Спектральные свойства схемы КВС

СПЕКТРАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА СХЕМЫ КАСАТЕЛЬНОГО СИНХРОНИЗМА [c.78]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА СХЕМЫ КВС [c.109]

Как показали специально проведенные автоматизированные эксперименты [1], исследуемую механическую систему можно представить в форме цепной механической системы с тремя степенями свободы (рис. 1). Подобная модель, как указывалось в [2], описывает динамическое поведение различных конструктивных схем исполнительных органов роботов-манипуляторов. Поэтому задача состоит в определении вектора параметров модели, обеспечивающего минимум функционала, который представляет собой критерий рассогласования спектральных свойств исследуемого объекта — промышленного робота и модели. [c.61]

Автоматический поляризационный колориметр (рис. 154). Исследуемая среда по существу выполняет функцию светофильтра. Если спектральные свойства исследуемой п эталонной сред, которые могут быть установлены последовательно друг за другом, различны, то значения для них также будут различны. Пройдя среду, пучок лучей падает на приемник излучения. Принципиальная схема следящей системы та же, что и в приборе СА-3. [c.236]

При статистическом характере возбуждения спектр колебаний из дискретного становится непрерывным. Поэтому существенное значение приобретает статистическая обработка результатов экспериментальных исследований и моделирования, выделение частотных зон, где спектральная плотность максимальна, и описание статистических свойств основных спектральных составляющих. Такой сравнительный анализ вибрационных процессов, полученных экспериментально и математическим моделированием, позволяет поставить задачу диагностики как специальный случай задачи идентификации [16]. Основное отличие от рассмотренной в [16] схемы в нашем случае состоит в том, что математическая модель объекта в первом приближении известна и идентифицируется возбуждение на входе объекта, недоступное непосредственному измерению. Критерием идентификации может служить совпадение статистических характеристик выходов реального объекта и его математической модели (1). Такое совпадение (или достаточно хорошее приближение) служит основанием для вывода об адекватности статистических характеристик возбуждения на входах объекта и его математической модели. Естественно, что информативность различных характеристик вибро-акустического процесса для идентификации возбуждения является различной. Поэтому существенное значение приобретает изучение возможно большего числа таких характеристик с целью выбора наиболее информативных. Здесь остановимся только на некоторых таких характеристиках (их опреде- [c.48]

Эксперименты показывают также, что звуки высоких частот большой интенсивности кажутся несколько более низкими по высоте, чем звуки малой интенсивности. Наконец, разница в окраске звуков на низких и средних частотах ощущается очень отчетливо даже при небольших изменениях спектрального состава, а для звуков высоких частот те же изменения в спектре меньше меняют эту окраску. Схема связи между слуховыми ощущениями и физическими свойствами может быть представлена так, как это сделано на рис. 1.9. [c.28]

Низковольтная вакуумная искра. Разряд, близкий по свойствам и спектральным характеристикам к скользящей искре, может быть получен от низковольтного источника ( ЗОО в) при наличии маломощного высоковольтного поджига [255—260]. Были предложены различные электрические схемы, но наилучшие результаты получены в схемах с полным разделением двух цепей цепи основного разряда и цепи поджига [257, 259]. Если такого разделения нет, то на вспомогательном промежутке, даже при наличии ограничивающего ток сопротивления, выделяется большая мощность, что приводит к разрушению вспомогательного электрода и неустойчивости разряда в основной цепи. [c.63]

Генерация гармоник, суммарных и разностных частот играет важную роль для применений в квантовой электронике и в спектроскопии. Как уже было объяснено в разд. В.1 и в ч. I, с помощью этих процессов возможно преобразование света с подходящими свойствами (мощность, когерентность, временное поведение) в такие спектральные области, в которых не существует хороших источников или в которых создаются благоприятные предпосылки для детектирования. В подходящих материалах, при использовании соответствующих резонаторных схем и при согласовании фаз может быть достигнуто почти полное преобразование излучения. Существенный прогресс был достигнут в последние годы в области генерации гармоник, суммарных и разностных частот в волноводах, благодаря чему открылись новые перспективы в применениях интегральной оптики (ср. [3.14-1]). Следует отметить, что благодаря зависимости скорости распространения света определенной длины волны от свойств поперечной моды, в которой это распространение происходит, появляются дополнительные возможности для согласования фаз по сравнению с компактной средой. [c.336]

Точность объективных методов фотометрии зависит в основном от измерительных свойств и способа применения приемника излучения. В зависимости от выбора измерительной схемы, приемника, возможности исправления спектральной чувствительности приемника и др. погрешность выполненных измерений может колебаться от нескольких единиц до сотых долей процента. [c.249]

Вторая особенность лидаров состоит в том, что амплитуда принимаемого локационного сигнала P z,l) пропорциональна оптической характеристике jt( , >w). Последнее означает, что оптическая локация есть, по существу, метод прямого измерения коэффициента обратного светорассеяния для локального объема рассеивающей среды. В отличие от этого другие возможные методы и схемы оптического зондирования не позволяют определять непосредственно оптические характеристики локальных объемов. К ним, например, относится метод касательного зондирования, теорию которого мы подробно рассмотрим в следующей главе. В полной мере это относится и к трассовым измерениям спектральной прозрачности (интегралов ослабления) с помощью радиометров. В этом случае особенно характерны большие пространственные осреднения. Для теории и практики атмосферно-оптических исследований указанное свойство импульсной локации имеет принципиальное значение. [c.93]

В работе [84] представлены сравнительные результаты контроля тугоплавких металлов при помощи ультразвукового и импульсного вихретокового методов. По-видимому, в настоящее время электроэрозионные риски являются лучшими искусственными эталонами, пригодными для настройки импульсных вихретоковых систем, когда можно использовать эталонный дефект на трубе из одного металла в качестве эталона при контроле труб из другого металла. При рассмотрении статистических свойств выходного сигнала стробирующей схемы предполагалось, что выходной сигнал является стационарным и эргодическим [85]. Для двух точек стробирования были рассмотрены функции плотности вероятности, авто- и взаимной корреляции, удельной мощности и спектральной плотности. Значения функции удельной спектральной мощности для двух точек стробирования показаны на фиг. 12.18. Видно, что применение фильтра нижних частот могло бы увеличить отношение сигнал/шум. К сожалению, спектры шумов и полезного сигнала частично перекрываются. Возможным методом обработки информации является вычитание одного сигнала из другого. Так как шумы в обоих каналах имеют высокий фактор корреляции, вычитание может оказать существенную помощь в выделении полезного сигнала. [c.415]

Фундаментальные достижения на пути получения кинетических уравнений как больцмановского типа, так п типа основного уравнения были получены Боголюбовым [99—102]. Им были разработаны совершенные формальные схемы получения кинетических уравнений и сформулированы в строгой форме те предположения, которыми следует дополнить метод. К последним относятся условия на спектральные свойства возмущения [99, 100] при выводе основного кинетического уравнення и принцип ослабления корреляций при выводе уравнения больцмановского типа [101] (ком. 2). Условие, необходимое для получения основного кинетического уравнения, после ряда модификаций приобрело форму, которую сейчас принято называть приближением хаотических фаз (ПХФ). Мы остановимся на нем подробнее в следующем параграфе (ком. 3). [c.105]

В ряде случаев бывает полезен другой вариант спектрального метода, в котором в качестве базиса используются собственные функции оператора, в некотором смысле близкого к данному (например, в качестве такого оператора может быть использована самосопряженная часть рассматриваемого несамосопряжен-ного оператора, отвечающая той же электродинамической задаче, но без учета потерь). При этом для Ьк дз) и Ск уже не получается явных выражений дифференциальные уравнения для Ьк(дз) оказываются связанными, а для Ск получается система линейных -алгебраических уравнений. В дальнейшем мы остановимся на этих вопросах более подробно. Сейчас отметим только, что многие практически интересные задачи электродинамики систем с потерями порождают несамосопряженные операторы, которые являются слабыми возмущениями самосопряженных операторов. По своим спектральным свойствам они весьма близки к самосопряженным операторам. Специфика несамосопряженных задач проявляется в них не в полной мере или не проявляется вовсе. Поэтому для них при наличии достаточ.чо строгого обоснования могут быть использованы обычные схемы решения. [c.30]

Здесь мы рассмотрим жесткие задачи типа рассмотренных в 3,4 гл. XIII, а именно задачи трансмиссии через тонкие пластины с малой или большой проводимостью в неограниченных областях (в 3,4 гл. XIII подробно изложен двумерный случай, но естественное обобщение на трехмерный случай проходит с незначительными изменениями). Кроме того, мы изучим некоторые спектральные свойства предельной задачи и предельный переход для указанных выше задач по схеме 1 гл. XVI. [c.431]

Множество флуорофоров подвергается реакциям в возбужденных состояниях. К типичным реакциям относятся образование эксимеров и эксиплексов, протонирование и депротонирование, а также перенос энергии. Поглощение фотона вызывает изменение электронного распределения в молекуле флуорофора, что часто меняет его химические или физические свойства и может стимулировать протекание реакций с другими компонентами раствора. Во многих случаях процессы, протекающие в возбужденном состоянии, можно описать простой схемой, включающей реакцию взаимопревращения двух состояний. И этой главе приведено детальное описание спектральных свойств такой модели, составляющих базис, с которым можно сравнивать экспериментальные данные. При желании можио использовать теоретическое описганио этой модели для огь ределения кинетических и спектральных констант системы. [c.388]

Цветовые пирометры могут быть выполнены по одно- и двухканальной схеме. При двухканальной схеме для измерения спектральных интенсивностей излучения /л, и /л, используют два приемника излучения (чаще всего ими являются фотоэлементы). При юдноканальной схеме отношение интенсивностей излучения /л,//я измеряется одним фотоэлементом, который поочередно освещается излучением с длиной волны Я1 и Яг- Существенным недостатком двухканальных схем является зависимость характеристик пирометра от стабильности свойств фотоэлементов каждого канала, которые с течением времени могут меняться неодинаково. Поэтому в большинстве случаев цветовые пирометры выполняются по одноканальной схеме. [c.190]

Спектральные изображения источников малых размеров (например, лазерной плазмы) могут быть получены с помощью спектрометра классического типа с добавлением тороидального зеркала, фокусирующего изображение источника на входную щель [34, 57]. Недостатком такой схемы является то, что астигматизм решетки компенсируется зеркалом только в узком спектральном диапазоне, наличие промежуточной щели уменьшает полезное поле зрения. В более совершенной схеме (рис. 7.20) используется комбинация тороидальной решетки ГР и тороидального зеркала ТЗ. Меридиональное положение изображения источника, даваемое зеркалом, соответствует меридиональному положению источника для решетки, сагиттальное положение изображения источника для зеркала и источника для решетки находятся в бесконечности. Расчет показывает, что наилучшая компенсация астигматизма достигается, когда зеркало и решетка имеют близкие фокусирующие свойства, т. е. в симметричном случае для расширения квазистигматической области асимметрия между падяюшим и дифрагированным пучками в решетке может быть скомпенсирована соответствующим изменением соотношения между сагиттальным и меридиональным радиусами зеркала. В работе [88] рассчитан спектрометр на область 9—30 нм, имеющий разрешение 35 мкм в плоскости дисперсии и 4,7 мкм в перпендикулярной плоскости (Я = 15 нм). Отметим, что такого же порядка разрешение может быть получено, если в данной схеме использовать решетку с вне-плоскостным падением. Спектральное разрешение аналогично спектрометру тех же размеров со сферической решеткой. [c.288]

Общие сведения. Для управления спектрально-временньши характеристиками излучения чаще всего вводят в состав резонатора специальные элементы (затворы, спектральные селекторы), реже используют затравочное излучение от внешнего источника, которым обычно служит маломощный лазер. Свойства управляющих элементов и особенности поведения соответствующих лазеров детально рассмотрены в целом ряде монографий (например, [74]). Мы лишь кратко остановимся на способах размещения управляющих элементов и некоторых модификациях схем резонаторов, специально предназначенных для управляемых лазеров. [c.225]

В некоторых случаях за счет специального выбора схемы записи фокусирующего элемента его выполняют так, чтобы положение точки, в которой фокусируются лучи, сильно зависело от длины волны, т. е. намеренно вводят так называемый хроматизм. Такие фокусирующие элементы по сути дела представляют собой дифракционные решетки (16). Голографические дифракционные решетки отличаются отсутствием так называемого астигматизма, низким уровнем шумов и другими полезными свойствами. Наибольших успехов в этой области в настоящее время добилась французская фирма Жобен Ивон , которая выпускает спектральную аппаратуру, основанную на иопользовании таких решеток (31). [c.106]

Советский физик Ю. Денисюк в 1958 году, тогда еще аспирант, предложил в качестве диссертационной тему Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения . Тема была настолько необычной, что ему не нашлось научного руководителя. Пришлось взяться за решение большой задачи самому. Рассуждал он примерно так. Если нет света, то мы не видим изображение предмета. Только когда на предметы падает свет, человек их видит. Он видит отраженные от предмета волны. Следовательно, человек благодаря свету видит не сами предметы, а их световые образы. И тогда у Юрия Николаевича возникла идея записать световое поле на фотопластинке. Если затем направить на пластинку плоскую световую волну, она отразится в форме, уже записанной. Тем самым будет воскрешен образ отсутствующего предмета. Появилась следующая схема эксперимента (рис. 35). Слева на рисунке расположен источник излучения S, от которого направлена волновая поверхность на объект. Сам объект расположен справа и обозначен буквой О. Дойдя до предмета, световая волна отразилась от него, и естественно, что форма ее исказилась, поскольку предмет был объемным. Теперь в этой искаженной волне присутствует в закодированной форме информация об объекте. Закодированная информация содержится в фазе отраженного излучения. В точке К отраженная волна встретилась с волновой поверхностью С, и образовались стоячие волны в результате интерференции. Стоячие волны имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадали. Теперь, если зафиксировать произвольный объект этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектральный состав отраженного предметом излучения, но и все компоненть волнового поля — амплитуда и фаза. Сведения об этих [c.106]

Прпзмеыпые спектральные приборы являются приборами с одномерной дпсперспей. Оптическая схема такого прибора приведена па рпс. 1.1. Основное назначение призменной системы — обеспечение дисперсии, т. е. пространственного разложения излучения по длинам волн. Вместе с тем призма как оптический элемент обладает рядом других свойств, которые играют определенную роль в работе спектрального прибора. Поэтому вначале мы остановимся на некоторых свойствах преломляющей призмы как оптического элемента. Будем прп этом рассматривать не одну призму, а несколько, так как ряд свойств призмы неад-дитпвен. [c.136]

Работами многих исследователей показана преимущественная вероятность образования полимера ПВХ по первой схеме. Так, при радиоактивном облучении поливинилхлорида наблюдается преимущественно процесс дегидрохлорирования с образованием сопряженных двойных связей. Такой механизм более вероятен для первой схемы полимера. Чередование атомов С1 по первой схеме подтверждается также получением ацетона при окислении ПВХ перекисью водорода с последующим гидролизом щелочью продуктов окисления или невыделением свободного 10да при действии иодистого калия на раствор поливинилхлорида. Исследованиями химических свойств методами спектрального и рентгеноструктурного анализа доказано, что молекулярные цепи ПВХ имеют вид плоских зигзагов, в которых атомы хлора расположены по обе стороны цепи по первой схеме голова к хвосту [Л. 1—4]. [c.6]

Изложенный комплекс свойств С. полностью охватывает все особенности законов его распространения. Совершенно иные свойства, не укладывающиеся в волновую схему, обнаруживаются в явлениях излучения и поглощения С. веществом. Действия С. и спектральные закономерности показывают, что энергия С., по крайней мере в момент излучения, и поглощения, сосредоточена в нек-рых центрах, т. н. световых квантах, или фотонах, с энергией ку, где к—универсальная постоянная, равная 6,55эрг-ск. Наиболее естественно предпо.иожение, что и распространение С. происходит в виде отдельных корпускул (фотонов), хотя эта гипотеза принципиально не м. б. вполне доказана на опыте, т. к. для экспериментального изучения особенностей распространения необходимо заставить С. действовать на вещество, т. е. поглотиться. Попытки воздействовать С. на С., именно обнаружить столкновения фотонов при пересечении интенсивных свойств пучков, дали отрицательный результат. Фотоны либо совершенно свободно проникают друг через друга либо чрезвычайно малы (размеры менее см)- [c.146]

Теории оптического мониторинга рассеивающей компоненты атмосферы, осуществляемого комплексом оптических средств,, включающим, в частности, наземные либо бортовые лидары,, а также спектральные фотометры, измеряющие интенсивности рассеянного солнечного света в различных направлениях, посвящена третья глава монографии. В основе аналитических и соответственно алгоритмических построений так же, как и ранее, лежат оптические операторы и их матричные аналоги. Выводятся основные операторные уравнения теории оптического мониторинга,, в котором определяющую роль играет метод касательного зондирования и его геометрическая орбитальная схема. Дается дальнейшее развитие метода корректирующих функций, который ранее был введен в теорию обратных задач светорассеяния при построении методик интерпретации локационных данных. Изложение материала сопровождается примерами численного анализа свойств основных операторов перехода, используемых в вычислительных схемах обработки оптической информации. В заключительном разделе главы изложены основы теории оптического мониторинга системы атмосфера — подстилающая поверхность. Выведено интегральное уравнение для определения спектрального альбедо подстилающей поверхности и дан анализ его основных свойств. Указанные выше результаты получены в предположении однократногсь рассеяния излучения в атмосфере. Следует заметить, что по ряду причин в монографию не вошли обратные задачи для уравнения [c.10]

Используя эти операторы, обратные задачи светорассеяния можно свести к решению систем интегральных уравнений, что иллюстрируется в главе на примере теории поляризационного зондирования атмосферы. Этот оптический метод технически реализуется с помощью поляризационных нефелометров и бистати-ческих схем зондирования. Поскольку операторы перехода, определенные на совокупности элементов матрицы Мюллера, играют существенную роль и в теории, и в практике обработки оптических измерений, в главе дается обстоятельный анализ их основных свойств. В частности, показана их компактность и непрерывность, возможность их представления в виде интегральных операторов, приведена структура регуляризованного аналога, что весьма важно в случаях их применения в схемах обработки экспериментальной информации. Кратко изложены основы их спектрального анализа. Во избежание формализма авторы используют известные аналогии между интегральными операторами и матрицами. [c.14]

Особенностью планапохроматических объективов является высокая степень коррекции аберраций в пределах всего поля зрения для спектральной области в интервале длин волн от Я = = 434 нм до Я = 656 нм. Это достигается благодаря рациональному выбору оптической схемы, использованию оптических сред с особым ходом частных относительных дисперсий и последовательному применению современных методов расчета. Планапохроматические объективы являются наиболее перспективными, так как они, обладая свойствами апохроматов, имеют увеличенное по сравнению с ними поле зрения и поэтому кроме проведения [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...