Вывод системы уравнений

Описанный выше процесс перехода от равенств (39) и (30) к равенству (42) с последующим выводом системы уравнений [c.319]

При выводе системы уравнений (5.2.8)—(5.2.12) предполагалось, что [c.190]

Рис. 2.15. К выводу системы уравнений движения вязкой жидкости

В соответствии с приведенными выводами система уравнений (2.52)-(2.55) получит вид [c.110]

Можно показать [102], что характеристические определители матрицы (Я [k] — I) с вектором (—Р [fe] + йз) равны нулю в том и только в том случае, если равны нулю характеристические определители этой матрицы с вектором — Р [/г]. Следовательно, система (26.9) разрешима только в том случае, если разрешима система (26.3). Отсюда следует важный вывод система уравнений (18.7) имеет на А-м шаге решения периодов тТ, если она имеет решения периода Г, т. е., если выполняются условия (26.4). [c.153]

Воспользовавшись обобщенными координатами (12.82) и теми же приемами, что и при выводе системы уравнений (12,66), представим [c.326]

При первом из возможных способов для вывода системы уравнений используются зависимости, записанные в матрице перехода 1J2 [c.112]

Второй способ вывода системы уравнений для определения [c.113]

Ниже дан вывод системы уравнений первого приближения, с помощью которых можно исследовать устойчивость в каком-либо одном выделенном элементе циркуляционного контура. [c.43]

При выводе системы уравнений (6.5) из уравнения (6.2) мы не делали каких-либо приближений. [c.70]

Эти пары уравнений для амплитуд и являются основой для вывода системы уравнений для матрицы плотности в следующем параграфе. [c.89]

ВЫВОД СИСТЕМЫ УРАВНЕНИИ КОНДЕНСАТОРА [c.48]

При выводе системы уравнений ступени конденсатора принимаются следующие допущения [c.49]

В заключение раздела рассмотрим вопрос о граничных и начальных условиях. Применяя к соотношениям (2.81) — (2.85) процедуру, аналогичную использованной при выводе системы уравнений динамической устойчивости (2.101), найдем, что граничные и начальные условия в задаче динамической устойчивости относительно Л гj, Нц , Vi , Уг , г И у, ЯВЛЯЮТСЯ ОДНОРОДНЫМИ. [c.110]

О том, как Коши завершил вывод системы уравнений теории упругости, которой пользуются и в наши дни, мы [c.46]

Используя данные о геометрии поверхности и внутренних ячеек, можно еще раз использовать уравнения (4.45) и (4.46) для вывода системы уравнений, связывающей известные и неизвестные компоненты усилий t и смещений и на границе области. Таким образом, получаем [c.121]

Излагается вывод системы уравнений Нильсена путем преобразований уравнений Лагранжа второго рода. На основе полученных формул дается подробное решение задач на движение системы с двумя степенями свободы. [c.125]

При выводе системы уравнений в форме Гамильтона мы использовали фактически преобразование Лежандра при следующем соответствии обозначений [c.300]

Составим уравнения пограничного слоя на теле вращения при продольном его обтекании газом в координатах хну, причем используем то приближение, о котором шла речь в 104 при выводе системы уравнений (131) тогда получим (для общности в первом уравнении сохранено слагаемое, определяемое перепадом давления) [c.844]

Приступим теперь к выводу системы уравнений для гриновских функций, описывающих свойства металла в сверхпроводящем состоянии (Горьков [59]). Для начала ограничимся [c.376]

Вывод системы уравнений [c.197]

Общие замечания о динамической поляризации. Нужно отметить, что условия, при которых происходит динамическая поляризация, являются более общими и определяются меньшим числом гипотез, чем в случае, например, вывода системы уравнений ( 111.87). В частности, эти условия [c.322]

Применим закон Ньютона для расчета вязкого трения, с целью вычисления касательных напряжений, входящих в систему (1.5). При этом будем основываться на нумерации индексов касательных напряжений, как это принимается при выводе системы уравнений Навье. [c.85]

При выводе системы уравнений (1.1.20) принималось, что пластинка термически изолирована, тогда в первом и втором приближениях плотность газа остается постоянной в вязком подслое [37, 38, 78, 79] (см. (1.1.10)) и находится по температуре обтекаемой поверхности. Колебания плотности, которые сопровождают колебания составляющих вектора скорости, во вновь введенной области малы, поэтому в решениях (1.2.17) они не учитываются. [c.29]

Далее будем действовать аналогично выводу системы уравнений [c.132]

Вывод системы уравнений (5.13.21) —(5.13.25) мы оставляем читателю. Из полученной системы столь общего вида можно извлечь только несколько результатов. Очевидно, что уравнение [c.318]

Для построения вспомогательных графиков, аналогичных графикам, приведенным на рис. 8, систему уравнений (4) необходимо привести к безразмерному виду. Это проще всего сделать тем же способом, который был использован в 3 при выводе системы уравнений в безразмерной форме для случая прямолинейного полета первого самолета. [c.29]

Пластинки. При выводе системы уравнений (7.27а), очевидно, предполагается, что оболочка не является пластинкой т. е. мы считаем, что к - -к 0. Если рассматривается пластинка, то вывод системы (7.27а) теряет смысл. Тогда =0 и система уравнений (7.26а, Ь) принимает вид [c.63]

Число независимых параметров состояния устанавливается теоремой Дюгема равновесное состояние закрытой системы, исходные массы которой известны, определяется двумя независимыми переменными вне зависимости от числа фаз в системе, числа компонентов и числа химических равновесий. Все другие свойства могут быть выражены через них и являются зависимыми пере-ременньши. Но при этом ни теорема Дюгема, ни приведенный выше вывод системы уравнений (17.26) — (17.30) не указывают на предпочтительность задания значений того или иного параметра равновесия перед остальными. Их выбор обусловлен только удобством описания условий равновесия системы с окружающей средой. [c.167]

Наряду с термохимическим разрушением коксового остатка, как правило, при определенных физических условиях реализуется так называемый механический унос материала [4, 27], когда макроскопические частицы материала по тем или иным причинам попадают в газовый поток При выводе системы уравнений тепло- и массообменг будем считать, что [c.227]

При выводе системы уравнений пограничного слоя считалось, что внешнее течение влияет на его структуру только посредством величин рд н Нд. Однако если завихренноеть [c.383]

Вывод системы уравнений (5.6.15)—(5.6.18). Уравнения (5.6.5), (5.6.6) и (5.6,10) легко свести к (5.6.15), (5.6.16) и (5.6.19), если применить к ним теорему о сверт--ке по переменной или Ги. Поэтому далее подробно рассмотрим лишь преобразование (5.6.9). [c.278]

Рассмотрим вывод системы уравнений обобщенной теории стержней, однако в отличие от принятых О. Б. Голубевым и К. Вашицу [23, 122] допущений о депланации сечения на нее не накладываются какие-либо ограничения (депланация принимается равной произведению двух, неизвестных функций). [c.77]

Для вывода системы уравнений, из которых определяются неизвестные циркуляции вихрей, воспользуемся граничным условием о непротекании крыла. Этчз условие выполняется в контрольных точках, и для плоского крыла в принятой системе координат оно может бьп i, записано в виде [c.202]

Анализируемый слоистый композит показан на рис. 1.25. Толщина композита, содержащего N М слоев, делится на две части 1) локальную область (О и 2) глобальную область (g). N — число слоев в локальной области, М — в глобальной. Предположим, что поверхностью раздела между областями / и g является плоскость z = onst, хотя возможны менее строгие предположения. Описываемый ниже вариационный принцип использовался для вывода системы уравнений поля и граничных условий. В двух различных областях слоистого композита используются разные вариационные функционалы, такие, что [c.67]

Основываясь на тезисе о сушествовании корректного математического описания для процесса движения материальной среды в любой области классической механики, предложен другой путь вывода уравнений движения вязкой жидкости, который повторяет процесс вывода, характерный для системы Навье, из теории упругости. В основе этого вывода лежит уравнение движения жидкости в напряжениях. Этот путь позволяет избежать ряда несоответствий, отмеченных в главе 1, и отказаться от использования при выводе системы уравнений Навье-Стокса понятия скорости угловой деформации частицы. [c.7]

Рассмотрим теперь режимы, при которых в камеру смешения газы поступают через сопло высоконапорного газа и выхрдное сечение камеры смешения и вытекают через сопло низконапорного газа. Этим режимам соответствуют значения условного коэффициента эжекции /г<- 1. Так как большого практического интереса эти режимы не представляют, то здесь мы ограничимся лишь выводом системы уравнений эжекции. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...