Применение полученных результатов

Книга имеет целью дать не только теоретический материал, но и показать применение полученных результатов на примерах и дать материал для самостоятельной домашней работы. Поэтому каждый раздел сопровождается задачами. По этому учебнику учились многие поколения отечественных инженеров и до сих пор он остается отличным пособием для самообразования. [c.29]

Результаты экспериментального исследования после их обработки дают информацию о поведении важнейших характеристик системы при различном сочетании влияющих факторов или краевых условий (например, зависимость коэффициента теплоотдачи от скорости жидкости, ее физических свойств и размеров системы). Обработка этих результатов на основе теории подобия или теории локального моделирования с последующей корреляцией обобщенных параметров (чисел подобия) позволяет получить зависимости, пригодные не только для исследованных режимов, но и для режимов, подобных изученным. Такая обработка расширяет область применения полученных результатов. [c.8]

Таким образом,, проведение исследований в области теоретической физики для применения полученных результатов в целях разработки новых принципов и методов измерений является постоянной задачей научной метрологии. [c.81]

Применение полученных результатов [c.57]

Сферу применения полученных результатов удается расширить, если воспользоваться функцией z = In г -ь /р, отображающей кольцевую область (рис. 3.24) в полярных координатах г, Р на бесконечную полосу в плоскости г = х + iy. Тогда повторяющийся элемент кольцевого слоя термоизоляции с п ребрами [c.132]

Задачей этой статьи является аналитическое исследование трения качения упругого шероховатого цилиндра по упругой шероховатой плоскости с применением полученных результатов к подшипникам качения. [c.176]

В указанных выше работах критерии динамической оптимальности характеризуют динамический режим на ведомых звеньях, а скорость ведущего звена полагается известной (постоянной). Отметим, что если при выборе закона движения из имеющихся таблиц или при задании его в виде полинома всегда есть возможность удовлетворить условиям непрерывности такого числа производных функции положения, какое требуется по условиям задачи, то при отыскании оптимального закона движения в результате строгого решения математической задачи не всегда легко удовлетворить граничным условиям, особенно если их число достаточно велико. Не исключено, что полученные законы движения будут иметь разрывы непрерывности одной из своих производных на рассматриваемом интервале, что ограничивает область непосредственного применения полученных результатов. С целью корректировки полученные разрывные законы движения могут быть аппроксимированы достаточно гладкими функциями. [c.9]

Применение полученных результатов. В рассмотренных задачах решение получено в аналитическом и, как правило, в явном виде П (ф) или 6(x). Основные результаты решений представлены в табл. 1, там же указаны предполагаемые области применения полученных законов движения. [c.22]

В настоящем параграфе дается сравнительная характеристика задач оптимизации и методов их решения, обсуждается вопрос об устойчивости исходных критериев оптимальности и о достаточных условиях минимума, указываются возможные области применения полученных результатов. [c.75]

Применение полученных результатов 93 [c.93]

В качестве примера, иллюстрирующего применение полученных результатов, ниже приведен расчет статических характеристик одной из модификаций элемента типа РЭП, для которой коэффициенты в выражении (5.36) равны Л = 2,6-10 Г/а, В = = 1,51-10 Г/рад, Гя = 4,0 см. В этом случае момент в Гсм на якоре для управляющих токов 10, 20 и 30 ма при различных углах поворота якоря будет иметь величины, приведенные в табл. 5.1. [c.321]

При математическом описании полей предполагают, что существуют пределы значений физических величин в точке. Так, например, плотность жидкости в точке определяется как предел отношения массы жидкости, заключенной в некотором объеме, к этому объему, когда он стремится к нулю. Такой подход приводит к упрощению физической реальности, так как не учитывает дискретности строения материи. Очевидно, что такая абстракция вполне оправдана и нужно только разумно ограничить область применения полученных результатов. [c.5]

Применение полученных результатов к проверке прочности балок [c.224]

ПРИМЕНЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ [c.225]

Характер роста макроскопической трещины зависит от условий нагружения и прочих факторов. Очень важно определить тип трещины и при аналитическом изучении распространения трещин, и при оценке экспериментальных данных. Классификация трещин необходима как для обоснования исходных положений, принятых при теоретическом изучении поведения трещин и анализе экспериментальных данных, так и для определения области применения полученных результатов. [c.24]

Применение полученных результатов к определению теплопроводности [c.82]

Применение полученных результатов представляет значительный практический интерес. Задача об образовании льда [6, 7] имеет чрезвычайно большое значение как в геофизике, так и при производстве льда. В последнее время большое внимание уделяется вопросу затвердевания отливок [8]. Изучение охлаждения больших масс изверженных горных пород имеет большое значение в геологии [9]. Часто приходится встречаться также с задачами о диффузии, в результате которой появляются аналогичные уравнения и граничные условия [10—12]. [c.277]

Однако применение полученных результатов ограничено случаем широкой полосы спектра. В целом проблема нахождения статистических распределений должна охватывать случаи, когда центральная частота гауссовой компоненты произвольно смещена относительно частоты когерентного сигнала, а форма спектра хаотического поля также произвольна. [c.13]

Аналитические методы вычисления силы, движущей трещину, описаны в различных обзорных статьях, например в [24—26]. Численные методы рассмотрены в работе [16]. Примеры применения полученных результатов для решения практически важных инженерных проблем рассмотрены в конце данной статьи. [c.226]

Рассмотрим применение полученных результатов для острого кругового конуса, у которого при /Зо О точка растекания лежит в наветренной плоскости, что упрощает дальнейшее изложение. На поверхности тела между точками растекания и стекания (точка Ферри [15]) линий тока энтропийная [c.86]

Проиллюстрируем применение полученных результатов на простейшем примере решения задачи теплопроводности определить стационарное температурное поле двухслойной пластины, на боковых поверхностях z==0, z=l которой поддерживаются постоянные температуры t и t соответственно. Учитывая, что между слоями осуществляется идеальный тепловой контакт, [c.56]

Рассмотрим теперь примеры применения полученных результатов к решению задач, относящихся к криволинейному движению точки. [c.270]

Рассмотрим несколько примеров применения полученных результатов. [c.523]

Исходя из результатов главы I, в этом параграфе заново выведем разрешающее интегральное уравнение относительно контактных касательных напряжений между накладкой и полу- //> плоскостью. Исследуем характер решения этого уравнения и покажем возможность построения асимптотических решений при большой и малой относительной жесткости накладки [40], а так ке остановимся на применении полученных результатов в вопросах расчета погрешностей тензометрирования [41]. [c.169]

В сделанных предположениях изложенный в 6.2 материал содержит достаточно полную теорию плавающего пучка, но непосредственно пользоваться им в инженерных расчетах практически нельзя, так как применение полученных результатов связано с большими вычислительными трудностями. В связи с этим мы изложим кратко численные методы решения поставленной задачи и приведем в конце главы таблицы, с помощью которых весь расчет пучка сводится к элементарным действиям. [c.135]

Применение полученных результатов 263 [c.263]

В предыдущих разделах рассмотрение проводилось для плоской волны. Автору не известно, рассматривал ли сам Френель сходящиеся и расходящиеся пучки лучей. Распространить его рассуждения па этот случай настолько просто и в то же время настолько важно, что это будет сделано здесь же. Применение полученных результатов дано в разд. 12.22. [c.33]

Как видно из краткого описания, все исследования горения в ограниченном пространстве с холодными стенками проводились в условиях, далеких от тех, которые имеют место при факельном сжигании топлив в печах, как в силу малого сечения опытных тоннелей, так и вследствие наличия холодных (во всех без исключения случаях) ограждающих стенок. Изучение условий выгорания топлив на подобных стендах, строго говоря, не отвечает ни процессам в открытом факеле, ни реальным условиям работы печей и может иметь некоторое отношение только к экранированным котельным топкам неравномерность температуры пламени, наблюдаемая в подобных стендах, и трудность определения температурного поля затрудняют применение полученных результатов и для проверки теоретических методов расчета. Именно этим объясняются большие расхождения, полученные А. В. Кавадеро вым и И. А. Захариковым [108] по сравнению с расчетными данными, основанными на допущении о существовании равномерного поля температур по сечению опытного тоннеля. [c.165]

Из работ, посвященных выбору закона движения механизмов по условиям быстродействия, отметим работы А. К- Бак-шиса и К. М. Рагульскиса [46] и Н. В. Умнова [47]. При отыскании рационального закона движения в результате решения задачи оптимального управления иско,мый закон движения часто получается в классе кусочно-постоянных управлений, что ограничивает область применения полученных результатов в инженерной практике. [c.10]

Заметим, что во все прочие выражения для коэффициента турбулентного переноса импульса, приведенные в гл. 6, входит расстояние от стенки. Дайсслер полагал, что Ет = Еи. Это ограничивает область применения полученных результатов числами Рг 1. В расчете принималась следующая зависимость вязкости от температуры [c.315]

К аналогичной зависимости между силой прилипания и диаметрами сферических частиц (di и с 2) пришел Бредли [25] F = Adid /(di + d ). Исходные предпосылки вывода Бредли отличаются от сделанных при построении теории Дерягина. Бредли проинтегрировал уравнения энергии и силы молекулярного взаимодействия (см. 5) при допущении, что расстояние между телами соответствует размерам молекулы. Это допущение ограничивает применение полученных результатов. [c.30]

При применении полученных результатов к динамике жидкости мы ограничимся случаем р = onst. Рассмотрим сначала безвихревое движение. Б этом случае из уравнений [c.81]

Остановимся иа вопросе применения полученных результатов к вычислению деформаций деталей при электротензометрирова-нип проволочными преобразователями омического сопротивления на бумажной или пленочной основе. В настоящее время эти преобразователи получили широкое распространение в технике измерений и экспериментальных исследований. Наклеенный на деталь, такой преобразователь показывает деформацию, близкую к истинной деформации поверхности детали в месте наклейки только в том случае, если величина жесткости на растяжение преобразователя пренебрежимо мала по сравнению с величиной жесткости на растяжение детали в исследуемом месте, т. е. если в соответствии с (7.8) Es Но на практике часто приходится измерять деформацию деталей, изготовленных из материалов с я есткостью, пе только соизмеримой с жесткостью тензопреобразователя, но и значительно меньшей (например, детали, изготов-ленпЪш нз пластических материалов, резинокордные и т. п.). В этих случаях за счет упрочнения материала в месте наклейки тензопреобразователь показывает некоторую искаженную деформацию. Поэтому для определения истинной деформации бо [c.183]

Каковы границы применения полученного результата Для иллюстрации приведем пример из кинематики. Даны уравнения движения точки X = 8Ш , у = со 21. Требуется определить траекторию точки и исследовать ее движение. Ис1слючая из уравнений движения время Г, получаем у = 1 - 2х . Это уравншие параболы с вершиной в точке А (О, 1), симметричной относительно оси Оу ветви параболы идут вниз (рис. 2). Однако не вся парабола является траекторией точки. [c.45]

Рассматривается движение динамических систем, описываемых уравнениями Гамильтона, при действии обобщённых ударных сил, мгновенные ударные импульсы которых имеют потенциал. В этом случае уравнения движения определяются из условия стационарности функционала вариационной задачи Больца [127], где интегральная часть является действием по Гамильтону. Показано, что при потенциальности ударных импульсов имеет место интегральный инвариант Пуанкаре-Картана. Обсуждается применение полученных результатов к исследованию натуральных систем с разрывами обобщённых импульсов, происходящими в результате мгновенного изменения обобщённого потенциала. [c.132]

Советскими учеными выполнен также ряд исследований изотропной турбулентности в сжимаемой жидкости. Как уже отмечалось выше, общий случай турбулентности в сжимаемой среде впервые рассматривался еще в работах Л. В. Келлера и А. А. Фридмана (1924) и Л. В. Келлера (1925). Далее следует отметить работу И, А. Кибеля (1945), рассмотревшего случай такой турбулентности в сжимаемой жидкости, при которой распределения вероятностей пульсаций инвариантны относительно произвольных сдвигов в горизонтальном направлении и вращений или отражений относительно вертикальной оси Дс целью применения полученных результатов к турбулентности в атмосфере вблизи Земли). В этой работе были выведены динамические уравнения для вторых моментов гидродинамических полей рассматриваемой турбулентности (в предположении о пренебрежимой малости третьих моментов). Попутно здесь же были выведены общие формулы, описывающие спектральное разложение корреляционных функций произвольной турбулентности, изотропной лишь в горизонтальных плоскостях (более общие формулы того же типа, применимые при наличии более или менее произвольных условий симметрии турбулент- ности, позже рассматривались А. М. Ягломом, 1962, 1963). [c.488]

Полученные результаты позволяют решать задачи по определению верхних оценок усилий, необходимых для пластического течения неупрочняющегося материала при наличии разрывных полей скоростей. Применение полученных результатов показано на примере волочения полосы через клиновую матрицу. [c.204]

Применение полученных результатов. 1) Шар е чисто радиальными смещениями ни поверхности. Пусть шар радиуса а деформирован действвем на-пряжеиня на его поверхности, причем смещения иа поверхности чисто радиальные и равны eS , где 5 — поверхностная сферическая функция положительного целого порядка яме — малая постояннаи. Положим [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...