Гравитации ускорение

В фотосферах звёзд устанавливается распределение темп-ры, падающее наружу, и распределение плотности, определяемое барометрической формулой. Характерная толщина фотосферы ДЛ определяется длиной свободного пробега фотонов в слое с оптич. глубиной (толщиной) т —1. Она близка к величине шкалы высот в фотосфере, тем самым пропорциональна темп-ре Т и обратно пропорциональна гравитац. ускорению g, т. е. при заданной массе пропорциональна радиусу звезды R. Для большинства звёзд ДЛ/Л<1, напр. AR/R iO для горячих звёзд гл. последовательности 10 —10 для красных карликов, красных гигантов и сверхгигантов для белых карликов [c.62]

Член, зависящий от вращения, свидетельствует о том, что обусловленное вращением гравитац. запаздывание положительно, т. е. является запаздыванием только для сигнала, идущего против вращения. Для сигнала, идущего по вращению, обусловленное вращением гравитац. запаздывание отрицательно, т. е. является гравитац. ускорением. [c.455]

При построении теории тяготения, названной Эйнштейном общей теорией относительности (ОТО), он всецело исходил из принципа эквивалентности гравитационного поля нужным образом ускоренных систем отсчета. А так как разным системам отсчета соответствует разная метрика пространства-времени, то Эйнштейн принял за гравитационное поле метрический тензор gpv риманова пространства-времени. Так принцип эквивалентности привел к отождествлению метрики и гравитации компоненты метрического тензора в ОТО являются в то же время потенциалами тяготения. [c.158]

Под массовыми силами мы будем понимать только силы гравитации (так что в невесомости = 0). В общем случае в ускорение g могут давать вклад массовые силы другой природы (центробежные, электрические, магнитные). [c.23]

Удельная потенциальная энергия У] П внешних силовых полей, рассматриваемая в технической термодинамике, состоит в общем случае из I) удельной потенциальной энергии Пг в поле сил гравитации, равной произведению ускорения свободного падения g на высоту h расположения центра тяжести рассматриваемого рабочего тела от условного уровня отсчета, т. е. rir = g/i 2) удельной потенциальной энергии Пэ рабочего тела в электромагнитном поле и 3) удельной потенциальной энергии давления Пд, равной произведению давления на удельный объем И = ри. [c.21]

Формулы (7.1) и (7.2) не дают правильной зависимости а от ускорения свободного падения g. Это относится и к ряду других форму и подобного типа, опубликованных в литературе. Мы уже видели, что изменение g примерно на два порядка в сторону меньших или больших значений по сравнению с земным не влияет на интенсивность теплообмена при кипении. Следовательно, при расчете коэффициента теплоотдачи в условиях пониженного уровня гравитации или, наоборот, при перегрузках в указанные формулы нужно подставить ускорение свободного падения g = 9,81 м/с . [c.211]

Наша система отсчета движется вверх с постоянным ускорением G поля гравитации не существует. [c.123]

Г. к. связан с потерей устойчивости объекта по отношению к сжатию. После потери устойчивости с течением времени объект все сильнее отклоняется от исходного состояния равновесия между силами давления и гравитации, причём силы гравитации начинают преобладать над силами давления, что вызывает дальнейшее ускорение сжатия. На языке изложенной выше элементарной теории это означает, что коэф. а, к-рый вначале очень мал, быстро увеличивается и становится близким к 1. [c.530]

Следует иметь в виду, что М. п.-в. отражает не только характер гравитац. поля, но и выбор системы координат в п.-в. (системы отсчёта). Так, переход к криволиней-аым координатам в п.-в. Минковского (к ускоренной си- [c.125]

Самые точные эксперименты выполнены методом Эт-веша для тел, имеющих разные ср. значения отношения A/Z, где А — ат. номер, Z — заряд ядер (в ед. элементарного заряда е). Из этих опытов следует одинаковость ускорения свободного падения для Н. и протонов на уровне 2-10 , а равенство гравитац, и инертной масс на уровне [c.270]

Выражения (26—28) показывают, что гравитац. волны распространяются со скоростью света, поперечны и имеют два независимых состояния поляризации — —Лзз и Л з. Гравитац. волны являются тензорными (в отличие от векторных эл.-магн. волн). В них можно измерять лишь относительные (приливные) ускорения частиц, помещённых в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. В системе координат (26) не действуют никакие ускорения на частицы, покоящиеся в этой системе (F=6, состояние невесомости), и при прохождении волны меняются лишь относит, расстояния между ними в плоскости (х х ). [c.192]

Метод оцределения массы Галактики Мг использует факт вращения Галактики. Устойчивость вращения позволяет предположить, в частности, что центро-стремит. ускорение Солнца определяется притяжением массы Л/д всего вещества Галактики внутри сферы с радиусом гд, где — расстояние Солнца от центра Галактики, равное прибл, 3-10- см. Ср. гравитац. ускорение Солнца g — равно его центростре- [c.60]

Гравитац. ускорение и замедление широко используются в опытах с ультрахолодными Н. Применение гравитац. рефрактометра для холодных и ультрахолодных Н. позволяет с большой точностью измерить длины когерентного рассеяния Н. на веществе. [c.270]

Планета Радиус поверхности г км) Масштабный коэффициент плотности Я км) Гравитац. ускорение на поверхности g м сек ) Круговая скорость Vgr км сек) Парабо- лическая скорость V2gr км сек) [c.133]

Гравитационное взаимодействие. Н.— единственная из Егмеющих массу покоя элем, ч-ц, для к-рой непосредственно наблюдалось Гравптац. вз-ствие — искривление в доле земного тяготения траектории хорошо коллимированного пучка холодных Н. Измеренное гравитац. ускорение Н. в пределах точности экс-иерпмента совпадает с гравитац. ускорением макроскопич. тел. [c.453]

Использование в пространстве Минковского прямоугольных координат обусловлено тем, что в спещ1альыой теории относительности рассматривались только инерниальные системы, т. е. системы, движущиеся друг относительно друга равномерно и прямолинейно. На такие системы по первому закону Ньютона не действуют внешние силы. Однако гакое нлоское четырехмерное пространство является физической абстракцией, так как хорошо известно, что существует одна сила, которая действует везде и всегда,— это сила тяготения. От нее нельзя заслониться никакими экранами, как, например, это можно сделать в случае электромагнитного взаимодействия. Под действием силы тяготения все тела и системы отсчета движутся с ускорением. Напрашивается важный для понимания сущности гравитации вывод инер-циальные системы принципиально непригодны дпя описания тяготения. Для описания действия гравитационных сил надо отказаться от столь привычной вам евклидовой геометрии. Тяготение требует использования нового математического аппарата. Такой аппарат был уже создан. Громадный вклад в разработку 140 [c.140]

При течении смеси в вертикальных каналах во всех режнмах имеет место практически осесимметричное распределение концентраций и скоростей фаз по ссчению. При точениях же в горизонтальных и наклонных трубах нз-за гравитации нарушается осевая симметрия в распределении фаз по сечению. В верхней части сечения трубы имеет мест ) иовышеиное содержание газа или пара, причем тем большее, чем меньше угол наклона трубы к горизонту и чем меньше скор< Сть смеси. Нарушение симметрии фаз может стать незаметным при достаточно больших чис лах Фруда Fr = gD) 10л где g = 9,81 м/с — ускорение силы тяжести, D — диаметр Kanaj а. [c.171]

Влияние уровня гравитации. Зависимость платности теплового потока от перегруаки ц—g/go представлена на рис. 10.2. Напомним, что здесь g — ускорение свободного падения ib условия.х проведения опыта, а go — ускорение свободного падения на земле. Из рисунка видно, что в интервале изменения г] от 1,0 до 10 показатель степени п в уравнении QkviIqI i =A(glga) изменяется в пределах 0,2—0,25. [c.272]

Исрользуя эти безразмерные параметры, сделаем краткий обзор некоторых работ, в которых рассматривается динамика поведения жидкости при невесомости и в поле пониженной гравитации. Так, например, в (Л.5-87] теоретически рассматривается осесимметричная задача движения жидкости в коническом баке, образованном (рис. 5-51) круговым конусом с углом полураствора а и сферой единичного радиуса движение вызвано прилож 1ным к баку осевым ускорением, харак теризуемым величиной перегрузки п (т). [c.385]

Поскольку сила (2), действую1Г(ая на пробное тело, пропорциональна ого массе, то приобретаемое телом ускорение зависит лишь от гравитац. потен]Ц1ала [c.348]

ГРАВИТАЦИОННОЕ СМЕЩЕНИЕ — изменение частоты эл.-магн. излучения при его распространении в гравитац. поле. См. в ст. Красное смещение. ГРАВИТАЦИОННЫЕ ВОЛНЫ — изменения гравитац. поля, распространяющиеся в пространстве с фундам. скоростью с. Г. в. излучаются массами, движущимися с перем. ускорением. Подобно электродинамике, предсказывающей существование не связанного с зарядами свободного эл.-магн, поля — электромагнитных волн, релятивистская теория гравитации — общая теория относительности (ОТО) — предсказывает существование не связанного с массами свободного гравитац. поля — Г. в. Воздействуя на тела, Г. в. должны вызывать относит, смещение их частей (деформацию тел). На этом янлении основаны попытки обнаружения Г. в., однако они до сих нор не обнаружены из-за чрезвычайно малой интенсивности и крайне слабого взаимодействия с ве-лгеством. [c.526]

Форма 3.— геоид иа-за вращения её фигура близка к эллипсоиду, она сплющена у полюсов и растянута в экваториальной эопе. Ср. радиус Й0 = 6371,О32 км, экваториальны — 6378,160 кы, полярный — В356,777 км (сжатие равно 1/298,25). Площадь поверхности 510,2 млн. км, объём 1,083-10 км-, ср. плотность 5518 кг/м , масса М(3=5,976-кг. Ускоренно свободного падения на экваторе 9,7805 м/с . Отклонение потенциала внеш. гравитац, поля 3. от ньютоновского потенциала мало ( 1/300). Первый поправочный ялен к ньютоновскому потенциалу свя-зан с величиной сжатия геоида и равен 1,08270-Ю" отклонение геоида от эллипсоида описывается последующими поправочными членами, величины к-рых на три порядка меньше первого члена. Они содержат информацию о флуктуациях плотности в недрах 3., об отклонении 3. от состояния гидростатич. равновесия. различии моментов инерции 3. относительно её гл. осей. Момент инерции 3. относительно оси вращения /= 8,04-10 кг-м , бе.чразмернып ср. момент инерции 3. A =//M0i 0 = O,33O76, что указывает на концентрацию массы к центру планеты за счёт роста плотности с глубиной под действием давления, из-за роста с глубиной концентрации тяжёлых компонентов вещества 3., а также из-за уплотнения вещества в недрах при происходящих там фазовых переходах). [c.79]

Гравитационное взавмодействие Н. Нейтрон — одна из немногих элементарных частиц, падение к-рой в гравитац. поле Земли можно наблюдать экспериментально. Прямое измерение ускорения свободного падения для Н. выполнено с точностью 0,3% и не отличается от макроскопического. Актуальным остаётся вопрос о соблюдении эквивалентности принципа (равенства инертной и гравитац. масс) для Н. и протонов. [c.270]

ПЛАЗМЕННЫЕ ДВИГАТЕЛИ — космич, реактивные (ракетные) двигатели с рабочим веществом в плазменной фазе, использующие для создания и ускорения потока плазмы электрич. энергию. П. д. представляют собой соответствующим образом оптимизированные плазменные ускорители. П, д.— составная часть семейства злектроракетных двигателей (ЭРД), в к-рое входят также ионные и эл.-нагревные двигатели. При эл.-магн. ускорении плазмы скорость истечения существенно превосходит тепловую скорость, характерную для хим. (тепловых) ракетных двигателей, что в соответствии с ф-лой Мещерского — Циолковского (см. Механика тел переменной массы) расширяет диапазон достижимых характеристич. скоростей и увеличивает долю полезной нагрузки на космич. летат, корабле (КЛА). П. д. функционируют на борту КЛА в условиях невесомости либо очень малых гравитац. полей. П. д. имеют малую тягу (10" —Ю Н), работают длит, время (>10 ч) при большом числе включений. С учётом огранич. возможностей совр. космич. энергетики осн. критериями оптимизации П. д. являются весовые и габаритные характеристики злектроракетных двигат, установок (ЭРДУ), ресурс их работы, энергетич. цена тяги и/2т (и — скорость истечения, т) = Ри 2П — тяговый кпд, где Р — тяга, N — потребляемая электрич. мощность), уменьшающаяся при заданной скорости истечения по мере роста т . [c.609]

В 1980-х гг. появилась гипотеза о круговороте плазмы в. магнитосфере Земли. Эксперим. подтверждение этой гипотезы получено при измерениях ионного состава Р. п.— среди энергичных частиц зарегистрирована значит, доля ионосферных ионов (ионов кислорода и молекулярных ионов). Хотя мн. аспекты процессов ускорения и переноса частиц в магнитосфере недостаточно ясны, в первом приближении Р. п. можно считать промежуточным резервуаром накопления энергичных частиц, перемещающихся по энергетич. шкале в процессе круговорота . Предполагается, что круговорот плазмы в магнитосфере Земли происходит по следующей схеме. В полярных областях вдоль открытых силовых линий геомагн. поля, уходящих в удалённые области магнитосферы, ионосферные ионы и электроны с энергией неск. эВ (превышающей их тепловую энергию) испаряются из плотных слоёв атмосферы, преодолевая гравитац. притяжение Земли (т, и. полярный ветер). Попадая в плазменный слой хвоста магнитосферы, эти частицы ускоряются до энергий порядка неск, кэВ и вовлекаются в конвективное движение плазмы к Земле, На внеш. границе Р. п. (на геоцентрич. расстояниях 6—10 На, Нд — радиус Земли) большие квазистационарные электрич. поля и сильно неоднородные магн. поля увеличивают энергию частиц ещё на один-два порядка. Далее, перемещаясь ближе к Земле, в район максимума потоков частиц Р, п. (2—5 На), в результате, рассеяния на колебаниях электрич. и магн. полей, частицы попадают в область всё более сильного магн. поля, испытывая индукд, ускорение вплоть до энергий в сотни МэВ. Те же процессы рассеяния, к-рые приводят к радиальному перемещению частиц к Земле, обусловливают их попадание в конус потерь (см. Магнитные ловушки). Он определяется соотношением между полем в вершине силовой линии (в экваториальной плоскости) и нолем вблизи торца геомагн. ловушки (в верх, слоях атмосферы). Частицы, у к-рых достаточно велика продольная (по отношению к магн. полю) компонента скорости при движении вдоль силовой линии, попадают в плотные слои атмосферы. Здесь они сталкиваются с ионами или нейтральными атомами и тормозятся, теряясь среди тепловых ионов. После переноса в полярные области заряж. частицы готовы вновь стать полярным ветром и начать новый цикл, Помимо высыпания в верх, атмосферу др. механизмом потерь является перезарядка энергичных частиц (см. Перезарядка ионов) на нейтральных атомах экзосферы. Этот процесс особенно важен для долгоживущих энергичных частиц. В целом различия в механизмах ускорения и потерь разных составляющих Р. п.— электронов, протонов и др. частиц — настолько [c.208]

СОПУТСТВУЮЩАЯ СИСТЕМА ОТСЧЁТА — система отсчёта, связанная С рассматриваемой системой тел (сплошной средой) пространственные координаты этой системы тел (частиц сплошной среды) в С. с. о. не изменяются при их движении, т. е. тела покоятся относительно С. с. о. Показания часов каждого тела С. с. о. (часов, движущихся вместе с телом) ваз. истинным, или собственным временем этого тела. Темп течения собств. времени на разных телах С. с. о. может быть разным. Наир., если тела двигаются в неоднородном гравитац. поле, то периоды маятниковых часов тел, расположенных в точках с разными ускорениями силы тяжести, будут разными. Для измерения расстояний в С. с. о., как и в любой др. системе отсчёта, надо ввести эталон расстояния. Обычно эталон определяют, используя постулат теории относительности о постоянстве скорости света во всех системах отсчёта. Эталон расстояния можно определить как расстояние, проходимое светом в единицу собств. времени данного тела. Из-за зависимости собств. времён от скоростей тел (относительно инерциальной системы отсчёта) и их взаимодействий эталоны расстояний на этих телах могут быть различны. В случае, когда С. с. о. связана с движением одного тела, её называют также собственной системой отсчёта. и. К, Розгачёва. [c.601]

Рассмотренная выше система отсчёта (космич. корабль с работающим двигателем), движущаяся с пост, ускорением в отсутствие поля Т., имитирует только однородное гравитац. поле, одинаковое по величине и направлению во всём пространстве. Но поля Т., создаваемые отд. телами, не таковы. Для того чтобы имитировать, напр., сферич. поле Т. Земли, нужны ускоренные системы с разным направлением ускорения в разл, точках. Наблюдатели в разных системах, установив между собой связь, обнаружат, что они движутся ускоренно относительно друг друга, и тем самым установят присутствие истинного поля Т. Таким образом, истинное поле Т. не сводится просто к введению ускоренной системы отсчёта в обычном пространстве, или, точнее, в пространстве-времени спец. теории относительности. Однако Эйнштейн показал, что если, исходя из принципа эквивалентности, потребовать, чтобы истинное гравитац. поле было эквивалентно локальным соответствующим образом ускоренным в каждой точке системам отсчёта, ю в любой конечной области пространство-время окажется искривлённым—неевклидовым. Это означает, что в трёхмерном пространстве геометрия, вообще говоря, будет неевклидовой, а время в разных точках будет течь по-разному, Т. о., согласно теории тяготения Эйнштейна, истинное гравитац. поле является не чем иным, как проявлением искривления (отличия геометрии от евклидовой) четырёхмерного пространства-времени. [c.189]

Кронекера). В малой окрестности любой точки пространства-времени можно внести систему координат, движущуюся по инерции, в к-рой метрич. тензор имеет вид (6), а rt , = 0. Такие системы наз. локально инерциаль-ными. В этих системах нет никаких гравитац. и инерци-альных сил (свободное падение, невесомость). Если система отсчёта не движется по инерции, то в ней имеется гравигационно-инерциальная сила, определяемая ускорением, к-рос испытывает свободное тело, покоящееся в данном месте в данный момент времени. Вектор ускорения записывается в виде [c.190]

Это поле вызывает ускорение тела, движущегося со скоростью, малой по сравнению с с, равное F=Ggj r . Особенно существенны эффекты теории Эйнштейна в сильных гравитац. полях. [c.191]

Смотреть страницы где упоминается термин Гравитации ускорение : [c.580] [c.531] [c.531] [c.66] [c.549] [c.455] [c.455] [c.195] [c.124] [c.13] [c.63] [c.185] [c.524] [c.526] [c.531] [c.645] [c.51] [c.159] [c.581] [c.189] [c.189] [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...