Определение плотности частиц

При таком определении плотности частицы в неявной форме используется снова гипотеза о сплошности жидкой среды в пределах размеров частицы. Пренебрегая размерами частиц, мы возвращаемся к гипотезе о сплошности среды уже в пределах любого конечного объёма. [c.29]

Следует учитывать, что плотность тонкодисперсных частиц может значительно отличаться от плотности вещества, из которого они образуются. Так, для частиц с размерами 0,1—1,0 мкм, и особенно для первичных частиц, полученных сжиганием или испарением веществ и их агрегатов, значение плотности в 5 10 раз ниже плотности исходного вещества. Если плотность исходного вещества обычно известна, то плотность тонкодисперсных частиц требуется определять для каждого конкретного аэрозоля или порошка. Методы определения плотности частиц аэрозолей и порошков будут рассмотрены в разд. 4.5. [c.182]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ ЧАСТИЦ [c.185]

Применяется в химии V может применяться вместо п, когда п служит для определения плотности частиц. [c.308]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112]

На примере полой щели в защите (рис. 12.4) запишем определение плотности потока частиц или квантов в точке детектирования Р (г) для компонент Фал. пр И Фал. пат [c.141]

Расчет нуклон-мезонного каскада предполагает получение функции распределения. В результате расчетов [19] получены функции распределения плотности нейтронных, протонных, пион-ных и суммарных (р + п + п) звезд и треков. Звезды характеризуют число неупругих взаимодействий, треки — число вторичных заряженных частиц, образованных в актах неупругого взаимодействия. Для определения плотности потока частиц необходимо полученное выражение плотности звезд умножить на коэффициент [c.257]

Действительно, по определению, эффективное сечение da равно доле dN/N первичного потока частиц N, рассеянной в данный телесный угол dQ. Положив плотность частиц в первичном пучке равной единице, получим N = v, где v — скорость частиц, а [c.30]

На практике использование формулы (11.7) затруднено из-за трудности определения диаметра и плотности твердых частиц. Так, плотность частиц сухой глины — 2,5, а мокрой—1,4 кг/м . Кроме того, коэффициент сопротивления ф получен теоретическим путем только для ламинарного осаждения. Поэтому при расчете осаждения в переходном и турбулентном режиме прибегают к использованию экспериментальных формул, справедливых в определенных диапазонах чисел Рейнольдса, или данных опыта. [c.130]

Радиометрический метод. Широкое распространение в практике неразрушающих испытаний при определении плотности и толщины изделий получил радиометрический метод, основанный на законах радиоактивного распада некоторых химических элементов и взаимодействия их излучений с испытываемыми материалами. Все радиоактивные излучения (гамма, бета, альфа, нейтронов, протонов и т. д.) рассматриваются как электромагнитные волны или ядер-ные частицы. Отметим только, что для определения плотности строительных материалов щирокое распространение получили радиоактивные изотопы, приведенные в табл. 3.2. [c.95]

На основе приведенных выше уравнений составлена номограмма для определения плотности суспензии и концентрации частиц (рис. 7). Номограмму и уравнения (4) и (5) нельзя применять в случае рд=рэ=рс1 что бывает крайне редко. [c.28]

Для максимального извлечения полезных минералов в процессе флотационного обогащения руд необходимо поддерживать в строго определенных пределах размеры частиц, взвешенных в пульпе. Поэтому для металлургической промышленности имеет большое значение решение задачи непрерывного определения размеров частиц и автоматического регулирования процесса обогаш ения по этому параметру. Однако попытки создания прибора для непрерывного определения ситового состава частиц до сих пор не увенчались успехом. В настоящее время широко применяется косвенный метод контроля крупности частиц, основанный на измерении плотности пульпы, зависящей от размеров взвешенных в ней частиц. [c.159]

Плотность спеченной UO2 зависит от температуры спекания и в обычных условиях может составлять 92—97% теоретической. Топливо с низкой плотностью при радиационном спекании уменьшается в объеме. Используя это явление, можно снизить величину распухания топлива, что достигается путем создания материала с контролируемой пористостью. Для этого в двуокись урана вводят определенное количество частиц графита соответствующего размера. Частицы, окисляясь на последней стадии спекания, приводят к образованию пор. Другие методы создания контролируемой пористости предусматривают распределение в матрице компактных сфер определенного размера. [c.105]

При высоких давлениях рабочей среды стенки канала имеют заметную толщину, часто превышающую максимальный пробег бета-частиц низких и средних энергий, поэтому определение плотности среды ло поглощению бета-излучения здесь становится невозможным. [c.64]

Разновидностью механизма зарождения, роста и коалесценции пор являются случаи распространения треш ин по границам зерен (рис. 2.12). Для низкотемпературных условий испытания распространение вязких треш ин по границам зерен относительно редко. Как правило, это наблюдается в материалах со структурой, характеризующейся относительно низкой плотностью частиц второй фазы, но имеюш их по границам повышенную плотность распределения этих частиц. Типичный случай - стали с пониженным после перегрева содержанием серы. В области высоких температур, соответствующих аустенитной фазе, основная масса серы в малосернистой стали переходит в твердый раствор. При охлаждении с определенной скоростью выделяются частицы сульфидов по границам зерен. Предпочтительное зарождение микропор у частиц сульфидов обусловливает опережающее развитие вязких пор (ямок) по границам зерен. [c.33]

Конденсированные системы имеют определенную плотность р и при заданном количестве вещества занимают определенный объем V, в пределах которого удерживаются внутренними силами сцепления частиц без участия внешних сил, тогда как газы стремятся занять весь предоставленный им объем. [c.92]

Следует, однако, учитывать, что уравнение (I, 15) справедливо только для определенных размеров частиц и зерен загрузки фильтра. Уравнение (I, 15) получено с учетом ряда существенных ограничений (плотность материала частиц равна плотности воды, расклинивающее давление жидкости не учитывалось), что сужает возможности расчета сил адгезии подобным методом. [c.21]

Определение плотности материала и частиц не представляет трудностей. Относительную скорость движения частиц и их диаметры легко определить. Поэтому формулы (IX, 15) и (JX, 16) могут быть использованы для практических расчетов [236, 237]. [c.275]

По уравнению (XI, 18) можно определить зависимость доли задержанных частиц от высоты шихты фильтра для любой скорости фильтрации данной взвеси. Следует, однако, учитывать, что уравнение (XI,18) справедливо только для определенных размеров частиц и зерен загрузки фильтра. Уравнение (XI, 18) получено с учетом ряда существенных ограничений (плотность материала частиц равна плотности воды, расклинивающее давление жидкости не учитывалось), что сужает возможности расчета сил адгезии подобным методом. [c.354]

Любое тело, совершающее механические колебания, частота которых лежит в указанном диапазоне, является источником звука. Так, например, колеблющаяся струна, мембрана, пластинка п т. п. вызывают продольные колебания в окружающей среде. Источником звука может быть и не твердое тело, а газообразное или жидкое, например паровозный свисток, органная труба, голосовой аппарат человека, водопроводный кран (его пение ) и т. п. Здесь источником звука являются колебания газа или жидкости, заключенных в определенном объеме или протекающих по некоторым каналам. Источник звука, вызывая вблизи себя определенные колебания плотности (или давления), вызывает такие же колебания плотности частиц окружающей среды, распространяющиеся в виде волн, вообще говоря, во все стороны. [c.503]

Известен метод приготовления препаратов улавливанием жидких аэрозольных частиц слоем нелетучей маловязкой жидкости, в которой частицы не растворяются [51—53]. Существуют два способа реализации этого метода согласно первому частицы подвешивают в слое жидкости, а при выполнении второго способа частицы осаждают на дно кюветы. Этого достигают, подбирая слои жидкости определенной плотности. Если плотность жидкости равна плотности частицы, то последняя при осаждении по инерции погрузится в слой и окажется взвешенной в нем. При плотности жидкости, несколько меньшей, чем плотность частицы, последняя осядет на дно кюветы. В обоих случаях частицы сохраняют сферическую форму. Метод применяют для препарирования частиц, размер которых более 10 мкм. Для улавливания водяных капель используют смеСи вазелина с керосином или трансформаторным маслом, для масляных капель — водные растворы этилового спирта или других веществ, не реагирующих с частицами. [c.148]

Для расчету распределения частиц по массе необходимо знать их плотность, котора-я в ряде случаев значит тельно отличается от плотности вещества, из которого образуется порошок или аэрозоль. Поэтому определение плотности аэрозольных частиц и порошков считают составной частью дисперсионного анализа. [c.185]

Рис. 42. Номограмма для определения предельного диаметра частиц загрязнения, полностью осаждающихся в роторе, в зависимости от числа осветления при различном отношении вязкости жидкости к плотности частиц

Прессованию подвергают предварительно подготовленные металлические порошки или композиции из металлических порошков и неметаллов. Качество готовых изделий в значительной мере зависит от свойств и подготовки к прессованию порошков, а также от условий его проведения. Ранее рассматривались условия получения порошков, свойства которых должны благоприятствовать производству доброкачественных прессовок это размеры частиц порошка, форма зерен, их насыпной вес, обеспечивающий определенную плотность, пластичность. В процессе прессования к перечисленным факторам прибавляется величина давления, развиваемого прессом. [c.125]

Выясним теперь, какими методами можно будет описать движения несжимаемых жидкостей. Введем сначала определение плотности жидкости. Выделим некоторую часть пространства, заполненного жидкостью. Пусть масса частиц жидкости, заполняющих данный объем т, равна М отношение [c.250]

Изотермы упорядоченной и однородной фаз различаются на 10%. Поэтому переход между ними возможен. Для того чтобы провести линию сосуществования двух фаз, необходимо использовать термодинамическое рассмотрение. При сосуществовании двух фаз их химические потенциалы должны быть равны, а так--же должны быть равны давления. Для однородной фазы известно абсолютное значение энтропии, а значит, и химического потенциала, а также выражение для давления с. высокой точностью 1%. Для периодической же структуры энтропия определяется путем интегрирования с. точностью до аддитивной постоянной. Для ее определения рассматривается система, в которой не может происходить фазовый переход. Предполагается, что центр частицы не может выходить за пределы элементарной ячейки объемом п=1//Л при всех плотностях. При этом частицы при достаточно больщих V будут сталкиваться как с соседними частицами, так и со стенками ячейки. При больших плотностях частица в основном будет сталкиваться с соседними частицами, а при малых — в основном со стенками ячейки. Наличие стенок будет препятствовать разрушению упорядоченной структуры при малых плотностях. Для малых плотностей можно точно рассчитать термодинамические свойства искусственной ячеечной системы, а также однородной системы. При высоких плотностях введение ячеек не играет роли, так как оно не дает дополнительного вклада в коллективную энтропию. В настоящее время считается неправомерной существовавшая ранее точка зрения, чго коллективная энтропия появляется при плавлении. Экстраполяция упорядоченной структуры через область метастабильности в область малой плотности позволила определить абсолютное зна- чение энтропии во всем диапазоне плотностей. [c.201]

Центробежные силы, использование [в мельницах для измельчения или дробления различных материалов В 02 С 15/(08-10) при определении плотности материалов G 01 N 9/30 В 01 D (при отделении дисперсных частиц от жидкостей, газа или пара 21/26, 43/00, 45/(12-16) для удаления отфильтрованных осадков 25/36) при разделении (несмешива-ющихся жидкостей В 01 D 17/038 твердых материалов В 07 В 7/08-7/10) для уплотнения металлического порошка при изготовлении заготовок или изделий В 22 F 3/06 для формования В 28 В (трубчатых 21/(30-34) фасонных 1/34, 23/(10, 20))] Центровка [см. также центрование дисков, проверка с использованием (комбинированных 21/26 механических 5/255 оптических 11/275 электрических или магнитных 7/315) средств G 01 В оптических элементов G 02 В 27/62 осей с использованием ( механических 5/25 оптических 27/62 электрических или магнитных 7/31) средств [c.207]

Топки с кипящим слоем. В кипящем слое частицы мелкозернистого материала под действием аэродинамических сил потока воздуха переходят в подвижное состояние и еовершают беспорядочное циркуляционное движение в некотором объеме над колосниковой решеткой [Л. 17]. Скорость воздуха в межкусковых каналах слоя, при которой начинается кипение , называется критической скоростью слоя (Шкр)- Она определяется размером, формой и плотностью частиц, а также физическими свойствами воздуха (газа). Чем выше скорость потока сверх критической, тем больше разбухает слой (т. е. увеличивается по высоте). Устойчивое состояние его наблюдается до определенной скорости, называемой предельной (Шкр), при которой все частицы материала уносятся потоком. [c.38]

Конденсированная фаза образуется в результате коллективного взаимодействия экситонов или неравновесных ЭДП при увеличении их плотности. При этом полная энергия состоит из 3 частей кинетической, обменной и корреляционной энергий. Кинетич. энергия системы представляет сумму кинетич. энергий электронов и дырок, каждая из к-рых пропорциональна соответствующим плотностям в степени 2/3. Обменная энергия является следствием прии-1шпа Паули, согласно к-рому расстояние между одинаковыми частицами должно увеличиваться. Это приводит к уменьшению кулоновского отталкивания и, следовательно, к отрицат. вкладу в энергию. Обменная энергия электронов и дырок пропорциональна соответствующим плотностям в степени 1/3. Корреляц. энергия, по определению, учитывает всё, что не входит в первые 2 части определяется корреляцией в движении и пространств, распределении частиц относительно друг друга, приводящей к уменьшению кулоновского отталкивания частиц с одинаковым зарядом. Корреляц. энергия отрицательна и зависит от концентрации частиц. При Г=0 К зависимость полной энергии от концентрации имеет минимум, к-рый определяет энергию осн. состояния и равновесную плотность частиц в конденсированной фазе. Э.-д. ж. стабильна по отношению к экситонам, если энергия осн. состояния ниже энергии связи этих квазичастиц. [c.556]

Грубодисперсные примеси (так называемые взвешенные вещества) имеют столь большую массу, что практически не способны к диффузии. С течением времени устанавливается определенное се-диментационное равновесие, и примеси либо выпадают в осадок, либо всплывают на поверхность (при плотности частиц меньше плотности воды). [c.18]

Выпадение мелкодисперсных частиц вызывает повышение сопротивления деформированию, и на первой стадии нагружения, когда частицы еще малы, наблюдалось сильное уменьшение ширины петли и рост предела текучести [69, 70]. Коагуляция частиц, вызывавшая ослабление границ зерен, на некоторой стадии нагружения, зависящее от уровня нагрузки, приводила к возникновению Ашкротрещин по границам зерен, и при измерении деформаций на определенной базе образца получали увеличение ширины петли гистерезиса. Повышение сопротивления деформированию на первых стадиях нагружения связано в основном с блокированием дислокаций выпавшими частицами, эффективность которой зависит также и от количества частиц. Увеличение размера частиц на последующих стадиях нагружения сопровождается в основном за счет их коагуляции и в связи с этим уменьшением плотности частиц. Последнее обстоятельство облегчает перемещение дислокаций либо за счет их отрыва, либо за счет переползания. В резу.льтате на последующих стадиях нагружения уменьшается сопротивление материала малоцикловому деформированию, и это также наряду с ростом доли деструктивной деформации за счет роста поврежденности материала приводит к увеличению ширины петли гистерезиса. [c.186]

Зависимости t] от и, L == LID, е и Уотс не могут в полной мере характеризовать работу прямоточных аппаратов на промышленных пылях различного дисперсного состава, так как эффективность пылеотделения т] зависит от размера б и плотности частиц р , плотности pj и вязкости газа р, и геометрических размеров аппаратов. Для установления этих зависимостей проведены серии опытов по определению фракционных к.п.д. аппаратов различных геометрических размеров при разных условиях их работы. Опыты проводились на тонкодисперсной угольной пыли (см. рис. 2, кривая 2) с объемным весом, равным 1,38 г см . Вначале выполнены опыты (см. таблицу) при температуре воздуха t = 20° С в пылеотделителе диаметром 360 мм, при входной скорости потока на лопаточную решетку, равной 20,5 и 25,3ж/сек. Определены также зависимости т)фр от геометрических размеров аппарата, вязкости [х и плотности газа pi в пылеотделителе диаметром 200 мм на холодном и подогретом до температуры 145° С воздухе и входных скоростях, равных 20,5 и 25,3 м/сек. [c.97]

Осажденные частицы выстраиваются на поверхности подложки в цепочки, перпендикулярные направлению течения смазки, причем большие частицы располагаются на входе, а малые — на выходе подложки. Кроме того, осаждение частиц определяется значением их магнитного момента. Ферромагнитные частицы осаждаются первыми, парамагнитные и диамагнитные—далее на подложке. После того как вся порция жидкости стечет с подложки, по ней пропускают растворитель и фиксирующий раствор. После высыхания феррограмма готова для дальнейшего исследования — качественного или количественного. Качественное исследование состоит в наблюдении морфологии частиц под микроскопом или в определении типа частиц изнашивания с помощью бихроматического микроскопа (использование красного и зеленого светофильтров позволяет определять наличие окислов по их окраске), или с помощью разогрева феррограммы и наблюдения частиц изнашивания под микроскопом (при 330° С частицы низколегированной стали становятся голубого цвета, дальнейшее нагревание приводит к тому, что частицы чугуна покрываются голубыми пятнами). Для количественного анализа частиц используются два основных метода. Один из них — метод прямого считывания, состоящий в вычислении показателя изнашивания, который обычно выражается через оптические плотности осадка на входе и на выходе феррограммы. Показатель износа зависит от степени разбавления пробы, что учитывается с помощью фактора разбавления. [c.190]

Она должна превышать вес частиц и сообщать им определенное ус-корение. Если плотность частиц [c.272]

Истинную плотность чаще всего определяют с помощью пикнометра путем измерения объема жидкости, вытесненной пробой порошка, масса которого известна. В качестве пикнометрической, среды применяют жидкость, в которой исследуемое вещество не растворяется, обычно для минеральных частиц это керосин, спирт, хлороформ и другие органические жидкости. Хорощей точности ъ определении плотности этим методом можно добиться лишыпри условии полного удаления всего воздуха из исследуемой пробы порошкообразного вещества. [c.186]

По своему составу кислотоупорный бетон не отличается от силикатных цементов и изготовляется из измельченной горной породы (андезит, бештаунит, гранит и др.), вяжущего вещества — жидкого стекла и ускорителя твердения — кремнефтористого натрия. Однако в отличие от цементов применяемый для кислотоупорного бетона наполнитель должен иметь определенный гранулометрический состав, так как плотность сооружения и его кислотонепроницаемость достигаются только при определенной величине частиц. [c.235]

Соотношения (2.1)-(2.13) и (3.2)-(3.б) образуют замкнутую систему для определения динамических, тепловых и кинетических характеристик течения. В дальнейшем используется ее безразмерный аналог, в котором х ж у отнесены к радиусу сопла Ко, скорости и и V - к ио, р, е, е - к ро, и1, иоКо, а г, г, /, 0 - к го, Кощ/го, ЩПзо/Ко ( о о/ о) 5о/ро, где Пзо характерная плотность частиц, а определяется по температуре Т = То и давлению = 2ре(То). Здесь Ре (То) - давление насыщенных паров при температуре То. [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...