Движение источника под поверхностью

ДВИЖЕНИЕ ИСТОЧНИКА ПОД ПОВЕРХНОСТЬЮ ЖИДКОСТИ 455 [c.455]

Движение источника под поверхностью жидкости [c.455]

Неустановившееся движение источника под поверхностью жидкости [c.588]

Отметим, что формула (8) может служить для вычисления волнового сопротивления и при движении тела под поверхностью жидкости конечной глубины. В этом случае функции Р (6) и ( ) не будут, однако, иметь выражения (3) 15, но будут определяться формулами, которые можно получить с помощью потенциала скоростей источника, движущегося под поверхностью жидкости конечной глубины. Такой потенциал скоростей легко найти, изменяя надлежащим образом вычисления 14. [c.468]

Полученное условие для поверхности жидкости, находящейся в периодическом движении, имеет место для жидкости любой глубины. Предположим теперь, что под поверхностью жидкости на глубине К находится источник, дебит Q которого изменяется периодически с течением времени, обладая частотой а [c.54]

Предположим, что поверхность 1 покрыта двойным слоем источников, имеющих момент [х допустим, что ось Ь двойных источников (диполей) имеет направляющие косинусы /, т, п. Допустим, что поверхность вместе с нанесенным на нее двойным слоем перемещается со скоростью с под поверхностью жидкости. Потенциал скоростей образовавшегося движения жидкости можно найти с помощью формулы (1) 15, выполнив дифференцирование, соответствующее переходу от простого слоя источников к двойному слою источников. Получаем [c.469]

Расчет установившегося обтекания летательных аппаратов, имеющих форму тонкого заостренного тела вращения, можно производит] путем линеаризации задачи. Соответствующие способы расчета, основанные на методе источников и диполей и изложенные в работе [20], дают возможность определить параметры потока на поверхности тонкого заостренного тела вращения, а также его аэродинамические коэффициенты как при осесимметричном обтекании, так и при движении под углом атаки (малым по значению). [c.475]

Мы не будем касаться сущности концевых потерь. Она доходчиво объяснена в литературных источниках 14], 15], [10], [11], [18], 121], [22], [25] и в других работах. В основном причиной концевых потерь в лопаточном канале является радиальная неуравновешенность сил, действующих в пограничном слое на выпуклой и вогнутой поверхностях лопаток. Под действием этих сил слой приходит в движение вдоль высоты лопатки, причем под влиянием движения пограничного слоя на торцовых стенках канала рабочий агент протекает с вогнутой поверхности лопаточного канала через слой на торцах на выпуклую поверхность и там встречается с таким же течением на выпуклой поверхности стенки канала. Встречаясь, эти два потока образуют вихри у выпуклой стенки иа концах лопаток. Вихри и движение пограничного слоя вдоль указанных стенок возмущают концевые части пространственного потока в канале. В нем создаются вторичные течения, на что, как и на поддержание вихрей, расходуется энергия потока. [c.246]

С. ч. называют естественной, если она ограничена флуктуациями, возникающими внутри источника колебаний, напр. вследствие тепловых движений или флуктуаций тока (см. Дробовой шум). С. ч., определяемую изменениями параметров генератора под влиянием внеш. воздействий, называют технической. Исследования С. ч. показывают, что естеств, С. ч. связана с шириной спектральной линии генератора, а технич. С. ч,— с медленными или скачкообразными изменениями его параметров. Напр., С. ч. водородного генератора ограничивается медленным старением Защитной плёнки, уменьшающей влияние поверхности стенки на ударяющиеся о неё атомы водорода, [c.660]

Расчеты и эксперименты показывают, что в результате описанной конденсации и роста размер образующихся капель составляет десятые доли микрометра. Такие капли легко увлекаются потоком пара, проносятся сквозь проточную часть, не вызывая каких-либо эрозионных повреждений. Однако, к сожалению, в результате столкновений отдельных мелких капель и их слияния, вихревого движения потока за кромками сопловых лопаток за демпферными связями и в других зонах, возникают капли и более крупного размера. Обладая большей инерцией, они отклоняются от траектории частиц пара, попадают на поверхность сопловых и рабочих лопаток и, сливаясь, образуют водяные пленки толщиной 20—50 мкм. Срывающиеся и дробящиеся водяные пленки являются источниками крупно дисперсной влаги с радиусом капель, достигающим 100 мкм. Такие капли часто являются неустойчивыми и под действием парового потока дробятся. [c.458]

Движение жидкой или газообразной фазы относительно граничной поверхности может происходить под действием внешних источников движения (вынужденная конвекция) или за счет различия плотности в разных областях среды, находящейся в поле гравитационных сил (свободная или естественная конвекция). [c.262]

В том же направлении действует и пенообразование в объеме применяемой СОЖ. Существенное значение имеет гидродинамика обтекания СОЖ охлаждаемых поверхностей. Поэтому на коэффициент теплообмена в реальных условиях резания влияют сходящая стружка, скорость и направление движения обрабатываемой детали и режущего инструмента, их вибрация и взаимное расположение соотношение размеров струй СОЖ и инструментов, давление, под которым подается СОЖ, и ее удельное количество. Оказывает влияние также наличие, например, у осевых инструментов дополнительных поверхностных источников и дополнительных стоков тепла. В условиях прерывистого резания приобретает большое значение время, в течение которого происходит резание и осуществляется интенсивный теплоотвод в СОЖ. [c.48]

Движение воды по испарительной поверхности нагрева может происходить под действием внешних источников энергии (например, насоса) или за счет естественной циркуляции. С момента появления паровых котлов охлаждение стенок труб поверхностей нагрева осуществлялось путем естественной циркуляции, наглядное представление о которой дает стеклянная модель, показанная на рис. 6-1. Модель состоит из двух трубок (ветвей), присоединенных к барабану, заполненному водой. [c.156]

Результаты численных расчетов нестационарного соударения пластин, приведенные в работе [10], позволяют утверждать, что вблизи поверхности соударения имеется слой, в котором скорости существенно меньше, чем в окружающем потоке. Естественно предположить, что в точке контакта имеется источник, который формирует затопленную струю, движущуюся с меньшей скоростью. В дальнейшем движении под влиянием вязкости эта струя расширяется и постепенно заполняет все течение. [c.414]

В этом уравнении 1= Хи ри Q, —система величин, вызывающих движение тела, причем Хг — массовые силы, Q — интенсивность тепловых источников, рг — нагрузки на поверхности, — температура поверхности. Величины С= ии 0 суть перемещения и температура, возникшие под влиянием нагрузок и нагрева. Через Г = Х[, р[, 01, и С = и., 0 мы обозначили вспо- [c.66]

В гидростатических подшипниках смазка разделяет поверхности вала и подшипника независимо от того, находятся ли они в состоянии покоя или движения, так как она подается под давлением от постороннего источника (насоса). [c.352]

Движение воды по испарительной поверхности нагрева может происходить под действием внешних источников энергии (например, насоса) или за счет естественной циркуляции. С момента появления парогенераторов охлаждение стенок труб поверхностей нагрева осуществлялось путем естественной цирку- [c.155]

ДВИЖЕНИЕ ИСТОЧНИКА ПОД ПОВЕРХНОСТЬЮ ШИДКОСТИ 589 [c.589]

Дополнит, особенности возникают при движении источника со скоростью V>i>, огда ва поверхности конуса углов, удовлетворяющих условию os = = у/7, знаменатель в ф-ле (2) обращается в нуль, а доплеровская частота ш неограниченно возрастает,— имеет место т. в. аномальный Д. э. При аномальном Д. э. частота растёт с увеличением угла >, тогда как при нормальном Д. э. (в т. ч. в случае V>z7 вне конуса os Ор = г /У) под большими уг.чами О излучаются меньшие частоты. Излуче11ие внутри указан-вого конуса (соответствующего конусу Маха в газовой динамике или черепковскому конусу в электродина- [c.15]

Исследованию неустановившегося Движения подводного крыла должно предшествовать изучение движения под поверхностью воды источника переменной интенсивности. Решение задачи о движении подводного пульсирующего источника было получено Л. Н. Сретенским (1949) и М. Д. Хаскиндом (1947). [c.14]

Сущность процесса вибродуговой наплавки заключается в периодическом замыкании и размыкании, находящихся под Т9К0М электрода и поверхности детали. Каждый цикл вибрации элект5рода включает в себя четыре последовательно протекающих процесса короткое замыкание, отрыв электрода от детали, электрический разряд и холостой ход (рис. 4.18). При коротком замыкании (рис. 4.18, а) ток быстро возрастает от нулевого значения до максимума, а напряжение падает почти до нуля — происходит приварка конца электрода к поверхности детали. При движении электрода от поверхности детали происходит уменьшение его сечения на некотором удалении от конца (рис. 4.18, б). Уменьшение сечения электрода повышает плотность тока и ускоряет отрыв электрода от детали. После отрыва электрода на детали остается частичка приварившегося металла. В момент отрыва электрода от детали напряжение тока возрастает до 26—32 В и возникает кратковременный электродуговой разряд (рис. 4.18, в). Резкое возрастание напряжений объясняется тем, что при разрыве сварочной цепи в индуктивном сопротивлении возникает электродвижущая сила самоиндукции, которая совпадает по направлению с напряжением источника тока. Б период электродугового разряда в электродном промежутке выделяется до 80% тепловой энергии, что приводит к оплавлению наплавленного металла. По мере отхода электрода от детали электрический разряд прекращается и наступает период холостого хода (рис. 4.18, г). Далее электрод вновь соприкасается с поверхностью детали и процесс повторяется. [c.160]

Предположим, что под поверхностью жидкости бесконечной глубины движется по круговой траектории источник. Допустим, что это движение продолжается пеограниченно долго и, следовательно, по отношению к системе осей координат, вращающейся с соответствующей угловой скоростью вокруг вертикальной прямой, движение жидкости будет установившимся. [c.516]

Для получения этой формулы рассмотрим сначала вспомогательную задачу о неустановившемся движении источника дебита Q t) перемегцаюгцегося со скоростью t) под поверхностью жидкости. [c.588]

Акустическое изображение объекта исследования фокусируют с помощью акустических линз на обращенную к источнику света поверхность ячейки из алюминиевой взвеси. В результате на частицы алюминия, взвешенные в воде, действует механическая сила и они принимают положение параллельно фронту ультразвуковой волны. Под воздействием ультразвуковой энергии ориентация всех частиц соответствующих участков ячейки становится одинаковой, в то время как на участках, не подвергающихся воздействию ультразвука, вследствие броуновского движения ориентация частиц имеет хаотический характер. При освещении поверхности ячейки источником света озвученные участки поверхности хорошо отражают свет вследствие одинаковой ориентации частиц алюминиевой взвеси, тогда как неозвученные участки свет не отражают вследствие случайной ориентации частиц. Изображение, полученное с помощью такой ячейки, показано на фиг. 3.2. Принципиальным недостатком этой системы является большое время экспозиции, которое может достигать 10—20 сек. [c.91]

Классическим примером образования флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по на-пpaвлeнч o. Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной термодинамической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии лишь одного источника тепла— среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается.. [c.105]

На поверхность детали в зоне вершины трещины наклеивают специальные гребенки из тензорезисторов, ориентируемых перпендикулярно ожидаемому направлению движения трещины и коммутируемых в зависимости от условий эксперимента различным образом. При исследовании хрупких трещин (рис. 62) все тензорезисторы параллельно замкнуты и при их последовательном обрыве движущейся трещиной сопротивление тензогребенки изменяется скачкообразно. Величина падения напряжения на гребенке тензорезисторов ТГ, питаемой от источника J/j, подается на вход Y осциллографа С1-29. Развертка процесса во времени осуществляется ждущей разверткой от начального падения напряжения Al/i, соответствующего обрыву первой нити. Если этого сигнала недостаточно, то включают дополнительную цепь, состоящую из источника питания f/, и одиночного тензорезистора, совмещенного с первой нитью гребенки. Каждая ступенька диаграммы D, зафиксированной на трубке осциллографа, соответствует моменту обрыва очередной нити. [c.445]

Отложения, под которыми развивается коррозия, как правило, на 90 % состоят из гематита и на 10 % из окислов меди. Часть исследователей считают, что ионы железа и меди, источником которых являются отложения продуктов коррозии этих металлов, являются деполяризаторами и в связи с чем интенсифицируют протекание коррозионного процесса под отложениями продуктов коррозии. Развитие коррозии связано с работой пар дифференциальной аэрации. В зазоре, образованном поверхностью металла и отложением шлама, обмен кислородом и продуктами коррозии с остальным объемом затруднен. В связи с этим в зазоре снижается К01н].ентрацня кислорода. Стационарный потенциал металла в этом зазоре смещается в сторону отрицательных значений. Поверхность металла, свободная от отложения шлама, омывается коррозионной средой. Чем выше скорость движения среды, тем интенсивнее протекает процесс ионизации кислорода с кинетическим ограничением. Рассмотрим процесс коррозии в котле при перемешивании. Значения постоянной а в зависимости [c.609]

В упрощенном виде механизм этого смещения можно представить как следствие самостоятельной и различной внутризеренной деформации соседних зерен по обе стороны от границы. При такой деформации всегда имеется составляющая, направленная вдоль межзеренной границы. Эта составляющая деформации и вызывает видимые под микроскопом взаимные омещения зерен вдоль границы. Однако работы последних лет говорят о возможности чистого межзеренного проскальзывания за счет перемещения вдоль поверхности границ особых зернограничных дислокаций. Они порождаются источниками, имеющимися на неплоской в атомном масштабе поверхности границы и двигаются (консервативно и неконсервативно) вдоль этой поверхности под действием напряжений. Такое движение естественно приводит к сдвигу одного зерна относительно другого. [c.264]

Покажем, что краевые задачи термоупругости имеют не более одного решения. Рассмотрим термоупругое тело, занимаюихее объем , ограниченный поверхностью А. Пусть на тело действуют массовые силы Хг, поверхностные силы рг, тепловые источники Q внутри тела и нагрев на поверхности. Под их влиянием возникают перемеихения Ui и температура 9. Будем предполагать, что напряжения и деформации являются функциями класса а температура и перемещения — функциями класса С(2). Эти функции удовлетворяют уравнениям движения [c.47]

Переходя к вопросу о причинах наблюдающегося перемещения ячеек по катоду, мы должны с самого начала допустить существование разнородных причин, о чем говорит сложный характер движения. Тенденция ячеек распространяться на большую поверхность катода при увеличении разрядного тока, о чем ясно говорят снимки следующего параграфа, безусловно указывает на существование между ними взаимодействия типа отталкивания. Его источником может быть лишь магнитное поле дуги. В рассматриваемых здесь условиях фиксации катодного пятна на тонкой пленке ртути у границы смачивания последней металла это взаимодействие, однако, проявляется заметным образом лишь как некоторый коллективный эффект взаимного отталкивания ячеек при возрастающем токе. Такого рода отталкивание не обнаруживается явственным образом в поведении каких-либо двух соседних ячеек. Пути их в ряде случаев многократно сходятся и вновь расходятся. Подобное поведение вообще не может быть результатом взаимодействия ячеек. Его причиной могут служить различного рода гидродинамические эффекты. Как уже отмечалось в 34 в связи с анализом снимков рис. 54, имеются основания считать, что равномерное движение отдельных гру1пп ячеек вдоль мениска ртути связано с распространением поверхностных ртутных волн капиллярного типа. Последние как бы перегоняют с места на место группы ячеек, непрерывно увлекая их за собой. В процессе этого изменения местоположения ячеек на катоде неизбежно должно изменяться и их взаимное расположение. Перемещение ячеек на катоде может вызываться и таким тривиальным явлением, как истощение ртути непосредственно под ними в результате ее испарения. Этот же эффект может вызывать вращательное движение двух или большего числа связанных ячеек вокруг их общего центра. В самом деле, при наличии связи между ячейками, обусловленной облегчением условий их существования в тесном контакте друг с другом, смещение одной из них из обезртученной зоны катода должно вызвать согласованное смещение второй ячейки или остальных ячеек. Но при таких обстоятельствах свобода перемещения ячеек оказывается ограниченной преимущественно одним вращательным движением. Раз начавшись, это вращение уже не может прекратиться до тех пор, пока не нарушится связь между ячейками. Это обусловлено не какой-либо инерцией ячеек, а просто тем, что позади них остается обезртученная зона катода. Причиной распада группы ячеек может служить дальнейшее истощение ртути в области вращения ячеек. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...