Коэффициент вязкости и его значение для некоторых жидкостей

В таблице приведены значения коэффициентов вязкости для некоторых жидкостей и газов при определенных температурах, поскольку вязкость жидкостей и газов зависит от температуры (в жидкостях с повышением температуры вязкость падает, в газах, наоборот, увеличивается). [c.536]

В табл. 4 приведены значения кинематического коэффициента вязкости для некоторых жидкостей, наиболее часто встречающихся в инженерной практике. [c.16]

Динамический коэффициент вязкости в Международной системе единиц (СИ) имеет размерность Н-с/м (0,1 Н-с/м2=1 ПЗ (один пуаз). В табл. 4 и 5 приложения приведены значения динамического коэффициента вязкости для некоторых жидкостей. [c.8]

Значения кинематического коэффициента вязкости v для некоторых жидкостей приведены в табл. II.1. [c.45]

I. Значения динамического коэффициента вязкости р (Па-с) для некоторых жидкостей [c.16]

Условные (относительные) единицы вязкости. Достаточно точных методов непосредственного (прямого) измерения коэффициентов абсолютной или кинематической вязкости не существует. Лишь в некоторых случаях для определения коэффициентов абсолютной вязкости пользуются тарированными приборами, позволяющими с достаточной точностью определить абсолютную вязкость прямым методом, например, по времени падения шарика в калиброванной трубке, заполненной испытуемой жидкостью, или по характеру колебаний в жидкости маятника. Подобные приборы обычно тарируются в абсолютных значениях коэффициентов вязкости. [c.18]

Коэффициент вязкости и его значение для некоторых жидкостей [c.301]

Заметим также, что определение (х при помощи уравнения (1-1) не указывает на возможность появления напряжения в результате чистой деформации расширения при нулевом сдвиге. В случае сжимаемых жидкостей некоторые эксперименты указывают на возможность такого явления, которое в случае изотропных жидкостей требует введения второго коэффициента вязкости. Этот эффект, однако, имеет второстепенное значение, и в настоящей книге изложение будет вестись на основе данного выше определения, если не будут сделаны специальные замечания. [c.19]

Значения вязкости разных жидкостей также сильно различаются. С понижением температуры вязкость значительно увеличивается. Для. некоторых жидкостей коэффициент вязкости не является величиной постоянной, а зависит от напряжений, вызванных приложенной нагрузкой (например, некоторые смолы). Вода относится к так называемым ньютоновским жидкостям, коэффициент вязкости которых зависит только от температуры. [c.26]

Чем же определяется сила лобового сопротивления Она зависит от формы, от размеров тела, от скорости потока и от физических свойств жидкости. Опыты показывают, что сила сопротивления тел одинаковой формы пропорциональна площади поперечного сечения тела (поперечного по отношению к направлению скорости потока v), скоростному напору pjj /2 и некоторому коэффициенту Сх, называемому коэффициентом лобового сопротивления тела данной формы. Коэффициент лобового сопротивления, вообще говоря, не остается постоянным, он зависит от величины числа Рейнольдса Re — vlp/ i, где / — характерный размер тела, v — скорость потока, р — плотность жидкости и х — коэффициент вязкости жидкости О физическом значении этой зависимости будет сказано в следующем параграфе. [c.382]

Таким образом после работ Стокса дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости находят себе конкретное применение при решении отдельных задач. При этом теоретические решения отдельных задач подтверждались тогда и результатами опытов, но при сравнительно малых скоростях движения жидкости. Особенное значение приобрело решение задачи об установившемся течении жидкости в цилиндрической трубке, полностью согласующееся с экспериментальной формулой Пуазейля. Благодаря этому обстоятельству формула Пуазейля стала широко использоваться для экспериментального определения коэффициента вязкости различных жидкостей. Кроме того, следует отметить и то, что с работ Стокса начинаются попытки упрощения нелинейных дифференциальных уравнений движения вязкой жидкости. Отбрасывание квадратичных членов инерции позволило Стоксу и целому ряду последующих исследователей найти теоретические решения многих задач, подтверждаемые опытами при малых скоростях движения жидкости. Некоторые из этих теоретических решений послужили основанием для разработки других методов определения вязкости жидкостей в тех случаях, когда метод истечения становится непригодным. [c.21]

Жидкий диэлектрик должен обеспечивать хороший теплоотвод. Для большинства известных типов синтетических жидкостей значения теплоемкости и коэффициента теплопроводности весьма близки. В связи с этим теплоотводящие свойства жидкости определяются в основном ее вязкостью. В некоторых случаях используются легкокипящие жидкости и эффект охлаждения достигается за счет расходования тепла на парообразование при попадании жидкостей на нагретые узлы аппаратуры. [c.14]

На рис. 4 приведены экспериментальные данные о вязкости жидкого аммиака в координатах формулы (22). В табл. 3 приведены экспериментальные (вычисленные из данных по вязкости) и расчетные значения коэффициентов А, В, Уо для некоторых жидкостей. Согласование вполне удовлетворительное. Хуже согласуются расчетные и экспериментальные значения В, так как радиусы ионов недостаточно достоверны и не ясно, какую принимать валентность. Для неметаллических жидкостей и близко к объему молекулы. [c.127]

В табл. 3 приведены численные значения при температуре 20°С плотности р, коэффициентов вязкости ц, i/ и для некоторых жидкостей и газов. [c.371]

В результате экспериментальных исследований установлена общая закономерность изменения коэффициента расхода в зависимости от вязкости однородной несжимаемой жидкости. При Т1 — (154-45) 10- Па с, что характерно для природных вод, влиянием вязкости жидкости на коэффициент расхода можно пренебречь при гидравлическом расчете дырчатых распределителей и сборников водоочистных сооружений. При увеличении вязкости до 15 10 Па > с коэффициент расхода резко возрастает, а свыше 45 10 Па с начинает плавно снижаться, асимптотически приближаясь к некоторому минимальному значению. [c.70]

Соотношение (4.6) весьма приближенно оно использовано здесь только для качественной оценки влияния некоторых факторов на коэффициент теплоотдачи. Из уравнения (4.6) следует, что для увеличения значения коэффициента теплоотдачи надо использовать жидкости с высокой теплопроводностью, а также уменьшать толщину теплового пограничного слоя. Поэтому для увеличения а необходимо повышать скорость жидкости, ее плотность, гидродинамические возмущения потока, шероховатость поверхности нагрева, а вязкость жидкости и характерный размер поверхности (например, диаметр трубы) — уменьшать. [c.234]

В заключение отметим, что в газах и вязкость (характеризующая пере-нос количества движения), и молекулярная диффузия (характеризующая пе-ренос инородного газа) обусловлены тепловым хаотическим движением мо-лекул. Поэтому коэффициент вязкости V имеет один порядок величины с коэффициентом молекулярной диффузии в законе Фика. В жидкостях вяз-кость (и связанный с этим перенос количества движения) обусловлена раз-рушением межмолекулярных связей, а диффузия - тепловым движением молекул, т.е. эти явления имеют различную физическую природу. Как следствие этого коэффициент диффузии в жидкости в сотни раз меньше коэффициента вязкости у.В табл. 1.1 приведены значения г], р, V- для некоторых жидкостей и газов. [c.11]

Величина Цу рассматривается при этом как некоторый коэффициент турбулентной вязкости и называется коэффициентом турбулентного переноса количества движения. Следует отчетливо представлять, что величина [д.,., также как и аналогичные ей коэ( и-циенты турбулентного переноса теплоты и массы, о которых будет идти речь в последующем, отнюдь не является неким физическим свойством текущей среды. Так, в потоке жидкости с постоянными р и fi, величина Цг зависит от абсолютного значения ц, числа Рейнольдса потока и координат. В развитом турбулентном потоке [c.36]

Коэффициент k имеет размерность скорости, и, если предположить, что выполняются условия полного насыщения, он зависит от геометрии пористого пространства (типа среды и характеристик пор), а также от удельного веса и вязкости жидкости. Он постоянен для данной жидкости при фиксированной температуре, если пористая среда несжимаема и изотропна. Типичные его значения для некоторых оред при фильтрации воды и других жидкостей даны в табл. 9-1. Соотношение (9-37) [c.198]

Эта стабилизация обусловлена тем, что при истечении жидкостей небольших вязкостей, которое происходит при достаточно высоких числах Re, имеет место значительное сжатие струи и весьма небольшое Гидравлическое сопротивление, ввиду чего величина коэффициента л в этом случае определяется в основном сжатием струи, которое при некотором значении Re практически стабильно. [c.86]

Задаемся некоторым начальным значением Яо коэффициента трения и значением коэффициента Кориолиса ао- Если в результате анализа исходных данных можно предположить ламинарный режим (высокая вязкость жидкости), то Яо =64/Кекр, и оГо=2 если турбулентный (малая вязкость и значительная шероховатость труб), то Л-о=0,11-(/1/йГ)° и ао =1 (предполагается режим квадратичных сопротивлений). [c.67]

Полученные уравнения дают представление о достоинствах и недостатках метода анализа размерностей. Главное достоинство метода — чрезвычайная простота и легкость получения безразмерных комплексов (отметим попутно, что приведенный способ составления комбинаций далеко не единственный в работах [48] и [63] рассматриваются иные, не менее простые, способы). Использование при этом я-теоремы дает возможность оценить по предварительным данным сложность результата анализа. К недостаткам метода следует отнести прежде всего некоторую неопределенность в составе критериев подобия (в примере произвольно выбраны независимыми т.1, 2 и /Л4) и полное отсутствие сведений об аналитическом виде функциональной зависимости между критериями. Кроме того, от интуиции исследователя зависит перечень физических параметров, принимаемых во внимание. Последнее обстоятельство наглядно поясняется на рассмотренном примере. Полученные уравнения выражают подобие процессов при установившемся движении через конкретный насос различных жидкостей, отличающихся значениями плотности. При этом не учтено влияние вязкости жидкости. Если включить в перечень исходных параметров величину (г (динамическая вязкость жидкости), то число определяющих критериев подобия увеличится на единицу за счет числа Re, характеризующего режимы течения жидкости. В данном примере допустимо этого не делать, так как в центробежном насосе реализуется лишь турбулентное течение, при котором коэффициент вязкого трения практически постоянен. Поэтому учет числа Re приведет лишь к масштабному изменению экспериментальных графиков. При желании распространить полученные условия подобия на серию насосов в число исходных величин должны быть введены размеры 1 , 1 , 1 yi критериальное уравнение примет вид [c.20]

Динамическая вязкость криогенных жидкостей является одной из основных характеристик, необходимых для расчетов установок глубокого охлаждения. Тем не менее до сих пор не были составлены подробные таблицы значений вязкости жидкого воздуха и его компонентов Б интервале температур от тройной точки до критической при достаточно высоких давлениях. Полученные разными авторами немногочисленные экспериментальные данные часто существенно расходятся между собой, и поэтому не все опытные величины могут быть положены в основу таблиц. В настоящей работе на основании ограниченного числа наиболее надежных опытных данных установлены некоторые закономерности поведения коэффициента динамической вязкости и составлены таблицы значений вязкости жидких азота, кислорода, аргона и воздуха, которые могут быть использованы при инженерных расчетах. [c.172]

Первый коэффициент вязкости х является основным. Для его определения существует множество различных способов, основанных на применении тех конечных формул, которые могут быть получены в результате интегрирования соответственных дифференциальных уравнений с использованием соотношений (11.18) для частных случаев движения жидкости. О некоторых из этих способов мы будем говорить ниже. Что же касается второго коэффициента вязкости, необходимость учёта которого может возникать только при рассмотрении того движения жидкости или газа, в котором явно проявляется свойство их сжимаемости, то до последнего времени его совершенно не учитЬвали. И только в связи с исследованиями Л. И. Мандельштама и М. А. Леонтовича ) влияния внутренних процессов с большим временем релаксации на распространение звука в жидкости было указано на необходимость учёта второго коэффициента вязкости. В отдельных случаях значение второго коэффициента вязкости может намного превышать значение основного коэффициента вязкости. Но приборов по определению второго коэффициента вязкости пока пе предложено. [c.66]

До настоящего времени не найдены методы интегрирования уравнений Навье — Стокса в их общем виде. Правда, для некоторых частных случаев течения вязкой жидкости удалось найти решения, но среди этих частных случаев только совсем немногие не налагают никаких ограничений на величину вязкости. К числу таких случаев, допускающих для коэффициента вязкости любые значения, принадлежат, например, течение Пуазейля в трубе и тбчение Куэтта между двумя параллельными стенками, из которых одна неподвижна, а другая движется в своей плоскости с постоянной скоростью (рис. 1.1). Это обстоятельство вынудило искать решение проблемы расчета течений вязкой жидкости, исходя из двух предельных случаев. А именно, с одной стороны, были рассмотрены течения с очень большой вязкостью, а с другой стороны, стали исследоваться течения с очень малой вязкостью, так как в том и другом случае получаются некоторые математические упрощения. Однако результаты, полученные для таких предельных случаев, ни в коем случае нельзя интерполировать на течения 0 средней величиной вязкости. [c.75]

Таким образом, предположение о справедливости соотношения Стокса эквивалентно предположению, что давление в текучей среде зависит только от мгновенной величины плотности через р и не зависит от ее производных. Вообш,е говоря, это неправильно главная причина, почему Стокс использовал условие (38), заключается в трудности получения соответствуюш,ей оценки величины т)в, так как последняя связана еш,е и со скоростью изменения плотности. Экспериментальные значения a/v для большинства жидкостей и газов обычно больше предсказываемых выражением (40) и иногда уменьшаются с частотой. Можно показать, что во многих газах и некоторых жидкостях (СЗа) величина ц = аХ достигает максимума при определенной частоте. Такого рода поведение предсказывается теорией релаксационных процессов однако возможно, что аналогичное поведение может быть объяснено на основе точной теории, учитывающей вязкость и теплопроводность, при соответствующем выборе второго коэффициента вязкости. [c.171]

Аналогичные зависимости установлены для коэффициентав вязкости некоторых других жидкостей (здесь не приводятся, так как при расчетах значения коэффициентов вязкости жидкостей обычно берутся по готовым таблицам). [c.17]

Наиболее обычным подходом к расчету ударных волн на эйлеровой сетке является размазывание скачка на несколько ячеек сетки путем явного или неявного введения искусственной вязкости, не оказывающей влияния на решение на некотором расстоянии от ударных волн. В 1950 г. фон Нейман и Рихтмайер предложили схему искусственной вязкости, в которой коэффициент вязкости был пропорционален квадрату градиента скорости. Ладфорд, Полячек и Зегер [1953] просто брали большие значения физической вязкости в уравнениях течения вязкой жидкости на лагранжевой сетке, однако в их методе требова-лись нереально высокие значения вязкости. [c.22]

Следует отметить, что для описания любого избыточного поглощения формально можно использовать зависящий от частоты коэффициент объемной вязкости. Однако имеются некоторые важные соображения, которые, по-видимому, позволяют сделать вывод, что в случае релаксационных процессов использование коэффициента объемной вязкости, по крайней мере на низких частотах, носит не только формальный характер. Как показали Герцфельд и Лито-виц [36], в отсутствие равновесия (что характерно для релаксационных явлений) возникают отклонения нормальных напряжений от тех значений, которые они имели бы, если бы процесс протекал бесконечно медленно. Объемная вязкость, которая необходима для описания таких отклонений на низких частотах, определяется выражением (37), если избыточное поглощение по сравнению с классическим значением (40) отнести за счет объемной вязкости. Необходимо добавить, что Грин [33] получил выражение для объемной и сдвиговой вязкости, связывающее их с флуктуациями вириала. Герцфельд [35] вычислил с помощью этой теории объемную вязкость систем с внутренними степенями свободы и жидкостей, в которых существует равновесие между двумя состояниями с различным удельным объемом и одинаковой энтальпией. Найденные им выражения для объемной вязкости при низких частотах имеют такой же вид, как и выражения, которые можно получить, если рассматривать поглощение звука как соответствующий релаксационный процесс. [c.174]

Вязкость большинства жидкостей значительно изменяется с изменением температуры. Различные температурные коэффициенты материалов сопряженных деталей могут привести к выходу системы из строя. (Некоторые дроссели обладают дросселирующими свойствами только при достаточно низкой вязкости.) Жидкости испаряются при очень высокой температуре и затвердевают при низкой Как установившиеся, так и неустановившиеся силы, действующие со стороны потока жидкости на золотник, часто имеют большое значение. Для управляющих золотников характерно заедание из-за боковых сил (неуравновешенности давлений) [c.548]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...