Критическая скорость течения

Это явление, заключающееся в невозможности воздействия на поток жидкости путем уменьшения давления среды, в которую происходит истечение жидкости, т. е. в запирании потока от внешнего воздействия, называют кризисом течения , а скорость истечения жидкости в момент кризиса — критической скоростью течения. Последняя, как ясно из сказанного выше, равняется скорости распространения слабых волн в жидкости. В дальнейшем критической скоростью будем называть (независимо от того, имеет место кризис течения или нет) скорость течения, равную местной скорости распространения слабых волн. [c.301]

В точке максимума кривой (3 (р ) внешнее давление равняется критическому и, следовательно, скорость истечения должна быть равна критической скорости течения. Соответственно этому для случая течения через суживающиеся сопла с начальной скоростью, меньшей скорости звука, левая ветвь кривой О (р ) физического смысла не имеет, так как в действительности при давлениях р <Ртах = Ркр режим истечения является не докритиче-ским, как это предполагается указанной кривой (так как при ее построении принимается ра = р ), а критическим (при котором ра > р ). [c.311]

Щкр = энтропия должна уменьшаться. Но это невозможно, так как при теплоизолированном течении по трубе с сопротивлением энтропия газа по самой природе реальных процессов может только возрастать, но не убывать. Это и означает, что переход через скорость звука в трубе постоянного сечения неосуществим, т. е. при = с имеет место к р и з и с течения, а сама скорость щ р есть критическая скорость течения. [c.326]

При критической скорости течения с = а М= —1 ) = 0 [c.108]

Этот результат показывает, что в трубе постоянного сечения с сопротивлением и при отсутствии отвода тепла непрерывный переход через скорость звука (т. е. от дозвуковой скорости течения к сверхзвуковой) невозможен. В самом деле, допустим, что скорость течения газа в трубе достигла значения W, большего местной скорости звука с. Так как точка w = является точкой максимума функции s(z >), то s энтропия газа по самой природе реальных процессов может только возрастать, но не убывать. Это и означает, что переход через скорость звука в трубе постоянного сечения неосуществим, т. е. при w = имеет место кризис течения, а сама скорость w есть критическая скорость течения Шкр. Как показывает опыт, течение газа по достижении критического значения скорости Шкр (равного местной скорости звука с) превращается из стационарного в нестационарное, или пульсирующее, т. е. в потоке газа при переходе через критическое значение скорости развиваются интенсивные колебания, приводящие к значительным потерям энергии движения и в конечном счете к возрастанию энтропии газа. [c.290]

Наконец, в двухфазном потоке [13] скорость звука при одних и тех же макроскопических параметрах в. зависимости от принятой физической модели процесса распростране-. ния волны возмущения может меняться от нескольких метров в секунду до нескольких сот метров в секунду. Таким образом, встает вопрос о том, с какой же из этих многочисленных скоростей, звука можно отождествлять критическую скорость течения. [c.73]

Рис. 9. Зависимость критерия S от критерия Ki для определения критической скорости течения жидкости

Рис. 9. Зависимость критерия S от критерия Ki для <a href="/info/755292">определения критической скорости</a> течения жидкости

Если контур профиля содержит отрезки прямой, то соответствующие участки контура годографа также прямые угловым кромкам профиля, совпадающим с критическими точками, отвечает угловая часть области годографа (рис. 45, б). В угловых точках профиля, не совпадающих с критической, скорость течения обращается в нуль или в бесконечность и, соответственно, область годографа становится звездной (рис. 45, в). [c.117]

Эффективность работы сепараторов, как видно на рис. 8-41,0,, существенно зависит от плотности рабочего тела. Увеличение плотности рабочего тела вызывает как снижение сепарации влаги из основного потока жидкости, так и более интенсивный захват частиц влаги с поверхности пленки жидкости, поэтому значение критической скорости течения пара уменьшается. [c.190]

Критическая скорость течения [c.201]

В точке максимума кривой G (/ ) внешнее давление равняется критическому давлению и, следовательно, скорость истечения должна быть равна критической скорости течения. Соответственно этому для случая течения через суживающиеся сопла с начальной скоростью, меньшей скорости звука, левая ветвь кривой G if/) физического смысла не имеет, так как в действительности при давлениях режим [c.156]

График функции г(Х) приведён на фиг. 81. Минимальное значение г(Х) = 2 соответствует критической скорости течения. В дозвуковых и сверхзвуковых течениях 2 (X) > 2. Легко видеть, [c.188]

Критическому числу Рейнольдса соответствует критическая скорость течения жидкости в трубе диаметром й [c.54]

Максимальное значение / достигается при критической скорости течения Очевидно, что максимально возможное значение полного расхода для сопла заданной формы равно / 7. [c.56]

Из предыдущих рассуждений, а также непосредственно из анализа уравнения (5-14) легко прийти к выводу, что критическая скорость течения может возникнуть только в выходном сечении цилиндрической трубы. Действительно, согласно уравнению (5-14) при Я<1 и Я>0 поток в трубе ускоряется, а при Я>1 и Я< 0 он замедляется. Случай Я = 1 в промежуточном сечении трубы противоречит уравнению (5-14) и физически нереален. [c.211]

Таким образом, при идеальном течении экстремальное значение имеет место при критической скорости течения, соответствующей температуре торможения То, или, что то же самое, местной скорости звука. [c.91]

Очевидно, что критическая скорость не зависит от ф, так как она является одним из физических параметров газа поэтому при ф < 1 скорость С1 будет всегда меньше акр, что следует из формулы (3—13). Но так как критическая скорость течения всегда равна местной скорости звука (по определению), то, следовательно, в экстремальной точке кривой I = (т) скорость Сх будет всегда меньше местной звуковой скорости Соответственно и т будет меньше, по сравнению со случаем ф = 1. [c.91]

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла. [c.48]

Режим течения данной жидкости в данной трубе изменяется примерно при определенной средней по сечению скорости течения которую называют критической. Как показывают опыты, значение этой скорости прямо пропорционально кинематической вязкости v и обратно пропорционально диаметру d трубы, т. е. [c.64]

Здесь будут рассматриваться течения газа с постоянным теплосодержанием, носящие название изоэнергетических. Критическая скорость таких течений постоянна, поэтому ее можно использовать в качестве величины а,. Если течение начинается с равномерного потока, то в качестве величины р может быть взята плотность газа в исходном течении. [c.48]

Параметры течения за ударной волной кп могут быть найдены из соотношений (1.22). Если давление отнесено к произведению плотности газа в области О на квадрат критической скорости, то для величин и рз получаем с учетом (1.14) формулы [c.54]

В этих экспериментах были также обнаружены критические скорости течения. Были установлены три различных критерия для определения критического режима они согласуются друг с другом в пределах погреш]10степ эксперимента. Первый критерий подобен критерию Капицы (см. фиг. 48). [c.831]

Измеренные по этим трем критериям значения критических Kopo xeii приведены на фиг. 51 вместе с тремя кривыми для скорости расхода при трех различных гидростатических разностях давлений. Так как зависимость скорости расхода от разности давлений довольно слаба, то все три кривые мало отличаются друг от друга и значения критических скоростей течения под действием термоыеханггческого давдгения хорошо укладываются между ними. [c.831]

График газодинамической функции z X) приведен на рис. 5.22. Минимальное значение функции z X)=2 соответствует критической скорости течения (1=1). Как в дозвуковых, так и в сверхзвуковых потоках z k)>2 значениям 2(Я)<2 не соответствуют какие-либо реальные режимы течения. Легко видеть, что ири замене величины X обратной ей величиной X = 1/Я значение функции г (Я) не изменяется. Таким образом, одному значению % Х) могут соответствовать два взаимно обратных значения приведенной скорости X — одно из них определяет дозвуковое, а другое — сверхзвуковое течение газа. Отметим также, что функция 2(Я), в отличие от всех остальных газодинамических функцдй, не зависит от величины показателя адиабаты к. [c.241]

Доказанное положение о том, что равенство двух составляющих числа М на входе в любую турбомашину (или одного числа М на входе в канал при отсутствии вращательного движения) обеспечивает подобие течений, справедливо в том случае, если в каких-либо сечениях проточной части тракта рассматриваемого элемента двигателя не достигаются критические скорости течения. В турбине наличие сверхкригических перепадов в сопловых аппаратах характерно для широкого диапазона режимов ее работы, у компрессоров такое явление называется запиранием отдельных лопаточных венцов. В таком случае при равенстве чисел М в одном из еечений элемента двигателя может не обеспечиваться подобие течений для элемента двигателя в целом, поэтому при выборе критериев подобия вместо числа М потока на входе (которое может оставаться не- [c.122]

Легко видеть отсюда, что при переходе через скорость звука величина йх1йд меняет знак. Заметим, что при а, меньшем критической скорости, течение Менуэлла (точно так же, как и течение Ринглеба) можно продолжать через границу. При этом мы получаем пример околозвукового течения. [c.133]

На рис. 59 показана зависимость критической скорости относительного движения фаз от объемного газосодержанпя. Область под кривой в соответствии с (5. 4. 41) является областью существования частично стабильного расслоенного течения. Экспериментальные данные [69, 70] соответствуют критическим значениям [c.208]

Здесь L — граница произвольной области течения х,у — декартовы координаты в случае плоскопараллельного течения или цилиндрические координаты в случае осесимметричного течения u,v — соответствующие составляющие вектора скорости, отнесенные к критической скорости а, течения р — плотность, отнесенная к плотности роо газа в набегающем потоке р — давление, отнесенное к рооЛ у — энтропийная функция v равно о или 1, соответственно, в плоском или осесимметричном случаях. [c.168]

На основании своих наблюдений авторы заключили, что имеется два различных механизма течения, действующих одновременно обычное вязкое течение и сверхтекучее точение без трения. Наличие критической скорости у сверхтекучего течения объяснялось влиянием стенок капилляра это казалось довольно естественным, поскольку было обнаружено, что расход прямо пропорционален радиусу капилляра. На фиг. 46 приводится зависимость скорости потока от разности давлений можно видеть постепенный переход от потенциального течения (в самых тонких капиллярах) к более сложному течению, характеризующемуся появлением диссипативных процессов. В капиллярах с диаметром порядка 10 см и более основную роль начинает играть вязкое течение, п все характерные признаки сверхтекучего течения исчезают. Поэтому стало общепринятым рассматривать раздельно 1гзмерсния в широких и тонких капиллярах. Здесь мы так и поступим, поскольку это позволит разобраться в довольно сложном характере результатов. Обсуждение этой проблемы усложняется еще и тем, что течение в Не II может вызываться как гидростатическим, так и термомеханическим давлением. Поскольку в каждом из этих случаев размер капилляров, оказывается имеет большое значение, мы рассмотрим отдельно оба типа течения. [c.827]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...