Кинематика Прямолинейное движение точки

В случае прямолинейного движения точки (по оси Ох) задачи по кинематике точки также могут состоять в определении скорости или ускорения точки. Для решения этих задач нужно знать закон прямолинейного движения точки (20). Если закон прямолинейного движения точки непосредственно не задан, то решение задачи надо начинать с нахождения этого закона. [c.240]

Из кинематики известно, что при прямолинейном движении скорость и ускорение точки все время направлены вдоль одной и той же прямой (траектории точки). Так как направление ускорения совпадает с направлением равнодействующей приложенных к точке сил, то отсюда следует, что свободная материальная точка будет двигаться прямолинейно тогда, когда равнодействующая приложенных к ней сил направлена вдоль траектории этой точки, а скорость точки в начальный момент равна нулю или направлена вдоль равнодействующей силы. При изучении прямолинейного движения точки можно, совместив ось [c.450]

Прямолинейное движение точки — Графическое представление 1 (2-я)—1 Кинематика 1 (2-я)-1 [c.229]

КИНЕМАТИКА ТОЧКИ Прямолинейное движение точки [c.379]

Если знаки sus одинаковы, то скорость по абсолютной величине возрастает, и движение называется ускоренным, в противном случае—замедленным. Основные задачи кинематики прямолинейного движения приведены в табл. 3. [c.380]

Прямолинейное движение точки. Из кинематики известно, что при прямолинейном движении скорость и ускорение точки все время направлены вдоль одной и той же прямой. Так как направление ускорения совпадает с направлением действия силы, то отсюда [c.249]

Из кинематики известно, что закон движения в форме 5 = / (О вполне определяет движение точки при заданной наперед траектории, но саму траекторию не определяет. Поэтому данный на рис. 276 график может с одинаковым правом относиться к плоской или пространственной траектории, прямолинейной или криволинейной. [c.229]

Кинематика. Прямолинейно-поступательное движение подвижного звена этого механизма кинематически вполне характеризуется движением одной из точек, за которую обычно принимается центр тяжести. С геометрической стороны движение определяется параллельностью прямолинейных траекторий всех точек, а с кинематической — зависимостью проходимого пути какой-либо точки от времени , [c.100]

З-й вариант. Возьмём плоский толкатель с плоскостью, перпендикулярной е го движению (фиг. 380). В противоположность роликовому толкателю, место постановки направляющих не изменяет кинематики механизма. Огибающей прямолинейного профиля опять будет эвольвента круговой центроиды. Если же плоскость толкателя поставить наклонно к его движению, то огибающей будет эвольвента круга, концентрического центроиде и лежащего внутри неё, как в случае зацепления эвольвентного зуба с реечным. [c.281]

Графическое исследование движения точки. Графический метод решения задач кинематики точки применяют в тех случаях, когда аналитически зависимость =/(0 (или х=/(() при прямолинейном движении) выражается слишком сложно или когда закон изучаемого движения оказывается непосредственно заданным графиками, полученными экспериментально с помощью самопишущих приборов. [c.166]

Мы сразу начнем с изучения криволинейного движения точки, так как прямолинейное движение представляет собой частный случай криволинейного. Приступая к изучению движения точки, мы должны сформулировать те задачи, которые решаются в кинематике. Исходя из того, что основными пространственно-временными (кинематическими) характеристиками движения точки являются ее положение, скорость и ускорение, мы можем сформулировать эти задачи следующим образом найти способы задания движения и, исходя из них, найти методы определения скорости и ускорения. [c.144]

Основные задачи кинематики точки в случае прямолинейного движения. В зависимости от того, какие из четырёх величии — [c.369]

В части I курса, 89, была отмечена относительность всякого движения с точки зрения кинематики всякое движение есть движение относительное. Напомним, что относительным движением точки по отношению к некоторой движущейся неизменяемой среде мы называем движение, наблюдаемое наблюдателем, движущимся вместе с данной средой. Это движение мы относим к координатным осям, неизменно связанным со средой ц движущимся вместе с нею (часть I, 90) вместо того чтобы говорить об относительном движении по отношению к данной среде, можно также говорить об относительном движении по отношению к данным (движущимся) координатным осям. Очевидно, что движение одной и той же точки может представляться совершенно различным образом, смотря по тому, к каким осям мы будем его относить чтобы вполне определить движение точки, недостаточно сказать, как она движется, — нужно еще указать, к каким осям ее движение отнесено. Мы установили, что изолированная материальная точка движется прямолинейно и равномерно. Возникает вопрос к каким осям предполагается при этом отнесенным движение изолированной материальной точки Пока на этот вопрос не дано ответа, установленная нами аксиома в сущности не имеет никакого определенного смысла. [c.11]

Если до сих пор мы изучали различные движения тел как заданные или происходящие, рассматривали без выяснений условий, при которых осуществляется то или другое движение, то теперь наша задача состоит именно в выяснении причин, побудивших тело двигаться равномерно, ускоренно (по прямолинейной или криволинейной траектории) и т. д. Раздел механики, в котором изучаются причины движения, называется динамикой. В отличие от кинематики, где движение описывается только с помощью координат, скоростей и ускорений, в динамике вводятся и другие величины, характеризующие взаимодействие тел сила, масса, энергия и т.- д. Именно эти величины определяют характер движения. В динамике рассматриваются основные законы механического движения, с помощью которых появляется возможность предсказывать [c.68]

Из первой аксиомы следует, что вывести материальную точку из состояния инерции может только приложенная сила, но из кинематики известно, что начало движения материальной точки из состояния покоя либо нарушение ее прямолинейного или равномерного движения связано с возникновением ускорения. Зависимость между внешней силой, действуюш,ей на материальную точку, и возникшим вследствие этого ускорением устанавливает аксиома 2. [c.124]

Из кинематики известно, что всякое движение является по существу своему относительным и требует обязательного указания системы отсчета, по отношению к которой оно рассматривается. При зтом одна и та же точка может по отношению к одной системе отсчета находиться в покое или двигаться равномерно и прямолинейно, а по отношению к другой системе совершать неравномерное криволинейное движение, и наоборот. Отсюда вытекает, что закон инерции имеет место только по отношению к некоторым определенным системам отсчета, которые называются инерциальными. Вопрос о том, можно ли данную систему отсчета рассматривать как инер-циальную, решается опытом. Как показывает опыт, для нашей солнечной системы инерциальной можно практически считать систему отсчета, начало которой находится в центре Солнца, а оси направлены на так называемые неподвижные звезды. При решении многих технических задач можно с достаточной для практики точностью рассматривать в качестве инерциальной систему отсчета, связанную с Землей, или же систему, имеющую начало в центре Земли, а оси, направленные на неподвижные звезды. [c.171]

Чтобы определить положение твердого тела относительно системы отсчета, отметим в нем какие-либо три точки, например точки А, В R С. Если закрепить две из них, то оно сможет поворачиваться вокруг прямой, проходящей через эти две точки. Если закрепить еще и третью точку, не лежащую на той же прямой, то все тело окажется закрепленным. Таким образом, положение твердого тела определяется положением трех его точек, не лежащих на одной прямой. Соединим эти три точки прямолинейными отрезками. Образовавшийся треугольник AB в кинематике является моделью твердого тела, и движение этого треугольника вполне определяет движение всякого жестко связанного с ним твердого тела. [c.48]

Из кинематики мы знаем, что не имеет никакого смысла говорить о том, что движение данной точки является равномерным и прямолинейным, если не указано, по отношению к какой системе отсчета это движение и, в частности, покой изучаются. Поэтому возникает вопрос в какой системе отсчета применим закон инерции [c.440]

В кинематике было установлено, что прямолинейное равномерное движение есть единственный вид движения, при котором ускорение равно нулю, поэтому аксиому инерции можно сформулировать так ускорение изолированной материальной точки равно нулю. [c.123]

Из кинематики мы знаем, что понятия движения и покоя являются относительными, что, относя одно и то же движение к различным системам отсчета, мы можем наблюдать, вообще говоря, совершенно различные движения. Так, например, тело, находящееся в покое на палубе речного парохода или движущееся по ней прямолинейно и равномерно, будет двигаться по отношению к берегам реки уже непрямолинейно и неравномерно при изменении направления и модуля скорости парохода. В этом случае, применяя к наблюдаемым движениям данного тела закон инерции, наблюдатель, стоящий на палубе парохода, и наблюдатель, стоящий на берегу реки, сделают противоположные выводы. Первый—об уравновешенности сил, приложенных к данному телу, второй—об отсутствии равновесия. [c.263]

Так как в случае прямолинейного движения точки ускорение ее w = x, то и = onst, т. е. движение точки является равнопеременным. Поэтому по формуле кинематики для пройденного пути при равномерно-переменном движении имеем [c.245]

Краткие исторические сведения о развитии кинематики. Если механика как наука о движении и равновесии материальных тел существует десятки столетий, то кинематика как самостоятельный ее раздел возникла сравнительно недавно. Основные понятия кинематики — скорость и ускорение (при прямолинейном движении) — были введены Г. Галилеем (1564— 1642) в первой половине XVII в. Он же сформулировал закон сложения скоростей. Общее попятив ускорения было введено Ньютоном. Кинематика твердого тела была разработана академиком Российской Академии наук Л. Эйлером (1707—1783) в труде Теория движения твердых тел (1765). [c.144]

Правильная регулировка схождения колес на автомобиле в статическом положении необходима, но еш,е важнее то, что происходит со схождением в дальнейшем, т. е. сохраняется ли схождение при движении или изменяется во время ходов сжатия и отбоя подвески. Последнее может быть следствием неудовлетворительной кинематики рулевого управления (рис. 4.6.5, б) или деформации деталей в результате перегрузки, но может быть создано и специально, для получения определенных параметров устойчивости и управляемости автомобиля. Чтобы в связи с уводом шин не происходил повышенный износ и не имелось повышенного сопротивления качению, а также не создавались помехи прямолинейному движению автомобиля, не должно быть никакого изменения схождения как при сжатии, так и при отбое, что отражено на рис. 4.6.6 — кривая 3. По оси на графике отложено перемеш,ение колеса вверх (5 ) и вниз ( ), по оси X вправо — положительное схождение одного колеса, влево — отрицательное. Идеальную форму кривой 3 трудно реализовать конструктивно (см. рис. 3.4.4, б), поэтому необходимо допускать хотя бы небольшие отклонения от такой формы. На рис. 4.6.7 показано изменение параметров схождения обоих передних колес, замеренное на автомобиле Опель-аскона Б , а на рис. 4.6.8 — та же зависимость для автомобиля Фольксваген-1600 . На обоих графиках представлены кривые, полученные на реальных автомобилях, причем в последнем случае с очень небольшим изменением обш,его схождения, схождение левого колеса в процессе хода сжатия уменьшается, а правого — увеличивается. Если (например, при переезде через рельсы) передняя подвеска совершает ход сжатия, то оба колеса поворачиваются на небольшой угол влево (рис. 4.6.9), что может привести к нежелательному изменению направления движения. Если бы замерялось только общее схождение (а не каждого колеса в отдельности), такое отклонение не было бы обнаружено. [c.306]

Существенной особенностью содержания кинематики служит то, что движения тел происходят в системах координат (системах отсчета), движущихся друг по отношению к другу. В кинематике переход от одной системы координат к другой, движущейся по отношению к первой, приобретает самостоятельное II важное значение. Это служит основанием теории относительных движений, в которой устанавливаются связи между кинематическими характеристиками движений (траекториями, скоростями II ускорениями) в двух произвольно движущихся друг по отношению к другу системах координат. В этой теории одна какая-то координатная система принимается условно за абсолютно неподвижную , а другие — за движущиеся по отношению к ней относительные системы координат. В отличие от динамики, абсолютная неподвижность какой-то одной, положенной в основу рассуждений системы отсчета не имеет объективного значения. Только в динамике стремление к установлению такой абсолютно неподвижной системы приобретает смысл. Так, среди всех возможных систем координат выделяют гелпо-центрическую систему с центром в Солнце, а осями координат, ориентированными на так называемые неподвижные звезды. В динамике рассматриваются также инерциальные , или галилеевы , системы координат, движущиеся поступательно, прямолинейно и равномерно по отношению к системе, выбранной за абсолютно неподвижную , а следовательно, и друг по отношению к другу. [c.143]

Для конструирования рабочей части инструментов необходимо знать кинематическую схему резания. Любой режущий инструмент снимает стружку только в том случае, если его режущая кромка перемещается относительно обрабатываемой заготовки. Обычно относительное движение режущей кромки получается в результате сложения абсолютных движений инструмента и заготовки. Если рассмотрим движения, осуществляемые в различных металлорежущих станках, то увидим, что эти движения складываются из поступательных прямолинейных и вращательных движений. Кинематическую схему резания важно знать конструктору для того, чтобы определить действительные значения углов резаушя, которыа,. при работе инструмента зависят от кинематики резания. [c.132]

В кинематике безразлично, какое движение совершает выбранная система координат по отношению к каким-то иным телам, не входящим в рамки нашего рассмотрения. Однако всегда следует иметь в виду, что характер наблюдаемого движения существенно зависит от выбора тела (системы координат), относительно которого изучается движение. Так,. поршень автомобильного двигателя совершает относительно корпуса автомобиля прямолинейное колебательное J raжeниe, а огносительно дороги, по которой движется автомобиль с постоянной, скоростью, поршень перемещается по синусоиде. [c.143]

В кинематике безразлично, какое движение совершает выбранная система координат по отношению к каким-то иным телам, не входящим в рамки нашего рассмотрения. Однако всегда следует 1меть в виду, что характер наблюдаемого движения существенно зависит от выбора тела (системы координат), относнтельно которого изучается движение. Так, поршень автомобильного двигателя совершает тноснтельно корпуса автомобиля прямолинейное колебательное вижение, а относительно дороги, по которой движется автомобиль постоянной скоростью, поршень перемещается по синусоиде. Если тело не перемещается по отношению к выбранной системе координат, то говорят, что оно находится в покое. Так как покой и движение тела мы рассматриваем лишь относительно выбранной истемы координат, которая в свою очередь может перемещаться ршзвольным образом, то понятия покой и движение являются [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...