Струи ламинарные плоские

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЛАМИНАРНОЙ СТРУИ ВДОЛЬ ПЛОСКОЙ СТЕНКИ [c.273]

У Wx jti m по толщине ламинарного пограничного слоя т) на пластине при натекании на нее плоской турбулентной струи [c.393]

Рис. 7-3. К постановке задачи о конденсации пара на плоской ламинарной струе жидкости.

Ушаков В.В. Приближенное решение уравнений плоской ламинарной электродинамической струи // Сб. Некоторые вопросы аэродинамики и электродинамики . 1966. Вып. 2. [c.373]

С помощью рассуждений, аналогичных предыдущим, можно рассчитать, в приближении пограничного слоя, асимптотический профиль скоростей ламинарных вязких струй как для плоского, так и для осесимметричного течений. [c.166]

Остановимся на некоторых простейших применениях формулы (104). Рассмотрим прежде всего пример плоской турбулентной струи, бьющей из бесконечно тонкой щели в безграничное пространство, затопленное той же неподвижной жидкостью. Для дальнейшего существенно, что источник плоской струи представляется бесконечно тонкой щелью. Такая схематизация упрощает решение, так как, благодаря отсутствию характерной длины (ширины щели) в граничных условиях, задача, аналогично тому, как это имело место в теории ламинарного слоя ( 85), может быть сведена к решению одного обыкновенного дифференциального уравнения, взамен сложной системы уравнений в частных производных, к которой сводится общая постановка задачи. [c.657]

Двухмерная ламинарная струя. Для большей ясности представим истечение установившейся струи жидкости через щель в плоской стенке в такую же жидкость, находящуюся в покое. В плоскости, перпендикулярной щели, проекция последней считается началом координат, ось струи — осью X и проекция стенки — осью у. Компоненты скорости в направлениях х и у обоз- [c.227]

Длина ламинарной части свободной струи. Для определения местоположения сечения перехода можно воспользоваться аналогией между переходом пристенного ламинарного пограничного слоя в турбулентный вблизи тонкой плоской пластины, обтекаемой в продольном направлении безграничным потоком и переходом ламинарной свободной струи в турбулентную [30]. [c.121]

Результаты теоретических и экспериментальных исследований [108] и [109] естественного перехода ламинарного течения в турбулентное в плоско-параллельной струе подтвердили, что критическое число Рейнольдса для струи не превышает Re, p = = 50, т. е. если Re > 50, то возмущения, имеющиеся в струе, нарастают вниз по течению и на том или ином расстоянии от сопла струя становится турбулентной. Расстояние же от сопла до сеченпя перехода зависит, как н для осесимметричной струи, от Re и от распределения скоростей на выходе сопла (см. с. 129). [c.123]

Плоская струя. Распределение скоростей в плоскопараллельной струе, состоящей из участков ламинарного и турбулентного течения, может быть получено методом, аналогичным использованному выще для анализа осесимметричной струи. Однако ввиду того, что в данном случае решения уравнений пограничного слоя для ламинарного и турбулентного участков струи существенно отличаются одно от другого, зависимости для распределения скоростей получаются весьма сложными. Вместе с тем для дальнейшего анализа существенно [c.128]

Для ламинарной струи круглого сечения ширина струи увеличивается пропорционально к, а максимальная скорость, которая получается на оси струи, меняется обратно пропорционально величине к (см. сравнительные данные о плоских и осесимметричных ламинарных и турбулентных струях в [48], стр. 479). [c.73]

Пограничный слой в диффузоре. Ламинарная струя. В качестве второго примера применения теории пограничного слоя в несжимаемой жидкости рассмотрим течение в плоском диффузоре 1). [c.578]

Полученные выше результаты для развитых локально невязких течений со свободным взаимодействием позволяют изучить асимптотическую структуру течения в области присоединения вязкого сверхзвукового потока при стремлении числа Рейнольдса к бесконечности. В данном параграфе рассматривается наиболее простой случай — падение плоской полубесконечной сверхзвуковой струи на бесконечную плоскость для углов падения, которые соответствовали бы повороту в присоединенном косом скачке уплотнения, если бы в течение не было вязкости и зоны смешения. В следующей главе установлена связь найденного решения с решением задачи о развитой ламинарной зоне отрыва в сверхзвуковом потоке. [c.86]

Сравнив эту формулу с аналогичной формулой (9.62) для плоской струи, мы увидим, что количество жидкости, протекающей через определенное сечение круглой ламинарной струи, в отличие от случая плоской струи не зависит от импульса струи, т. е. не зависит от. избыточного давления, под которым струя вытекает из отверстия. Струя, вытекающая под большим давлением (с большой скоростью), получается более узкой, чем струя, вытекающая под умеренным давлением (с малой скоростью). Последняя увлекает [c.225]

Исследования турбулентных пульсаций в пограничном слое на пластине, выполненные П. С. Клебановым в работе [ ], показали также, что во внешних частях пограничного слоя турбулентность носит такой же перемежающийся характер, как и в начальном участке трубы (см. 1 главы XVI, рис. 16.2 и 16.3). Осциллографические записи турбулентных пульсаций показывают, что положение довольно четкой границы между сильно турбулентным течением в пограничном слое и почти свободным от турбулентности внешним течением сильно колеблется во времени. На рис. 18.6 показано распределение коэффициента перемежаемости у по сечению пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине. Значение у = 1 означает, что течение все время остается турбулентным, значение же у = О показывает, что течение все время остается ламинарным. Мы видим из этого рисунка, что турбулентность в пограничном слое, начиная от у = 0,56 и до у = 1,26, носит перемежающийся характер. Такое же явление наблюдается в свободной струе и в спутном течении. [c.511]

Ламинарные плоские струи. Предполагая, что теория пограничного слоя применима и что можно ожидать автомодельное течение, Шлихтинг ) и Бикли г) построили модель этого течения вблизи оси плоской струи, вытекающей из бесконечно малой щели. [c.354]

Числа Рейнольдса в окрестности критической точки малы, так как малы координата л и скорость w, , и поэтому следует ожидать, что режим движения в пограничном слое будет ламинарным. При таком предполол<ении для. расчета теплоотдачи можно пользоваться формулами из параграфов 8.2 пли 8.3. Однако коэффициенты теплоотдачи, вычисленные по формулам (8.25) или (8.32), для конкретных условий взаимодействия плоской или осесимметричной струи по нормали с пластиной оказываются в несколько раз меньше измеренных. Следовательно, для расчета теплоотдачи струй при их взаимодействии с преградами нельзя применять формулы, полученные для условий теплоотдачи при натекании неограниченных потоков на преграды. [c.170]

В приведенном ранее теоретическом решении не учитывается межфазное взаимодействие на границе жидкости с паром. А. П. Солодов [7-9] решал задачу с учето.м зтого эффекта. Рассматривалась плоская ламинарная струя с равномерным начальным распределением скорости и температуры, равных соответственно Wa И Го- Струя вытекает в пространство с неподвижным насыщенным паром при температуре Тв- Вследствие притока массы конденсата жидкость подтормаживается и поверхность раздела фаз несколько отклоняется от плоскости г/=0 и принимает положение t/i(x) (рис. 7-3). [c.181]

Каковы ограничения данного подхода Прежде всего следует отметить, что, несмотря на удовлетворительное в целом описание течения в области перехода от ламинарного течения к турбулентному, на самом деле этот переход носит более энергичный характер, чем получается при расчетах с использованием уравнения (2.11). Во-вторых, попытки распространить данный метод на осесимметричные течения в канале и струе показали, что в этом случае использование универсальных постоянных х, а, 7 и /3 в соотношении (2.11) дает заметное расхождение (в 1.5-2 раза) расчетных и опытных значений е. Неуниверсальпость уравнения баланса кинетической энергии турбулентности (2.4) при переходе от плоских к осесимметричным течениям отмечалась в работе [6]. По-видимому, это несовпадение носит принципиальный характер и объясняется несовершенством исходных предположений о механизме переноса или диссипации энергии турбулентности. [c.562]

Неустойчивая ламинарная струя, ударяющая в пластинку. Визуализации сдвигового слоя струи осуществляется с помощью краски в воде при числе Рейнольдса, рассчитанном ио диаметру и скорости на выходе, равном 4000. Плоская пластинка располагается на рас-сгоянии трех диаметров от сопла. Развитие струи модулируется обратным воздействием вихрей, ударяющихся о пластинку. Фото Но СЬ111-М1п [c.73]

Не следует забывать, что еще в недалеком прошлом шла дискуссия по вопросу о том, равняется ли нулю скорость реальной жидкости иа поверхности обтекаемого ею тела или нет. Жуковский и Прандип. первые решительно встали на точку зрения прилипания жидкости к стенке правильность этого воззрения, лежащего в основе теории пограничного слоя, в дальнейшем была подтверждена многочисленными опытами. Работы советских ученых в области теории ламинарного и турбулентного пограничного слоя, а также по общей теории турбулентности представляют исключительный интерес работы Л. Е. Калих- мана, Л. Г. Лойцянского, А. П. Мельникова и К. К. Федяевского ио плоскому и пространственному, ламинарному и турбужнтному пограничному слою в несжимаемой жидкости, относящиеся к периоду 1930—1945 гг., замечательные исследования А. А. Дородницына 1939—1940 гг. по теории пограничного слоя в сжимаемом газе, практические методы расчета турбулентных струй, указанные Г. И. Абрамовичем, и другие результаты советских ученых оставили далеко позади зарубежные исследования в этой области. Все практические расчеты пограничного слоя, необходимые для определения профильного сопротивления крыла и фюзеляжа самолета, сопротивления корпуса корабля, потерь энергии в лопастных аппаратах турбомашин, а также расчеты различных струйных механизмов (эжекторов и др.) ведутся у нас в Союзе по методам, принадлежащим советским ученым. [c.37]

Дональдсон и Ланге [41] определили приращение давления, при котором возникает отрыв ламинарного и турбулентного потоков на плоской пластине, и провели эксперименты в интервале значений Ке от 2-10 до 19-10 в струе с М < = 3,03. [c.266]

Полуограниченная струя. Струя, распространяющаяся с одной стороны вдоль твердой стенки, а с другой соприкасающаяся с безграничной средой жидкости, называется полуограниченной. Простейшим случаем полуограни-ченной струи можно считать распространение ее вдоль плоской поверхности. Основной особенностью полуограниченной струи является то, что с внешней стороны она распространяется как свободная струя, а со стороны твердой поверхности испытывает тормозящее воздействие, в результате чего вдоль твердой поверхности образуется пристенный пограничный слой ППС (рис. 23, а). Сечение, в котором струйный пограничный слой смыкается с пристенным слоем, называется переходным. От начального до переходного сечения простирается начальный участок. На этом участке между струйным и пристенным пограничными слоями располагается ядро струи. За переходным сечением лежит основной участок струи. В зависимости от режима течения пристенный слой может быть ламинарным или турбулентным. Его толщина бс определяется в соответствии с режимом течения но формулам (100) или (101). [c.89]

Как указывалось выше, в подавляюш.ем большинстве струйных элементов используются такие гидродинамические процессы, которые в настояшее время изучены недостаточно. К ним относятся, например, распространение струй в условиях перехода ламинарного течения в турбулентное распространение плоских струй при наличии трения на торцевых стенках, которое приводит к заметному отклонению характеристик от характеристик плоско-параллельных свободных струй притяжение и отрыв струи от стенки при наличии приемной части наличие сложных циркуляционных течений, вызываемых близко расположенными стенками, выходными каналами, разделителем и др. [c.325]

Характеристики ламинарных струй. Смешанные формы течений. Характеристики турбулентных струй имеют для рассматриваемой области существенное прикладное значение. Вместе с тем редко встречаются условия, при которых вся струя, вытекающая из сопла, была бы ламинарной. Это определяется тем, что течение струи в удалении от сопла перестает быть ламинарным уже при очень малых значениях Re. Так по данным Г. Шлихтинга переход от ламинарного к турбулентному течению при истечении из узкой щели происходит при величинах Re, не превышающих 30 ([48], стр. 158). Аналогичные данные получены Сато и Сакао, которые провели экспериментальное исследование устойчивости плоских струй при малых возмущениях [105]. Ими установлено, что при изменении Re от 12 до величины порядка 20 или 30, струя полностью ламинарная и возникают периодические флуктуации лишь в очень малой области течения. При изменении Re в пределах от нижнего значения порядка 20—30 до верхнего порядка 40—60 наблюдались периодические колебания в широкой области течения, которые, однако, не переходили в неупорядоченные колебания. При значениях Re, больших чем 40—60, было отмечено возникновение неупорядоченных колебаний вниз по течению от области, где флуктуации являлись периодическими. [c.71]

При обливе плоских или слегка изогнутых горизонтально расположенных поверхностей равномерность и толщину покрытия можно регулировать в широких пределах за счет дозированной подачи лакокрасочного материала, который необходимо наносить в виде широкой плоской струи (завесы), перекрывающей всю ширину детали. Такую завесу жидкости можно получить, сливая жидкость через горизонтальный порог (плотину) или узкую щель в стенке или дне сосуда. Ламинарный поток лакокрасочного материала под действием сил поверхностного натяжения деформируется с краев сразу же на выходе из сливной и1ели. Однако на небольшом расстоянии от сливной щели средняя часть завесы становится равномерной по толщине и шириЕ1е. Если через эту часть завесы пронести с достаточно большой и равномерной скоростью изделие, то его поверхность будет покрыта равномерным слоем лакокрасочного материала. При таком способе нанесения материала (окраске наливом) кромки изделия, за исключением передней, останутся неокрашенными, так как отсеченные части струи лакокрасочного материала отклоняются в сторону от изделия вследствие действия сил поверхностного натяжения. [c.169]

Акатнов К К Распространение плоской ламинарной струи несжимаемой жидкое ти вдоль твердой стенки // Тр. Ленингр. политехи. ин та.— 1953.— № 5.— С. 24-31. [c.440]

Другим примером течения без ограничиваюш,их стенок, допускаюш,им применение теории пограничного слоя, является истечение струи из отверстия. Мы рассмотрим здесь только плоскую задачу, следовательно, струю, вытекаюш,ую из длинной узкой щели. После истечения струя смешивается с окружающей жидкостью. Эта задача была решена Г. Шлихтингом [ 1 и У. Бикли [Ц. Ив этом случае течение в действительности получается обычно турбулентным, а не ламинарным. Тем не менее мы подробно остановимся на рассмотрении ламинарной струи, так как турбулентная струя, которой мы займемся в главе XXIV, математически исследуется совершенно таким же способом. [c.177]

Аналогичная осесимметричная задача, когда струя вытекает из небольшого круглого отверстия, будет рассмотрена в главе XI. Для сжимаемой жидкости плоская ламинарная струя, вытекающая из узкой щели, исследована Бай Ши-и [ ] и М. Кшивоблоцким [ ]. [c.180]

Измерения, выполненные Э. Н. Андраде 14 для плоской ламинарной струи, очень хорошо подтверждают приведенные выше теоретические результаты. Струя остается ламинарной примерно до Re = 30 (это число Рейнольдса составлено для скорости истечения и для ширины щели). Плоская и круглая турбулентные струи будут рассмотрены в главе XXIV. Сводное изложений всех задач струйного течения можно найти в книге Бай Ши-и [ ]. [c.180]

Для конических струйных течений с добавочной радиальной составляющей скорости в кольцеобразном источнике Г. В. Сквайр получил наряду с решениями уравнений пограничного слоя также решения полных уравнений Навье — Стокса, что позволило сравнить те и другие решения в отношении точности. В таких радиальных струях скорости также обратно пропорциональны расстоянию от источника. Полученные результаты можно распространить и на случай турбулентных струй, если только заменить кинематическую вязкость на кажущуюся кинематическую вязкость (см. главу XXIV). Случай, когда плоская или осесимметричная струя встречает на своем пути перпендикулярную к ней стенку и затем растекается вдоль этой стенки, рассмотрен М. Б. Глауэртом [Щ как для ламинарного, так и для турбулентного течения. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...