения массы и аппаратуры для поддержания гидростатического давления и передачи единицы эталону-копии. Единица давления воспроизводится эталоном с относительным средним квадратическим отклонением результата измерения не больше 3-10 и неисключенной относительной систематической погрешностью, не большей 2-10 >. Через эталон-копию, рабочие эталоны и образцовые средства измерений четырех разрядов единица передается рабочим средствам измерений— деформационным манометрам и вакуумметрам, ртутным мановакуумметрам и манометрическим измерительным преобразователям классов точности от 0,25 до 6,0. [c.76]

Большинство уравнений гидродинамики смеси описывает движение центра масс системы (барицентрическое движение [154]), причем индивидуальное движение компонентов характеризуется членами диффузии в смеси [831]. В последующих главах будет показано, что при исследовании системы с дискретной фазой часто желательно и удобно рассматривать движение отдельных компонентов, взаимодействующих с другими ко шонентами смеси. Это требует выяснения связи общего движения компонентов с движением смеси, которую они составляют, и связи свойств переноса компонентов в смеси со свойствами переноса смеси в цело.м и чистых компонентов. Чтобы сделать возможными расчеты физических систем, в формальный аппарат для выражения, парциальных напряжений, энергии и тепловых потоков должны быть включены, как предложено Трусделлом и Ноллом [831], свой-ч тва, поддающиеся измерениям. Выводы применимы к общему виду смесей, содержащих частицы различных масс (аэрозоли или молекулы). [c.269]

Вторая глава посвящена основным теоретическим положениям тепломассометрии обоснованию методов и средств раздельного определения компонентов внешнего тепломассообмена, когда потоки теплоты и массы переносятся главным образом конвекцией и излучением, и внутреннего тепломассопереноса, в котором превалируют диффузия и теплопроводность. Приведено описание новых методов комплексного измерения эффективных теплофизических характеристик (ТФХ) материалов и продуктов, подлежащих технологической обработке теплом или холодом. [c.8]

Первичные и производные величины. При изучении механики мы постепенно пришли к различного рода величинам, частью скалярным, частью векториальным. К геометрическим величинам — прямолинейным отрезкам и дугам кривых, поверхностям, объемам — мы присоединили кинематические величины в ремена, скорости (разного рода), ускорения, наконец, в последних двух главах мы сюда присоединили еще величины, которые мы можем назвать динамическими силы (и, в частности, удары), массы, живые силы и работы, мощности, импульсы и количества движения. В связи с этим необходимо изложить некоторые соображения, совершенно элементарного характера, но основ .ого значения об измерении этих различных величин при этом все эти величины мы будем рассматривать как скаляры, т. е. мы будем обращать внимание даже при векториальных величинах только на абсолютные их значения. [c.345]

Иной раз приходится рассматривать моменты инерции масс, раслоло-женных по поверхностям или по линиям (ср. 147). Конечно, как и в главе о центре масс, такое расположение масс следует рассматривать как вспомогательное геометрическое построение или принимать, что одно или два измерения объёма, заполненного массами, настолько малы, что мы считаем себя в праве не принимать их в расчёт. Для масс, распределённых по поверхности, тройной интеграл (26.3) заменится двойным [c.254]

При решении практических задач представляют интерес не уравнения движения КА как упругого тела вообще, а уравнения движения, приведенные к сечению корпуса, соответствующему размещению комплекса командных приборов. Не рассматривая в данной главе особенностей измерения параметров углового движения и разновидностей подобных измерителей, будем считать, что центр масс основания, на котором размещены приборы, совпадает с центром масс КА. Как правило, для измерения этих параметров используют гироскопические датчики. Обычно они закрепляются на массивных стабиплатах, обладающих несоизмеримо большей жесткостью по сравнению с корпусом. Это обстоятельство позволяет при выводе уравнений движения рассматривать механическую систему двух тел (стабиплата и корпус КА), упруго между собою связанных. [c.37]

Это уравнение получено в предположении, что поправка на теплообмен равна нулю, т. е. все количество теплоты, подведенной нагревателями, идет на изменение температуры калориметрических систем 1 я 2 (ур-ния (134)). Это предполол ение может показаться вполне обоснованным, так как опыты проводят в адиабатических условиях. Но во многих случаях и для адиабатических калориметров приходится вводить небольшую поправку на теплообмен ( 1 настоящей главы). В описанном двойном калориметре (см. рнс. 90) влияние этого теплообмена на результат измерения С] исключается проведением первого опыта, в котором оба сосуда содержат одинаковую массу воды. В этом опыте отношение VI очень близко к единице, но не строго равно ей вследствие некоторой неидентичности сосудов 1 и 2, небольших различий в их расположении в гнезде 3, и возможного различия в их теплообмене с оболочкой. Во втором опыте эти факторы остаются теми л е самыми, так как расположение сосудов не меняется. Поэтому теплообмен в первом и втором опытах можно считать одинаковым и его влияние на результат измерения теплоемкости полностью исключенным. [c.350]

Здесь и в следующих параграфах мы рассмотрим приложения статистической теории фотоэлектрической регистрации, изложенной в предыдущих параграфах данной главы. Таких приложений очень много, поскольку точность практически любого оптического эксперимента определяется в основном конечным количеством используемого в измерениях света. Мы выберем из этой массы приложений эксперименты по измерению параметров простых ннтерферограмм. Имеется несколько причин такого выбора. Во-первых, измерение параметров интерферо-граммы обеспечивает относительно хорошо определенный и поддающийся интерпретации пример приложения теории. Во-вторых, мы видели на протяжении этой книги, что измерение параметров иитерферограммы — одна из центральных проблем, связанных с когерентностью. Фундаментальные характеристики световых волн, используемые в теории когерентности, в действительности являются измеряемыми параметрами иитерферо-грамм. Исследуя предел точности измерения этих параметров, мы в действительности изучаем пределы точности измерения самой когерентности. [c.462]

Получим выражение для функции Гамильтона задачи трех тел. Движение будем рассматривать в координатах Нехвила Г1, с истинной аномалией V кенлеровского движения тел 5 и / в качестве независимой переменной. Единицы измерения выберем такими, чтобы сумма масс тел 5 и /, расстояние между ними и постоянная тяготения равнялись единице. Уравнения движения запишутся в виде соотношений (1.10) главы 1. Эти уравнения могут быть записаны как уравнения Лагранжа второго рода с функцией Лагранжа Ь вида [c.122]

Введение. После рассмотрения наиболее элементарного типа задач о течении — линейном, который подвергся изучению в главе Ц1 при установлении закона Дарси, следующей по простоте задачей является двухмерный или плоский поток. В этой задаче принимают, что распределение вектора скорости в жидкости V зависит только от двух прямоугольных координат системы и остается независимым по отноиш-нию, к третьей. С физической точки зрения, разумеется, всякая жидкость по необходимости имеет свое развитие во всех трех измерениях, но значение плоских течений заключается в том, что при этом все особенности движения жидкости можно рассматривать в одной плоскости. Для всех иных плоскостей, параллельных данной, характер движения будет тождественным. Проблемы плоского течения, имеющие практический интерес, представлены в общем следующими двумя типами задач. Первый тип ограничен горизонтальным плоским движением, где V не зависит от вертикальной координаты 2. Такие задачи возникают при рассмотрении песчаников с постоянной мощностью, все поры которых заполнены жидкостью и разбурены скважинами, вскрывшими всю мощность песчаника. При этом течение должно быть по необходимости плоским. Отсюда следует, что если даже сила тяжести и воздействует на каждый элемент жидкости, то последний будет двигаться всей своей массой в вертикальном направлении, или же нигде не будет иметь перемещения, а отсюда и скорости по вертикали. Поэтому становится ясным, что сила тяжести в любом случае при этом типе движения не имеет никакого значения. Поэтому можно совершенно точно принять давление р эквивалентом потенциала скорости. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...