Пара сил. Момент пары

ПАРА СИЛ. МОМЕНТ ПАРЫ [c.33]

По закону равенства действия и противодействия устанавливаем, что действие рамы на подшипники выражается также парой сил. Момент пары сил, приложенной к подшипникам, равен по модулю Мс> по направлен в противоположную сторону. Этот момент называют гироскопическим. Обозначим его М/. [c.252]

Пара сил. Момент пары сил на плоскости [c.42]

Система сил вида (Я, F), (Ра, —F) называется парой сил. Момент пары сил относительно любой точки А равен [c.208]

Пара сил. Момент пары. Парой сил называется система [c.53]

Теория пар сил. Момент силы относительно точки (центра) как вектор. Пара сил. Момент пары сил как вектор. Теорема о сумме моментов сил, образующих пару, относительно любого центра. Теоремы об эквивалентности пар. Сложение пар, произвольно расположенных в пространстве. Условия равновесия системы пар. [c.5]

Пара сил. Момент пары [c.46]

Ответ. Возникает пара сил, момент которой М = 27,7 кН-м Р = 0,76 кf (направлена вертикально). [c.50]

Распределенные по длине элемента конструкции нагрузки, как и сосредоточенные силы, реально в природе не существуют, а получаются в результате схематизации действительных нагрузок. В ряде случаев такая схематизация приводит к появлению пар сил (моментов). [c.123]

Пусть группа сил состоит из пары сил, момент которой М — [c.360]

Нагрузки, действующие на сооружения и их элементы, представляют собой силы или пары сил (моменты), которые могут рассматриваться как сосредоточенные или распределенные. [c.11]

Алгебраический момент пары. Поскольку момент пары сил равен моменту одной из ее сил относительно точки приложения другой силы [формула (15 )], то для пар, лежащих в [c.42]

Если для данной системы сил / =0, а Жо О, то она приводится к паре сил, момент которой равен Мо и может быть вычислен по формулам (50). В этом случае, как было показано в 12, значение Мо от выбора центра О не зависит. [c.77]

Расположим эти пары сил таким образом, чтобы силы 7, и Яз были направлены по линии пересечения плоскостей KL в противоположные стороны и уравновешивались. Оставшиеся силы Р2 и Р4 образуют пару сил, эквивалентную данным двум парам сил. Эта пара сил имеет плечо ВС = d и момент, перпендикулярный к плоскости действия пары сил, равный по модулю М — Pd. [c.43]

В статике этому случаю соответствует пара сил, момент которой М = Pd (рис. 433). [c.351]

Гироскопические реакции Zg и 2 в точках О и А образуют пару сил, момент которой равен и направлен, согласно формуле (224 ), по оси X, как указано на рис. 202, а. Отсюда следует, что, во-первых, силы и Zq имеют направления, указанные на рис. 202, а, и, во-вторых, [c.353]

Момент пары сил. Сложение пар сил. [c.69]

Сравнивая полученные результаты, видим, что после поворота сил момент пары увеличивается на 20— 14,15 = 5,85 Н м. [c.71]

Произвольную плоскую систему сил можно заменить одной силой — главным вектором — и одной парой сил, момент которой называется главным моментом (А. И. Аркуша, 1.12). [c.80]

Итак, мы установили, что вращательное действие пары сил на тело зависит от числового значения ее момента, но оно зависит еще и от положения плоскости действия пары. Поэтому момент пары можно рассматривать как векторную величину. Вектор момента пары перпендикулярен плоскости пары, причем если пара стремится повернуть плоскость против хода часовой стрелки, то вектор момента направлен к нам (рис. 1.31, а), если же пара поворачивает плоскость по часовой стрелке (рис. 1.31, б), то вектор момента пары направлен от нас. Если же на плоскость действия пары смотрят два человека с разных сторон, то оба они построят один и тот же вектор момента. Расположим плоскость П действия пары вертикально и допустим, что один из нас смотрит на эту плоскость справа (рис. 1.32, а), а второй — слева (рис. 1.32,6). Легко убедиться, что мы оба видим один и тот же вектор момента. [c.29]

Действующие в одной плоскости пары сил, моменты которых равны друг другу, называются статически эквивалентными. [c.31]

Так же как и момент пары сил, момент силы относительно точки можно рассматривать как величину векторную. [c.34]

Выберем произвольную точку О — центр приведения — и приведем к нему силу Ри т. е, перенесем силу Р в точку О (рис. 1.44, б) присоединим пару силе моментом Мх=Мо Р. . Затем приведем к точке О силу р2. перенесем ее в эту точку и присоединим пару с моментом Мо—М (р2). Так же поступим и с остальными силами Рз и Р , присоединив пары с моментами Мз=М (Рз) и М =Мо(Р ). [c.36]

Двухопорная балка нагружена между опорами парой сил, момент которой М (рис. 2.70, а). Действующую на балку пару сил можно уравновесить только парой. Поэтому реакции опор образуют пару сил (/ Д, / л) II 7 д=7 д=Л1/(а+й). [c.206]

Теорема 3. Пары сил, моменты которых равны, эквивалентны. (Пары сил называются эквивалентными, если одну из пар можно заменить другой, не нарушая состояния твердого тела.) [c.41]

Приведение силы к данной точке. При приведении силы к данной точке добавляется присоединенная пара сил, момент которой равен моменту данной силы относительно центра приведения. [c.42]

Эго значит, что, не нарушая состояния твердого тела, можно силу Р приложить в точке В (рис. 1.31), добавив присоединенную пару сил, момент которой равен моменту заданной силы Р относительно центра приведения В. [c.42]

Не следует отождествлять силу V с равнодействующей Л, так как равнодействующая — это одна сила, которая эквивалентна данной системе сил, а сила V эквивалентна данной системе сил только в совокупности с парой сил, момент которой равен главному моменту аИд. [c.43]

Частные случаи приведения сил, произвольно расположенных на плоскости, а) Главный вектор равен нулю, но главный момент не равен нулю, т. е. У= О, mQ 0. Система сил приводится к паре сил, момент которой равен главному моменту т-о (в этом случае главный момент системы сил не зависит от выбора центра приведения). [c.43]

Задача 1.20. Произвольная плоская система сил была приведена к центру О. В результате приведения были получены сила V (см. рисунок) и пара сил, момент которой равен главному моменту 1д = 4Уа. [c.58]

Задача 1.58. На балку АК, находящуюся в равновесии, шарнирно закрепленную в точке А и свободно опертую при помощи катков в точке В, действуют силы — 2 Т, — 2 Т, пара сил, момент [c.131]

Момент силы, момент пары сил Нъютон- метр Нм I Нм ir ОД кгс-м I кН - 0,1 тс-м [c.4]

Таким образом, всякую силу Р, прило-окенную к телу в точке А, можно переносить параллельно линии действия в любую точку О, присоединив пару сил, момент которой равен моменту данной силы относительно новой точки ее приложения. [c.34]

Разложив реакцию R на составляющие Rn и / у, видим, что при качении катка на него действуют четыре силы, образующие две пары сил движущую пару (F, Rf) с моментом Fr и пару сопротивления качению (G, Rn) с моментом RnfJ- Момент пары сопротивления иначе называют моментом трения качения, а величину /к — коэффициентом трения качения. Значение зависит от материала тел и выражается обычно в сантиметрах. Например, для мягкой стали по стали / =0,005 см, а для закаленной стали по стали (подшипники качения) / =0,001 см. Качение катка 2 начинается тогда, когда момент движущей пары достигнет предельного значения момента трения качения, определяемого значением / для данной пары тел, т. е. при условии [c.139]

Приведение к одному центру сил, произвольно расположенных на плоскости. В результате приведения сил, произвольно расположенных на плоскости, к одному центру О система сил преобразуется к п]зиложенной в этом центре силе, равной главному вектору V, и паре сил, момент которой равен главному моменту Ш0. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...