Струя ламинарная круглая

Ламинарная круглая струя. Ламинарные струи однофазной жидкости исследовались многими авторами. Подробный обзор этих исследований можно найти в работах [7,222,442]. Ламинарная круглая струя несжимаемой жидкости была исследована Шлихтингом [886], который из решения уравнений пограничного слоя определил радиальную составляющую скорости и и осевую составляющую скорости ю струи [c.373]

Фиг. 8.14. Функции ш, Аш, Ajf, для ламинарной круглой струи смеси.

Фиг. 8.15. Профили скоростей и плотностей, а также границы ламинарной круглой струи смеси (у = 1, = = 10).

Ширина вихревой дорожки характеризует обтекаемость тела. Теория пограничного слоя позволяет найти положение точки срыва струй. Поэтому в обш,ем случае произвольного контура более точно утверждать, что ширина вихревой дорожки будет пропорциональна расстоянию между точками срыва струй. Для круглого цилиндра при ламинарном внешнем потоке положение точек срыва близко к ф = 90°, а поэтому принимаемая нами гипотеза (1) приближенно выполняется для реальных течений маловязкой жидкости. [c.366]

Переход ламинарного режима в турбулентный кратко описан в п. 6.6 для течения в круглых трубах. Он наблюдается и при течениях в каналах разной формы, конфузорах, диффузорах, в пограничном слое при обтекании тел, в свободных струях. Хотя переходные явления для каждого класса потоков имеют некоторую специфику, но в основе любого из них лежит потеря устойчивости ламинарного течения, которая наступает при достижении определенных значений гидродинамических параметров. [c.359]

Полагая здесь Ste = 0,017, St = 0,3 и d/Oo < 150, получим fi/f 8 < < 2 , т.е. в пределах начального участка струи может произойти 3—4 попарных слияний кольцевых вихрей. Если в начальном участке круглой струи с начальным ламинарным пограничным слоем реализуется 3-4 спаривания вихрей, то при начальном турбулентном пограничном слое - только 1-2 спаривания. [c.24]

Приведенные выше результаты для турбулентной струи согласуются с результатами аналогичного исследования для слоя смешения [2.54]. В указанной работе изучено влияние амплитуды высокочастотного возбуждения на подавление турбулентности в слое смешения круглой струи диаметром d = 0,27 м, которая облучалась через узкую щель на срезе сопла в радиальном направлении. Начальный пограничный слой был ламинарным, во = 0,374 мм, uo = 15 м/с, число Струхаля Ste = 0,006 - 0,025, амплитуда v s/uo = 0,5% 2,5% 3,5% и 4,5%. В качестве характеристики подавления турбулентности использовалось отношение и и , где и и и - соответ- [c.59]

Например, если струя воздуха с параметрами Vo = = 30 м[сек и do = 3 см истекает в воздух при нормальных условиях, то Reo=62 000 и e/v = 800. Таким образом, вихревая вязкость в этом примере почти в тысячу раз больше, чем молекулярная вязкость. По-видимому, течение в круглой струе становится ламинарным (e = v) при числе Рейнольдса около 80. [c.440]

Некоторые характеристики осесимметричной ламинарной струи, вытекающей из длинной трубки. При истечении ламинарной струи из трубки круглого сечения на некотором расстоянии от среза трубки течение в струе становится автомодельным, т. е. таким же, как и при наличии струи-источника, вытекающей из полюса О (рис. 43). Поскольку в турбулентных усилителях используются сильные ламинарные струи, то распределение продольных скоростей в области автомодельного течения может быть выражено формулой (107). [c.116]

Подставляя это значение х в формулу (181) и учитывая, что Л = 0,01563 Ре , получаем Ггр/Го = 1. Это означает, что радиус гр струи постоянной массы в конце начального участка равен радиусу трубки, т. е. на начальном участке струя постоянной массы движется, не расширяясь, и имеет, следовательно, круглую цилиндрическую форму. Полученный вывод согласуется с данными наблюдений за распространением ламинарных струй [5], [c.119]

Для ламинарной струи, вытекающей из малого отверстия круглой формы, [c.72]

Для ламинарной струи круглого сечения ширина струи увеличивается пропорционально к, а максимальная скорость, которая получается на оси струи, меняется обратно пропорционально величине к (см. сравнительные данные о плоских и осесимметричных ламинарных и турбулентных струях в [48], стр. 479). [c.73]

При рассмотрении газа как вязкой несжимаемой жидкости интегрирование системы уравнений движения и уравнения неразрывности может быть проведено лишь для некоторых частных случаев. В качестве примеров ниже указывается методика интегрирования этой системы уравнений для несжимаемой вязкой жидкости в двух случаях при установившемся пространственном ламинарном течении жидкости по цилиндрическому каналу круглого сечения или по зазору между стержнем и втулкой и при аналогичном течении жидкости по зазору между торцом сопла и заслонкой (см. рис. 23.4, а). В связи с особенностями рассматриваемых течений при выводах первоначально приходится учитывать изменение скорости вдоль каждой данной линии тока и нельзя сразу же приближенно считать, что течение подчиняется уравнению элементарной струи газа, как это иногда делалось ранее для одномерных потоков газа. В первом из рассматриваемых случаев решение доводится до квадратур (формула Пуазейля), во втором случае решение представляется в виде бесконечного ряда. Рассмотрим каждый из этих случаев. [c.462]

Инерционные эффекты. Поведение вязких ламинарных струй становится значительно более сложным в тех случаях, когда рассматриваются инерционные эффекты. С целью общего ознакомления дадим сначала краткий обзор довольно обширных экспериментальных данных, относящихся к круглым ламинарным струям 28). Количественно эти данные не были сопоставлены кроме того, малые скорости делают опыты особенно чувствительными к конвекционным потокам и другим отвлекающим воздействиям. Тем не менее некоторые общие черты очевидны. [c.351]

Измерения корреляционной функции R y,y ) были проведены на начальном и основном участках турбулентных воздушных струй, истекающих из круглого сопла. Диаметр сопла при исследовании начального участка составлял 75 мм. Начальный уровень турбулентности был равен 0.2%, толщина пограничного слоя составляла примерно 1.Ьмм, а течение в нем было переходным от ламинарного к турбулентному. Средняя скорость истечения равнялась 1.6 и 3.7 м/с. Пространственная корреляционная функция измерялась на расстоянии двух диаметров d выходного сечения сопла. Можно ожидать, что турбулентность на начальном участке струи при не очень больших числах Рейнольдса имеет неразвитую структуру и при решении (1.2) получится небольшое число собственных чисел, содержащих почти всю энергию пульсаций. Развитая турбулентность изучалась на основном участке турбулентной струи. Диаметр сопла в этом случае составлял 10 мм при скорости истечения 50 ж/с. Измерения проводились на расстоянии x/d = 63.5 от среза сопла. [c.434]

Сравнив эту формулу с аналогичной формулой (9.62) для плоской струи, мы увидим, что количество жидкости, протекающей через определенное сечение круглой ламинарной струи, в отличие от случая плоской струи не зависит от импульса струи, т. е. не зависит от. избыточного давления, под которым струя вытекает из отверстия. Струя, вытекающая под большим давлением (с большой скоростью), получается более узкой, чем струя, вытекающая под умеренным давлением (с малой скоростью). Последняя увлекает [c.225]

Для каждого вида течения существует такое критич. Р. ч., что при Re < возможно только ламинарное течение. Так, для вязкой жидкости, протекающей по длинной цилиндрич. трубе круглого сечения, = ( ср / ) 2300, где — средняя расходная скорость, d — диаметр трубы. Нри обтекании тел Р. ч. составляют по скорости набегающего потока и характерному размеру тела (напр., его диаметру). Применяются также Р. ч. пограничного слоя, построенное по одной из возможных условных толщин пограничного слоя 6, б, б и скорости на внешней границе пограничного слоя Р. ч. турбулентности, составленное по средней квадратичной пульсации скорости и размеру наименьшего вихря Р. ч. затопленной струи не заключает в себе ни скорости, ни линейного размера, а выражается через импульс струи и вязкость жидкости. [c.405]

Понятие ламинарного и турбулентного режима движения. Течение в круглой трубе, при котором жидкость движется параллельно круглым стенкам слоями, и струи её не смешиваются друг с другом, называется слоистым или ламинарным. [c.63]

Для сжимаемой жидкости ламинарная круглая струя рассчитана М. Кшивоблоцким и Д. К. Пэком [ ]. В области дозвукового течения плотность на оси струи больше, а температура меньше, чем на [краях струи. Эти разности обратно пропорциональны квадрату расстояния от отверстия для истечения. Для слабо закрученной струи Г. Гёртлер указал способ расчета распределения момента количества движения вниз по течению от отверстия для истечения. Этот расчет показал, что с увеличением расстояния от отверстия момент количества движения уменьшается быстрее, чем скорость на оси струи. [c.226]

Таким образом, в рассматриваемом случае как и в плоском спутном течении, кажущаяся кинематическая вязкость постоянна во всей струе. Это означает, что для распределения скоростей получается формально такое же дифференциальное уравнение, как и в случае ламинарной струи, но с заменой кинематической вязкости V на кажущуюся кинематическую вязкость 8 турбулентного течения. Следовательно, мы можем использовать решение (11.15) — (11.17), полученное для ламинарной круглой струи. Выразив напряженность труи по-прежнему через постоянный кинематический импульс К, мы получим [c.667]

В связи с этим рассмотрим данные соответствующего эксперимента [2.69] для слоя смешения круглой струи в функции = fsdluQ и Stg = fsSo/uo при x/d = А, где - толщина потери импульса в начальном сечении ламинарного пограничного слоя (рис. 2.10) при продольном акустическом возбуждении струи. Мы видим, что в наибольшей степени ослаблению перемешивания соответствует диапазон Std = 1 - 3 и Ste = 0,012-0,022. Во всех этих случаях оптимальное значение Ste, при котором реализуется ослабление перемешивания в струе, соответствует Ste = 0,017. Оно наблюдается на участке слоя смешения круглой струи протяженностью до ж = 4d или X — (800 - 1600)00- [c.55]

Сходство явлений дерехода ламинарных движений в турбулентные в круглой цилиндрической трубе и в куэттовском круговом движении распространяется и на движение вязкой жидкости в пограничных слоях на поверхности твердых тел, в струях и следах за телами. Если условиться при сравнительно грубом подходе количественно сопоставлять скорость на внешней границе пограничного слоя со скоростью на оси трубы, а толщину пограничного слоя с радиусом трубы, то следует ввести в рассмотрение рейнольдсово число пограничного слоя [c.528]

Для устранения указанных недостатков внедряется метод обливания с последующей выдержкой в тоннеле в парах растворителя. Для нанесения краски применяются сопла круглого сечения диаметром 19—20 мм (не аплющенные). Давление, создаваемое насосами, подающими краску, составляет не более 4,5 кг/см . В этом случае получается ламинарная струя с меньшей поверхностью иапарения, вследствие чего снижается расход растворителя. [c.96]

Хотя для струй круглого сечения переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при несколько больших величинах Re, однако и для этих струй значения Rerp очень малы. [c.71]

Так на опыте иногда наблюдается для струи, вытекающей из длинного канала в свободное пространство, распространение ее на большое расстояние без существенных изменений формы. Струя остается практически цилиндрической, и происходит лишь незначительное рассеивание механической энергии потока. На этом основана работа струйных элементов пневмоники, характеристики которых рассматриваются в дальнейшем в 19. На рис. 19.1, а представлена визуализированная Глэтли картина струи, распространяющейся в элементе этого типа в отсутствие внешних возмущающих воздействий [72]. При распространении обычной ламинарной струи круглого сечения, вытекающей из сопла малого проходного сечения, на расстояние /г=10й о ширина струи должна была бы увеличиться по сравнению с начальной в 10 раз, а давление скоростного напора, пропорциональное [c.73]

Аналогичная осесимметричная задача, когда струя вытекает из небольшого круглого отверстия, будет рассмотрена в главе XI. Для сжимаемой жидкости плоская ламинарная струя, вытекающая из узкой щели, исследована Бай Ши-и [ ] и М. Кшивоблоцким [ ]. [c.180]

Измерения, выполненные Э. Н. Андраде 14 для плоской ламинарной струи, очень хорошо подтверждают приведенные выше теоретические результаты. Струя остается ламинарной примерно до Re = 30 (это число Рейнольдса составлено для скорости истечения и для ширины щели). Плоская и круглая турбулентные струи будут рассмотрены в главе XXIV. Сводное изложений всех задач струйного течения можно найти в книге Бай Ши-и [ ]. [c.180]

Первые рёзультаты об условиях возникновения турбулентности были получены Хагеном, (1839). Хаген изучал течения воды в прямых круглых трубах небольших радиусов и установил, что при постепенном уменьшении вязкости воды (что достигалось повышением ее температуры) скорость течения при одном и том же напоре сначала возрастает до некоторого предела, а затем начинает уменьшаться. Вытекающая из трубы струя воды до указанного предела имеет гладкую форму, а после перехода через этот предел испытывает резкие колебания. Хаген объяснял эти явления тем, что при достаточно малом значении вязкости в потоке образуются внутренние движения и вихри, которые приводят к повышению сопротивления и, следовательно, к уменьшению скорости течения. Хаген обнаружил, что изменения характера течения можно добиться, меняя напор воды (т. е. среднюю скорость) или радиус трубы однако никакого общего критерия дЛя перехода ламинарного течения в турбулентное ему установить не удалось. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...