Реальные следы

Более реальным следует считать представление о преимущественном развитии механохимического эффекта в областях выхода линий скольжения, которые в обоих случаях находятся в возбужденном состоянии и вносят подавляющий вклад в величину прироста тока по сравнению со всей остальной поверхностью (активной или пассивной). Этот вклад, равный деформационному приросту тока реакции ионизации металла, определяется деформационным сдвигом химического потенциала атомов металлического электрода, одинаково влияющим на первичный акт перехода для активного и пассивного состояний, различающихся последующими промежуточными стадиями. Как в пленочной, так и в адсорбционной теориях пассивности считается установленным образование поверхностных хемосорбционных (промежуточных) соединений. На первичный акт перехода ион-атома металла при образовании такого промежуточного соединения оказывает влияние механическое воздействие на металлический электрод. [c.86]

Завихренность поперек следа выбирают такой,чтобы распределение скоростей в заданном сечении было одинаковым для идеализированного п реального следов. [c.75]

При наличии зубчатых передач числа оборотов валов и масс неодинаковы, поэтому при переходе от редуцированной системы к реальной следует учесть еще передаточные отношения. Окончательно масштаб напряжений в самом общем случае определяется следующим образом [c.274]

Очевидно, что рассматриваемая механическая система не имеет скачкообразных переходов из одного состояния в другое а следовательно, и дифференциальные уравнения, описывающие ее движение, не имеют точек разрыва. Поэтому более реально след изображающей точки на фазовой плоскости (ф, y) может быть представлен в виде расходящейся спирали (на рис. 2.2 — пунктирная линия). [c.68]

Второй тенденцией развития рассматриваемых двигателей является дальнейшее повышение их удельной мош ности. У современных легких бензиновых двигателей твердо наметилась тенденция повышения удельных мош,ностей путем увеличения скорости враш ения коленчатого вала двигателя. Вполне реальной следует признать возможность повышения оборотности двигателя за ближайшие 5-ь7 лет до 7000 8000 об/мин. Сложность этого вопроса заключается в организации высокоэффективного рабочего процесса при столь больших оборотах путем сохранения высоких коэффициентов наполнения и обеспечения быстрого сгорания (особенно догорания). [c.165]

Кроме того, наблюдения показывают, что при числах Рейнольдса Ке > 10 линии тока, которые отделяются от плоской пластинки (или другого препятствия) в движущемся потоке, вскоре прекращают свое существование в турбулентной зоне смешения . Вследствие этого реальный след никоим образом не представляет собой неподвижную полосу мертвой воды , простирающуюся в бесконечность, как полагал Кирхгоф. Реальные следы заполнены вихрями, которые наиболее активны [c.84]

Ввиду такой крайней неустойчивости в реальных следах получается значительное понижение давления давление в них р , [c.85]

Рис. 13. Обратное течение в реальной следе.

Во-первых, как и в случае кавитационных течений идеальном жидкости, очертания реальных каверн сравнительно гладкие, стационарные ) и имеют длину в 10 или более диаметров обтекаемого тела. Таким образом, они являются значительно лучшим приближением теоретической модели, чем реальные следы (см. 53). Исключение составляют те случаи, когда препятствие помещено в кавитационную трубу при Q > 0,3. [c.103]

Обычно уравнения Эйлера приближенно примени.мы в условиях стационарного течения, когда р7 <1, но для этого не достаточно, чтобы v было мало. Это выразительно показано на фотографиях реальных следов. В частности, основной переменной, определяющей поведение реального следа, является безразмерное число Рейнольдса Re = vd/, определенное в 21. При этом дело сводится к выяснению природы реальных следов при Re >1. [c.111]

В интервале 10 < Re < 10 реальные следы позади плохо обтекаемых тел оказываются преимущественно турбулентными, но в случае достаточно гладких поверхностей пограничный слой обычно не становится турбулентным до тех пор, пока не произойдет отрыв. Однако для значений Re > 3 X Ю пограничный слой, как правило, становится турбулентным до отрыва. Как уже объяснялось в 28, это дает весьма суженный (но все еще турбулентный) след. [c.112]

Существенная зависимость всех этих качественных явлений от численного значения Re делает очевидным тот факт, что никакая действительно фундаментальная теория реальных следов не может пренебрегать вязкостью. Тем не менее были построены различные остроумные модели следов на основе уравнений Эйлера. [c.112]

Эта значительно более подходящая модель была недавно предложена Бэтчелором ), однако до сих пор при конкретных расчетах не удалось преодолеть вычислительные трудности. Кроме того, в виду неустойчивости по Гельмгольцу, реальные следы при больших Ке дают в высшей степени нестационарное [c.113]

С научной точки зрения приведенные выше результаты интересны тем, что они помогают выяснить асимптотическую структуру реальных следов. Однако для получения конкретных выводов нужно ввести еще одну гипотезу подобия. Подобие и относящиеся к этому идеи будут основной темой последующих гл. IV и V. Относительно же применений к теории следов см. работу [17], гл. XII и XIV. [c.117]

Реальные следы. Реальные следы представляют собой наиболее характерный пример, иллюстрирующий значение числа Re (1.5). По мере роста Re = vdj характер следа позади кругового цилиндра, сферы или другого тела с поперечным размером d претерпевает четко выраженные изменения, которые можно в общих чертах охарактеризовать следующим образом [31, гл. XI]. (Более подробно это явление рассматривается в гл. XII—XIV. На рис. 99 дается картина последовательных изменений.) [c.16]

Какими бы неприемлемыми для математика ни казались рассуждения гл. XII—XIV, они содержат важные научные факты и их интерпретацию. Что касается весьма важных задач истечения жидких струй в жидкость, газовых струй в газ и реальных следов, то в настоящее время эти рассуждения дают наилучшее научное истолкование. Теоретические модели потенциальных течений, приведенные в гл. II—X, слишком неточны, несмотря на некоторые исключения 22). Мы надеемся, что те, кто считает анализ, проведенный в гл. XII—XIV, неприемлемым, сделают попытку улучшить его [c.32]

П. Устойчивость плоскости раздела. Неустойчивость поверхностей разрыва скорости отмечалась в гл. I, п. 7 как основная причина того, что теория, развитая в гл. II—X, не может быть применена к реальным следам. Дадим теперь первую количественную теорию этой неустойчивости см, также гл. XV, п. 10—12. [c.322]

Структура следа. В первоначальной теории Кирхгофа [44] след за пластиной считался областью мертвой воды , состоящей из покоящейся жидкости. Фактически, как отмечалось в гл. I, п. 5, эта модель очень неточна она становится особенно нереальной, когда ее распространяют на препятствия хорошо обтекаемой формы. Изложим теперь некоторые эмпирические факты о сложной структуре реальных следов. [c.386]

Однако более реальными следует считать погрешности измерения расходов и мощности 0,5%, давлений ниже [c.101]

Ясно, что амплитуда смещения меньше радиуса излучателя. В противном случае поверхность сжималась бы в точку при колебаниях. Реально следует считать, что амплитуда смещения много меньше радиуса излучателя, т. е. щ/а < 1. Это ограничение ставит предел максимально возможному значению удельной акустической мощности. [c.10]

Замена плоскопараллельной пластинки пластинкой, приведенной к воздуху, упрощает габаритные расчеты. При переходе от редуцированных пластинок к реальным следует учитывать внесенное при редуцировании смещение луча Lo. [c.71]

Из уравнения (2-3.15) следует, что в линейном течении Куэтта три нормальных напряжения не все равны между собой в противоположность тому, что должно иметь место в соответствии с ньютоновским уравнением (1-9.4). Разности нормальных напряжений были на самом деле измерены для множества различных жидкостей в вискозиметрическом течении (такие данные будут обсуждаться в гл. 5), однако равенство величин Тц и предсказываемое уравнением (2-3.14), не было подтверждено ни для одного реального материала с отличным от нуля значением разности Т22 — Т33- [c.66]

Мы получили уравнения (6-4.37) и (6-4.38) из уравнений линейной вязкоупругости применительно к описанию поведения некоторых реальных материалов, выходящих и за пределы малых деформаций. Ввиду этого уравнения (6-4.37) и (6-4.38) описывают различное реологическое поведение, хотя они и эквивалентны в предельном случае малых деформаций (см. обсуждение, следующее за уравнением (6-3.1)). С другой стороны, уравнения такого же типа можно получить при рассмотрении простых одномерных моделей, включающих пружинки и амортизаторы , и соответствующем обобщении этих моделей на трехмерную форму относительных механических уравнений, инвариантных относительно системы отсчета. По-видимому, имеет смысл проиллюстрировать этот метод, который оказывается полезным для понимания топологических свойств получающихся функционалов. [c.239]

Мы выяснили, что уравнения типа (6-4.47), не допускающие существования импульсов деформаций, не охватываются общей теорией простых жидкостей с затухающей памятью, и ввиду сказанного выше они не могут следовать из любой общей теории. Разумеется, когда они уже записаны, эти уравнения вполне законны и определяют свою собственную топологию. Вопрос состоит в том, существуют ли какие-либо реальные неньютоновские жидкости, которые описываются уравнениями такого типа. [c.244]

Этот результат раскрывает смысл бесконечного значения вязкости удлинения, полученного в разд. 6-4. Бесконечное значение вязкости удлинения в течении с предысторией постоянной деформации означает, что при этих условиях напряжение никогда не достигает стационарного состояния. При Л е > 0,5 напряжение непрерывно возрастает в любом эксперименте конечной длительности. Следовательно, в любом реальном эксперименте по удлинению не следует ожидать бесконечных напряжений. [c.292]

При решении двухмерных задач предполагается, что в направлении, перпендикулярном рассматриваемому сечению, исследуемое тело имеет единичную длину. Если реальная длина тела /, то его термическое сопротивление fi/, выразится через электрическое сопротивление двухмерной модели и электропроводность а бумаги следующим образом [c.76]

Как правило, установка ребер приводит к некоторому снижению коэффициентов теплоотдачи конвекцией и излучением, поэтому реально эффект будет несколько ниже. Более точные расчеты следует выполнять по формулам, рекомендованным в справочниках для конкретного вида оребрения. [c.101]

Следует также иметь в виду, что при расположении вертикального трубного пучка в слое реальная скорость газа с уменьшением шага увеличивается по сравнению со скоростью фильтрации, рассчитанной на все сечение колонны. Это, с одной стороны, должно увеличивать интенсивность теплообмена, а с другой, способствуя росту [c.123]

В любой реальной системе число частиц будет настолько велико, что может быть использовано приближенное соотношение Стирлинга для логарифма факториала. Одна из форм этого соотношения следующая [c.96]

ДИСК несущего вннта 2 — граничная линия тока реального следа S — дискретные концевые внхри 4 — условная граница следа. [c.71]

Этим теоретически объясняется эмпирическое утверждение Бетца и Петерсона ), что теория струй применима, если р7р< 1. Эти авторы основывались на работе Аккерета и на более ранних работах Мизеса, проверявшего теоретические расчеты для струй воды в воздухе. Например, хотя влияние стенок, описанное в 40, не сказывается в реальных следах, для которых оно первоначально было рассчитано ), оно весьма существенно при наличии реальных каверн. [c.88]

При условии Re 1 в реальных следах передняя и задняя части приближенно симметричны, и такие следы соответствуют приближению Стокса — ползущему течению ( 30), если можно получить решение такой краевой задачи. В интервале 5 < Re < <30 (приближенно )) при обтекании кругового цилиндра или другого необтекаемого препятствия линии тока отрываются , образуя конечный выпуклый след, который качественно напоминает конечную каверну, описанную ранее в этой главе. В действительности подобные следы наблюдались позади сфер и дисков вплоть до значения Re = 200. [c.111]

При ббльших Re, главным образом в интервале 40 < Re < < 1000, реальные следы обычно бывают периодическими. [c.111]

Более того, физически эти задачи, конечно, ставятся некорректно, за исключением области малых чисел Рейнольдса. Из эксперимента известно, что реальные следы и струи становятся неустойчивыми выше некоторого критического числа Рейнольдса Кекр., находящегося обычно в диапазоне 25 < Renp. < 1000. При Re > Re p. течение становится зависящим от времени (периодическим или турбулентным) и поэтому уравнения (12.3а) и (12.36) просто не применимы. Эта зависимость течения от времени иллюстрируется на рис. 99, где даны примеры мгновенных фотографий следов за круговыми цилиндрами при различных числах Рейнольдса ). [c.335]

Предыдущие соотношения являются фундаментальными в теории реальных следов. Их распространение на периодические и турбулентные следы. обсуждается в гл. XIII, п. 6 и гл. XIV, п. 7. [c.343]

Схема 9, в рассмотрена и рассчитана Н. Е. Жуковским еще в 1890 г., но не для задачи о кавитационном обтекании тела. Для реального следа за обтекаемой пластинкой она была предложена А. Рошко в 1954 г. В том же году Р. Эппл ер применил аналогичную схему для уточненного расчета [c.16]

Предполагались различные подходы к решению задачи. Фромм [117] предполагал, что каркас жесткий ( с = 0), так что вся деформация приходится на протектор ( = щ). Уравнения (8.74) и (8.75) могут быть тогда решены непосредственно для всего участка контакта при любом распределении давлений. Деформациями каркаса, очевидно, нельзя пренебречь и более реально, следуя Шлиппе [318] и Темплу (см. [152]), пренебречь деформациями проектора по сравнению с деформациями [c.321]

Вместе с тем еще Г. Н. Каменским [3] была показана значимость влияния и необходимость учета неоднородности строения водоносных пластов по вертикали. Развивая это положение, на основании анализа реальных гидрогеологических условий можно достаточно уверенно утверждать, что условия, когда водоносный пласт может считаться однородным, а водоупор горизонтальным, встречаются очень редко, а при составлении методики расчетов они могут рассматриваться как исключительные. Гораздо более реальной следует считать предпосылку о постоянстве проводимости водоносного пласта. Такая предпосылка почти безупречно выполняется при двухслойном строении пласта, когда основной водоносный пласт покрывается слабопроницаемыми отложениями, поскольку в этом случае колебания уровней грунтовых вод в пределах слабопроницаемого покровного слоя практически не влияют на величину проводимости пласта. Для аллювиальных отложений это положение усиливается еще и тем, что их проницаемость обычно увеличивается с глубиной, особенно если в основании водоносного пласта залегает песчано-гравелистый слой с заметно большей проницаемостью. Предпосылку о постоянной проводимости пласта целесообразно применять и для потока значительной мощности при пестром строении и криволинейном очертании во-доупора, поскольку при этом достоверность любой из расчетных [c.85]

Следует иметь в виду, что определяемые излагаемыми методами реакции в ки 1ематических парах являются результирующими распределенных нагрузок. кото] ые реально возникают между элементами кинематических пар механизма. Характер распределения этих нагрузок на элементах кинематических пар зависит от конструктивного оформления этих элементов, их размеров, упругих свойств и т. 11. Это обстоятельство всегда надо иметь в виду при расчете на прочность элем(нтов кинематических пар, а также при учете работы или мощности, затрачи-ваем( й на преодоление трения в этих парах. [c.103]

Утверждение Олдройда декларирует возможность того, что для некоторых реальных материалов разрыв напряжения может соответствовать разрыву скорости деформации, но не самой деформации. Это фактически находится в противоречии с гипотезами гладкости, лежаш,ими в основе теории простых жидкостей (см. обсуждение, следующее за уравнением (4-4.41)). [c.243]

Проблема устойчивости течения жидкости хорошо известна в классической гидромеханике. В обш ем виде эту проблему можно сформулировать следующим образом. Пусть дана хорошо постаь-ленпая краевая задача. Может существовать (и даже быть получено в явном виде) точное решение уравнений движения, удовлетворяющее всем граничным условиям, которое является стационарным в эйлеровом смысле d dt = 0). Все же такое решение может быть неустойчивым в том смысле, что если в некоторый момент времени наложить на это решение малые возмущения, то эти возмущения самопроизвольно будут стремиться возрастать с течением времени, а не затухать. Это означает, что существует другое (возможно, нестационарное) решение уравнений движения и что практически наблюдаемый режим течения будет нестационарным, поскольку, конечно, в реальном случае невозможно избежать каких-либо возмущений. Типичным примером этого является турбулентное течение в трубе постоянного сечения, где имеется также стационарный, но неустойчивый режим течения, называемый ламинарным. [c.297]

Представления о механизме тепло,переноса следует основывать на анализе и учете реальной структу-р ы гравитационно движущегося слоя. Для этой цели рассмотрим изменения, которые возникают в механизме теплопереноса при шереводе слоя в гравитационное движение, а затем данные специально поставленных опытов. [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...