Углы между атомными плоскостями

Рис. 15. Схема границ с малым а) и с большим (6) углом между атомными плоскостями решеток.

УГЛЫ МЕЖДУ АТОМНЫМИ ПЛОСКОСТЯМИ 9-4а. Кубическая система [c.777]

УГЛЫ МЕЖДУ АТОМНЫМИ ПЛОСКОСТЯМИ [c.781]

Рентгенографический метод основан на измерении расстояний между атомными плоскостями, которые изменяются под действием упругих напряжений. Лучи, падая на определенным образом обработанную площадку детали, отражаются только теми атомными плоскостями, по отношению к которым они падают под углом, определяемым по уравнению [c.216]

В таблице приведены значения углов (в градусах) между атомными плоскостями и материалов, принадлежащих к кубической [c.777]

В таблице приведены значения углов ф (в градусах) между атомными плоскостями (/ii j/j) и для материалов, принадлежащих к тетрагональной системе, при отношениях ja от 0,5 до 1,5 [102]. [c.781]

В таблице приведены значения углов ф (в градусах) между атомными плоскостями (/11/21/ ) и (/12 3/2) для материалов, принадлежащих к гексагональной системе, при с/а от 1,40 до 2,00 [102]. Угол ф для плоскостей, не приве денных в таблице, может быть рассчитан по формуле [c.781]

В реальных кристаллах может присутствовать большое число различным образом ориентированных кристаллических зерен. В ряде случаев атомные плоскости двух соседних зерен могут располагаться под большим углом относительно друг друга и граничная область между ними будет сильно искажена. Вследствие этого энергия активации для перемещения слабо закрепленных атомов (ионов) на границе между зернами будет заметно меньше, чем внутри зерен. Об этом свидетельствует, в частности, тот экспериментальный факт, что удельная проводимость поликристаллических материалов больше, чем монокристаллов. Удельная проводимость (при низких температурах) кристаллов, подвергавшихся большим механическим нагрузкам, сильно возрастает. [c.45]

Изложенным по существу завершается доказательство эквивалентности методов Лауэ и Брэгга — Вульфа. Не лишено, однако, интереса показать, что из формул Лауэ без привлечения каких бы то ни было дополнительных соображений вытекает условие Брэгга — Вульфа. Вычислим прежде всего длину вектора N = s — Sq, нормального к плоскости, от которой происходит рассматриваемое брэгговское отражение. Угол между единичными векторами Sg и S равен 20, т. е. удвоенному углу скольжения. Следовательно, = = 2 — 2 (sSq) ==2(1 — os 2 u ) = 4 sin d, a потому N = 2 sin О. Примем атомною плоскость, от которой происходит рассматриваемое брэгговское отражение, за координатную плоскость XY. Тогда межплоскостное расстояние d представится выражением [c.393]

Эквивалентность двух критериев конструктивной интерференции рентгеновских лучей на кристалле следует из соотношения между векторами обратной решетки и семействами атомных плоскостей (см. гл. 5). Предположим, что волновые векторы кик падающего и рассеянного лучей удовлетворяют условию Лауэ, согласно которому вектор К = к — к должен принадлежать обратной решетке. Поскольку падающая и рассеянная волна имеют равные длины волн ), длина векторов к и к одинакова. Следовательно (фиг. 6.6), кик образуют равные углы 6 с плоскостью, перпендикулярной вектору К. Поэтому рассеяние можно рассматривать как брэгговское отражение с брэгговским углом 0 от семейства атомных плоскостей, перпендикулярных вектору К обратной решетки. [c.108]

Краевые дислокации взаимодействуют между собой подобно электрическим диполям. Если одну из дислокаций поместить в начало декартовых координат, то в случае упруго изотропных кристаллов возникают зоны притяжения и отталкивания с границами на биссектрисах координатных углов (рис. 2.15, а) [471. Для параллельных краевых дислокаций одинаковых знаков точки устойчивого равновесия располагаются в плоскости лишнего атомного слоя, а для дислокаций разных знаков —на биссектрисах координатных углов. В связи с этим под действием теплового возбуждения при нагреве кристалла краевые дислокации собираются в устойчивые конфигурации — дислокационные стенки (рис. 2.15, б ив), которые являются границами блоков и объясняют мозаичную структуру кристаллических зерен в поликристаллах. [c.87]

Изображение границы с большим углом между атомными плоскостями, предполагающ,ее разницу в ориентации зерен примерно в 20° и более, схематически показано на рис. 15, Ъ. Из этого рисунка видно, что каждая третья атомная плоскость кристалла А согласуется с каждой второй плоскостью кристалла В. Можно считать доказанным, что границы с большим углом, обычные для поликристаллических металлов и сплавов, полученных стандартными методами, создают области с неупорядоченной структурой. Их ширина не превышает трех атомных диаметров (10 А) и на этом расстоянии атомы переходят из положений, характерных для одного зерна, в характерные для другого. Энергия такой границы, рассчитанная по скрытой теплоте плавления, отвечает измеренной энергии. Энергия, рассчитанная на основе теории дислокаций, не согласуется с измеренной [208]. Следовательно, для расчета энергии границ с большим углом нельзя без оговорок принять дислокационную модель. [c.43]

Графит кристаллизируется по гексигональной системе, кристаллы его имеют вид наслоенных параллельно шестиугольных плоскостей, с атомами углерода в углах. Связь между атомными плоскостями осуществляется через легкоподвижные электроны. [c.72]

Вскоре после открытия дифракции ренгеновских лучей в кристаллах Вульфом и Брэггом был предложен подход к построению теории рассеяния, отличающийся от подхода Лауэ. Вместо суммирования амплитуд рассеяния волн, рассеянных электронами (рассеивающими центрами), в этом подходе предлагалось суммировать амплитуды волн, отраженные атомными плоскостями (см. рис. 4.7). Пусть пучок рентгеновских лучей ( к =Я ) будет падать на отражающие плоскости (для простоты будем их считать параллельными внешним граням) под углом О, причем расстояния между соседними параллельными плоскостями в семей- [c.185]

С точки зрения квантовой механики колебание в ИК-спектре проявляется в том случае, если изменяется дипольный момент молекулы. Условием же получения спектра комбинационного рассеяния является изменение поляризуемости при колебании молекулы. Колебания подразделяются на два вида - валентные, при которых происходит изменение длины связи между атомами в молекулах, и деформационные, вызывающие изменение угла между связями. Однако на практике к деформационным колебаниям часто относят все невалентные колебания. Колебания молекул, происходящие с одной и той же частотой в различных плоскостях, называются вырожденными, а колебания атомных группировок в целом - скелетными. [c.199]

Угол между образующей к.-л, конуса, напр. -го, и наиравлепием первичного пучка равен 2v,s угол О/ брэгговский угол) связан Брэгга—Вульфа условием с межплоскостпым расстоянием системы атомных плоскостей, дающих данное отражение. Определяя по дебаеграмме углы iJ , можно вычислить межплоскосгные [c.575]

Описание взаимного расположения молекул требует введения огромного числа координат, что преобразует одномерные (изотропные, сферически симметричные) зависимости потенц. энергии от координат (имеющие место, напр., для атом-атомного парного взаимодействия) в многомерные потенциальные поверхности М. в. В частности, для описания М. в. двухатомных молекул нужно ввести 6 параметров расстояние между центрами молекул, два угла между осями молекул и линией, соединяющей их центры, угол между плоскостями, в к-рых лежат линия центров и каждая молекула, а также два межъядерных расстояния молекул. При М. в. двух молекул, состоящих из щ и атомов, их потенциал зависит от 3(п1 Иг) — 6 независимых переменных. При рассмотрении М. в. достаточно сложных молекул возникает задача нахождения на мнегомерной иотенц. поверхности глобальных экстремумов среди большого числа локальных, связанных с перемещением и деформацией молекул. [c.88]

Графит представляет собой одну из кристаллических разновидностей углерода. Это материал кристаллического слоистого строения с гексагональной решеткой. Его атомы располагаются в параллельных слоях по углам правильных шестифанников на расстоянии 0,142 нм друг от друга. Расстояние между слоями значительно больше, чем между атомами, расположенными в одной плоскости и составляет 0,335 нм. Это существенно ослабляет связь между атомными слоями, благодаря чему кристаллы графита легко расслаиваются. По этой же причине для графита характерна анизотропия свойств. Графит обладает характерными металлическими свойствами — блеском, высокими электропроводимостью и теплопроводностью. Графит при атмосферном давлении не плавится, а сразу испаряется при температуре около 3850 °С. Он характеризуется химической стойкостью, малым расширением при нагреве, достаточной прочностью, высокой жаропрочностью. При этом с повышением температуры до 2200-2400 °С прочность графита повышается от 35 до 50 МПа. [c.258]

Двойникование представляет собой першещение атомных плоскостей параллельно некоторой плоскости, называемой плоскостью двой-никования, на величину, пропорциональную расстоянию между плоскостью двойникования и рассматриваемой атомной плоскостью фис. 48). При этом ребра кристаллической решетки, наклоненные сначала к плоскости двойникования под углом а, после двойникования поворачиваются на угол 180°-2а. [c.163]

В кристаллической решетке атомные плоскости и направления расположены под вполне определенными углами. Будем считать, что плоскости (HKL) и направления [hxkxh], [ 2 2 2] и т.д. образуют углы 01, 02. .. Это углы между нормалями к плоскостям HKL) и указанными направлениями. [c.32]

Я Рг, вызывая уменьшение угла а я увеличение сияы, действующей на Р. Такое локальное регулирование будет обеспечивать более равномерное продвижение всех порогов. Проводя статистическое осреднение, вт дим, что средняя величина силы на высоту между соседними атомными плоскостями составляет [c.276]

Показана одна плоскость в кристалле, перпендикулярная линии отдельной краевой дислокации. (Точку, где дислокация пересекает плоскость, легче всего обнаружить, рассматривая рисунок под малым углом вдоль какого-нибудь из семейстп параллельных линий). Дислокацию можно описать как результат введения дополнительной атомной плоскости, которая пересекает верхнюю часть рисунка по линии 6, но с тем же успехом можно утверждать, что дополнительная плоскость пересекает верхнюю часть рисунка по линии Р. Можно оппсать дислокацию и по-другому, а именно как результат удаления атомной плоскости из нижней половины рисунка эта плоскость может лежать или между линиями 5 и 7, или между линиями Е и С. Построение основано на полученных Брэггом и Наем [8] фотографиях системы мелких пузырт.ков. [c.251]

Зеркальная симметрия (С. относительно инверсии Р). Осуществляется в процессах, вызываемых сильными и эл.-магн. взаимодействиями, а также в системах, связанных с помощью этих взаимодействий (атомах, атомных ядрах, молекулах, кристаллах и т. д.). Наличие зеркальной С. означает, что для любого процесса, обусловленного сильным или ал.-магн. взаимодействием, с равной вероятностью могут осуществляться два зеркально-симметричных перехода. Это обусловливает, яапр., симметричность относительно плоскости, перпендикулярной спину, угл. распределения квантов, испускаемых поляризов. ядрами [поскольку вероятности вылета у-кванта под углами 9 и я — 9 к спину ядра одинаковы гс(0) = и (п — 9)]. Зеркально-симметричные состояния отличаются друг от друга противоположными направлениями скоростей (импульсов) частиц и электрич. полей и имеют одинаковые направления магн. полей и спинов частиц. С. гамильтониана относительно пространственной инверсии отвечает закон сохранения пространственной чётности системы. Пространственная чётность, подобно др. величинам, существование к-рых связано с дискретными С., не имеет аналога в классич. механике (т. к. в последней нет понятия относит, фазы между состояниями), однако она может служить характеристикой волновых движений (напр., в волноводах). [c.507]

Поскольку дефекты упаковки являются нарушениями в расположении атомных слоев кристаллической решетки, то на плоскости такого дефекта упаковки происходят скачки фаз рассеянной волны Для отражений, относительно которых такие скачки фаз не кратны 2л, возникают сбои фаз, которые, в общем, случайны, если распределения дефектов упаковки неупорядочены. Это приводит к уширению и сдвигу рентгеновских линий, причем ширина распределения интенсивности в направлении вдоль дифракционного вектора обратно пропорциональна среднему расстоянию между дефектами упаковки и зависит от угла рассеяния 20 как se 0. Такое уширение, обусловленное дефектами упаковки, отсутствует для отражений, относительно которых скачки фаз кратны 2л. [c.250]

Вероятность воздействия на границы зерен, особенно в растворах кислот, зависит как от кристаллографических факторов, так и от чистоты металла. Лакомб и Яннаки показали, что в результате действия 10%-ной соляной кислоты на очень чистый алюминий коррозии подвергаются те границы соседних зерен, между направлениями которых имеется большая разница. Вопрос сложный, и будет ли разъедаться отдельная граница или нет — зависит от угла наклона плоскости границы по отношению к рядам плотно упакованных атомов, а также от относительной ориентировки этих рядов в двух кристаллах таким образом, иногда одна часть границы пострадает, в то время как другая часть той же границы останется незатронутой на одном образце прямая часть границы, разделяющая два двойниковых кристалла, оставалась неизмененной, а искривленная часть разъедалась так как атомные ряды в двойниковых находятся в положениях зеркального отражения, то разрыв структуры, благоприятный для разъедания при прямой границе, будет отсутствовать [34]. [c.349]

Смотреть страницы где упоминается термин Углы между атомными плоскостями : [c.42] [c.777] [c.862] [c.862] [c.862] [c.195] [c.26] [c.38] [c.165] [c.234] [c.518] [c.40] [c.173] [c.493] [c.11] [c.85] [c.390] [c.234] [c.159] [c.106] [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...