Волна тормозная

Волны световые —см. Световые волны Волны тормозные — Динамика 13 — 708 [c.39]

Для сварочных дуг, имеюш,их Те л Г. Ю" К, излучение рекомбинации преобладает над тормозным излучением электронов и имеется преимущественно сплошной спектр с максимумом в области видимого и ультрафиолетового диапазонов (0,3... 1,0 мкм). Спектр сварочной дуги в парах металлов приближается к спектру солнечного излучения с небольшим сдвигом от последнего в сторону длинных волн (рис. 2.15). [c.47]

Тормозное излучение. Ускоренное движение заряженных частиц приводит к излучению электромагнитной волны (см. 3 гл. И). В этой связи представляет интерес рассмотреть случай движения заряженных частиц в электростатическом поле. Очевидно, что при [c.156]

В электродинамике доказывается, что заряженная частица, движущаяся с ускорением, обязательно излучает электромагнитные волны. Поэтому заряженная частица излучает при столкновениях с частицами вещества, через которое она проходит. Это излучение называется тормозным. Потери энергии частицы на тормозное излучение называются радиационными. Интенсивность W тормозного излучения (т. е. количество энергии, излучаемой за секунду) для частицы с ускорением в нерелятивистском неквантовом случае определяется соотношением [c.443]

Тормозное излучение с непрерывным спектром возникает в результате постепенного торможения по толщине материала анода электронов разных энергий, излучаемых катодом. С увеличением анодного напряжения длина волны уменьшается, что приводит к повышению максимальной энергии непрерывного спектра и изменению спектрального состава. При изменении тока катода трубки состав спектра не меняется, а меняется интенсивность излучения, которая пропорциональна изменению тока. [c.12]

Тормозные волны — Динамика 13—708 [c.306]

Тормозная волна и её динамика. Железнодорожные тормоза оказывают при торможениях своё действие не одновременно по всей длине поезда, а более или менее последовательно от головы к хвосту, что принято называть тормозной волной. [c.708]

Отсчёт времени делается от момента открытия тормозного крана. Начало падения давления в магистрали первого вагона почти совпадает с моментом этого отсчёта (точка а) у следующих вагонов начала падений давления тем позже (точки Ь, с, й, е и /), а темпы их тем медленнее (см. наклоны линий аа, ЬЬ сс, йс1, ее и // ), чем дальше от тормозного крана находится вагон. Отрезок а/ представляет собой время распространения воздушной волны (в данном примере 2,3 сек.). [c.708]

Тормозная волна отстаёт от воздушной, поскольку начало падения давления не может тотчас привести в действие механизмы воздухораспределителей, и впуск воздуха в тормозные цилиндры начинается лишь по достижении некоторой определённой глубины падения. [c.708]

КартинА развивающейся тормозной волны в поезде, состоящем для примера из 50 тормозных вагонов, показана в виде диаграммы на фиг. 2. По оси абсцисс отложено время [c.708]

Вслед за воздушной волной начинают действовать воздухораспределители, наполняя тормозные цилиндры сжатым воздухом. Точки I. к, I, т, п, о внизу диаграммы отмечают. моменты начала выходов штоков поршней тормозных цилиндров, т. е. начала торможений. Время i —о— время распространения тормозной волны (в данном случае 4,2 сек.), и, следовательно, скорость тормозной волны [c.708]

Тормозные фазы. Характер продольных динамических реакций, возбуждаемых тормозной волной между связанными посредством сцепок вагонами, определяется фазами, через которое проходит в поезде процесс торможения. Эти фазы показаны на диаграмме (фиг. 3), изображающей возрастание и распространение по поезду давлений воздуха в тормозных цилиндрах или соответственно возрастание и распространение тормозных сил. Период торможения разбит на четыре характерные фазы А, В, С, D нижняя группа кривых относится к тормозным цилиндрам, верхняя к магистрали. [c.708]

Первая фаза. Участок А охватывает период с момента поворота рукоятки крана в тормозное положение до вступления в действие тормозного цилиндра хвостового вагона, т. е. время распространения тормозной волны. К моменту начала действия тормоза последнего вагона у первых вагонов они действуют с [c.709]

BgQ для того момента, когда тормозная волна достигла конца поезда, нанесены на вертикалях соответственных точек эпюры для вагонов от 1-го до 60-го. В тормозной цилиндр 80-го вагона воздух только начинает поступать, почему давление в нём можно считать равным нулю. Линия, соединяющая по- [c.709]

С другой стороны, тормозная сила одного вагона В,, возникшая за время распространения тормозной волны ig (продолжительность первый фазы), пропорциональна времени наполнения воздухом тормозного цилиндра tц (опре- [c.709]

Вытекающая из формулы (1) зависимость в совокупности с диктуемым теорией тяги поездов требованием кратчайшего тормозного пути, для удовлетворения которого необходимо нажатие колодок х и скорость волны V делать сколь возможно большими, даёт важнейший критерий для построения тормоза при заданных максимально допускаемой реакции Р и числе вагонов п. [c.710]

В поезде, состоящем из 20 вагонов, время распространения тормозной волны как показывает диаграмма, составляет всего 2,7 сек. [c.714]

Управление всеми тормозами может производиться с левой или правой фронтовой стороны групповой станции, тогда соответственно эта сторона будет представлять собой голову, а другая сторона — хвост поезда. Выходы штоков поршней тормозных цилиндров во время торможения показывают порядок и последовательность работы тормоза, т. е. распространение тормозной волны. [c.731]

Измеряются периоды зарядки, торможения и отпуска, время распространения тормозной волны от крана машиниста до последнего хвостового тормоза и т. д. [c.731]

Верхняя диаграмма II порядка изображает кулоновское столкновение двух частиц, упомянутое ранее, а нижняя диаграмма указывает, что частица вначале поглощает один квант (или взаимодействует с полем), а затем испускает другой квант-волну. Эта диаграмма условно изображает сразу 4 важных процесса рассеяние лазерного луча в плазме (метод диагностики) тормозное излучение электронов при их рассеянии на кулоновских полях ионов поглощение циклотронной волны частицей в магн. поле (циклотронный нагрев П.) циклотронное излучение частиц, закручиваемых магн. полем. [c.598]

Белое рентгеновское тормозное) излучение возникает при торможении быстрых электронов при их движении в веществе, в частности в металлах. Согласно IV.4.4,3°, при торможеаин электрического заряда он излучает электромагнитные волны. Тормозное излучение электронов имеет сплошной непрерывный спектр ( .3.4.4°) рентгеновский сплошной спектр). Этот спектр имеет существенные отличия от непрерывных спектров излучения, создаваемых твердыми телами или жидкостями. Во-первых, он расположен в далекой коротковолновой области во-вторых, рентгенов- [c.386]

И антикатодом сообщает большую скорость термоэлектронам. Быстрые электроны, попадая на антикатод, испытывают на нем резкое торможение, в результате чего и возникает тормозное излучение — электромагн1шюе излучение короткой длины волны. Полученные таким образом рентгеновские лучи обладают, подобно белому свету, сплошным спектром и поэтому называются белым рентгеновским излучением. Белое излучение по известным причинам называется также тормозным. [c.158]

Линейные ускорители (рис. 6.14. а) имеют цилиндрическую вакуумную камеру-волновод 2 с фокусируюи щми электромагнитами. Источником питания волновода является мощные генераторы сверхвысокочастотных (СВЧ) колебаний. которые обеспечивают в волноводе бегущую электромагнитную волну. Электронная пушка I испускает электроны, ускоряемые полем электромагнитной волны. Ускоренные электроны попадают на мишень 3 из тяжелого металла, вызывая жесткое тормозное рентгеновское излучение с мощностью экспозиционной дозы излучения 2,.. 60 мА/кг на расстоянии 1 м при энергии излучения до 3...30 МэВ. В дефектоскопии примен5пот линейные ускорители элект- [c.159]

Рентгеновское излучение. Рентгеновское излучение возникает при бомбардировке анода быстрыми электронами (рис. 25), ускоренными большой разностью потенциалов. Раскаленная металлическая нить Н испускает электроны (электроны термоэмиссии), которые, пройдя через сетку-катод С, попадают в ускоряющее электрическое поле между катодом С и анодом А. Из анода в результате удара в него электронов испускается рентгеновское излучение. Все это происходит в объеме с высоким вакуумом, показанном штриховой линией. В обычных условиях используются разности потенциалов порядка 100 кэВ. Однако имеются установки с использованием электронов с энергией в миллион электрон-вольт. Оно генерируется также в виде тормозного излучения в бетатронах и синхротронах (синхро-тронное излучение). Рентгеновское излучение является электромагнитным, длина волн которого заключена примерно между 10 и 0,001 нм. Однако такой взгляд на природу рентгеновского излучения возник не сразу. Рентген предполагал (1895), что открытые им лучи являются продольными световыми волнами, хотя и не настаивал на этом представлении. В принципе правильные представления на природу рентгеновских лучей высказал Стокс (1897). Он считал, что это электромагнитное излучение, которое возникает в результате торможения электрона при ударе о катод. Тормозящийся электрон эквивалентен переменному току, который, как это было уже известно из опытов Герца, генерирует электромагнитные волны. [c.48]

Характер деформирования. Многократное нагружение элементов трущейся пары характерно почти для всех видов фрикционноконтактного взаимодействия (зубчатые передачи, подшипники качения и скольжения, тормозные устройства, колеса, катки и т. д.). Уже при однократном воздействии каждый выступ шероховатой поверхности гонит перед собой волну деформируемого материала, сжимая его перед собой и растягивая позади, т. е. в контактной [c.7]

Скорость распространения такого начального действия тормозвв называется скоростью тормозной волны и равняется частному от деления пройденного волной расстояния от тормозного крана на локомотиве до последнего тормоза в хвосте поезда на соответственно протекшее время, [c.708]

Тортгные цилиндры вагонов Фиг. 2. Воздушная и тормозная волны [c.708]

Скородействующий тормоз при помощи ускорителя даёт ускорение распространения тормозной волны, а чем больше её скорость, тем выше допустимая скорость наполнения тормозных цилиндров, без нарушения плавности торможения. [c.713]

Медленнодействующий тормоз не имеет в своём воздухораспределителе приспособлений для экстренной дополнительной разрядки магистрали и не может столь быстро распространять тормозную волну. Соответственно в условиях длинных товарных поездов для плавного торможения время наполнения тормозных цилиндров устанавливается больше по сравнению со скородействующими тормозами по крайней мере в два - три раза. [c.714]

СПОСОБНОСТЬ [вращательная — отношение угла поворота плоскости поляризации света к расстоянию, пройденному светом в оптически активной среде излучательная — отношение светового потока, испускаемого светящейся поверхностью, к площади этой поверхности и к интервалу частот, в котором содержится излучение отражательная — отношение отраженной телом энергии к полной энергии падающих на него электромагнитных волн в единичном интервале частот поглощательная— отношение поглощенного телом потока энергии электромагнитного излучения в некотором интервале частот к потоку энергии падающего на него электромагнит-, ного излучения в том же интервале частот разрешающая прибора — характеристика способности прибора (оптического давать раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта спектрального давать раздельные изображения двух близких друг к другу по длинам волн спектральных линий) тормозная — отношение энергии, теряемой ионизирующей частицей на некотором участке пути в веществе, к длине этого участка пути] СРЕДА [есть общее наименование физических объектов, в которых движутся тела или частицы и распространяются волны активная — вещество, в котором осуществлена инверсия населенностей уровней энергии и в результате чего может быть достигнуто усиление электромагнитных волн при их прохождении через вещество анизотропная — вещество, физические свойства которого неодинаковы по различным направлениям гнротронная — среда, в которой существует естественная или искусственная оптическая активность диспергирующая — вещество, фазовая скорость распространения волн в котором зависит от их частоты изотропная — вещество, физические свойства которого одинаковы по всем выбранным в нем направлениям конденсированная—твердая или жидкая среда] [c.279]

Существует нек-рый выделенный класс вынужденных К., при к-ром внеш. воздействие, не являясь чисто колебательным, имеет, однако, настолько богатый частотный спектр, что в нём всегда содержатся резонансные частоты. Наир., заряж. частица, пролетающая между двумя нлоскостями, возбуждает почти весь набор нормальных волн и К., свойственный ухой системе. Сюда же следует отнести чсренковское излучение (см. Черенкова—Вавилова излучение) пли тормозное излучение частицы в однородных средах, когда и спектр внеш. воздействия и спектр собств. К.— оба сплошные, т. е. в них представлены все возможные частоты. Наконец, есть и совсем аномальный случай вынужденных К. в системах с непрерывным спектром собств. частот типа ротатора (маховик, колесо, электрон в магн. поле и др.), где вращат. движение (а следовательно, н два ортогональных колебат. движения) может возбуждаться силами, неизменными во времепи. [c.402]

Вторая часть определения — признак длительности — была введена С. И. Вавиловым, чтобы отделить Л. от раал. видов рассеяния, отражения, парамет-рич. преобразования света, тормозного и Черенкова — Вавилова излучений. В отличие от рассеяния света, при Л. между поглощением и испусканием происходят промежуточные процессы, длительность к-рых больше периода световой волны. Однако критерий сравнения длительности этих процессов с периодом световой волны недостаточен, чтобы, напр., отделить резонансное рассеяние от т. ы. резонансной флуоресценции (см. ниже). При больвюм времени жизни возбуждённого состояния акт резонансного рассеяния длится долее периода световых колебаний, как и процессов когерентного испускания света, системой атомов (см. Фотонное эхо). Однако в этих процессах сохраняются определ. соотношения между фазами поглощённой и испущенной световых волн, в то время как при Л. эта корреляция утрачивается. Поэтому целесообразно отделять Л. от др. процессов по времени фазовой релаксации поляризации среды. [c.624]

М. г. нагревается УФ-, мягкими рентг. и субкосмич. лучами, а также ударными волнами. Объёмное охлаждение происходит в осн. при излучении в спектральных линиях тепловой энергии, затраченной на возбуждение уровней, а также за счёт тормозного и рекомбинац. излучений в непрерывном спектре. В зависимости от темп-ры М. г. преобладает излучение в непрерывном спектре (Т й 10 К) либо в спектральных линиях — рентгеновских (Т = 10 " К), УФ- (Г = 10 К), оптических (Т = 5000—10000 К), ПК- (Г = 30—5000 К), субмиллиметровых (Г 30 К). [c.86]

Обычно длина периода траектории частицы в ондуляторе Л/д 1 см, т. к, она должна быть больше его апертуры, определяемой поперечными размерами пучка (й1 мм). Более жёсткое излучение (с энергией кван-тов йсощанс— ) при меньшей эффективности генерации испускается в ондуляторах с 1 см. Такими ондуляторами могут служить, напр., эл.-магн. волны (обратный Комптона эффект) и кристаллы. Кристаллы устанавливаются на краю рабочей области синхротронов, на выходе линейных ускорителей электронов, а также в элегстронных каналах протонных синхротронов. Поляризов. пучки фотонов, испускаемые электронами в поле поляризованной эл.-магн. волны или в кристалле (когерентное тормозное излучение, каналированное излучение), используются в ядерной физике и физике высоких энергий. [c.408]

ЛОТОК, движущийся вблизи белого карлика со скоростью неск. тысяч км/с, сталкивается с плазмой в АК д тормозится, образуя ударную волну. В процессе дальнейшего падения плазма охлаждается от 10 до 10 К за счёт 1>ентг. тормозного и оптич. цнклотрон-дого излучения. Возможно также протекание термоядерных реакций у основания АК. Полная мощность лзлучения АК может достигать 10 —10 Вт. [c.83]

При возбуждении первичным излучением флуоресценции в рентг. диапазоне длин волн (см. Люминесценция) интенсивность линий флуоресценции Зависит от энергии кш фотонов первичного излучения. Если fl < (0 , где (Од — частота порога возбуждения 5-серии, То 1д 0. При ш = а>д появляется вся д-серия флуоресцентного излучения, но с дальнейшим возрастанием со > со интенсивность /д быстро падает. Поэтому для возбуждения флуоресцентного излучения для анода используют вещество, яркие линии характери-стич. спектра к-рого расположены со стороны частот ш > сод и как можно ближе к сОд. Для возбуждения флуоресцентного излучения 5-серии данного элемента можно также использовать тормозное излучение анода рентг, трубки из атомов зле.ментов с возможно большим 2. [c.362]

Тормозной рентгеновский спектр. Тормозное излуче ние рентг. трубки возникает при рассеянии электронов на злектростатич. поле атома. Потеря энергии алей трона на излучение при атом носит квантовый характер и сопровождается испусканием фотона с анергией Йм, к-рая не может превосходить кинетич энергию / элен трона Ай) 1 . Частота Шд, соответствующая равенству Асод = if, наз. квантовой границей тормозного спектра. Длина волны Яд = 2лс/(Од (также называемая границей тормозного спектра) зависит от напряжения V на рентг. трубке [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...