Жидкость околокритическая

Поведение чистого вещества в околокритической области обладает рядом физических и термодинамических особенностей. В первую очередь следует остановиться на гравитационном гидростатическом эффекте, приводящем к неоднородности вещества, если последнее находится вблизи критического состояния. Если взять, например, ампулу высотой 6—8 см и заполнить ее веществом, находящимся в однофазном состоянии (жидкостью или паром), то по высоте ампулы плотность вещества будет практически постоянной. Если же вещество будет находиться в критическом состоянии или близком к нему, то по высоте ампулы плотность будет существенно различной, уменьшаясь по высоте при переходе от слоя к слою. [c.92]

Теплоемкость жидкости возрастает с ростом температуры и уменьшается с повышением давления, в то время как для перегретого пара она увеличивается с повышением давления. Особенно сильное изменение Ср наблюдается в околокритической области, где изобары теплоемкости имеют пики, уменьшающиеся с ростом давления (рис, 1.25). [c.41]

На рис. 3-19 приведены соответствующие данные для газосодержания пристенного слоя в околокритическом режиме до момента оттеснения жидкости. Как видно, эта величина мало зависит как от давления, так и от физических свойств газа и жидкости. [c.61]

В зависимости от физических свойств жидкостей (газов) процесс теплообмена может протекать различно и своеобразно. Особенно большое влияние оказывают коэффициент теплопроводности удельная теплоемкость Ср, плотность р, коэффициент температуропроводности а, уже использовавшиеся при рассмотрении теплопроводности, и коэффициент вязкости (X. Для каждого вещ ества эти величины имеют определенные значения и являются функцией параметров состояния (температуры и давления, прежде всего температуры). Особенно существенные изменения физических свойств могут иметь место в околокритической области термодинамических состояний и в области очень низких температур. [c.127]

Первое — теоретическое обоснование модели на основе молекулярно-кинетической теории и статистической механики — уравнения идеального газа, Ван-дер-Ваальса, Боголюбова—Майера и др. В конечном счете это позволило качественно получить модель водяного пара и других газов, например для описания свойств пара в критической и околокритической области. Для количественного описания модели рабочего вещества этот подход применим в частных случаях. Для жидкости (воды) этот метод не дал положительного результата. [c.12]

Из сказанного следует, что уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе неприменимо к областям, где вещество обладает резко выраженными свойствами реального газа (область вблизи линии насыщения, околокритическая область), и тем более к области жидкости. Действительно, как показывают расчеты, попытки применения уравнения Ван-дер-Ваальса для описания указанных областей состояния вещества приводят к большим отклонениям от реальных значений термодинамических свойств веществ. Величину этих отклонений можно проиллюстрировать следующим примером. Введем понятие о так называемом критическом коэффициенте [c.181]

Только в области околокритических (в термодинамическом смысле) температур начинают суш,ественно меняться все физические свойства жидкости. [c.207]

В области околокритических состояний жидкости происходит сильное изменение всех физических свойств. При этом имеет место [c.207]

При околокритическом режиме жидкость и пар настолько турбулизированы процессом интенсивного парообразования, что молекулярным трением в них можно пренебречь. В соответствии с этим допущением в уравнении (3.8) можно исключить член [c.369]

В области вакуума и в области околокритического давления критическая плотность теплового потока в кипящей жидкости, согласно теории, стремится к нулю. Опытные данные в общем удовлетворительно согласуются с выводами теории. Таким образом, гидродинамическая теория изменения режима кипения, если и [c.113]

Задачей дальнейших исследований в рассматриваемой области являются разработка более совершенной теории и проведение экспериментальных исследований в широком диапазоне изменения физических свойств в потоке жидкости. В этой связи особый интерес представляют исследования теплообмена в околокритической области параметров состояния. Их необходимо расширить в сторону высоких тепловых нагрузок и температурных напоров, провести измерения с различными жидкостями не только при нагревании, но и при охлаждении. [c.338]

Влияние сил тяготения на состояние термодинамической системы (представляющей собой, например, газ или жидкость, заключенные в сосуд) проявляется в первую очередь благодаря изменению давления по высоте. При умеренных высотах рассматриваемого сосуда это изменение, как правило, ничтожно мало по сравнению с абсолютной величиной давления в сосуде, и, следовательно, влияние изменения р с высотой в большинстве случаев пренебрежимо мало — именно поэтому зачастую влияние тяготения не учитывается. Однако для тех состояний вещества, в которых сжимаемость вещества велика, даже незначительное изменение давления по высоте сосуда будет приводить к заметному изменению плотности и других термодинамических свойств вещества по высоте сосуда. Говоря о состояниях, в которых сжимаемость вещества весьма велика, мы прежде всего имеем в виду околокритическую область напомним, что в самой критической точке изотермическая сжимаемость чистого вещества бесконечно велика [c.162]

Наибольшие стадии расширения плазмы металлов соответствуют реализации околокритических состояний. Вхождение изоэнтроп в двухфазную область жидкость-пар со стороны жидкой фазы сопровождается испарением, а со стороны газовой фазы —конденсацией. Наличие этих изломов на экспериментальных кривых рис.9.14, 9.15 и их соответствие априорным оценкам эффектов испарения [51, 56], а также результаты оптических измерений являются дополнительным свидетельством равновесности процесса двухфазного расширения. Из выполненных экспериментов следует, что фазовые диаграммы меди и свинца в исследованной их части имеют обычный вид с одной критической точкой фазового перехода жидкость-пар. [c.371]

Коэффициент температуропроводности капельных жидкостей слабо зависит от температуры (исключая околокритическую область). Например, при изменении температуры воды от 10 до 100° С [c.177]

Критерий Рг капельных жидкостей существенно уменьшается с увеличением температуры (за исключением околокритической области). Так [c.177]

СВОЙСТВА ЖИДКОСТИ в ОКОЛОКРИТИЧЕСКОМ состоянии [c.63]

З.З.З.2. Модель проникания для околокритических жидкостей. [c.81]

В большинстве исследований, посвященных применению теории пути перемешивания к околокритическим жидкостям, основное внимание уделялось учету околокритических явлений с помощью, кинематического коэффициента турбулентной вязкости. [c.91]

Свойства жидкости в околокритическом состоянии 63—71 [c.384]

Составление отдельного уравнения состояния для жидкости существенно упрощает задачу отображения ее термодинамических свойств, хотя и влечет за собой дополнительную работу по согласованию расчетных данных о жидкости и газе на околокритических изотермах. Учитывая, что для воздуха и его компонентов имеются надежные уравнения состояния, описывающие свойства газа в широком диапазоне параметров, и рассчитанные по этим уравнениям таблицы термодинамических свойств до 1300° К и 1000 бар [70], мы сочли целесообразным ограничиться в рамках настоящей работы составлением уравнений состояния для жидкой фазы. [c.26]

Анализ выполненных исследований показывает, что величина е является определяющей при оценке массовых расходов испа -ряющейся жидкости, так как, с одной стороны, она характеризует создаваемый перепад давления на насадке, а с другой — степень завершенности фазовых переходов. Следует отметить, что степень неравновесности потока зависит не только от длины канала, но и от начальных параметров. По мере увеличения давления неравновесностъ вначале возрастает и достигает максимума при Pi = 100 125 Kz j M . дальнейшим увеличением давления степень неравновесности убывает. Из анализа приведенных расходных характеристик можно предположить, что при давлениях свыше 180—200 кгс1см метастабильность практически отсутствует вплоть до критических параметров. Это явление можно объяснить сближением физических свойств воды и пара Б околокритической зоне. Уменьшение степени неравновесности приводит к сближению расходных характеристик в области высоких давлений. [c.28]

Практически важным учет влияния изменения физических свойств на теплообмен представляется для четырех случаев течение газов ирп высоких температурах и высокой энергонапрпженностн асплоотдающих поверхностей течение жидкостей с сильно изменяющейся вязкостью течение воды и других кипящих теплоносителей при околокритических параметрах и течение диссоциирующих газов. [c.103]

Необходимо отметить, что правило Кальете—.Натиаса соблюдается в подавляющем большинстве случаев, за исключением спиртов от метилового до пропи-лового, а также воды и окиси дейтерия, у которых линии (рж - Рп)/2 = f (Г) более или менее искривлены. Однако уже для бутилового спирта и всех остальных спиртов с большим молекулярным весом эти линии почти не отличаются от прямых. Для некоторых жидкостей (дифенил, ацетон, я-ксилол, триэтиламин и др.) экспериментальные значения рж, Рп имеются для очень ограниченного-интервала температур в околокритической области и экстрагюляция прямой, построенной на этом участке, до оси ординат может дать большие отклонения. Поэтому в описанном случае более правильно строить такую линию по значениям р /2 в области низких температур, когда р ничтожно мало. [c.108]

Известным подтверждением правильности расчетного определения знака (d JdT) в полосе, близкой к нижней ветви пограничной кривой, служат опыты по измерению изохорной теплоемкости воды [Л.З], этилового спирта [Л.4] и этилена [Л.58] вблизи линии агрегатного перехода. Опыты показали, что вдоль изохор, на участках, прилегающих к нижней пограничной кривой, теплоемкость влажных паров перечисленных жидкостей растет с повышением температуры. Такая закономерность отмечена как в области малых и средних давлений, так и в околокритических состояниях. [c.29]

Случай третий. Содержание здесь такое же, как и в случае втором, но для физических параметров непригодны универсальные степенные формулы типа uluo — iT/T )". Как было сказано, это относится к капельным жидкостям, главным образом, из-за более сложной зависимости их вязкости от температуры. Что касается газов в околокритических состояниях, то их физические параметры приобретают такие температурные особенности, что задачу приходится анализировать особо. В рассматриваемом случае нет возможности пополнить перечень аргументов функции (4-41) с помощью строгих теоретических соображений. Как показывает опыт, приемлемое обобщение в определенных границах получается при введении отношений коэффициентов вязкости р. [37] или отношений чисел Рг [32], вычисленных по температурам стенки и жидкости. Эти отношения призваны заместить собой температурный фактор 0 в (4-42). Итак, [c.101]

ЖИДКОЙ пленки, смачивающел трубу. Последнее имект место при больших паросодержаниях потока при высыхании смачивающей стенку пленки часть жидкости продолжает двигаться в виде капель в потоке пара. В области околокритических давлений (для воды Pi p = 22i> ата) явление кризиса кипения выро дается [Л. 12-6] и разогрев трубы происходит более или менее постепенно с увеличением тепловой нагрузки. [c.184]

Анализ точек на рис. 3.11, б показывает что экспериментальные данные для трех жидкостей легли вокруг одного значения радиуса впадины 30—35 мкм, т. е. при достижении определенного перегрева (по данным Гриффитса и Уоллиса околокритического) радиус активной впадины является постоянной, характеризующей данную поверхность. Для другой шероховатости поверхности радиус активной впадины, естественно, будет иным. Другими словами, для каждой поверхности с заданными параметрами шероховатости необходимо провести тарировочные опыты по снятию зависимости радиуса впадины г от перегрева АТст- Для более подробного ознакомления с рассматриваемой проблемой читателю следует обратиться к специальной литературе [3.18]. [c.113]

Имеющиеся данные по теплоемкости кремнийорганических жидкостей при постоянном давлении [9, 43—46, 70, 71], показывают, что они для большинства кремнийорганических жидкостей линейно возрастают с повышением температуры во всем интервале температур существования их в жидком состоянии за исключением околокритической области 0,97 р < Т < Т, в которой значения теплоемкостей стремется к бесконечности [70]. [c.301]

Необычный характер теплопередачи жидкости, находящейся в околокритическом состоянии, в конечном итоге определяется осо-бенностям и изменения свойств жидкости вблизи критической точки, как это видно, например, из рис. 3.2. Такие особенности проявляются в непосредственном изменении переносных овойств и в вызванном этим изменении структуры течения. Следовательно, для успешного анализа теплопередачи необходимо хорошее знание теплофизичеоких свойств жидкости. [c.63]

Необычное поведение свойств жидкости в околокритической области, показанное на рис. 3,2, можно рассматривать в связи со свой,ствам1и на линии насыщения. [c.70]

Изогнутые трубы. Работ по систематическому изучению влияния кривизны на околокритическую жидкость недостаточно. Такое исследование выполнено Миллером (см. [73]), но результаты этой работы не опубликованы. Некоторые исследования были проведены для газов и при более высоких давлениях. Основное влияние кривизны проявляется в образовании вторичных течений, в результате чего пограничный слой у вогнутой поверхности становится тоньше (рис. 3.15), а у выпуклой — толще. Картина течения указывает на смещение ядра потока к вогнутой поверхности с возникновением обратных токов по периферии в направлении выпуклой поверхности. Хотя в классических работах Ито [73] по турбулентному течению и Дина [74] по ламинарному расаматриваются однофазные потоки жидкости, результаты этих работ применяются и для околокритических жидкостей, правда, с переменным успехом. [c.84]

Физически представляется маловероятным образование ламинарного течения при вынужденной конвекции в околокритических жидкостях. Такое же замечание может быть сделано по поводу вынужденной конвекции в двухфазных течениях. Характерные для течения двухфазных и околокритических сред изменения плотности и сопутствующие им явления неустойчивости способсивуют развитию турбулентного режима течения. [c.88]

Продолжая наше рассмотрение околокритических жидкостей, естественно связать ламинарное течение со свободной или естественной конвекцией. Когапел и Смит [31] аналитически рассмотрели вопрос о возможности ламинарного режима течения в трубах. Никакого сравнения экоперименталвных результатов по ламинарным течениям с этим исследованием не проводилось (возможно, из-за отсутствия таких данных). Тем не менее эта работа представляется очень важной, поскольку аналитически удалось предсказать появление максимума и минимума коэффициентов теплоотдачи в различных сечениях труб. В работе [31] дано сравнение с решением при постоянных свойствах жидкости и строго показана нео>биХодимость учета изменения свойств. [c.88]

Значительное количество теоретических работ посвящено рассмотрению ламинарной свободной конвекции на вертикальной пластине для жидкости, находящейся в околокритическом состоянии. Одно из самых ранних исследований этого вопроса провели Спэр- [c.88]

Анализу фреона-12 посвящена работа Бродо-вича и Белакоза [87]. Было отмечено превышение экспериментальной величины коэффициента теплопередачи над теоретическим значением в случае, когда температура стенки совпадала с критической температурой. Это различие авторы приписали началу турбулизации течения в пограничном слое. Разница между температурой стенки и среднемассовой температурой составляла 20 К, что является довольно большим значением АГ. Следовательно, при таких условиях вполне можно ожидать начала турбулизации. Это заключение может служить дополнительным. подтверждением высказанного ранее предположения о трудности обеопечения условий ламинарного режима течения околокритических жидкостей. [c.89]

При нагреве в процессе расширения в трубе постоянного сечения околокритическая жидкость может подвергаться действию значительных продольных ускорений. То, что такие эффекты на самом деле могут иметь место при расширении, показывают эксперименты Вейланда [95] и Тейлора [96] с газами при больших тепловых потоках. Дейсслер [94] показал, что характер данных в [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...