Момент приведенный пары сил

Для определения момента приведенной пары сил Ма представляем эту пару сил в виде двух составляющих одна из которых приложена в центре вращения начального звена, а другая в точке В, отстоящей от центра А на расстоянии Ua. Составляющие пары сил направляем перпендикулярно отрезку АВ. Определив составляющую F, приложенную в точке В, анало- [c.142]

Главный момент сил инерции относительно нового центра приведения С равен сумме главного момента сил инерции относительно старого центра приведения О и момента присоединенной пары сил инерции, т. е. [c.346]

В центре приведения А определить модуль главного момента от пары сил с моментом Л/ = 13 Н м и силы F = 26 Н, если (j = у = = 60° и 6 = 2д = с = 2м. (13) [c.77]

Итак, главный момент равен геометрической сумме моментов присоединенных пар сил или, что то же самое, геометрической сумме моментов данных сил относительно точки приведения. [c.69]

Вектор-момент присоединенной пары сил равен вектору-моменту переносимой силы ( рис. 1.11 ) относительно центра приведения. [c.20]

Приведенный момент в балках переменного сечения Мд— динамический момент т—погонный момент внешних пар сил, равномерно распределенных по длине масса груза, стержня Япр — приведенная масса Л, /Vj,, —продольное усилие мощность в лошадиных силах, вт, кет частота колеба- ний (1/сек) число циклов N — усилие от действия единичной обобщенной силы Л д—динамическое продольное усилие п — число оборотов в минуту коэффициент ---запаса прочности [c.6]

Приведенный момент сил находится из равенства мощности приведенной пары сил сумме мощностей сил и пар сил, действующих на звенья механизма [c.74]

Так как, согласно формуле (23.7), зависит от выбора точки отсчета, относительно которой этот момент рассматривается, то целесообразно выбрать эту точку (O ) так, чтобы векторы и были параллельны друг другу. В этом случае говорят, что система сил приведена к динаме т. е. к совокупности равнодействующей силы и действующего вокруг этой силы момента (этот момент эквивалентен паре сил, плоскость которой перпендикулярна к равнодействующей силе). Исходя из произвольной точки отсчета О, находим положение точки О, необходимое для приведения системы к динаме, следующим образом в уравнении (23.7) разложим момент на две слагающие М , параллельную F , и М , перпендикулярную F далее, определяем а из условия [c.172]

Силы инерции, которые приходится учитывать при исследовании движения механизма, являются массовыми силами, так как в общем случае ускорения отдельных точек движущегося тела различны. При исследовании механизмов приходится приводить силы инерции отдельных материальных точек звена к одной силе и к одной паре сил. Такая сила называется в механике главным вектором приведенных сил инерции, а момент, создаваемый приведенной парой сил, получил название главного момента сил инерции материальных точек звена. [c.18]

Если все силы Р,- и моменты Mi пар являются функциями положения механизма или постоянны, то приведенная сила Р и приведенный момент М пары сил в общем случае также бу- п дут зависеть от положения механизма или, как частный случай, могут оказаться постоянными. [c.33]

Если необходимо произвести полное уравновешивание ротора, то помимо главного вектора сил инерции нужно уравновесить также главный момент от пары сил инерции. Последний может быть представлен парой сил, одну из которых можно расположить в плоскости приведения I (в общей плоскости с главным вектором), другую в любой плоскости II. Момент уравновешивающей пары должен быть равен главному моменту от пары сил инерции. Уравновешивание пары сил можно произвести двумя противовесами, расположенными в I и II плоскостях. Таким образом, полное уравновешивание достигается установкой трех противовесов. Однако два из них находятся в одной плоскости I и могут быть заменены одним противовесом. В итоге задача уравновешивания центробежных сил инерции вращающегося ротора может быть решена постановкой двух противовесов, расположенных в двух произвольно выбранных плоскостях, перпендикулярных оси вращения ротора. (Следует заметить, что от вы- [c.206]

Пусть для выбранного центра приведения главный вектор и главный момент не равны нулю, т. е. Ро О, Мо,фО (рис. 5.4, а). Дуговая стрелка на рис. 5.4, а символически изображает пару с моментом Мд,- Пару сил, момент которой равен главному моменту, представим в виде двух сил р1 и Р1, равных по модулю главному вектору Ро, т. е. Рх = Р[ = Р . При этом одну из сил (РО, составляющих пару, приложим к центру [c.67]

Приведенная масса м. 330 Приведенная пара сил 330 Приведенная сила 330 Приведенный момент инерции м. 330, 331 Приведенный момент сил 330, 331 Реакция в кинематической паре 372 Силовое передаточное отношение 275, 415 Силовой анализ м. 415 Угол давления 480 [c.547]

Зависит -ли момент присоединенной пары сил от расстояния точки приведения до линии действия силы [c.69]

Пример точечного соединения, работающего на чистый изгиб, приведен на фиг. 263, а. Изгибающий момент уравновешивается парой сил Т, возникающих в точках. [c.471]

Приведенной силой или приведенным моментом называют условные силу или момент (пары сил), которые, будучи приложены к звену приведения, развивают мощность iV , равную сумме мощностей SiV/,, развиваемых приводимыми силами и моментами. [c.124]

Рассмотрим вопрос об уравновешивании динамических нагрузок на стойку и фундамент механизма. Как известно, любая система сил, приложенных к твердому телу, приводится к одной силе, приложенной в произвольно выбранной точке, и к одной паре, причем вектор этой результируюш,ей силы равен главному вектору данной системы сил, а момент пары — главному моменту данной системы сил относительно выбранного центра приведения. Пусть дан механизм AB (рис. 13.23), установленный на фундаменте Ф. [c.276]

Если при приведении плоской системы сил к какому-либо центру окажется, что главный вектор R = 0, а главный момент Lf) 0, то такую плоскую систему сил можно привести к одной паре сил, алгебраический момент которой равен главному моменту системы сил относительно центра приведения, и в зтом. случае главный момент не зависит от выбора центра приведения. [c.49]

Приведение к паре сил. Если =0, то система сил приводится к одной паре сил, причем главный момент в этом случае, согласно (2), не зависит ог выбора центра приведения. В рассматриваемом случае оба инварианта системы сил равны нулю, г. е. [c.80]

Если для данной системы сил R= 0, Мо =0 н при этом вектор Л o параллелен R (рис. 92, а), то это означает, что система сил приводится к совокупности силы R и пары R, Р, лежащей в плоскости, перпендикулярной силе (рис. 92, б). Такая совокупность силы и пары называется динамическим винтом, прямая, вдоль которой направлен вектор R, осью винта. Дальнейшее упрощение этой системы сил невозможно. В самом деле, если за центр приведения принять лю ую другую точку С (рис. 92, а), то вектор М о можно перенести в точку С как свободный, а при переносе силы R в точку С (см. 11) добавится еще одна пара с моментом M =tn (R), перпендикулярным вектору R a следовательно, и Мо- В итоге момент результирующей пары Мс=Мо+М с. численно будет больше Мо, таким образом, момент результирующей пары имеет в данном случае при приведении к центру О наименьшее значение. К одной силе (равнодействующей) или к одной паре данную систему сил привести нельзя. [c.78]

Мы ограничимся рассмотрением случаев, когда звено совершает плоскопараллельное движение и имеет плоскость материальной симметрии, параллельную плоскости его движения. При этом точкой приведения сил инерции авена целесообразно брать его центр масс (рис. 45), так как упрощается выражение момента инерционной пары сил — главного момента сил инерции, что то же, инерционного момента. Он оказывается равным М = -1 г, (9.2) [c.78]

Приведение к динам е. Динамой в механике называют такую совокупность силы F и пары сил (f,, f дейструющнх на твердое тело, у которой сила перпендикулярна плоскосгн действия пары сил (рис. 76). Используя векторный момент М пары сил (Fi, F[), мржно также определить динаму как совокупность силы и пары, у которых сила параллельна векторному моменту пары сил (рис. 77). Сила F и векторный момент пары сил М могут быть направлены как в одну, так и в противоположные стороны. [c.77]

Эту силу называют ГЛАВНЫМ ВЕКТОРОМ СС и обозначают сш.-волом- R. При угфощении системы пар также получается всего одна пара сил вектор-момент которой равен геометрической сум/е векторов-мо-ментов всех присоедикенкнх пар, а иначе геометрической yM.ie ьек-торов-моментов всех сил системы относительно центра приведения. Вектор-момент этой пары сил называют Г.ШШМ МОМЕНТ О СС. [c.21]

Вектор- момент первой пары сил в силу шваркантности M -R не зависит от выбора центра приведения вектор- момент второй пары сил - зависит. Эту зависимость ш рассмотрим чуть позже, а пока представим себе систему сил, состоящую из силы ( R ) и пары сил с вектором- моментом М (рис. I.I4 ). [c.26]

При расчете прочности соединений (рис. 24, б), состоящих из нескольких щвов и работающих на изгиб, принимают (для приведенного графически случая), что изгибающий момент уравновешивается парой сил в горизонтальных швах и моментом за-шемления вертикального шва [c.148]

Итак, практическая задача состоит в том, чтобы сбалансировать первичную и вторичную силы, а также первичный и вторичный моменты, обусловленные этими силами. Моменты или пары сил приходится рассматривать только для двигателей с двумя и более цилиндрами. Силы инерции отдельных двилгу-щихся возвратно-поступательно элементов конструкции многоцилиндрового двигателя не всегда действуют в плоскости, проходящей через центр тяжести, двигателя, и, поскольку линии действия сил проходят на некотором расстоянии от центра тяжести, создаются соответствующие моменты. Если сумма этих моментов не равна нулю, то будут возникать вибрации. На основании приведенных выше соображений с помощью соотношений (2.63) и (2.59) можно получить приближенное выражение для силы инерции поршня, совершающего возвратно-поступательное движение [c.271]

Полезная работа м. (полезная работа) 267 Приведенная ыасса м. 267 Приведенная пара сил 267 Приведенная сила 267 Приведенный момент инеранн н. 267 Приведенный момент сил 267, Пусковой момент 285 Реакция а кинематической паре 292 Силовое передаточное отношение 222, 324 Угол давления 372 [c.427]

Замечание. О невозможности приведения пары сил к равнодействующей. Проведем доказательство от противного. Пусть пара сил (р1, р ) приводится к равнодействующей К, приложенной к какой-либо точке А тела. Тогда эта пара и сила К (К =—К), приложенная в точке А, эквивалентны нулю (рис. 4.5). На основании только что доказанного павный вектор и главный момент этой системы должны быть равны нулю. Примем за центр приведения точку А, тогда главный момент О н равен моменту пары [c.62]

Приведенный момент — это пара снл, приложенная к звеиу приведения н определяемая из равенства элементарной работы этой пары сил сумме элементарных работ сил и моментов, действующих на звенья механизма. Из равенства элементарных работ вытекает равенство мгновенных мощностей. Аналогично определяется и приведенная сила Fn- [c.120]

Процесс замены силы F силой F и парой сил (F, F") называют приведением силы F к заданному центру В. По теореме об жвивалептности пар сил пару (F, F" ) можно заменить любой другой парой сил с таким же векторным моментом. [c.41]

Таким образом, доказана основная леорема статики любую систему сил, действующих на твердое те.ю, можно привести к сале, равной главному вектору системы сил, и паре сил, векторный момент которой равен главному моменту системы сил относителыю точки, выбранной ш центр приведения. [c.42]

В этом случае главный момент равен сумме алгебраических моментов присоедипештых пар и, следовательно, сумме алгебраических моментов сил относительно цетгтра приведения. [c.43]

Действительно, пусть при приведении к точке О получаются главный вектор и пара сил, ajn ебраичсский момент которой равен главному мо- 40 [c.49]

Но линия действия равнодействующей силы R отстоит от центра приведения на расстоянии d=LolR. Действительно, этом случае имеем силу и пару сил с векторным моментом L(j, причем силы пары можно считать расположенными в одной плоскости с силой R так как векторный момент пары перпендикулярен силе R (рис. 73). Поворачивая и перемещая пару сил в ее плоскосли, а также изменяя силы пары и ее плечо, при сохранении векторного момента можно получить одну из сил пары R, равной по модулю, но противоположной по направлению главному вектору R. Другая сила пары R и будет равнодействующей силой. Действительно, [c.80]

Таким образом, мы доказали следующую теорему о приведении системы сил любая система сил, действу юи),их на абсолютно твердое тело, при приведении к произвольно выбранному центру О заменяется одной силой R, равной главному вектору системы сил и приложенной в центре приведения О, и одной парой с MOM HhioM Мо, равным главному моменту системы сил относи-шльно центра О (рис. 40, б). [c.39]

Подставляя сюда числовые значения сил, найдем, что Rx——40 Н, Ry — —ЗОН, Мо-=и,3 Н-м. Таким образом, заданная система сил приводится к приложенной в центре приведения О силес проекциями40 H,Ry=—30 Н (R=50 И) и паре сил с моментом Мо= 11,3 Н-м. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...