Теорема о сумме моментов сил пары

Теорема о сумме моментов сил пары [c.33]

Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару [c.53]

Теория пар сил. Момент силы относительно точки (центра) как вектор. Пара сил. Момент пары сил как вектор. Теорема о сумме моментов сил, образующих пару, относительно любого центра. Теоремы об эквивалентности пар. Сложение пар, произвольно расположенных в пространстве. Условия равновесия системы пар. [c.5]

Главные моменты системы сил, произвольно расположенных в пространстве, относительно точки и относительно оси. Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару [c.51]

При решении этой задачи целесообразнее, минуя составление уравнения проекций на ось, параллельную приложенным силам, составить два уравнения моментов относительно точек приложения 5 и неизвестных сил Р и / д. При этом учитываем, что сумма моментов сил, входящих в состав пары сил, вычисленная относительно любой точки, равна моменту этой пары сил. Сумму моментов сил распределенной нагрузки СО заменяем на основании теоремы Вариньона [c.47]

Если моментная точка О выбирается в плоскости действия сил пары, как частный случай, справедлива теорема о сумме алгебраических моментов сил пары сумма алгебраических моментов сил, входящих в состав пары сил, относительно точки, лежащей в плоскости действия пары сил, равна алгебраическому моменту пары сил и, следовательно, не зависит от выбора моментной точки, т. е. [c.33]

И СИЛЫ Ql, Q2 будут, соответственно, приложены в точках А и В. Складывая эти силы по правилу параллелограмма, придем к равнодействующей паре сил R, R ) По теореме Вариньона ( 11) моменты силы R и силы R относительно любой точки О будут равны сумме моментов слагаемых сил, т. е. [c.46]

Теорема, Проекция момента пары на какую-либо ось равняется алгебраической сумме моментов сил, составляющих пару, относительно той же оси. [c.236]

Из теоремы об эквивалентности пар следует, что действие пары на тело полностью характеризуется моментом пары. Кроме того, легко заметить, что алгебраическая сумма проекций сил, образующих пару, на любую ось равна нулю. Поэтому пару часто задают [c.40]

Если центр моментов (точку О) взять в плоскости пары, то оба векторные момента Ло Р) и Мо(Р ) будут расположены на одной прямой, а в этом случае [см. (1.8) и (1.9)] векторное суммирование можно заменить алгебраическим. Следовательно, имеем частный случай доказанной теоремы сумма моментов двух сил, составляющих пару, относительно произвольной точки в плоскости пары равна моменту пары [c.27]

Если задана приложенная пара, то при составлении уравнения равновесия в виде суммы моментов всех сил относительно какой-либо точки воспользуемся теоремой сумма моментов двух сил, составляющих пару относительно любой точки, равна моменту пары т , а при составлении уравнения равновесия в виде суммы проекций всех сил на какую-либо ось (для параллельных сил — на ось параллельную силам), применим теорему сумма проекций двух сил, составляющих пару, на произвольную ось равна нулю . [c.48]

Теорема 3.5 (о сложении пар сил, лежащих в пересекающихся плоскостях). Две пары сил, лежащие в пересекающихся плоскостях, эквивалентны одной паре сил, момент которой равен сумме векторов-МО ментов исходных пар. [c.50]

F , F")] но теореме о Jюжeнии пар сил мошю замениль одной нарой сил (Ф, Ф ) с векторным моментом Л/(Ф, Ф ) = Ь( , который называют главным моментом. Главный момент Lq равен сумме векторных моментов присоединенных пар. Учитывая формулу (2), для L() имеем [c.42]

Для пар сил, расположенных в одной плоскости, теорема о их сложении формулируется так пары uлJ дейсп шующие на твердое тело и расположенные в одной плоскости, можно привести к одной паре сил, алгебраический момент которой равен сумме алгебраических моментов составляющих пар сил, т. е. [c.35]

Систему присоединенных пар сил /Д, Р 1), Р.,, Р1),. .., (С , Р п) по теореме о сложении пар сил можно заменить одной парой сил (Ф, Ф ) с векторным моментом М (Ф, Ф ) =Го, который называют главным моментом. Главный момент о равен сумме векторных мо.меитоз присоединенных пар. Учитывая формулу (2), для о имеем [c.39]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

Для параллелограма сил имеем, что момент равнодействующей (т. е. диагонали) равен сумме моментов составляющих (т. е. сторон пара. (лелогра.ма). Теорема эта, принадлежащая Вариньону, представляет чисто геометрическое соотношение, нисколько не связана с понятием о силе и справедлива для всякого параллелограма, что бы ни представляли его стороны. Поэтому мы можем применить ее и к нашему парал-лелограму скоростей МАВС. Получим [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...