Рассеяние селективное

Предлагаемая вниманию читателей книга является, по-видимому, одной из первых попыток восполнить в какой-то мере отмеченный пробел. В ней излагаются теоретические основы радиационного и сложного теплооб.мена и рассматриваются методы экспериментального исследования этих процессов. При этом теория радиационного теплообмена рассматривается исходя из более общего построения, а именно с учетом анизотропии объемного и поверхностного рассеяния, селективного характера излучения, индуцированного испускания и при произвольных конфигурациях излучающих систем. [c.5]

Одновременно с этим следует отметить, что система уравнений (5-51) и (5-52) с граничными условиями (5-53) или (5-56) является общей и формально точной. Эта система учитывает все особенности процессов объемного и поверхностного рассеяния, селективный характер излучения и пространственное распределение интенсивности по различным направлениям. В принципе путем [c.159]

В ч. 3 проведен анализ всех трех разновидностей сложного теплообмена. Вначале рассматриваются теоретические основы сложного теплообмена для общего случая, когда происходят радиационный, конвективный и кондуктивный переносы энергии. Проведен анализ уравнений и условий подобия процессов сложного теплообмена с учетом анизотропии объемного и поверхностного рассеяния, селективности излучения и индуцированного испускания для произвольных геометрических конфигураций исследуемых систем. [c.332]

В заключение отметим еще явление так называемого селективного рассеяния, обнаруженное впервые Ландсбергом и Мандельштамом в парах ртути. Было показано, что вблизи собственных частот ш рассеяние особенно значительно. Это явление объясняется [c.320]

Селективный захват не всегда является преобладающим процессом взаимодействия нейтронов с ядрами. Ряд элементов (например, Ag, Au), имеющих большие сечения для (п, у)-реакции, отличаются также заметными (несколько десятков барнов) сечениями резонансного рассеяния, а некоторые элементы имеют очень большие сечения рассеяния (осо 1200 барн при 7 рез — [c.346]

Вторая часть книги, посвященная радиационному теплообмену, построена следующим образом. Вначале составлена система уравнений, описывающая процессы радиационного теплообмена в более общей постановке, характеризующейся учетом селективности излучения, анизотропии объемного и поверхностного рассеяния и произвольностью геометрической конфигурации излучающей системы. [c.89]

В настоящей главе излагаются теоретические основы дифференциально-разностного приближения. При этом рассмотрение проводится с учетом селективного характера излучения, анизотропии объемного и поверхностного рассеяния и при произвольных формах излучающих систем, как это сделано в [Л. 29]. Далее с помощью дифференциально-разностного приближения выполнено решение двух задач, имеющих практическое значение исследовано влияние рассеяния на радиационный теплообмен и решена задача переноса излучения в слое ослабляющей среды при задании поля тепловыделений. [c.115]

В настоящей главе изложены теоретические основы диффузионного приближения с учетом селективности излучения и анизотропии объемного и поверхностного рассеяния [Л. 29] проанализировано влияние формы индикатрисы рассеяния на коэффициент диффузии излучения и указаны условия, при которых этот коэффициент принимает простейшие выражения как частный случай диффузионного приближения рассмотрено приближение радиационной теплопроводности. [c.145]

Отмеченные положительные особенности системы уравнений (8-2) позволяют использовать ее для построения более общего и точного зонального метода расчета радиационного теплообмена, учитывающего селективность излучения, анизотропию объемного и поверхностного рассеяния, неравномерность обобщенных плотностей излучения и оптических параметров по зонам и дающего возможность более правильно определить оптические свойства объемных зон. Естественно, что расчетные трудности при использовании этого метода будут большими, однако точность его результатов существенно возрастет. Следует отметить также, что структура системы уравнений (8-2) позволяет провести общий анализ точности зонального метода. [c.227]

В случае, если излучающие зоны системы будут селективными и обладающими анизотропным рассеянием, то матрица коэффициентов алгебраических уравнений радиационного теплообмена не будет симметричной. [c.295]

Таким образом, на основании перечисленных и некоторых других, более частных работ становится очевидным, что радиационно-кондуктивный теплообмен в системах, содержащих объемные источники тепла, изучен явно недостаточно. В частности, не выяснено влияние селективности среды и граничных поверхностей, влияние анизотропии объемного и поверхностного рассеяния. В связи с этим автором было предпринято приближенное аналитическое решение задачи радиационно-кондуктивного теплообмена в плоском слое сре- [c.389]

Здесь уместно заметить, что коэффициенты поглощения и рассеяния, входяш,ие в дифференциальные уравнения излучения и осредненные по всему спектру, могут заметно отличаться от среднеинтегральных коэффициентов поглощения и рассеяния, входящих в интегральные или алгебраические уравнения излучения. Для селективно излучающих сред, в частности для трехатомных топочных газов СО2 и Н2О дифференциальные коэффициенты поглощения всегда превышают интегральные [Л. 45]. [c.83]

МЕЖЗВЕЗДНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ (межзвёздное ослабление, межзвёздная экстинкция) — результат рассеяния и истинного поглощения света межзвёздной пылью. Характерная особенность М. п.— его селективность (зависимость от длины волны X), М, п. вызывает изменение распределения энергии в наблюдаемых спектрах далёких звёзд и др. объектов. Поскольку в синей части видимой области спектра М. п. больше, чем в красной, оно приводит к межзвёздному покраснению далёких объектов. [c.84]

Механизмы Я. р. Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от её кинетич. энергии, массы, заряда и др. характеристик. Он определяется теми степенями свободы ядра (ядер), к-рые возбуждаются в ходе столкновения. Различие между Я. р. включает и их разл. длительность. Если налетающая частица лишь касается ядра-мишени, а длительность столкновения приблизительно равна времени, необходимому для прохождения налетающей частицей расстояния, равного радиусу ядра-мишени (т. е. составляет 10 с), то такие Я. р. относят к классу прямых Я. р. Общим для всех прямых ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа опре-дел. состояний (степеней свободы). В прямом процессе после 1-го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия к-рых она попала. Примерами прямого взаимодействия являются неупругое рассеяние нейтронов (п, п ), реакции обмена зарядом, напр, (р, п). Сюда же относят процессы, когда налетающий нуклон и один из нуклонов ядра связываются, образуя дейтрон, к-рый вылетает, унося почти всю имеющуюся энергию [т. н. р е а к ц и я п о д х в а т а (р, d) ], или когда ядру передаётся нуклон из налетающей частицы (реакция срыва, напр, (d, р)]. Продукты прямых Я. р. летят преим. вперёд. [c.668]

По своей физической структуре топочную среду (пламя) можно рассматривать как сложную многокомпонентную дисперсную си-, стему, состоящую из газообразной и твердой фаз. При этом в расчетах теплообмена излучением необходимо учитывать особенности процессов излучения, поглощения и рассеяния энергии как в объеме среды, так и на граничных поверхностях. Необходимо учитывать тепловые сопротивления слоя загрязнений на экранных трубах, оказывающие сильное влияние на тепловую эффективность экранов, а также реальные селективные свойства всех поверхностей и тел, участвующих в теплообмене. [c.3]

Нормативный метод [561 широко используется для расчетов теплообмена в топках. Расчет по этому методу в основном вполне удовлетворительно обобщает разнообразные опытные данные, относящиеся к различным видам топлива. Определенные расхождения между расчетными и опытными данными о температуре газов на выходе из топки, которые имеют место главным образом при расчетах топок котлоагрегатов большой мощности, связаны, по всей вероятности, с тем, что в методе [56 ] недостаточно полно учитывается влияние на теплообмен структуры объемного температурного поля топки. Они связаны частично также с недостаточно полным учетом в методе [56 ] реальных селективных радиационных характеристик факела и слоя наружных загрязнений на экранных трубах, равно как и рассеяния излучения в топочном объеме. [c.162]

Неравновесность излучения в гоне реакции не влияет на чисто термический характер излучения частиц сажи, состоящих из огромного количества атомов. Излучение самих частиц сажи (или других твердых частиц, взвешенных в пламени) нельзя рассматривать как излучение черного тела. Коэффициент черноты собственного излучения твердых частиц (и даже сажи) значительно меньше 1 и, как для каждого твердого тела, обладает некоторой селективностью. Излучение всего факела светящегося пламени складывается из следующих составляющих 1) собственного излучения атомов и молекул в дискретных областях спектра 2) сплошного спектра собственного излучения взвешенных твердых частиц 3) рассеянного молекулами, атомами и твердыми частицами излучения всех частей факела. [c.413]

Последняя составляющая создает селективность излучения факела. Если рассеяние излучения атомов и молекул сосредоточивается в тех же дискретных областях спектра, в которых оно испускалось, то рассеяние излучения твердых частиц охватывает весь сплошной спектр я накладывается на сплошной спектр собственного излучения частиц. Однако, согласно теории рассеяния света крупными частицами, интенсивность рассеянного излучения изменяется по спектру прибли- [c.413]

Посмотрим теперь, что произойдет, если добавить еще диафрагмы того же размера. Из рис. 2.15 и его последующего анализа видно, что расстояние между экранами (диафрагмами) L сказывается на углах наклона лишь трансформированных волн п Ф G). Что же касается отраженной волны, то для нее фазовые условия выполняются автоматически независимо от величины L. Отсюда следует, что размещение таких дополнительных диафрагм на любых участках длины резонатора всегда увеличивают, вместе с числом рассеянных ими волн, коэффициент дифракционного отражения, понижая селективность резонатора. [c.139]

Система уравнений (4.5.10), (4.5.11), представляющая собой обобщение известного дифференциально-разностною приближения Шустера—Швар-цшильда на случай селективного излучения при произвольных индикатрисах рассеяния, была получена В. Н. Андриановым [20]. Пусть теперь выполняются следующие допущения [c.167]

Диффузионное приближение. Дальнейшее развитие дифференциальных методов расчета процесса переноса излучения привело к. созданию диффузионного приближен ия (В. А. Фок, С. Росселанд). В рамках указанного приближения можно показать, что связь вектора лучистого потока энергии qR с полной объемной плотностью энергии излучения аналогична известному соотношению между диффузионным потоком и градиентом концентрации. Далее сформулирован метод расчета поля излучения в рамках диффузи энного приближения с учетом селективности излучения и п эо-извольной формы индикатрис рассеяния [20]. [c.168]

В работе Спэрроу и др. Л. 60] численно решена задача радиационного теплообмена в сферическом слое серой, чисто поглощающей среды с равномерным полем тепловыделений и черными стенками, имеющими одинаковую температуру. В более поздней работе Сэсса и др. Л. 345] предпринята попытка анализа влияния селективности среды на радиационный теплообмен в плоском слое с равномерным полем источников теиловыделения. Б этой работе рассмотрена абстрактная схема селективной среды (при отсутствии рассеяния), облагающая одной полосой поглощения, задаваемой по определенному закону. Осиатой вывод работы заключается в том, что серая модель среды и рассматриваемая специфическая селективная модель дают различный результат. [c.137]

В настоящем параграфе изложены результаты исследования радиационного теплообмена в слое поглощающей и рассеивающей селективной среды с заданным полем объемной плотности источников. При решении задачи были использованы полученный выше уравнения диффe-p ен ци а л ьн о-р аз Н ос тн ого яр и бл и же ни я, позволившие учесть селективный характер излучения среды и граничных поверхностей, а также анизотропию объемного и поверхностного рассеяния в системе. [c.137]

Описанный зональный метод позволяет получить более общие и точные результаты по сравнению с существующими аналогичными методами, не учитывающими селективность излучения, анизотропию объемного я шоверхностного рассеяния и неравномерность тепловых и оптических характеристик по зонам. Общность и сравнительно большая точность метода иллюстрируются на приводимых ниже примерах. [c.243]

С учетом этого обстоятельства в настоящей главе представлен более полный анализ системы уравнении теплообмена излучением с учетом селективности излучения среды и граиичяой поверхности при произвольных индикатрисах объемного и поверхностного рассеяния. На основании этого анализа рассмотрены условия подобия радиационного теплообмена и изложены основы его моделирования. [c.266]

Анализ уравнений сложного теплообмена применительно к теплотехническим и теплоэнергетическим задачам проводился рядом aBTOipoB [Л. 3, (160—172, 197]. Однако процесс радиационного теплоо бмена был рассмотрен ими в предположении, что среда и граничная поверхность являются серыми и обладают сферическими индикатрисами рассеяния и отражения. В связи с этими допущениями факторы селективности излучения и аии-зотропии объемного и поверхностного рассеяния не были учтены 1при анализе процессов сложного теплообмена. Уравнения сложного теплообмена для газодинамических задач рассматриваются в [Л. 11, 17]. [c.334]

АКТИВНАЯ ЛАЗЕРНАЯ СНЕКТРОСКОНЙЯ один из методов нелинейной спектроскопии, исс.педующий поглощение или рассеяние пучка света в среде, в к-рой предварительно (с помощью дополнит, лазерного излучения определ. частот) селективно возбуждены и (или) сфазированы изучаемые оптич. моды. Такое активное лазерное приготовление среды (накачка) меняет картину взаимодействия зондирующего (пробного) излучения со средой. [c.38]

В случае голограммных дифрак . решеток на голограмме также записывается точка, а в качестве свето-чувствит. среды используется очень тонкий слой фоторезиста. Образующаяся при этом голограмма двумерна, и в ней полностью исключена спектральная селективность, свойственная трёхмерной голограмме. В соответствии с этим при реконструкции голограммы точечным источником, обладающим сложным спектральным составом, изображения точек иа всех длинах волн восстанавливаются одновременно так, что результирующее изображение размазывается в спектр. Голо-граммные решётки по сравнению с нарезными дифрак, ционными решётками обладают значительно меньпгим уровнем рассеянного света, у них отсутствуют оипгбки шага и соответственно ие возникают т. и. духи . Используя при записи волновой фронт сложной формы, у таких решёток можно скорректировать аберрации сформированного ими изображения спектра. [c.512]

Расчёт Л. т. между излучающи.ми, поглощающими и рассеивающимп средами и поверхностями основан на решении интегродифференц. ур-ния переноса излучения (1), к-рое в отсутствие рассеяния сводится к дифференц. ур-пию (2). При этом важную роль играет селективный (т. е. зависящий от длины волны) характер излучения газов при высоких темп-рах. Строгий расчёт Л. т. в этой ситуации вызывает значит, трудности. Широкое распространение получили приближённые методы. При этом определяющим фактором является оптическая толщина т среды, к-рая равна отношению характерного размера L излучающего объёма V к ср. длине свободного пробега излучения Безразмерную оптич. толщину наз. также числом Бугера Bu — LX) . [c.619]

В отличие от селективного отражения металлов, к-рое может быть весьма высоким (но всегда коаф. отражения R < 1), при П. в. о. для прозрачных сред Д = 1 для всех Я и не зависит практически от числа отражений. Следует, однако, отметить, что отражение от механически полированной поверхности из-за рассеяния в поверхностном слое чуть меньше единицы на величину 2-10-. Потери на рассеяние при П. в. о. от более совершенных границ раздела, наир, в волоконных световодах, ещё на неск. порядков меньше. Высокая отражат. способность границы в условиях П. в. о. широко используется в интегральной оптике, оптич. линиях связи, световодах и оптич, призмах. Высокая крутязна коэф. отражения вблизи ф р лежит в основе измерит, устройств, предназначенных для определенна показателя преломления (см. Рефрактометр). Особенности конфигурации эл.-магн. поля в условиях П. в. о., а также свойства латеральной волны используются в физике твёрдого тела для исследования поверхностных возбуждённых колебаний (плазмонов, поляритовов), находят широкое применение в спектроскопич. методах контроля поверхности на основе нарушенного П. в. о., комбинационного рассеяния света, люминесценции и для обнаружения весьма низких значений концентраций молекул и величин поглощения, вплоть до значений безразмерного показателя поглощения к 10". [c.27]

Коллиматор формирует рабочий пучок первичного излучения — квазипараллельный или с заданной расходимостью. С коллиматором может быть совмещён кристалл-монохроматор, выделяющий излучение нужного спектрального состава. В Р, к., использующих синхрот-ронвое излучение, для подавления гармоник служат зеркала полного отражения. В конструкциях коллиматора предусмотрены, устранение излучения, рассеянного от краёв формирующих пучок деталей, а также возможность установки Селективно поглощающих фильтров. [c.343]

Ниже мы рассмотрим лишь решение одномерного уравнения переноса излучения в плоском слое серой среды с изотропным рассеянием с целью ознакомлейия с этим новым мощным методом в теории теплообмена. Приложение этого метода к анизотропным и селективно излучающим средам, к многомерным задачам или к задачам в непрямоугольных координатах приводит к большим усложнениям и здесь не рассматривается. Читахрлю, интересующемуся этими вопросами, следует обратиться к оригинальным работам в данной области. Прекрасный обзор выполненных этим методом работ в области теории переноса нейтронов, опубликованных до 1972 г., содержится в работе [18]. [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...