Волна интерференционная

Буквой С обозначено стекло фотопластинки. Лазерная волна играет также роль опорной, образуя вместе с предметной волной интерференционное поле, передающее все особенности волнового фронта, идущего от объекта, и имеющее поэтому весьма сложную [c.264]

Следует заметить, что мы до сих пор ничего не сказали о пучке в направлении (назовем его у), нормальном плоскости светоделителя. В случае двух плоских волн структура интерференционной картины не зависит от у. Для двух сферических волн интерференционная картина претерпевает некоторое изменение вдоль у, связанное с изменением расстояния S. [c.651]

Мы рассмотрели только плоские и сферические волны, однако существуют и другие типы волн в волновыми фронтами иной формы. Но в любом случае две простые волны, складываясь, создадут на экране единственную в своем роде, присущую только этой паре волн интерференционную картину, которая зависит исключительно от параметров формирующих ее световых волн. [c.32]

В другом варианте метода на голограмме регистрируют волну, рассеянную объектом только в некотором начальном состоянии. Затем при восстановлении полученной голограммы объект не удаляют, а освещают так же, как и при регистрации голограммы. В результате возникают две волны распространяющаяся от самого объекта в данный момент и восстановленная голограммой предметная волна, соответствующая начальному состоянию объекта. Непрерывно наблюдая создаваемую этими когерентными волнами интерференционную картину, можно судить о происходящих с течением времени изменениях состояния объекта. Такой метод называют голографической интерферометрией реального времени. [c.389]

Сумма энергий обоих лучей равна энергии падающего света (если не считать потерь при отражении). При распадении поляризованного луча на два компонента при Д. л. энергия компонентов выразится след, обр. а sin а и а os- а, где а — угол, образуемый направлением колебаний первоначального луча с направлением колебаний одного из компонентов, и а — энергия первоначального луча (закон Малюса). Оба луча при Д. л. поляризованного света произошли от одного, т. е. когерентны. Если каким-либо способом (напр, при помощи поляризационной призмы) выделить компоненты обоих лучей с колебаниями в одной плоскости и заставить их встретиться, то благодаря когерентности произойдет интерференция, и лучи усилят или ослабят друг друга. При освещении белым светом при этом процессе будут происходить хроматич. явления, т. к. при взаимном ослаблении одних волн другие, наоборот, взаимно усиливаются (см. Поляризация хроматическая). Лучи обыкновенный и необыкновенный распространяются в анизотропной среде с.различными скоростями поэтому по выходе из среды они обладают нек-рой разностью хода. Можно достигнуть напр, разности хода в четверть волны тогда два линейно поляризованных. пуча слагаясь образуют луч, поляризованный по кругу. Для этой цели часто применяют листочки слюды (пластинки в четверть волны ). Интерференционное явление используется для точных определений Д. л. (см. Компенсаторы и Поляризационные приборы). [c.197]

При 0 = О из аналогичного рассуждения следует, что С = О н fo принимает значение, равное Z. Из решения задачи 2.3 также следует, что при очень малых длинах волн интерференционные эффекты сильно уменьшают амплитуду рассеянной волны ). [c.97]

Если начальные фазы источников 5 и 8 одинаковы, то в центр картины лучи с длинами волн % я % придут в одинаковых фазах. Для обеих волн там получится светлая полоса. В другой точке экрана А, в которой Д = NX, где N — целое число (номер полосы или порядок интерференции), для длины волны X получится также светлая интерференционная полоса. Если Д == (Л + 4) X, то в ту же точку А интерферирующие лучи с другой длиной волны X придут уже в противоположных фазах, и для такой длины волны интерференционная полоса будет темной. При этом условии в окрестности точки А светлые полосы с длиной волны X наложатся на темные полосы с длиной волны X. Интерференционные полосы в указанной окрестности исчезнут. Условие первого исчезновения полос, таким образом, есть NX = [N Va) X, или [c.218]

Для толстых пластинок оптическая разность хода Д велика, т. е. содержит тысячи и десятки тысяч длин волн. Интерференционные полосы будут высокого порядка. Для их получения требуется высокая степень монохроматичности Х/ЬХ падающего света. [c.233]

Цвет полосы меняется вдоль ее длины от красного к фиолетовому, а расстояния между полосами при этом уменьшаются из-за уменьшения длины волны. Интерференционным минимумам соответствуют темные линии. Таким образом, спектр будет пересечен в продольном направлении- темными линиями, сужающимися от красного конца спектра к фиолетовому. [c.535]

Рассмотрим результирующее поле, образующееся перед препятствием при падении на него гармонической волны — интерференционную картину, образованную падающей и отраженной волнами. Для общности предположим, что коэффициент отражения — комплексный [c.145]

Мы видим, что энергия свободного электромагнитного поля представляется в виде суммы энергий отдельных (парциальных) монохроматических волн, — интерференционные члены отсут-ствуют — причем для каждо парциальной волны получается в точности то же самое выражение (1.40.2), которое мы получили в механике для осциллятора (единичной массы). Если принять (ср. 1.20.) амплитуды (к) за обобщенные координаты поля, то обобщенными импульсами окажутся (с точностью до множителя I) аа(к), а (65) станет функцией Гамильтона, поэтому распадение (65) в сумму (интеграл) функций Гамильтона для парциальных степеней свободы означает, что движение каждой степени свободы происходит независимо от остальных. В этом смысле часто говорят о разложении поля на независимые осцилляторы. [c.235]

Рис, 12. Эти три интерференционные картины изображают эффекты амплитудной и фазовой модуляции трехмерной несущей волны. Интерференционна картина сверху была образована двумя плоскими волнами, упавшими на фотопластину под небольшим углом друг к другу. На интерференционной картине в центре одна из волн была слабо промодулирована, что породило небольшие изменения в контрастности полос и нерегулярности их конфигурации. Эта картина представляет собой увеличенный кусок голограммы сравнительно простой структуры. Интерференционная картина снизу — увеличенная часть голограммы диффузно отражающего трехмерного объекта. Степень модуляции так ве.пика, что интерференционные полосы очень прерывисты и совсем уже не похожи на полосы. [c.99]

При наблюдении интерференции в монохроматическом свете с определенной длиной волны интерференционная [c.367]

При этом следует иметь в виду, что на данном этапе не учитывалось возможное ослабление кратных волн интерференционными систе- [c.52]

Так как каждая длина волны дает свою интерференционную картину и расстояние соответствующего максимума от центра экрана (точки О) прямо пропорционально длине волны, то максимумы больших длин волн (Вт, С , Fn) будут расположены справа [c.76]

Следовательно, для возможности наблюдения интерференционной картины необходимо, чтобы ширина интервала длин волн не превышала (АЯ),-,ред, определяемого формулой (4.24), т. е. [c.77]

Как видно из этого выражения, распределение интенсивности в интерференционной картине определяется кроме амплитуд интерферирующих волн также и разностью их- фаз. Следовательно, для регистрации как фазовой, так и амплитудной информации необходимо кроме волны, идущей от предмета (ее будем называть предметной или сигнальной волной), иметь еще одну когерентную с ней волну (которую принято называть опорной волной). [c.205]

Существо методов спекл-интерферометрии состоит в регистрации субъективных спекл-структур с последующим наблюдением в световом поле, рассеиваемом этими спекл-структурами при освещении их восстанавливающей волной, интерференционных полос (так называемых полос корреляции интенсивности), возникающих в результате суперпозиции (и интерференции) двух диффузно рассеянных волн. Обычно для наблюдения таких спекл-интерферограмм необходимо проводить пространственную фильтрацию поля, рассеиваемого двукратно зкспонированной спекло-граммой. [c.113]

Брэгга. В I классическом методе Габора опорный луч и когерентный фон направлялись на фотопластинку с одной стороны. При этом изофазные коверхности стоячих волн интерференционной картины почти параллельны направлению объектной и референтной волн. Ю. И. Де-нисюк предложил направлять интерферирующие пучки навстречу друг другу. На рис. 9 приведена схема метода Денисюка. [c.19]

Радиоволновой неразрушающий контроль основан на анализе взаимодействия электромагнитного излучения радиоволнового диапазона с объектами контроля. На практике наибольшее распространение получили сверхвысокочастотные (СВЧ) методы, использующие диапазон длин волн от 1 до 100 мм. Взаимодействие радиоволн может носить характер взаимодействия только падающей волны (процессы поглощения, дифракции, отражения, преломления, относящиеся к классу радиооп-тических процессов) или взаимодействия падающей и отраженной волн (интерференционные процессы, относящиеся к области радиоголографии). Кроме того, в радиодефектоскопии могут использоваться специфические резонансные эффекты взаимодействия радиоволнового излучения (электронный парамагнитный резонанс, ядерный магнитный резонанс и др.). Использование радиоволн перспективно по двум причинам достигается расширение области применения неразрушающего контроля, так как для контроля диэлектрических, полупроводниковых, ферритовых и композитных материалов радиоволновые методы наиболее эффективны во вторых появляется возможность использования радиоволн СВЧ диапазона. [c.420]

Сущность метода заключается в том, что на фотопластинку в каждой ее точке регистрируется амплитуда и фаза волны, рассеянной объектом. Для этого фотопластинку 4 (рис. 127) с помощью зеркала 5 и расширителя пучка2 освещают светом лазера 1 (опорная волна). Исследуемый объект 5 освещается тем же лазером, причем рассеянный объектом свет должен попадать на фотопластинку (предметная волна). Обе волны — опорная и предметная — когерентны и интерферируют друг с другом. В фотослое пластинки 4 возникают стоячие волны — интерференционная картина, в которой и заключена полная информация об исследуемом объекте. После проявления фотопластинки получают интерферограмму — голограмму объекта. Из указанного процесса регистрации голограммы следует, что изображение объекта заключено в каждом элементе голограммы. Отсюда следует одно важное свойство голограммы если ее расколоть, можно получить изображение предмета и с части голограммы, правда, потеряв при этом в разрешающей способности — четкости изображения. [c.219]

В одиннадцатой главе асимптотика собственных функций типа шепчущей галереи применяется в задаче о волновом поле источника, расположенном на вогнутой поверхности тела. В этой задаче мы сталкиваемся с эффектом шепчущей галереи и существованием поверхностной волны интерференционного типа. В случае поверхностного источника в любой сколь угодно малой окрестности границы тела расположено бесконечное число каустик. Это огибающие многократно отраженных от границы лучей. Задачи об асимптотике волновых полей в случае неизолированных особенностей поля лучей до последнего времени почти не рассматривались. Метод нормальных волн (разложение волнового поля в ряд по некоторым специальным решениям волнового уравнения), который обычно используется в задачах такого рода, обладает наряду с несомненными достоинствами и следующим недостатком представление волнового поля суммою нормальных волн не [c.17]

Третье различие между простой дифракционной решеткой и фотографической решеткой заключается в том, что эмульсия фотографической решетки имеет некоторую толщину, на которой может уложиться много длин волн. Интерференционная картина, порожденная двумя наборами волн, является трехмерной. При записи на фотопленку ее фиксирует не только поверхность эмульсии, как это для простоты предполагалось при рассмотрении рис. 8, но и вся ее толщина. Поскольку толщина эмульсионного слоя пленки значительна, то ваписапная на такой фотопленке объемная интерференционная картина мошет быть очень выразительной. Поэтому изготовленные фотографическим способом решетки, зонпые пластинки и голограммы следует рассматривать как объемную запись интерференционной картины. Более подробно мы познакомимся с объемными эффектами в следующей главе. [c.76]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Требования к интерференционному фильтру, который определяет ширину полосы фотоэлектрического пирометра, достаточно жестки. В частности, коэффициент пропускания при длине волны далеко за пределами основного пика должен быть меньше примерно в Ю раз, чем в максимуме. Если это не выполняется, то вычисление температуры по уравнению (7.69) существенно зависит от пропускания за пределами пика, и это ведет, вероятно, к погрещ-ностям. Если используется один из приближенных методов решения уравнения (7.69), становится очень трудно учесть пропускание за пределами пика и ошибка, несомненно, возрастет. На рис. 7.35 показаны кривые пропускания трех типичных фильтров, исследованных в работе [25]. Фильтры I VI 2 можно считать пригодными для фотоэлектрического пирометра высокого разрешения, а фильтр 3 нельзя из-за того, что его пропускание за пределами пика слишком высоко. Быстрое спадание чувствительности фотокатода 5-20 с длиной волны за пределами 700 нм удобно для компенсации длинноволнового пропускания фильтров, которое в противном случае было бы непреодолимым ввиду экспоненциалыгого возрастания спектральной яркости черного тела в этой области. [c.378]

При отсутствии в образце напряжений анализатор гасит световые лучи, прошедшие через поляризатор, и изображение получается затемненным. Под нагрузкой материал образца, становясь двоякопреломляющпм, разлагает поляризованный свет на две взаимно перпендикулярные и совпадающие с иаправленпе.м главных напряжений волны с разностью фаз, пропорциональной разности главных напряжений. В анализаторе волны снова совмещаются, и благодаря приобретенной разности фаз на изображении возникает спсте.ма интерференционных полос. При освещении белым светом образуются цветные полосы (изохромы), цвет которых зависит от разности главных напряжений — 02, а частота расположения — от величины нагрузки. [c.156]

Пусть имеем два когерентных точечных источника 5i и Sj, расположенных друг от друга на расстоянии /. Рассмотрим интерференцию волн, исходящих от этих источииков, на экране Э, расположенном параллельно линии S1S2 и отстоящем от нее на расстоянии L, сильно превышающем I (т. е. L /). Световые пучки, исходящие от Si и S , дают интерференционную картину в области их перекрывания. [c.74]

Таким образом, критерием неразличимости интерференционной картины будет совмещение т + 1)-го гюрядка максимума длины волны Я с т-м максимумом длины волны Я - - АЯ, т. е. [c.77]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Изменение раз1юсти хода приведет к соответствующему сдвигу интерференционных полос. Сдвиг полос можно характеризовать отношением возникшей дополнительной разности хода к длине волны [c.111]

НаправленШ) на пластинку луч разбивается на два, которые направляются на зеркала 3 и З - Отраженные от этих зеркал лучи J и 2 частично проходят, а частично отражаются от пластинки Я,, в результате лучи / и 2 направляются иа щель спектрографа (если необходимо определить изменения показателя для разных длин волн) или же интерференционная картина наблюдается непосредственно. Меняя расстояние между Я, и 3j, южно получать нужное расхождение лучей / и 2. Используя интерферометр Рождественского со спектрографом, имеюпхим источник непрерывного спектра, можно исследовать спектр поглощения. [c.112]

Таким образом, приходим к выводу для регистрации и восстановления волны, дифрагированной предметом (следовательно, про-модулированной как по фазе, так и по амилитуде), необходилю заставить ее проинтерферировать с когерентной опорной волной с известной фазой, затем с помощью опорной волны извлечь из общей интерференционной картины предметную волну. Это н есть идея [c.205]

Голографирование. Восстановление изображения предмета. Уширенный с помощью простого оптического устройства пучок лазера (рис. 8,1) одновременно направляется на исследуемый объект и на зеркало. Отраженная от зеркала опорная волна и рассеянная объектом световая волна надают на обычную фотопластинку, где происходит регистрация возникшей сложной интерференционной картины. После соответствующей экспозиции фотопластинку проявляют, в результате чего получается так называемая голограмма — за[)егнстрнро-ванная на фотопластинке нптерфереици-онная картина, полученная при наложе-пип опорной н предметной воли. Голограмма внешне похожа на равномерно засвеченную пластинку, если не обращать внимания иа отдельные кольца н нятна, возникшие вследствие дифракции света на пылинках и не имеющие отношения к информации об объекте. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...