Метод трубки

При механическом методе трубка-заго-товка имеет внутренний диаметр d, примерно равный [91 [c.806]

Рис. 2-22. Тепловая схема метода трубки

Рис. 2-23. Особенности режима опыта в методе трубки

Второй вариант метода наиболее пригоден для исследований металлических сплавов, прессованных окислов, карбидов, боридов, силицидов и других тонкодисперсных жаропрочных материалов с X = 5 -i-50 вт1 м-град). При этом, как и в первом варианте, метод удается совмещать с методом трубки для теплоемкости. Общий вид созданной для этой цели установки показан на рис. 3-16. Установка рассчитана на исследования в инертной среде (аргон, азот) до температуры 900 " С. Корпус вакуумной камеры выполнен из вертикальной металлической трубы с откидной верхней крышкой. Труба охлаждается проточной водой, в двух вертикальных пазах ее установлены радиационные тепломеры. Нагреватель установки выполнен в виде короткой вертикальной трубки, составленной из двух половинок с боковыми токоподводящими лепестками (электрический ток течет не вдоль трубы, а поперек). Термопары и образец монтируются на подвижной платформе, которая связана с дном камеры и с помощью специального вакуумного сальника может перемещаться по вертикали, благодаря чему установка образца на термопарные иглы осуществляется над камерой. [c.86]

Для комплексного исследования теплоемкости и коэффициента а твердых тепло-изоляторов (пластиков, огнеупоров) и полупроводников в режиме монотонного разогрева образцов в диапазоне температур от 50 до 900° С разработан прибор ДК-ас-900, представляющий собой техническую реализацию метода трубки [109]. Погрешность измерений 5—8%. Для независимых измерений коэффициентов а и Л твердых полимерных и полупроводниковых материалов, теплопроводность которых не превышает 10 Вт/(м-°С), в режиме монотонного разогрева образцов в интервале температур от —100 до - -400°С разработан прибор ДК-а .-400, представляющий собой объединение двух калориметров, один из которых приведен выше [см. рис. (5-17)]. Погрешность измерений не превышает 3—5% [Ю9]. Универсальный прибор ДК-асЯ,-400 (рис. 5-22), предназначенный для комплексного исследования теплофизических свойств материалов в монотонном режиме [109], является объединением трех калориметров, два из которых приведены выше [см. рис. (5-17) и (5-19)]. [c.317]

Относительные методы интерференционный метод трубки, или метод включений метод стержня метод широкой полосы метод измерения удлинения с помощью определения электросопротивления. [c.151]

Температуру поверхности при испытании металлических образцов определяли методом трубки, т. е. по излучению отверстия в трубчатом образце, имитирующем черное тело, с введением соответствующих поправок [6]. Здесь этот метод определения температур оказался непригодным из-за значительной величины перепада температуры по слою золы в образце, а также из-за того, что коэффициент теплопроводности золы не известен. Попытки измерить температуру поверхности с помощью плати-на-платинородиевой термопары диаметром 0,15 мм, закрепленной на поверхности золы с помощью платинового хомутика, также не принесли успеха, так как давали явно заниженные значения температуры. В связи с этим был принят косвенный метод оценки температуры с использованием данных по суммарной излучательной способности. [c.124]

Одним из широко используемых и наиболее точных методов исследования лучеиспускательной способности электропроводящих материалов (металлов, сплавов, графита и др.) является метод трубки с использованием трубчатой полости с щелевым отверстием вдоль ее образующей. Лучеиспускательная способность материалов в этом методе находится как отношение яркости стенки трубки к яркости ее щели, которая считается абсолютно черной. [c.123]

Исследование электросопротивления тугоплавких металлов при высоких температурах производится наиболее часто на образцах в виде тонких проволок [1—4]. Определение истинной температуры образцов в этих случаях производится по яркостной температуре и известному спектральному коэффициенту излучения, определяемому на другом образце и в другом опыте, например по методу трубки [5]. [c.139]

При измерении дымности ОГ дизелей нашли применение два метода фильтрации потока ОГ определенного объема с последующим измерением степени черноты фильтра оптическим путем и метод, основанный на измерении оптических характеристик ОГ, которые зависят от ослабления светового луча при прохождении через измерительную трубку (кювету) или рассеивания светового потока содержащимися в газовом потоке частицами. [c.23]

Аналогично расчету по предлагаемому методу [115] напишем для какой-нибудь фиксированной трубки тока, находящейся на расстоянии у, от стенки канала, безразмерное уравнение Бернулли (при расчете решеток переменного сопротивления удобнее ординату у отсчитывать от одной из стенок канала) [c.95]

В приборе для определения коэффициента теплопроводности жидкостей по методу нагретой нити (рис. 1-12) в кольцевой зазор между платиновой нитью и кварцевой трубкой залито испытуемое трансформаторное масло. Диаметр и длина платиновой нити rfi = 0,12 мм и /=90 мм внутренний и наружный диаметры кварцевой трубки d2=l мм и йз = 3 мм коэффициент теплопроводности кварца Х=1,4 Вт/(м-°С). [c.16]

Так как значения коэффициентов теплоотдачи ео стороны пара и воды зависят от температур соответствующих поверхностей трубки, а эти температуры нам неизвестны, то расчет можно провести либо методом последовательных приближений, задаваясь соответствующими температурами, либо графоаналитическим методом. Решим задачу графоаналитическим методом. [c.161]

Для расчета коэффициента теплоотдачи к внешней поверхности трубки при конденсации пара необходимо знать температуру внешней поверхности стенки t i и высоту трубки Н. Так как значения этих величин неизвестны, то расчет проводим методом последовательных приближений. Определяем среднелогарифмический температурный напор [c.226]

При градуировках методом сравнения до 600 °С обычно применяется ванна с жидкостью, а при более высоких температурах— блок из тяжелого металла или тепловая трубка. Удобно [c.302]

При использовании метода помутнения зеркала, применяемого в гигрометре ВГ-2 (КуАИ), охлаждаемый элемент (рис. 6.11,а) выполнялся в виде медного стержня 14, к торцевой поверхности которого была припаяна тонкая железная пластинка с хромированной зеркальной плоской поверхностью. Термопара 15 заделывалась под железную пластинку. Световой луч от лампочки 2 падает на зеркальную поверхность, отражается от нее и, пройдя через линзу 10, подается на фотоэлемент 9. В момент выпадения конденсата зеркальная поверхность излучит диффузию, что и зарегистрируется фотоэлементом и электронным индикаторным устройством, а по показанию соединенного с термопарой измерительного прибора фиксируется температура точки росы. В гигрометре ВГ-1 применен способ утечки тока. В этом варианте охлаждаемый элемент (рис. 6.11,6) изготавливается из металлической трубки 16, запаянной с одного торца и металлического стер- [c.298]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Метод парабол (рис. 13). Пусть источник К (нить накала, эмитирующая электроны, или трубка, дающая положительные ионы) испускает пучок заряженных частиц, обладающих массой т, зарядом q и скоростью v (в некотором интервале значений и). Пучок, выделенный диафрагмой Л, проходит через электрическое поле (создаваемое между пластинами конденсатора), через однородное [c.53]

Все оценки способности рентгеновских лучей поглощаться и их жесткости очень затрудняются тем, что из трубки выходят очень неоднородные рентгеновские лучи, т. е. смесь лучей различной жесткости. Пропуская их через поглощающее вещество, мы задерживаем более мягкие лучи, получая таким образом более однородный пучок. Этот метод фильтрования довольно груб и не обеспечивает получения строго однородных монохроматических лучей. В настоящее время мы располагаем приемами монохроматизации, подобными применяемым в оптике обычных длин волн, т. е. методами, при использовании которых испускается почти монохроматическое рентгеновское излучение, подвергающееся дальнейшей монохроматизации при помощи дифракции. Таким образом получаются лучи, не уступающие по монохроматичности световым лучам, и для них коэффициент поглощения имеет совершенно определенный физический смысл. Для таких монохроматических лучей он зависит от плотности р поглощающего вещества и грубо приближенно может считаться пропорциональным плотности. Более точно поглощение определяется числом атомов поглощающего вещества на единице толщины слоя. При переходе же от одних атомов к другим поглощение быстро растет с увеличением атомного веса, правильнее, атомного номера Z, будучи пропорционально кубу атомного номера. [c.406]

Методы, указанные в предыдущем параграфе, позволяют исследовать характер спектра рентгеновского импульса даже в том случае, когда импульс является белым , т. е. дает сплошной спектр. Такой характер имеет спектр рентгеновских лучей, получающихся в обычных условиях в рентгеновской трубке при торможении электронов ударами об анод. Изменение скорости электрона происходит при этом случайным путем, и образующееся излучение представляет совершенно неправильный импульс, эквивалентный совокупности разнообразных, длин волн. Однако наряду с такими импульсами появляется и гораздо более монохроматическое излучение. При бомбардировке анода электронами определенной скорости наблюдается следующее явление при некоторой их скорости, величина которой определяется веществом анода, последний становится источником [c.412]

Г. Тейлор [48], изучая процесс движения водных растворов в стеклянных трубках диаметром 0,05 см, пользовался методом калориметрии. В качестве индикатора в вытесняющую жидкость добавлялся перманганат калия. Концентрация раствора определялась визуальным сравнением окраски жидкости в пункте измерения с окраской эталонных трубок, содержащих раствор определенной концентрации. [c.33]

Дальнейшим развитием рассмотреннего метода является метод трубки-выступа, предложенный и исследованный в [10]. Конструкция такого датчика поверхностного трения состоит из круглой цилиндрической трубки внешним диаметром В и внутренним д.. Открытый торец трубки устанавливается перпендикулярно к обтекаемой поверхности и выступает над ней на небольшое расстояние к, не превышающее 0,4—0,5 мм. Достоинством этого метода являются малые габариты датчика трения, независимость его показаний от скоса потока, работопособность в потоках с продольным градиентом давления. [c.206]

Метод трубки реализован для изучения твердых теплоиЗоляторов (пластмасс, огнеупоров) и полупроводников (спеченных или спрессованных окислов, карбидов, силицидов и т. п.). Разработанный для этой цели прибор ДК-а -900 (рис. 2-24) позволяет осуществлять комплексное определение теплоемкости и температуропроводности образцов при разогреве их в диапазоне температур 50—900° С со скоростями от 0,4 до 3 градкек. Испытания проводятся в воздушной среде на образцах диаметром 20 мм и длиной от 100 до 180 мм. Образец обычно составляется из нескольких коротких стержней. Термопары устанавливаются внутри образца в трех осевых отверстиях диаметрами 1,2 мм, высверливаемых от одного из торцов до средней плоскости. Два отверстия (центральное с г = О и боковое с г sts гьг 9 мм) служат для регистрации радиального перепада температуры, а третье (г = = Ry QJ мм) используется для замера среднеобъемной температуры (т) образца. Расчет коэффициента температуропроводности производится по формулам (1-48), (1-49). [c.63]

Характерной особенностью этих лгетодов является простота учета различных ограничений в фазовом пространстве. В отличие от других данные методы (если они реализуются) дают не локальный, определяемый выбором начального приближения, а глобальный минимум. Однако это преимущество носит формальный характер, как показано в [72, 77], из-за большого объема вычислений. При решении многочисленных вариационных задач используются упрощенные варианты методов метод локальных вариаций и метод трубки. МЛВ позволяет отыскать локальные минимумы функционалов. [c.200]

Определение водопроницаемости. Водопроницаемость — способность материала пропускать воду под давлением. Ее величина обычно характеризуется количеством воды, прошедшей за 1 ч через 1 м поверхности материала при заданном постоянном давлении. Наиболее простой метод определения водопроницаемости (метод трубки по ОСТ 3720) сводится к действию на поверхность образца столба воды высотой 350 мм и диаметром 25 мм. Такое испытание является вполне достаточным для гидрофобизованных материалов, эксплуатирующихся в обычных атмосферных условиях, так как надежное водоотталкивающее защитное покрытие должно противостоять в течение суток гидростатическому давлению порядка 150—250 мм вод. ст. [c.49]

Указанные выше границы влияния стесненности движения зависят от соотношения /вн//н. Так, например, данные [Л. 345], полученные в медной трубке, указывают на падение скорости в пристенном слое на 15— 207о данные Л. 30], полученные в стальных трубах,— на 40—60%, а данные, полученные нами и в [Л. 341] в стеклянной трубке, — на 5%. Везде использовался один материал — кварцевый песок, а диапазон изменения скорости был одинаков. Значительная разница в результатах не случайна и вызвана изменением соотношения между коэффициентами и внешнего и внутреннего трения сыпучей среды. В пределе, когда коэффициент внешнего трения f оказывается заметно меньше коэффициента внутреннего трения движущихся частиц [вн, пристенный слой почти исчезает (стеклянная трубка), так как плоскость сдвига опускающегося слоя совпадает со стенкой канала. Следовательно, границы влияния А/йт могут существенно меняться при изменении состояния стенок и поэтому рассматриваются автором как новый метод воздействия на процесс теплообмена с движущимся слоем. [c.295]

Геометрия опытной установки исключала влияние стенок камеры. В исследуемые трубки устанавливались электронагреватели, обеспечивавшие равномерный тепловой поток. Термопары были зачеканены по периметру трубки, а также на торце прямых и кольцевых ребер. Предварительно изучалось распределение скорости слоя методом окрашенной прослойки. Обнаружено (рис. 10-19), [c.354]

При неправильном методе вальцовки может наблюдаться коррозионное растрескивание концов металлических трубок. Известны случаи, когда трубки вертикальных конденсаторов из стали типа Х18Н9, охлаждаемые растворами хлористых солей, растрескивались вследствие концентрирования хлоридов в зазорах. Растрескивание было устранено при изменении метода вальцовки трубок. [c.88]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Этот метод заключается в следующем (рис. 10.1). Кислородноацетиленовое пламя газовой горелки /, имеющее температуру около 3100° С, направляется на поверхность обрабатываемой детали 3 и нагревает ее до температуры закалки. Охлаждение производится водой из трубки 2, расположенной за горелкой. [c.133]

Эти и предшествующие им результаты [3831, основанные на результатах Эйнштейна [186], согласно которым дополнительная диссипация пропорциональна квадрату завихренности частиц, свидетельствуют о том, что при течении Пуазейля частицы мигрируют по направлению к оси трубы. Однако в соответствии с точными экспериментальными данными [693] частицы концентрируются в ко.льцевом слое на расстоянии от оси трубы около 0,6 ее радиуса. Эксперименты проводились в стеклянной трубке внутренним диаметром 11,2 0,2 мм со сферическими частицами из полиметилметакрилата диаметром 0,32 0,8 1,21 и 1,71 мм в среде постоянной плотности, представляющей собой смесь глицерина, 1,3-бутан-диола и воды в различных пропорциях. Концентрация частиц изменялась от 0,33 до 4 частиц/см . Распределение концентрации определялось методом оптического сканирования. [c.41]

Дробление газом. Эффективность дробления воздухом была показана, в частности, Джойсом [400]. Авторы работы [483] установили отличное соответствие между измеренным размером капель, раздробленных высокоскоростным потоком газа, и резу.льтатами расчетов с использованием эмпирических соотношений Нукиямы и Танасавы [576]. Теоретический анализ характеристик струйного распылителя вязкой среды выполнен в работе [176] там же получено и его экспериментальное подтверждение методом высокоскоростного фотографирования. В работе [126] изучалось использование высокоскоростных испарителей при большой скорости потока воздуха, нагретого до высокой температуры, в минимальном сечении трубки Вентури. В работах [457, 119] исследовалось дробление струи жидкости и капель потоком воздуха. [c.146]

Фотоэлектрические приборы широко используют в сочетании с оптическими элементами, растрами, дифракционными решетками и интерферометрами (см. гл. 5). В качестве источника света может служить само раскаленное изделие, лампы накаливания, телевизионные трубки или лазеры. В качестве светоприемников применяют фоторезисторы, фотодиоды, фототранзисторы, фототиристоры, фотоэлектронные умножители, телевизионные трубки. Преимуш,е-ства фотоэлектрических приборов —высокая точность, ишрокие пределы измерений, дискретная (цифровая) форма выходного сигнала, возможность осуществления бесконтактного метода контроля н др. Однако эти приборы, как правило, сложны, дороги и требуют тш,ательной защиты от воздействия окружающей среды (пыли, конденсата и т. п.). [c.159]

Трубка просвечивающая — электроннолучевая трубка с малоннер-ционным люминофором и мощным электронным пучком, служит для передачи изображений по методу бегущего луча [9]. [c.160]

При измерениях по методу < крюков в одну из ветвей интерферометра (кроме кюветы или компенсационной трубки) вводится стеклянная (кварцевая) пластинка вполне определенной толщины. Это приводит к дополнительной разности хода, т.е. к возникновению наклонных интерференционных полос высокого порядка, которые для некоторой длины волны компенсируют наклон полос, обусловленный дисперсией паров. В результате вблизи линии поглощения по обе стороны от нее образуются характерные изгибы интерференционных полос — это и есть крюки Рождественского. Чем толще стеклянная пластинка, т.е. чем больше введенная разность хода, тем острее крюки . В зависимости от условий эксперимента выгодно использовать пластинку той или иной толщины. На рис. 5.АЗ,б,в показаны крюки , образующиеся у линий поглощения титана при использовании двух пластинок pasHoii толщины. [c.227]

В этих условиях можно считать, что вдоль каждого поперечного сечения трубки все величины (скорость, плотность и т. п.) постоянны. Направление же распространения волны можно считать везде совпадающим с направлением оси трубки. Уравнение, определяющее распространение такой волны, удобнее всего вывести методом, аналогичным иримененному в 12 для вывода уравнения распространения гравитационных волн в каналах. [c.413]

Квадратичный эффект, предсказанный Фогтом, был открыт значительно позднее (1924 г.), и связан при помощи полной теории с линейным эффектом Штарка. Грубое наблюдение влияния электрических полей на спектральные линии водорода возможно в любой разрядной трубке вблизи катода, где господствуют сильные поля (метод Ло Сурдо). [c.632]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...