Гиромагнитная частота

Определить гиромагнитную частоту и, зная величину магнитного поля Земли, найти отношение е т, т. е. определить тип частиц, движущихся в ионосфере. Из условия отражения необыкновенной волны имеем [c.128]

Неравенства (6.1) эквивалентны условиям 1, os 0 1. Если, кроме того, принять, что гиромагнитная частота много меньше плазменной (о н (Ор (или и), то, пренебрегая в (5.2) малыми членами, получим [c.129]

ЦИКЛОТРОННАЯ ЧАСТОТА (гиромагнитная частота), частота обращения заряженных частиц в постоян- [c.845]

Явления электронного и ядерного спинового резонанса широко используются в физике. Одно из наиболее важных приложений в ядерной физике состоит в определении гиромагнитного отношения у = ц/У для различных ядер. Для этого определяют частоту и напряженность магнитного поля, при которых наблюдается резонанс. В этом случае [c.262]

Если в процессе прохождения однородного магнитного поля Дд угол между магнитным моментом атомов и направлением магнитного поля изменяется, то траектория атомов в неоднородном поле магнита также изменяется. Следовательно, соответствующие атомы уже не попадут в приемник Я атомов. Таким образом, если снять кривую зависимости тока атомов от частоты вращения дополнительного магнитного поля, то она будет иметь вид, показанный на рис. 77. Кривая имеет резонансный характер и обладает резко выраженным минимумом. Измерив частоту мин вращающегося поля, соответствующего минимуму тока атомов, мы получаем частоту прецессии Wj = (0 атомов в однородном магнитном поле. Затем по формуле (40.2) определяем гиромагнитное отношение yj = [c.227]

Зная величину поля Яг и изменяя частоту /4, можно по положению резонансного пика определить Упт, а следовательно, и гиромагнитное отношение ядра. Знание спина ядра позволяет определить магнитный момент. При полях Яг в несколько тысяч эрстед частота /4 попадает в микроволновой диапазон. [c.54]

В общем случае эти компоненты зависят от напряженности постоянного поля Но, угловой частоты ш, напряженности переменного поля Ь, а также от свойств феррита — намагниченности и значения гиромагнитного отношения у для данного вещества. [c.304]

Поскольку величина гиромагнитного отношения протона имеет порядок 10 э сек то при измерении нолей от I до 10 э частота меняется от 10 до 10 гц, т. е. находится в диапазоне, где измерения ее не представляют трудностей. Точность измерений ограничивается шириной резонансной кривой и точностью, с которой известно гиромагнитное отношение протона [Л. 65]. [c.114]

Сдвиг Найта. При фиксированной частоте резонанс на ядерных спинах в металлах имеет место при несколько ином магнитном поле, чем на тех же ядрах в диамагнитных твердых телах. Этот эффект известен под названием сдвига Найта он является весьма эффективным средством для исследования электронов проводимости. Энергия взаимодействия ядра со спином I п гиромагнитным отношением 1 может быть записана в виде [c.613]

Частота обменного резонанса. Рассмотрим ферримагнетик из двух подрешеток Л и В, намагниченности которых Ма и Мв, причем вектор Мв ориентирован противоположно вектору Л1<1, когда спиновая система находится в покое. Пусть гиромагнитные отношения равны ул и ув., а молекулярные поля Ва = —ХМв, Вв = —ХМл. Показать, что для резонансной частоты имеет место выражение [c.628]

Сюда должны добавляться значения, обусловленные радиочастотным возбуждением состояний — тгг), — (т — 1)) и вычисленные при помощи спина s" и вектора m". Можно приписать спину s" такой же гиромагнитный множитель у, как и спину s (и I), и сохранить в пределах множества состояний — т), — т — 1)) соотношения, аналогичные (VII.59) (с ш, замененным на ш"), если отождествить состояние + V2) спина с состоянием [ — (тп — 1)) и состояние — /4) с — т). Отсюда следует, что Н1= — Hi, и фиктивная ларморовская частота спина s" противоположна по знаку ларморовской частоте спина s. Вклад М" от состояний I — т), j — т — 1)) в намагниченность сразу же получается из (VII.61) путем замены dq на — dq, откуда [c.243]

В связи с развитием работ по созданию новых эталонов единиц физических величин, основанных на атомных постоянных (метра — на длине световой волны, секунды —на частоте колебаний атомов и молекул, электрических и магнитных единиц — на гиромагнитном отношении протона), возник вопрос и о связи единицы массы с атомными константами. Этим объясняются предложения о применении для метрологических целей такой константы, как масса нейтрона. [c.65]

О датчика, содержащего ориентиров, ядра, эквивалентно действию на ядра магн. поля с напряжённостью Н= = С/7я где Уя—гиромагнитное отношение для ядер. Прецессия магн. моментов ядер вокруг поля Н приводит к появлению перем. эдс в катушке, охватывающей в-во К. г. (рис. 3). Измерение частоты вращения тела, связанного с датчиком К. г., сводится к измерению частоты электрич. сигнала, к-рая пропорц. й (см. Ядерный магнитный резонанс). [c.276]

К] источники поляризованного магнитотормозного радиоизлучения, исходящего из оптически толстых гирорезонансных слоёв (г. е. слоёв, для к-рых частота принимаемого радиоизлучения кратна ш ) 2 Ии (вбык-Еовенные волны) и Зш (необыкновенные волны), где <й —гиромагнитная частота Электронов. Существенно, что в источниках, снизанных с пятнами, темп-фа достигает корональных значений уже на высотах г [c.595]

V — частота столкновения электронов плазмы с др. частицами. Если плазма помещена в магнитное ноле ii, то она становится анизотропной (гиротропной). П. р. в ней зависит от направления распространения радиоволн но отно1нению к вектору Н поглощение в гиротропной плазме особенно существенно вблизи гиромагнитной частоты. Гиротроппыми свойствами обладают также ферриты в магнитном поле и нек-рые др. материалы. Это необходимо учитывать как при расчете линий коротковолновой радиосвязи, где существенны свойства ионосферной плазмы, так и при конструировании волноводных элементов с ферритами. [c.70]

Газ твердых шариков 53, 60, 103 Газокииетнческне формулы для кинетических коэффициентов 39, 42, 58 Геликоидальные волны 286, 449 Гиромагнитная частота 266 Глобальная неустойчивость 341 Глубина проникновения 438, 445, 448, 498 Гриновские функции запаздывающие и опережающие 471 [c.526]

СИНХРОТРОННОЕ излучение (магнитотормозное излучение), излучение эл.-магн. волн заряж. ч-цами, движущимися с релятив. скоростями в однородном магн. поле. Излучение ч-ц, движущихся в перем. электрич. и магн. полях, наз. ондуляторным излучением. С. и. обусловлено ускорением, связанным с искривлением траекторий ч-ц в магн. поле. Аналогичное излучение нерелятив. ч-ц, движущихся по круговым или спиральным траекториям, наз. циклотронным излучением оно происходит на осн. гиромагнитной частоте и её первых гармониках. С увеличением скорости ч-цы роль высоких гармоник возрастает при приближении к релятив. пределу излучение в области наиб, интенсивных высоких гармоник обладает практически непрерывным спектром и сосредоточено в направлении мгновенной скорости в узком конусе с углом раствора тс 1 , где т тл 8 — масса и энергия ч-цы. [c.688]

Ц. ч. играет существ, роль в вопросах распространения и генерации электромагн. волн в плазме, находящейся в пост. магн. поле, в частности при распространении радиоволн в ионосфере (гиромагнитная частота). Для электронов земной ионосферы, находяпп1Хся в магн. поле Земли (см. Земной магнетизм), = [c.846]

Собственная добротность сферических образцов монокристаллов иттриевого граната при комнатной температуре составляет 10—20 тысяч, а литиевого феррита 2—3 тысячи. Высокие добротности колебательных контуров из монокристаллов способствовали тому, что монокристаллы ферритов, находившие до последнего времени применение только при физических исследованиях, стали широко использоваться в различных линейных и не линейных ферритовых СВЧ устройствах. В качестве примера приведены применение монокристаллов в линейных устройствах — узкополосных перестраиваемых СВЧ фильтрах. Волноводный фильтр состоит из двух ортогональнь1х волноводов, связанных ферритовым образцом, чаще всего имеющим форму сферы. Без образца, в силу ортогональности типов волн в волноводах, сигнал из первого волновода не проходит во второй. При помещении в отверстие связи образца намагниченности до насыщения вдоль оси волновода, благодаря гиромагнитным эффектам, энергия с малыми потерями проходит во второй волновод. Полоса пропускания фильтра определяется нагруженной шириной линии ферромагнитного резонанса образца феррита. Меняя величину намагничивающего образца поля можно легко перестраивать фильтр в широкой полосе частот. Такие устройства находят применение в различных СВЧ системах сантиметрового диапазона волн. [c.43]

Возможность sK nepHia. наблюдения С. с. методом ЯМР в Не—В связана с наблюдаемой в нём характерной особенностью зависимости частоты ЯМР ш от угла Р при о Р Ри= агссоз(—Vj) частота ш не зависит от р, а при р > Ро начинает резко расти. Эта особенность и существование С. с. приводят к тому, что при возбуждении ЯМР радиочастотным полем с частотой а объёме Не—В, помещённом в неоднородное магн. поле, этот объём разбивается на два домена в области сильного поля (В > <о/у, V — гиромагнитное отношение) прецессия не возбуждается вовсе и р = О, в поле Я < ш/у возбуждается прецессия на общей частоте ю и с общей фазой прецессии сс, определяемой генератором. При этом на границе между доменами угол р = Ро и нарастает в области более слабого поля, называемой однородно прецесенрующимдо-м е н о м. [c.632]

Ур-ния (0) и (7) позволяют определить (при выбранных коэфф. пропорциональности и форме записи) единицу силы тока нри заданных единицах измерения массы, длины и времени с.м, г, сек пли м, кг, сек), после чего из приведенных выше основных ур-ний (1—5) и вытекающих из них следствии могут быть определены все М. е. (см. Токовые весы). С высокой точностью М. е. могут быть определены также на основе явления протонного резонанса постоянное магнитное иоле, в к-ром наблюдается резонанс, может быть онределено с большой точностью по измеренной частоте резонанса и известному гиромагнитному отношению от найденной в таком опыте напряя енностн ноля Н мон но перейти затем к остальным М. е. [c.76]

Y/ — гиромагнитные отношения для электрона н ядра ( oj и СО2 должны совпадать с частотами процессии электронов и ядор в поле Н ). Тем самым в одном н том же парамагнитном образце могут быть одновременно реализованы два вида магнитного резонансного поглощения электромагнитной. энергии ЭПР (на частоте (Oj) и ЯМР (на частоте Mj). Поглощение в обоих этих резонансных эффектах тем интенсивнее, чем больше вероятность резонансных переходов, определяемая разностью населенностей уровней, между к-рымп происходят переходы. В равновесном случао и прп подчинении системы Больц.иана статистике распределение ядор по уровням описывается ф-лой [c.480]

Таким образом, измерение напряженности поля сводится к фиксации резонанса и последующему измерению частоты этого резонанса. Сам факт наступления резонанса может бьпъ обнаружен, например, по уменьшению плитуды высокочастотных колебаний, обусловленному поглощением энергаи ядрами вещества преобразователя в этом случае метод, называют яддгным резонансным поглощением. Или используется метод ядерной индукции, когда в измерительной катушке, ось которой перпендикулярна векторам напряженности постоянного и переменного поля, индуктируется Э.Д.С. резонансной частоты. Гиромагнитное отаошение для ряда веществ определено с высокой точностью (10 3 %), поэтому погрешность измерения напряженности поля зависит в основном от используемого измерителя частоты и может бьпъ доведена до 0,01 - 0,005 % при неоднородности измеряемого поля не более 0,2 % на сантиметр. [c.53]

Резонансная частота для свободного спина соо = уВп, где у = ijhl — гиромагнитное отношение. [c.626]

Несколько иная картина наблюдается в растворах парамагнитных ионов Мп , где случайная модуляция электронно-ядерного взаимодействия обусловлена малым временем релаксации Тд электронного спина [12]. В полях порядка нескольких эрстед, для которых был выполнен эксперимент по динамической поляризации [28], электронный спин 8 = /г и ядерный спин К = иона Мп образуют полный момент, для которого квантовое число Р принимает целые значения от О до 5 и является хорошим квантовым числом (так же как и квантовое число его составляющей вдоль направления внешнего поля). В эксперименте насыщались переходы = О, = 1, частота которых соответствует половине ларморовской частоты для свободного электрона в том же поле gp = 1). Если предположить, что 1/Тв — обратное время релаксации для электронов — мало по сравнению с частотами переходов АР = 1, наименьшая из которых равна 265 Мгц, а остальные кратны этой величине, то переворачивания протонного спина I, сопровождаемые недиагональными переходами АР = 1 парамагнитного йота, относительно редки и ими можно пренебречь. Поэтому задача формально тождественна задаче о - фиктивном электронном спине 8 с гиромагнитным отношением = = Узуе, скалярно взаимодействующим с протонным спином 1, релаксация которого вызывается частыми переворачиваниями спина 8. [c.322]

V = е1тсо — гиромагнитное отношение для электрона, е и т — его заряд и масса, — скорость света в вакууме, Н — напряжённость постоянного магнитного поля, а — постоянная, связанная с обменной постоянной и с величиной угла между направлениями Н ж к, С1 ж — скорость распространения продольной и поперечной упругих волн соответственно. Для волн, у к-рых значения со и /с лежат далеко от области пересечения дисперсионных кривых, взаимодействие пренебрежимо мало и спиновые и упругие волны распространяются независимо друг от друга. Если же частоты спиновых и звуковых волн при заданном к близки друг другу, то магнитоупругое взаимодействие приводит к тому, что в области [c.204]

Измерение мапгитного поля прожженным магнитометром сводится к измерению частоты свободной прецессип в измеряемом магнитном поле. Частота прецессии протонов, обладающих магнитным и механическим моментами, определяется сооотношением Л а р м о р а где — гиромагнитное отношение [c.405]

Смотреть страницы где упоминается термин Гиромагнитная частота : [c.483] [c.577] [c.28] [c.124] [c.224] [c.273] [c.308] [c.97] [c.305] [c.181] [c.181] [c.102] [c.259] [c.598] [c.141] [c.131] [c.487] [c.131] [c.487] [c.332] [c.302] [c.23] [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...