Два вида основной формулы

Два вида основной формулы [c.66]

Ньютон писал, что изменение скорости всегда происходит по тому же направлению, как и производящая его сила , независимо от того, находилось тело в покое или в движении и действует сила по скорости, против скорости или же под углом к ней. Хотя Ньютон называл материальную точку телом и не употреблял термина ускорение (вошедшего в науку почти два века спустя), но открытый нм основной закон динамики можно сформулировать такими словами сила, действующая на материальную точку, сообщает ей ускорение, пропорциональное силе и направленное по силе. Математически этот закон можно записать в виде такой формулы [c.250]

Рис. 165. Здесь показаны в виде наглядной формулы основные факторы, влияющие на мощность мотора. Заметьте, что среди этих факторов имеются два переменных, которые вы можете изменять по своему усмотрению. Эта формула пригодится вам при рассмотрении мощности моторов с наддувом и без наддува.

Замкнутые планетарные механизмы. Механизмы, у которых два из трех основных звеньев соединяются между собой дополнительной передачей, называются замкнутыми. В результате механизм с двумя степенями свободы превращается в механизм с одной степенью свободы. На рис. 1.25 изображен механизм, у которого ведущее звено 7 и ведомое 3 замкнуты передачей с колесами а, Ь, с, й. При определении передаточного отношения замкнутого дифференциального механизма пользуются формулой Виллиса в общем виде и выражают скорость одного из основных звеньев через скорость ведущего [c.43]

Расчет при статическом нагружении. Различают два основных случая расчета резьбового соединения на прочность — без учета и с учетом предварительной затяжки. При отсутствии предварительной затяжки основная расчетная формула при расчете стержня винта, растягиваемого силой ( , имеет вид [c.417]

Поскольку ширина линии по формуле (15) определяется суммой ширин ее начального и конечного уровней, то не существует простого соотношения между естественной шириной линии и ее интенсивностью. На рис. 260 представлены три уровня, нижний из которых (1) является нормальным. Время существования нормального уровня неограниченно велико, поэтому для него = 0, и он изображен узкой чертой. Два других уровня (2 и 3) имеют ограниченное время жизни, поэтому они изображены в виде размытых полосок. Пусть вероятность перехода между уровнями 2 -> 1 велика, а между уровнями 3-> 1 и 3->2 мала. В соответствии с этим уровень 2 размыт сильнее, чем уровень 3. Линия с частотой будет более яркой (что отмечено более жирной стрелкой), чем линия с частотой Vgg, так как первой из них соответствует большая вероятность перехода, чем второй (считая заселенности уровней одинаковыми). Однако обе линии имеют приблизительно одинаковую естественную ширину, определяемую для обеих линий в основном шириной уровня 2. Слабая же линия Vgj, возникающая при переходе 3-> 1, имеет малую естественную ширину, так как она создается при переходе между двумя резкими энергетическими уровнями. [c.480]

Рассмотрим одноканальную систему с абсолютным приоритетом без ограничений на длину очереди. На вход системы поступает два независимых простейших потока требований с интенсивностями для заявок с приоритетом и А,г —без приоритета. Среднее время обслуживания заявок обоих видов соответственно равно l/(Xi и l Ju2 время обслуживания распределено по экспоненциальному закону. При этих условиях нет различий между указанными выше ситуациями. Основные параметры рассматриваемой системы (в стационарном режиме) должны определяться по формулам, приведенным в табл. 33. [c.229]

Второй закон термодинамики мы введем в два этана. Сначала, в разделе 2, будет введено понятие энтропии путем перечисления ее основных свойств, но без вычисления ее действительной величины. На втором этапе, охватывающем последующие разделы, будут выведены формулы для вычисления энтропии в явном виде. [c.33]

Теория размерности базируется на физических соотношениях и законах, существующих между системами единиц измерения. Она получила большое распространение и оказалась очень плодотворной для решения многих задач гидромеханики, процессов теплообмена, упругости и др. В основу теории размерности положены два основных положения 1. Отношение двух численных значений производной величины не должно зависеть от выбора масштабов основных единиц измерения. На основе этого положения доказывается, что любая формула размерности должна иметь вид степенного одночлена, т. е. [c.307]

Рассмотрим в некоторой среде два энергетических уровня 1 и 2 с энергиями и Е2 (fi < Е2). В последующем рассмотрении это могут быть любые два уровня из неограниченного набора уровней, свойственных данной среде. Однако удобно принять уровень 1 за основной. Предположим, что атом (или молекула) вещества находится первоначально в состоянии, соответствующем уровню 2. Поскольку Ei> Е, атом будет стремиться перейти на уровень 1. Следовательно, из атома должна выделиться соответствующая разность энергий Е2 — Е. Когда эта энергия высвобождается в виде электромагнитной волны, процесс называют спонтанным излучением. При этом частота v излученной волны определяется формулой (полученной Планком) [c.10]

При выборе формулы для основных допускаемых напряжений приходится, как мы видим, принимать в расчет два фактора явление усталости металла и ударное действие подвижной нагрузки. [c.394]

Полученная в п. 3 формула для нижней критической нагрузки была подвергнута экспериментальной проверке [1]. Экспериментальное определение критических нагрузок при осевом сжатии цилиндрической оболочки производилось на установке, которая схематически изображена на рис. 21. Основным элементом установки являются два строго параллельных диска /, которые при затягивании гайки 2, выполненной в виде штурвала, сближаются и сжимают испытываемую оболочку 3. [c.66]

Пользуясь линейностью основного уравнения (h), мы можем общий интеграл его представить в весьма простом виде. Для простоты рассуждений обратимся сначала к собственным колебаниям системы при отсутствии сопротивлений. Решение (138) показывает, что в этом случае мы можем движение разложить на два колебания одно — обусловлено начальным перемещением Жо другое — начальной скоростью Xq. Чтобы теперь перейти от собственных или свободных колебаний к колебаниям, вызываемым любой раскачивающей силой, представим себе действие непрерывной силы как ряд толчков. Определим скорость, сообщаемую грузу каждым толчком, и посмотрим, как эта скорость, сообщенная грузу в какой-либо момент i, отразится на величине перемещения груза в момент t. Последний вопрос разрешается формулой (138). [c.316]

Формула (103) еще более упрощается, если рассматривать два основных типа автоматических линий по виду накопителей [c.413]

Нефтяные электроизоляционные масла получают путем фракционной перегонки нефти. По химическому составу различают два основных вида масел, получаемых из соответствующих нефтей парафинового или метанового ряда, с общей формулой С и нафтенового ряда с фор- [c.105]

Какие два основных вида расчетов могут выполняться и по каким структурным формулам Каковы области их использования [c.25]

Каких два основных вида расчета могут выполняться конструктором и по каким расчетным формулам Каковы области их использования [c.32]

Последние два уравнения, в сущности, не дают нам ничего нового зная функцию g (1, 2), можно найти с (1, 2) и наоборот. Теперь, однако, мы вправе считать, что функция с (1, 2) на самом деле отлична от нуля лишь на малых расстояниях. Сверх того, она должна зависеть в основном от потенциальной энергии прямого межатомного взаимодействия ф I, 2) — последняя действительно спадает до нуля за пределами нескольких атомных диаметров. Основываясь на формуле (2.38), мы можем, например, попытаться представить решение в виде функции Майера-. [c.111]

Как будет показано в разд. 2.6, вид результатов ЛК не меняется при обобщении теории для учета многочастичных взаимодействий, если исключить экстремальные ситуации. Однако в формуле ЛК не учтены два осложняющих обстоятельства, которые иногда оказываются практически важными — магнитное взаимодействие и магнитный пробой, уже упомянутые кратко в разд. 1.3. Мы отложим подробный анализ этих явлений до гл. 6 и 7 соответственно, чтобы сейчас можно было рассмотреть приложения формулы ЛК, не заботясь преждевременно об усложнениях. Примерно половина оставшейся книги будет посвящена в сущности экспериментальному подтверждению формулы ЛК, определению различных параметров и их использованию для изучения основных свойств металлов. Эта программа уже была кратко изложена в разд. 1.4. [c.98]

При выборе основной системы для расчета рассматриваемой рамы мы использовали условия симметрии. Это привело к тому, что четыре из шести различных побочных перемещений обратились в нуль и система из четырех канонических уравнений разбилась на две независимые системы, содержащие по два неизвестных в каждой. Это дало нам возможность решить задачу для одного вида загружения в общем виде. Таким же образом можно,решить эту задачу и для других видов нагрузок и в случае необходимости составить таблицы формул для расчета П-образных рам из тонкостенных элементов на кручение. [c.360]

Итак, мы видим из формулы (9.8), что если можно определить абсолютное значение фр, то знак спинового множителя со8/ 7г5 оказывается однозначно определенным, если известно, является ли экстремальное сечение ПФ минимальным или максимальным, и если значение фр согласуется с предполагавшимся при построении теории значением у = Уг, Нели же такого согласия нет, то выражение (9.8) определяет два возможных значения у соответственно двум возможным знакам спинового множителя. Можно ограничиться рассмотрением знака спинового множителя только для основной гармоники осцилляций (/7=1), так как нетрудно показать, что рассмотрение более высоких гармоник никак не способствует дальнейшему ограничению неопределенности. Если установлен знак множителя со87г5, то возможные значения -фактора, при которых измеренные значения соответствуют этому множителю, определяются формулой (9.4) при этом допустимые значения г являются четными при знаке плюс и нечетными при знаке минус. Таким образом, измерение фазы ф и тем самым определение знака спинового множителя позволяет вдвое уменьшить неопределенность при определении -фактора. [c.510]

Различают два метода испытаний по восстановленному отпечатку (основной метод) и по невосстановленному отпечатку (дополнительный метод) [36]. Результат испытания по первому методу характеризует сопротивление материала пластической и упругой деформации при вдавливании алмазного наконечника статической нагрузкой в течение определенного времени. После снятия нагрузки и удаления наконечника измеряют параметры оставшегося отпечатка, по которым, пользуясь формулами и таблицами, определяют величину микротвердости. Рекомендуется использовать наконечники четырех форм четырехгранной пирамиды с квадратным основанием трехгранной пирамиды с основанием в виде равностороннего треугольника, четырехгранной пирамиды с ромбическим основанием, бицилиндрический наконечник. Наибольшее распространение получили испытания с применением наконечника в форме четырехгранной пирамиды с квадратным основанием. Угол заострения алмазного четырехгранного наконечника составляет 2,38 рад (136°). Продолжительность действия нагрузки должна быть не менее 3 с. Шероховатость рабочей поверхности (плоскость шлифа) 0,32 мкм по ГОСТу 2789-73. [c.27]

Формулы (1-204) и (1-206) справедливы для случая одинаковых физических свойств пассивного и активного газа (fei = = k —k). Когда кхФк2, два основных расчетных уравнения имеют вид [c.106]

В качестве второго примера рассмотрим такую же оболочку, что и раньше, но будем считать, что ее край освобожден от закрепления по нормали, т. е. примем граничные условия в виде (20.11.1 ). Тогда для приближения (s) основного напряженного состояния должны будут выполняться первые два граничных условия (20.11.4). Они показывают, что теперь без учета простого краевого эффекта можно строить уже приближения (0) и (1), а следовательно, в (27.9.3) надо положить п = 2. Это значит, что погрешность построения основного напряженного состояния снижается до величин порядка hi. Для показателей интенсивности мы имеем формулы (20.11.2) и (20.11.3 ). Из них вытекает, что интенсивность простого краевого эффекта понижается, что приводит к уменьшению погрешности определения краевых напряжений и перемещений до величин порядка h > . Напомним, что устранение лишних нетангенциальных закреплений улучшает асимптотику напряженно-деформированного состояния (при условии, что тангенциальные закрепления обеспечивают жесткость срединной поверхности). Мы видим теперь, что это улучшает также и точность итерационной теории. [c.418]

Различают два основных вида вязкости— динамическую (иначе, абсолютную, или коэффициент внутреннего трения), и кинематическую. Кроме того, в электроизоляционной технике часто приходится иметь дело с условной вязкостью. Условная вязкость маСел, лакоз н т. п. связывается с имеющими более строгий физический СМЫСЛ динамической вязкостью и кинематической вязкостью эмпирическими формулами. [c.42]

На рйс. 29.108 показана схема прибора для измерения теплопроводности абсолютным стационарным методом. Образец 2 в форме диска толщиной 2,5 мм, диаметром 187 мм помещен между нагреваемой пластиной 5 и холодильником в виде медной плиты I. Для плотного прилегания образца к горячей и холодной поверхностям предусматривается специальное нажимное устройство (здесь не показано). Для нагревания образца и поддержания стабильной температуры используются два нагревателя центральный, основной, 12, который выполнен в виде плоской плитки, и периферийный 13 — в виде плоского кольца, окружающего основной нагреватель., Расходуемая электроэнергия измеряется с помощью точных амперметров и вольтметров. Кольцевой нагреватель служит для предотвращения утечек тепла от образца в радиальном направлении. При установившемся тепловом режиме тепло, выделившееся в нагревателе, полностью проходит через испытуемый материал и воспринимается водой, циркулирующей через полость холодильника. Для предотращения утечек тепла вниз служит нижний охранный электронагреватель. Наличие кольцевого и нижнего охранных нагревателей дает основание считать тепловой поток одномерным. В качестве расчетной принимается поверхность центрального нагревателя. Температура поверхности испытуемого материала измеряется с помощью термопар 3 v 4, помещенных на обогреваемой поверхности прибора и на поверхности холодильника. Кроме основных, в приборе используются еще три вспомогательные термопары 14 — для контроля работы кольцевого электронагревателя, S и 5 — для настройки нижнего охранного нагревателя. Показания термопар 3 и 14 должны быть одинаковыми, то же для термопар 8 и 9. Теплопроводность вычисляется по формулам (29.21) и [c.440]

Сравнивая числовые значения, мы видим, что к тождественно с числом узловых окружностей, а соотношение (4) выражает закон, открытый Хладни и заключающийся в том, что частоты, соответствующие фигурам с данным числом узловых диаметров, за исключением основной частоты, приближенно пропорциональны квадратам последовательных четных или нечетных целых чисел, в зависимости от того, является ли само число диаметров четным или нечетным. Мы видим, что в пределах применимости формулы (4) тон остается приближенно неизменным при вычитании любого числа из к, если одновременно к п прибавляется вдвое большее число. Эгот закон, результаты которого даны в приводимой ниже таблице, может быть выражен следующим образом в отношении повышения тона влияние узловых окружностей вдвое больше влияния узловых диаметров. Возможно, впрочем, что, строго говоря, никакие два нормальных составляющих колебания не имеют в точности одинаковой частоты. [c.380]

На рис. 1.13 показана схема уровней иона хрома в рубине. Переход от 1Д к энергии Е осуществляется по формуле Е = 2пЛс/Х. В процессе накачки возбуждаются состояния и 2. Каждое из них изображено на рисунке в виде некоторой энергетической полосы, что связано с размытием соответствующих энергетических состояний (следствие малости времени жизии активных центров в указанных состояниях). Активные центры быстро переходят из состояний и / 2 на два близко расположенных метастабильных уровня, обозначаемых как 2Л и (расстояние между уровнями составляет 0,003 мкм ). Эти уровни играют роль верхних рабочих уровней. При переходе из состояний и на верхние рабочие уровни ионы хрома передают часть своей энергии кристаллической решетке (неоптические переходы показаны на рисунке волнистыми стрелками). Нижний рабочий уровень обозначен как Ма) он является также основным уровнем ). Из рисунка видно, что лазер на руби- [c.29]

Если поле волноводной моды находится в основном внутри активного слоя, то модель зигзагообразных волн позволяет определить угол падения соответствующей плоской волны на зеркальную грань лазера, н коэффициент отражения для нее может быть определен по формулам Френеля. К сожалению, в большинстве случаев распространяющиеся в лазерах волны проникают в прилегающие к активному слою диэлектрические области, как это показано на рисунках в 5 настоящей главы. Поэтому электрическое поле у зеркальной грани не может быть представлено в виде одной плоской волны. Для получения численных значений R были использованы два близких подхода. Райнхарт и др. [63], Гордон [64] и Крупка [65] использовали метод аппроксимации, предложенный Мак-Кенной [66]. Ике-гами [67] определял коэффициент отражения, исходя из граничных условий на границе раздела полупроводник — воздух. Поскольку исследования по определению коэффициента отражения на торцевых гранях лазера не привели к получению реше-. ний в замкнутой форме, мы рассмотрим этот вопрос только качественно. Поведение коэффициента отражения будет проиллюстрировано численными результатами, полученными Икега-ми [67]. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...