Коэффициент теплопроводности твердых тел

Метод регулярного режима позволяет также определить коэффициент теплопроводности твердого тела. [c.526]

Коэффициент теплопроводности твердых тел изменяется в очень широком диапазоне в зависимости от их природы и параметров состояния. [c.204]

Заметим, что в число Био В1 входит коэффициент теплопроводности твердого тела %ст, а в число Нуссельта N0 — коэффициент теплопроводности жидкости [c.160]

Несмотря на внешнее сходство с числом Био, рассмотренным при изучении теплопроводности, число Нуссельта существенно отличается от него. В число Bi входит коэффициент теплопроводности твердого тела в число Nu — коэффициент теплопроводности л идкости. Кроме того, в число Био коэффициент теплоотдачи вводится как величина, заданная в условиях однозначности, мы же рассматриваем коэффициент теплоотдачи, входящий в Nu, как величину искомую. [c.153]

III. Коэффициент теплопроводности твердого тела К в направлении, перпендикулярном движению жидкости, конечен, а в направлении движения жидкости равен нулю. [c.390]

Здесь % — коэффициент теплопроводности твердого тела. Мы видим, что, чем резче изменяется температура, тем интенсивнее рождение энтропии. [c.39]

КОЭФФИЦИЕНТ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.32]

Коэффициент теплопроводности твердых тел [c.117]

Зк—коэффициент теплоотдачи на границе твердого тела, / — определяющий размер, л —коэффициент теплопроводности твердого тела [c.814]

Данная работа посвящена обоснованию двух нестационарных методов одновременного определения теплоемкости и коэффициента теплопроводности твердых тел в предположении произвольной зависимости их от температуры. Потребность в такого рода методах особенно очевидна при испытаниях неметаллических и полупроводниковых материалов, для которых изменение этих параметров в интервале рабочих температур может достигать двухсот и более процентов. [c.260]

Такой же формулой выражается количество тепла, передаваемое внутри тела от одной молекулы к другой, с той лишь разницей, что коэффициент теплопередачи будет другой, — его называют коэффициентом теплопроводности твердого тела. [c.103]

Значительно позднее упомянутых выше стационарных методов определения коэффициента теплопроводности был предложен метод регулярного режима, являющийся нестационарным. Г. М. Кондратьев [244, 245] создал теорию регулярного режима, основанную на том, что в процессе охлаждения тела относительная скорость изменения температуры в единицу времени при таком режиме является постоянной и одинаковой во всех точках. Первоначально Г. М. Кондратьев на основании этой теории предложил методы измерения коэффициента теплопроводности твердых тел, а в дальнейшем [246] и жидкостей. [c.206]

Здесь — коэффициент теплопроводности твердого тела (о смысле коэффициента К см. подробнее п. 23). [c.61]

Отметим для полноты, что температурная зависимость теплопроводности и вязкости жидкостей, а также теплопроводности твердых тел носит прямо противоположный характер. При увеличении температуры все эти коэффициенты уменьшаются. Для теплопроводности твердого тела это справедливо, впрочем, лишь при не слишком низких температурах, когда его теплоемкость остается практически [c.201]

Эти колебания в реальных веществах имеют затухающий характер, в связи с чем наблюдаются затухание тепловых упругих волн и невысокое значение коэффициента теплопроводности. В теории теплопроводности предполагается, что колебания нормального вида квантуются. В дискретной кристаллической решетке связь между ангармоническими колебаниями приводит к взаимодействию фононов между собой. Для описания этого процесса можно воспользоваться понятием длины свободного пробега. По аналогии с кинетической теорией газов теплопроводность твердого тела можно предста- [c.157]

Опытное исследование интегральных коэффициентов излучения твердых тел может быть проведено следующими методами радиационным, калориметрическим, методом регулярного режима и методом непрерывного нагревания с постоянной скоростью. Во всех методах перенос тепла за счет теплопроводности и конвекции должен быть пренебрежимо мал по сравнению с излучением. [c.385]

О с и п о в а В. А., Определение коэффициентов температу-ро- и теплопроводности твердых тел методом регулярного режима,, изд. МЭИ, 1960. [c.90]

Рассмотрим теплопроводность в диэлектриках, находящихся в твердом состоянии. В качестве модели для этих материалов используем модель сжатого неупорядоченного или упорядоченного газа, что соответствует аморфному или кристаллическому строению твердого тела. Для большинства диэлектриков отношение сг/Л примерно на порядок больше единицы [Л. 1171, которой можно в первом приближении пренебречь, если взять за основу формулу (5-56). Тогда с точностью до численных коэффициентов теплопроводность твердого диэлектрика можно представить выражением [c.183]

Если зазор в приборе заполнен компаундом или другим твердым телом, то коэффициент теплопередачи любой прослойки вычисляется по формуле (5-15), в которой К соответствует теплопроводности твердого тела. [c.140]

В эксиериментальпой установке для онределепия коэффициента теплопроводности твердых тел методом регулярного режима исследуемый материал помещен в шаровой калориметр радиусом /-0 = 30 мм. После предварительного нагрева калориметр охлаждается в воздушном термостате, температура в котором tm поддерживается постоянной и равной 20° С. [c.52]

Коэффициент теплопроводности твердого тела х легче всего определить, рассматривая стационарный поток тепла Q (энергия, ироходящая. в единицу врем-ени через единичную площадку, к которой перпендикулярен градиент температуры) в длинном стержне при градиенте температуры ДТ/Дх. Выполняется соотнощение [c.42]

Ранее было отмечено, что критерий Пи отличается от критерия В только тем, что содержит в знаменателе коэффициент теплопроводности газа Я, а не коэффициент теплопроводности твердого тела Я (В1 = а//Я ). Критерий В является определяющим критерием, а критерий Пи — неопределяющим, в этом состоит их основное различие. Кроме того, надо отметить, что критерий В не связан с какими-либо дополнительными условиями он непосредственно получается из граничного условия. При выводе критерия Пи из граничного условия предполагается, что передача тепла через слой газа, прилегающий к поверхности, происходит теплопроводностью. [c.111]

Во всех вышеупомянутых работах было показано, что при заданных заранее переменных условиях на поверхности тела (близких к реальным) использование закона Ньютона, а следовательно, и коэффициента теплообмена неприемлемо. Однако закон зависимости температуры стенки от координат и от времени не может быть задан apriori , а должен быть получен путем совместного решения уравнений распространения теплоты в жидкости и твердом теле вместе с уравнениями движения, причем на границе твердое тело — жидкость температуры и тепловые потоки равны, т. е. должна решаться так называемая сопряженная задача теплообмена [Л. 4-4, 4-5]. При такой постановке учитывается взаимное тепловое влияние тела и жидкости, которое при прежней постановке не учитывалось, в результате чего теплообмен оказывался не зависящим от свойств тела, его теплофизических характеристик, размеров, распределения источников в теле и т. д., что, очевидно, противоречит физическому смыслу. Особенно важно рассматривать задачи теплообмена как сопряженные для случая нестационарного теплообмена. Действительно, даже в предельном случае, когда коэффициент теплопроводности твердого тела очень большой (Xj->-oo), температуру поверхности нельзя считать постоянной, так как хотя она и не зависит от координат точек поверхности, но изменяется во времени. Однако в отличие от стационарного теплообмена даже н в этом предельном случае [c.258]

Существенными физическими величинами для изучаемого процесса будут следующие характерный размер I [м, коэффициент теплопроводности твердого тела Я [ккал1м-сек-град], теплоемкости твердого тела с ккал1кг-град], плотность твердого тела р [кг1м , коэффициент теплоотдачи а [ккал м сек-град], время периода [сек], характерная избыточная температура [град]. [c.50]

По внешнему виду число Био идентично числу Нуссельта, известному из теории конвективной теплопередачи, однако по существу отличается от него тем, что в числе Нуссельта А, есть коэффициент теплопроводности среды, омывающей твердое тело, а в числе Био X означает коэффициент теплопроводности твердого тела, нагрев которого рассматривается. По (2-17) различными исследователями составлены расчетные графики и таблицы (например, графики Гребера — Шака и таблицы Хейлигенштедта). В отечественной расчетной практике нашли широкое распространение графики проф. Д. В. Будрина Л. 2] для определения времени нагрева поверхности и среднего слоя пластины (рис. 2-3 и 2-4), а также поверхности и оси цилиндра (рис. 2-5 и 2-6). [c.120]

Коэффициенты теплопроводности различных веществ (рис. 11-4) определяются опытным путем. Результаты таких экспериментов представляют в виде таблиц в сцравочниках (см. табл. П8). Коэффициент теплопроводности твердых тел зависит от температуры, поэтому в расчетах теплопроводности тел с резко неоднородным температурным полем следует учитывать переменность коэффициента теплолроводности. [c.180]

И коэффициента теплообмена неприемлемо. Однако закон зависимости температуры стенки от координат и от времени не может быть задан а priori, а должен быть получен путем совместного решения уравнений распространения тепла в жидкости и твердом теле вместе с уравнениями движения, причем на границе твердое тело — жидкость температуры и тепловые потоки равны, т. е. должна решаться так называемая сопряженная задача теплообмена [Л. 4-4, 4-5]. При такой постановке учитывается взаимное тепловое влияние тела и жидкости, которое при прежней постановке не учитывалось, в результате чего теплообмен оказывался не зависящим от свойств тела, его теплофизических характеристик, размеров, распределения источников в теле и т. д., что, очевидно, противоречит физическому смыслу. Особенно важно рассматривать задачи теплообмена как сопряженные для случая нестационарного теплообмена. Действительно, даже в предельном случае, когда коэффициент теплопроводности твердого тела очень большой [c.294]

Обосновываются два нестационарных л1етода одновременного определения теплоемкости и коэффициента теплопроводности твердых тел в предположении произвольной зависимости их от те.мпера-туры. Расчетные формулы методов получены из нелинейного уравнения теплопроводности для образцов, имитирующих полубесконечное тело. Первый метод осуществляется при поддержании постоянной температуры поверхности образца, второй — при наличии движущегося фронта постоянной температуры. Иллюстраций 3. Библиография 10 назв. [c.486]

Коэффициент теплопроводности твердых тел в ккал1н чае град при 20°С (ориентировочные величины) [c.96]

Коэффициент теплопроводности твердого тела К легче всего определить, рассматривая стационарный поток тепла Q в длинном стержне, в котором создан градиент температуры dTj ix. Тогда п.меет место соотношение [c.235]

Нуссельта и обозначают Nu = a/i/Xjj . Этот критерий теплового подобия является ке-определяющим, так как содержит искомую величину qp или а. Его физический смысл определяется первым уравнением системы (5.4). Критерий Нуссельта является градиентом безразмерной температуры в потоке жидкости на поверхности нагрева. По своей структуре он напоминает число Био. Однако они имеют различный физический смысл кроме того, определяющий критерий Био содержит коэффициент теплопроводности твердого тела Хр, а неопределяющий критерий Нуссельта — теплопроводность жидкости [c.243]

Существенными физическими величинами для изучаемого процесса будут следующие характерный размер I [м], теплопроводность твердого тела Я[Дж/(м с-К)], удельная теплоемкость твердого тела с[Дж/(кг-К)], плотность твердого тела р[кг/м ], коэффициент теплообмена (теп.лоотдачи) а[Дж/ м -с-К)], время периода т , характерная избыточная температура 0К. [c.43]

Существенными физическими величинами для изучаемого процесса будут следующие характерный размер / (м), теплопроводность твердого тела I [Дж/(м К)], удельная теплоемкость твердого тела с [Дж/(кг-К)], плотность твердого тела р (кг/м ), коэффициент теплообмена (теплоотдачи) а [ДжДм К)], время периода т (с), характерная избыточная температура 6 (К). [c.201]

В задачах конвективного теплообмена Nu есть определяемая величина, безразмерный искомый коэффициент теплоотдачи - число Нус-сельта. В задачах нестационарной теплопроводности в твердом теле [уравнение (2.40) при w = О и граничных условиях (2.42)] аналогичный по форме комплекс а/Д является определяющим критерием Био Bi = otl/X. В отличие от числа Nu в критерии Био X — теплопроводность твердого тела, а значение а входит в условия однозначности. Критерий Био характеризует отношение термического сопротивления стенки 1/к к термическому сопротивлению теплоотдачи на поверхности (1/а), причем оба сопротивления заданы по условию задачи. [c.126]

Это соотношение обычно называют законом Ньютона. Коэффициент теплообмена определяют как теоретически (из решения уравнений - пограничного слоя), таки экспериментально. При теоретическом расчете предполагают обычно, что условия на стенке заданы и постоянны (это позволяет считать задачу автомодельной, что облегчает ее решение). Отметим, что температура стенки, например, может считаться постоянной (не зависящей от пространственных координат) лишь в исключительном случае бесконечно большой теплопроводности твердого тела. Однако на практике часто встречаются случаи, когда температура на поверхности обгекаемого тела не может считаться постоянной. Это относится в первую очередь к высокоинтенсивным процессам теплообмена (например, при обтекании потоком, имеющим температуру, значительна отличающуюся от температуры тела). [c.257]

Таким образом, с увеличением пористости процентное содержание твердой фазы уменьшается, газовой среды увеличивается, а коэффициент теплопроводности уменьшается [Л. 10]. При большой пористости коэффициент теплопроводности стремится к коэффициенту теплопроводности среды, заполняющей поры. Величина коэффициента теплопроводности пористого тела зависит от физических свойств среды, заполняющей поры. Так, если поры заполне- [c.9]

Какой из механизмов является преобладающим в переносе тепла в огнеупорном изделии, зависит от многих факторов — соотношения твердое тело — поры, теплопроводности твердого тела и газовой фазы, заполняющей поры, размера пор, средней температуры награва тела, коэффициента его лучеиспускания. В частности, для того чтобы лучистый теплообмен при высоких гемпературах в пористом огнеупоре был минимальны1м, необходимо, чтобы стенки пор имели малый коэффициент лучеиспускания. [c.366]

Коэфф ициент теплопроводности является основным физическим параметром при распространении в теле, тепла теплопро-В однсютью. Для более полного суждения о коэффициенте теплопроводности различных тел и влияющих на него факторах рассмотрим отдельно коэффициент теплопроводности. газов, жидкостей и твердых тел. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...