Поглощение и температурные эффекты

В каждой кассете имеется 4 элемента с выгорающим поглотителем нейтронов. Назначение этих компенсирующих стержней состоит в подавлении начальной избыточной реактивности и компенсации температурного эффекта. Благодаря этому поглощению возможно поддержание постоянной небольшой концентрации борной кислоты в первом контуре при полной нагрузке реактора во время всего цикла. Реактор характеризуется высоким отрицательным температурным коэффициентом реактивности, что позволяет провести его пуск из холодного состояния. Во время пуска первого контура циркуляционный насос работает с минимальным расходом, необходимым для надежной работы гидродинамических подшипников. После прекращения циркуляции через нижний гидравлический затвор с помощью подачи азота под колпак можно начинать снижение концентрации борной кислоты в первом контуре подводом в него чистой воды. После достижения критического состояния и нагрева воды до температуры 80—100°С расход воды на выходе из активной зоны будет равен расходу воды через циркуляционный насос азот из-под колпака нижнего гидравлического затвора удаляется, и первый контур постепенно переводится на номинальные параметры. [c.104]

Результат (20.85) оказался возможным благодаря использованию в выводе уравнения переноса излучения гипотезы о локальном термодинамическом равновесии. Согласно этой гипотезе, каждый элементарный объем среды, имеющий произвольное температурное распределение, находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре данного элемента среды. Е. Милн доказал, что условия локального термодинамического равновесия определяются теми эффектами столкновений, которые обусловливают процессы поглощения и излучения радиационной энергии. Таким условиям удовлетворяют поглощающие и излучающие среды, имеющие достаточно высокую оптическую плотность. Проинтегрируем интегро-дифференциальное уравнение (20.77) почленно ска-лярно в пределах телесного угла Q = 4n [c.514]

При различии температур источника и поглотителя возникает дополнительный, так называемый температурный сдвиг линии поглощения в результате релятивистского эффекта Доплера второго поряда по а/с [c.1055]

Дифференциальная термопара состоит из двух одинаковых термопар, соединенных между собой одноименными проволоками (через гальванометр — чаще всего зеркальный). Один горячий спай термопары помещен в исследуемое вещество, другой — в эталон (термически инертное вещество, которое при нагревании в заданном температурном интервале не проявляет термических эффектов, но создает с точки зрения теплопроводности и теплоемкости условия, близкие к условиям исследуемого вещества). Если в исследуемом образце при нагревании происходят процессы с выделением или поглощением тепла, то температура горячего спая в эталоне будет отличаться от температуры горячего спая в образце, и в таком случае гальванометр отметит наличие тока в цепи термопары. Величина э. д. с. термопары будет тем больше, чем больше разность температур между образцом и эталоном. Отсюда следует, что дифференциальная термопара имеет более высокую чувствительность по сравнению с температурной. [c.61]

При дальнейшем нагревании происходит плавление стеариновой кислоты, что регистрируется эндотермическим эффектом с минимумом при 85°С. С повышением температуры появляется экзотермический эффект с максимумом при 210°С, связанный с началом деструкции стеариновой кислоты. При 370—415°С стеариновая кислота выгорает, что вызывает появление на кривой ДТА двух экзотермических эффектов с максимумами при 380 и 415°С. Рентгенографическое исследование композиции в указанном температурном интервале показывает, что единственным кристаллическим соединением остается корунд. Подъем температуры вызывает кристаллизацию стекловидного метафосфата бария, что сопровождается экзотермическим эффектом при 520°С. Это подтверждается рентгенограммой данного образца, на которой присутствуют пики (4,19 3,36 3,99)-Ю- м, относящиеся к полифосфату бария [112]. С изложенным механизмом термических превращений хорошо согласуются данные ИК-спектроскопии. Так, на ИК-спектре продукта термообработки исходной композиции при 350°С наряду с полосами, относящимися к корунду (1645 и 2380 см" ), появляются полосы поглощения, относящиеся к продуктам деструкции стеариновой кислоты, которые при 400—450°С полностью исчезают. Стекловидный метафосфат бария в продуктах, обработанных при 350—450°С, регистрируется полосами поглощения 1090 и 1270 см- . Кристаллизация аморфного метафосфата бария при 520°С существенно усложняет ИК-спектр — появляются полосы поглощения 1030, 1070, 1090, ИЗО, 1160, 1250, 1270, 1305 см- , относящиеся к кристаллическому полифосфату бария. [c.70]

Если электрическую цепь термобатареи замкнуть накоротко, го в ней появится ток короткого замыкания, который в свою очередь приведет к появлению эффекта Пельтье. Ток короткого замыкания будет стремиться уменьшить вызвавшую его причину, т. е. разность температур между спаями термоэлементов. Направление тока при этом окажется таким, при котором возникают дополнительное поглощение тепла в спаях, имеющих высокую температуру, и выделение тепла в спаях с низкой температурой. Тепловой поток увеличится вследствие возрастания температурных напоров между тепло-обменивающимися средами и стенкой. В самой стенке теплопереход будет происходить как обычным путем теплопроводности, так и переносом тепла носителями электрического тока. [c.199]

Эффект Доплера и его влияние на температурный коэффициент реактивности оказываются особенно важными в связи с проблемой безопасности быстрых реакторов. Именно поэтому этот аспект общей задачи резонансного поглощения привлек большое внимание. Тем не менее из-за значительных сложностей и неопределенностей теоретическое изучение этого вопроса не достигло удовлетворительного развития. Приведенное ниже обсуждение ограничивается лишь некоторыми качественными замечаниями и ссылками на литературу [ИО]. [c.360]

Для объяснения явления Керра первоначально были выдвинуты две существенно различные точки зрения. Одна из них принадлежит Фогту [122] и состоит в том, что в электрическом поле атомы и молекулы в разных направлениях имеют различную поляризуемость, и таким образом внешнее постоянное электрическое поле меняет поляризуемость и тензор поляризуемости молекулы. Теория Фогта предсказывает наличие эффекта Керра независимо от того, состояла ли среда первоначально из изотропных или анизотропных молекул. Постоянная Керра, вычисленная из теории Фогта, например, для сероуглерода, оказывается на три порядка меньше, чем дает опыт. Кроме того, теория Фогта неправильно предсказывает температурную зависимость эффекта, хотя принципиально эффект, указанный Фогтом, имеет место, а вблизи полос поглощения оказывается даже существенным. [c.76]

Теплоемкость твердого тела, обусловленная увеличением колебательной энергии решетки при поглощении тепла, описывается эмпирическим законом Дюлонга и Пти Легко показать, что изменение внутренней энергии системы, состоящей из N М —число Авогадро) независимых гармонических осцилляторов, имеющих одинаковую частоту, подчиняется этому закону. При низких температурах СУ быстро падает, и модель простого гармонического осциллятора не позволяет объяснить этого явления. Эйнштейн показал, что этот эффект качественно объясняется при рассмотрении квантовых осцилляторов, хотя падение Су До нуля происходит слишком быстро. Количественное описание теплоемкости с учетом того, что осцилляторы связаны и колеблются с разными частотами, дает теория Дебая — Борна и Кармана. Для низких температур они определяют температурную зависимость теплоемкости как Су—аТ полученные расчетные данные хорошо согласуются с экспериментальными, причем основной вклад при этом вносят низкочастотные колебания осцилляторов. [c.84]

Оптические квантовые генераторы оказали и, несомненно, будут оказывать в дальнейшем значительное влияние на развитие оптики. Изучение свойств самих лазеров существенно обогатили наши сведения о дифракционных и интерференционных явлениях (см. 228—230). Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние — описаны в главе XXIX выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация (см. 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект (см. 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул (см. 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света (см. 152) сведения о других будут изложены в 224 и в гл. ХК1. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60-е годы и продолжают быстро развиваться. [c.770]

Второй механизм, через который вариации температуры вызывают изменение характеристик лазерного излучения, состоит в температурной зависимости спектроскопических параметров активных сред. При повышении температуры изменяется взаимодействие иона активатора с решеткой, что влечет за собой деформацию контуров линий поглощения и люминесценции (сдвиг их по частоте, уменьшение степени неоднородности уширения линии и поперечного сечения вынужденных переходов), а также изменение населенности рабочих уровней активатора. Для неодимсодержащих сред эти эффекты уменьшают коэффициент усиления в активном элементе (см. п. 2.3), а вместе с ним — и КПД лазера. [c.6]

Керамические материалы на основе соединений оксидов титана, циркония и олова с оксидами металлов И и П1 групп периодической, системы элементов, а также твердых растворов этих соединений характеризуются повышенным и высоким значением Вг. Синтез таких соединений осуществляется при высокой температуре, как правило, без образования стеклофазы. Образование соответствующего соединения из оксидов или карбонатов при термической обработке сопровождается поглощением тепла (эндотермический эффект), или выделением (экзотермический эффект), или тем й другим одновременно, изменением массы и размеров материала. Эндотермический эффект и уменьшение массы характеризуют разложение карбонатов, гидратов и их улетучивание. Экзотермический эффект и увеличение массы образца свидетельствуют об образовании нового соединения, иногда сопровождаемого также и полиморфными превращениями. На рис. 23.20 в качестве примера приведена термограмма синтеза СаТЮз из эквимолекулярной смеси СаСОз и TiOz. Кривая 1 соответствует температурному режиму термографической печи 2 — дифференциальная кривая, показывающая разность температур между испытуемым и эталонным образцами, размещенными в тождественных условиях. На этой кривой в интервале 720—1020 °С обнаруживается [c.239]

Электрокалорический эффект и поглощение излучения (тепловой эффект), возникающие прп распрострапении волпы лазерного излучения в среде, приводят к изменениям температуры среды под действием лазерного излучения. Изменения температуры обусловливают возпикповенне вынужденного температурного (энтропийного) рассеяния света (ВТР). Исходя из свойств спонтанного температурного рассеяния, о которых уже говорилось выше, при ВТР рассеянная волла пл1еет прп.мерно ту же частоту, что и падающая волна [15]. [c.132]

Отличительная особенность теплового излучения заключается в том, что оно органически присуще всякому макрофизическому телу и количественно определяется одним только температурным уровнем последнего. Поэтому тепловое излучение называют также излучением температурным. Будучи возбуждаемо и непрерывно поддерживаемо внутренними микроструктурными движениями вещества, тепловое излучение каждого тела во внешнее пространство имеет место совершенно независимо от свойств и состояния окружающих тел, в частности, и тогда, когда последние находятся при температуре, совпадающей с температурой данного тела. Многие важнейшие законы теплового излучения основываются именно на том факте, что оно в неприкосновенном виде развивается в термически равновесных системах, наличие же или отсутствие равновесности в других отношениях вообще не играет какой-либо роли. Первым следствием отсюда служит утверждение, что испусканию теплового излучения непременно сопутствует более или менее интенсивное поглощение падающего на тело извне излучения, причем в условиях термического равновесия оба эффекта компенсируют друг друга. Если же взаимодействующие излучением тела находятся при разных температурах, то для каждого из них баланс [c.187]

Оптич. характеристики металла изменяются при нагревании вследствие температурной зависимости частоты электронных столкновений у(Т ). Согласно существующим представлениям, в величину у вносят аддитивный вклад процессы электрон-фононного (Уе/), межэлектронного (уцр) и электрон-примесвого (у р) рассеяния. При низких теип-рах (Г < 0, 0 — дебаевская гемп-ра) коэф. поглощения минимален и определяется электронным рассеянием на поверхности и примесях, а также квантовыми эффектами в электрон-фононном взаимодействии. В среднем и ближнем ИК-диапазоне [c.111]

До сих пор мы рассматривали кривые охлаждения чистых металлов или спл)авов, которые затвердевают при постоянной температуре. При снятии кривых нагрева чистых металлов на кривой также обнаруживается остановка, связанная с поглощением теплоты при расплавлении. В идеальных условиях кривая нагрева должна иметь вид, как на рис. 64, / но вследствие того, что твердая фаза не может быть размещана, возрастает опасность вл)ияния температурного градиента, так что на практике начало остановки на кривой нагрева оказывается менее острым, чем на кривой охлаждения (рис. 64, II) однако при медленном нагреве этот эффект очень мал. Наоборот, конец остановки на кривой нагрева может быть более острым, чем на кривой охлаждения, так как конец остановки целиком соответствует жидкому сплаву, в котором конвекционные токи производят перемешивание. Влияние толщины и теплоемкости чехла термопары на остановки кривой нагрева такое же, как при снятии кривых охлаждения однако здесь нет эффекта перенагрева , аналогичного переохлаждению, так как жидкая фаза появляется всегда, как только достигнута температура плавления. [c.125]

Спектр нейтронов в используемых тесных решетках сравнительно жесткий, существенное значение приобретают процессы деления и поглощения в надтепловой области энергий. Водо-водяные реакторы характеризуются большими отрицательными значениями температурного и мощностно-го эффектов реактивности в процессах разогрева и вывода на мощность. Поэтому реакторы типа ВВЭР обладают динамической устойчивостью. [c.150]

Влияние эффекта рассеяния на условия теплообмена в топках определяется двумя следующими обстоятельствами. Первое из них связано с зависимостью поглощательной способности и степенн черноты факела от характеристик рассеяния топочной среды ((3 S , v). В работах В. Н. Адрианова [3], К. С. Адзерихо [2], Р. Вис-канты [91, 92] и многих других исследователей убедительно показано, что при постоянной оптической толщине слоя по поглощению увеличение коэффициента рассеяния всегда приводит к снижению поглощательной способности и степени черноты факела, а следовательно, к ухудшению теплообмена в топке. Физически это объясняется тем, что с ростом коэффициента рассеяния увеличение вероятности выживания квантов энергии приводит к увеличению длины свободного пробега и соответствующему снижению поглощательной способности слоя. Связанное с этим ухудшение теплообмена на границах влечет за собой возрастание неоднородности температурного поля в поперечных сечениях топки. Второе обстоятельство связано с перераспределением потоков излучения, падающих на различные объемные и поверхностные зоны топки, которое вследствие неоднородности радиационных характеристик зон обычно вызывает соответствующее снижение теплопоглощения. [c.190]

С увеличением тe шepaтypы вязкость жидкостей убывает и числа Рейнольдса растет. Если коэффициент поглощения монохроматической волпы о зависит от температуры слабее, чем вязкость, то поглощение волны конечной амплитуды может возрастать с температурой вследствие усиления нелинейных эффектов. Иллюстрацией к этому служит приведенная на рис. 25 экспериментальная кривая аномальной температурной зависимости поглощения ультразвука в транс- форматорном масле при частоте 1,5 МГц и интенсивности у источника 9 Вт/см [32]. [c.101]

В ряде исследований отмечается (см., например, [2]), что количественное сравнение интегральных интенсивностей газов и жидкостей при одинаковых температурах является некорректным, поскольку природа и характер их температурных зависимостей различны (см. рис. 53). Согласно представлениям многих исследователей, уменьшение интенсивности ИК-полос жидкостей и растворов с ростом температуры связано в первую очередь с ослаблением влияния среды на молекулу. Возрастание же интегрального поглощения газов в этих условиях определяется преимущественно их внутренними свойствами распределением по уровням вращательной энергии, ан-гармонизмом колебаний и другими факторами 1 Интегральные интенсивности полос колебательного поглощения газа и жидкости (пересечение кривых на рис. 53) совпадают при температуре, когда обе системы находятся в неодинаковых условиях. При увеличении 1 интегральное поглощение жидкости стремится к некоторому предельному значению А, совпадающему с таковым для газовой фазы в области невысоких температур (заселенными оказываются лишь самые низкие вращательные уровни). Поэтому весьма целесообразным представляется сравнение интегральных интенсивностей жидкостей (растворов) с величиной А газовой фазы, полученной путем экстраполяции кривой Ao t) в область низких температур. При таком подходе эффект влияния среды на интенсивность ИК-полос поглощения можно оценить в наиболее чистом [c.135]

Мы несколько отклонились от темы, занявшись рассмотрением той спектральной области, в которой продукт взаимодействия химического сенсибилизатора с эмульсией действует как оптический сенсибилизатор. Теперь вернемся к более важной области спектра, где светочувствительность обусловлена поглощением самого бромистого серебра. Обратимся снова к фиг. 18, которая показывает изменение поверхностной и внутренней светочувствительности при 400 для четырех чисто бромосеребряных эмульсий при понижении температуры от +25 до —195°. Для возможно более полного исключения химической сенсибилизации мы рассматриваем внутреннюю часть химически несенсибилизированной эмульсии а или Ь и сравниваем температурную зависимость ее светочувствительности с аналогичной зависимостью светопоглощения. Как видно из фиг. 18, различий в светочувствительности при +25 и —195° практически не наблюдается, однако это верно только для произвольного времени освещения 15 сек. Представляется логичным сравнивать светочувствительности для оптимального времени освещения, для которого экспозиция, необходимая для получения плотности 0,5, минимальна. Можно принять, что для этого времени освещения светочувствительность не затемняется вторичными эффектами. Переход от 15 сек. к оптимальному времени освещения был необходим только для +25°, поскольку, как указано выше, при —195° отклонения от взаимо заместимости не наблюдается ). Измерения отклонений от взаимозаместимости для внутренней части микрокристаллов эмульсии а, проведенные при помощи специального сенситометра для определения отклонения от взаимозаместимости, показали, что при 1/2000 сек. оптимум еще не достигнут. Для получения более коротких времен освещения использован сенситометр с высокой освещенностью, сконструированный Уэббом. Общая схема этого прибора не отличается от схемы прибора, сконструированного и кратко описанного О Бриеном [33]. В этом приборе перемешается кусок пленки, находящийся на внутренней поверхности обода цилиндрического ротора, вращающегося с большой скоростью. Время освешения определяется скоростью движения пленки и размером изображения в направлении движущейся пленки. Благодаря использованию ртутной лампы в качестве источника света удалось применять столь короткие времена освешения, как 4 10 сек., несмотря на сравнительно малую светочувствительность эмульсии. Кривые отклонения от взаимозаместимости для внутреннего изображения эмульсии а и, для сравнения, для поверхностного изображения эмульсии с (химически сенсибилизированной), полученные комбинацией результатов измерения на [c.314]

В силу специфических причин граница раздела твердых и жидких сред обладает в некоторых случаях контактным термическим сопротивлением, которое проявляется в виде температурного скачка на границе. Наличие такого скачка при теплообмене между твердым телом и жидким гелием И было установлено Капицей [1]. Теория эффекта Капицы разработана Халатниковым [2, 3], который показал, что при температурах, близких к абсолютному нулю, доминирующим механизмом теплообмена является излучение (поглощение) звуковых квантов с колеблющейся поверхности твердого тела. [c.9]

Нолл 13647] исследовал влияние поперечного электрического поля на распространение звука в жидкостях, обладающих дипольным моментом опыты должны были выяснить, модулирует ли переменное электрическое поле фазу или амплитуду звуковой волны с частотой 10 мггц, распространяющейся в жидкости. Хотя чувствительность установки была достаточной для обнаружения относительного изменения скорости звука, равного 2 10 , и изменения поглощения на 5 10 дб см при электрическом поле 1 т см, однако никакого эффекта в непроводящих органических жидкостях обнаружено не было. В электропроводящих жидкостях наблюдалась фазовая модуляци, пропорциональная квадрату модулирующего напряжения, обусловленная влиянием нагревания на скорость звука. В связи с этим данный метод непосредственно может быть использован для измерения температурного коэффициента скорости звука. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...