Упорядочение идеальное

Рассмотрим теперь вопрос об упорядочении идеальных объектов типа (1). Пусть, например, выражение (1) сводится к следующему [c.271]

Упорядочение идеальное 331, 332 Упругие волны 135, 139, 179 Уравнение состояния 49, 213, 279 [c.448]

Рис. 291, Упорядоченная решетка идеального кристалла (а) и структура соответствующей жидкости (б)

Воспользовавшись приближением идеального газа, которое приводит к правильному порядку величины температуры конденсации Бозе —Эйнштейна I случае тяжелого изотопа, можно показать, что изменения в восприимчивости произойдут при вполне достижимых температурах. Для газа Ферми— Дирака с атомной массой Не и плотностью жидкого Не температура вырождения равна 5° К. Однако первые измерения, проведенные в области температур выше 1°К, не дали указании на какое-либо упорядочение спинов [c.816]

В первом приближении кристаллическое тело заменяется его моделью или расчетной схемой в виде идеального кристаллического тела. Строение идеальных кристаллических тел отличается строгой упорядоченностью расположения атомов, образующих кристаллические решетки. Наименьшая периодически повторяющаяся часть кристаллической решетки называется элементарной ячейкой. Простейшую кристаллическую ячейку можно представить в виде параллелепипеда со сторонами а, Ь, с и углами при вершинах а, р, у, как показано на рис. 7.1. В вершинах этого параллелепипеда находятся атомы вещества. Совместив ряд таких элементарных ячеек, получим кристаллическую структуру, изображенную на рис. 7.2, с размерами ka, mb, пс. При этом положение любого атома определяется в косоугольных осях Оху г вектором [c.127]

Структура стекла располагается между двумя крайними формами — между идеальным беспорядком и идеальной упорядоченностью (кристаллическим состоянием). [c.354]

Определение числа пар Pj2 требует специальных допуш ений. Поэтому будут рассмотрены лишь те случаи, когда введение соот ветствуюш,их приближений не вносит большой погрешности. Вначале (гл. II, п. 2) будут рассмотрены идеальные растворы, а затем (гл. II, п. 3) — растворы, лишь незначительно отличающиеся от идеальных. Допущение статистически неупорядоченного распределения атомов является для случая идеального раствора вполне строгим. При малых отклонениях от идеальности это допущение является достаточным приближением. В гл. III, п. I—4 будут рассмотрены твердые растворы с существенно упорядоченным распределением атомов, в связи с чем будут использованы другие приближения. Промежуточные случаи обсуждаются в гл. III, п. 5. [c.43]

Таким образом, из-за существования расклинивающего давления идеальная упорядоченная пена может быть весьма устойчива. Действительно, в термодинамическом равновесии гидростатическое давление в ламеллах будет равно давлению в каналах Плато. Поэтому капиллярное давление оказывается сбалансированным расклинивающим давлением П(/г), которое является функцией толщины пленки h [c.17]

Достоинством пульсационных колонн является высокая интенсивность перемешивания и упорядоченный гидродинамический режим, близкий к режиму идеального вытеснения. Последнее позволяет выдерживать пульпу в реакционном объеме в течение требуемого интервала времени (т. е. свести к минимуму явления проскока и передержки пульпы), что наряду с высокой интенсивностью перемешивания значительно сокращает необходимое число и объем аппаратов и в ряде случаев повышает извлечение золота. [c.145]

Механические свойства полимера зависят от его структуры. Вверху на рис. 14 показана структура линейного полимера, а внизу — сетчатого. Для структуры линейного полимера характерны длинные цепи, которые не имеют поперечных связей и могут проскальзывать одна относительно другой. Такой полимер допускает растяжение, но при продолжительном нагружении проявляет свойство ползучести. Сетчатый полимер, имеющий неупорядоченные поперечные связи между цепями макромолекул, обладает большей стабильностью формы. Если поперечных связей мало, то такой полимер, называемый эластомером, может деформироваться под действием приложенной нагрузки и принимать первоначальные размеры после ее снятия. Напротив, идеальный трехмерный полимер с упорядоченной структурой является хрупким и допускает относительное растяжение лишь в несколько процентов. Механические свойства сетчатого полимера зависят от количества поперечных связей и висячих звеньев (последние связаны лишь одним концом с пространственной сеткой полимера). На рис. 15 схематически показано поведение сетчатого полимера — связующего ТРТ в верхней части — перед деформацией, в нижней — после приложения нагрузки. Отчетливо видно влияние на характер деформации поперечных связей и висячих звеньев. Обычно желательно иметь связующие с таким количеством поперечных связей, которое [c.40]

Для большей наглядности в настояш ей главе будем ориентироваться на двумерные задачи и рассматривать только хрупкое разрушение, т. е. считать среду идеально упругой вплоть до разрыва, основываясь на условии нормального отрыва. Такие ограничения способствуют более успешной математизации и упорядочению курса теории трещин. В то же время в критериях разрушения будем допускать большую свободу выбора, в частности, кроме основополагающего энергетического критерия Гриффитса, введем в рассмотрение силовые критерии Дж. Ирвина, Г. И. Баренблатта и В. В. Новожилова [33, 1, 17], а также деформационные критерии Леонова — Панасюка — Дагдейла [18, 30] и другие. [c.136]

Агрегаты ценных молекул могут иметь самые разнообразные типы упорядоченности, которые представлены в табл. 3 (стр. 98). Наиболее упорядоченной, идеальной укладкой ценных молекул является укладка их в кристаллическую решетку — равновесную форму твердого тела вообще. Напомним, что различные тины упорядоченности можно рассматривать как нарушения этой идеальной структуры, хотя в действительности для данного вещества, построенного из цепных молекул, кристаллическая укладка может никогда и не достигаться.Каждый из типов нарушения удобно рассматривать сначала отдельно и затем переходить к практически реализуемым случаям, когда, как правило, элементарные нарушения комбинируются друг с другом. Напомним, что к элементарным нарушениям относятся сдвиги молекул вдоль их оси, характеризуемые функцией сдвига t(z) нарушения сетки (взаимной упаковки), описываемые функцией распределения W xy) или z xy), повороты молекул вокруг главной оси, описываемые функцией /(я1з) их наклоны и изгибы, приводящие в некоторых случаях к нарушениям параллельности укладки, которые описываются функцией D a). Увеличение степени этих нарушений приводит к полному разупорядочению агрегата и приобретению им статистически наивысшей симметрии оо/оо или oolo m. [c.241]

В области низких температур кристаллы стехнеметрического состава стремятся к идеально упорядоченному состоянию, но часто не могут достигнуть его по кинетическим причинам. При повышении температуры отклонения от упорядоченной структуры увеличиваются, т. е. возрастает число дефектов кристаллической решетки. Самый факт существования кристаллов нестехиометри-ческого состава может быть истолкован, только если допустить в них наличие разупорядоченности. [c.35]

Неидеальный газ Бозе—Эйнштейна. Хотя возможности, представляемые теорией конденсации Бозе—Эйнштейна для объяснения быстрого уменьшения энтропии без привлечения процессов упорядочения в координатном пространстве (таких, как кристаллизация), и являются довольно привлекательными, трудности этой теории немедленно дают о себе знать. Ф. Лондон подчеркивал в своей первой работе различие между идеальным газом и жидкостью, хотя он указывал также, что для идеального газа с массой атома гелия величины Гцр. и 1 ,ф. равны из формул (42.2), (42.11) и (42.12) 3,14° К и 1,28 R соответственно, что удивительно близко к ),-точке и энтро-нии Si жидкого гелия, равных 2,19° К и 0,8 R. Поэтому он предпринял попытки учесть при разумных предположениях силы взаимодействия, чтобы выяснить, получится ли при этом лучшее согласие с экспериментальными [c.875]

Функция 7 (1 — р) имеет максимум при р = 1/2, т. е. при равном содержании в сплаве обоих компонентов (штриховая линия на рис. 7.7, г). Если, однако, сплавляемые металлы при определенном, ооогношении компонентов образуют соединение с упорядоченной внутренней структурой, то периодичность решетки восстанавливается (рис. 7.7, в) и сопротивление, обусловленное рассеянием нэ примесях, практически полностью исчезает. Для сплавов меди с золотом это имеет место при соотношениях компонентов, отвечающих стехиометрическим составам Си зАи и uAu (сплошная кривая на рис. 7.7, г). Это является убедительным подтверждением квантовой теории электропроводности, согласно которой причиной электрического сопротивления твердых тел является не столкновение свободных электронов с атомами решетки, а рассеяние их на дефектах решетки, вызываюш,их нарушение периодичности потенциала. Идеально правильная, бездефектная решетка, имеющая строго периодический потенциал, не способна рассеивать свободные носители заряда и поэтому должна обладать нулевым сопротивлением. Укажем, что это не явление сверхпроводимости, о котором будет ндти-речь далее, а естественное поведение всех абсолютно чистых металлов при предельно низких температурах, вытекающее из квантовой природы их электрического сопротивления. [c.189]

Если отношение чисел атомов разного вида равно отношению чисел узлов простых решеток упорядоченной структуры, возможно идеальное упорядоченное состояние. Если упорядоченное состояние отвечает минимуму энергии или энтальпии, то, как это будет показано далее, при тшпературе абсолютного нуля система приближается к абсолютному порядку. При температурах, отличных от абсолютного нуля, внутреннее равновесие системы определяется не минимумом энтальпии, а, скорее, минимумом свободной энергии F — Н—TS. Чем выше температура, тем большее значение имеет отрицательный член TS. Согласно Больцману, энтропия S непосредственно определяется степенью порядка и увеличивается с ростом последней. Поэтому минимум свободной энергии при любой температуре, большей абсолютного нуля, отвечает некоторой конечной степени беспорядка. [c.68]

Ниже рассматриваются фазы типа Fe4N, в которых атомы компонента 1 (железа) находятся только на своих местах, а некоторые атомы компонента 2 (азота) помещаются в междоузлиях. В связи с этим в простой решетке компонента 2 (азота) имеются вакансии. При этом предполагается, что другие дефекты практически отсутствуют. Беспорядок этого типа для случая упорядоченной структуры идеального стехиометрического состава схематически показан на рис. 13. [c.72]

Если пренебречь стадией распада мелкомаспттабной турбулентности, идеальный спектр, как показано на фиг. 13, может быть разделен на две различные части, соответствующие упорядоченному первичному движению и случайному турбулентнолгу вторичному движению. Площади под этими частями кривой спектральной плотности определяют энергию этих двух нестационарных движе-нпп. Полная интенсивность пульсаций давления р равна сумме этих площадей, т. е. [c.313]

Отметим, что в высокопористых материалах (пористость П/5 95%), к которым относятся вещества со сверхнизкой теплопроводностью, не может быть идеальной упорядоченной структуры типа кубической, гексагональной (П 26—40%), характерной для кристаллов. Модель кристаллического тела, которая наиболее часто используется при анализе теплопроводности в дисперсных материалах [Л. 122], является теоретическим пределом для низкопористых дисперсных веществ. Для расчета переноса в высокопористых материалах зернистой структуры нами "будет использована модель сжатых газов, в которой среднее расстояние между частицами соизмеримо с их размером, а сами частицы расположены в пространстве хаотически. [c.155]

Сложные К. с. Наряду с идеальными трёхмерно-периодич. К. с. существуют др. типы кристаллич. упорядоченности атомов. Так, в сверхструктурах на фоне правильной трёхмерной решетки наблюдается дополнит. упорядоченность с периодами, кратными одному или двум периодам идеальной К. с., обязанная, напр,, распределению магн. моментов атомов, электрич, диполей и т. п. Иногда период такой сверхструктуры не кратен периоду основной решётки, и тогда К. с. наз. несоразмерной. К. с. с периодическими в к.-л. направлении включениями инородных атомов наз. модулированными. Искусственно приготовляемые в микроэлектронике гетероструктуры, напр. [c.505]

При температуре 516 °С ферромагнитный твердый раствор (уф) упорядочивается, образуя фазу FeNi3 (максимум температуры упорядочения смещен от идеального состава). При температуре 345 °С происходит эвтектоидный распад (уф) (aFe) + FeNig [3,4]. [c.521]

Диаграмма состояния Pm-Tb экспериментально не построена. Близко расположенные в ряду лантонидов Pm и ТЬ в металлическом состоянии имеют идентичное электронное строение с тремя коллективизированными валентными электронами 5d 6s , изоструктурные высокотемпературные модификации с близкими параметрами решеток, структурно близкими низкотемпературными модификациями. Их атомные радиусы отличаются всего на 1,5 %. На этом основании можно предполагать, что Pm и ТЬ будут образовывать между собой непрерывные ряды почти идеальных твердых растворов высоко- и низкотемпературных модификаций (рис. 439). При температурах ниже -750 ° С в системе предполагается возникновение промежуточной упорядоченной фазы б со структурой типа aSm аналогично фазам, наблюдаемым в системах между легкими и тяжелыми лантонидами (Nd-Gd, Nd-Dy) [1]. [c.8]

Для сорбционного выш,елачивания можно использовать также пульсационные колонны (см. гл. IX, 4), оборудованные дренажными устройствами для разделения смолы и пульпы. Внутри каждой колонны смола и пульпа движутся прямотоком, между колоннами — противотоком. Благодаря интенсивному перемешиванию и упорядоченному гидродинамическому режиму, близкому к режиму идеального вытеснения, степень приближения к равновесию между смолой и пульпой в пульсационной колонне значительно выше, чем в пачуке. Поэтому замена пачуков пульса-ционными колоннами может обеспечить резкое сокраш,ение числа и объема аппаратов в сорбционном каскаде. [c.210]

Теория Бете разрабатывалась для сверхструктурных превращений в равноатомных спл1авах типа АВ и была позже использована Пайерлсом [22], распространившим ее на сплавы типа АзВ, и Истопом [23], который изучал сплавы, не имеющие идеального стехиометрического соотношения между атомами. Для дальнейшего более подробного изучения рентгеновских диффракционных эффектов, наблюдающихся при процессах упорядочения, читатель должен обратиться К специальным курсам рентгеновской оптики. [c.43]

К настоящему времени проведено много экспериментальных и теоретических исследований, обнаруживших большое многообразие кристаллографических и структурно-морфологических аспектов атомного упорядочения. Ближнее упорядочение характеризуется стремлением атомов одного сорта окружить себя преимуществественно атомами иного сорта (положительный ближний порядок) или атомами того же сорта (отрицательный ближний порядок). Структура сплава при дальнем упорядочении характеризуется разделением кристаллической решетки при температуре ниже температуры Курнакова Тц на совокупность подрешеток, каждая из которых в идеальном случае связана только с одним сортом атомов. Температура и является точкой бифуркации, отвечающей неравновесному фазовому переходу к дальнему порядку. Параметры, контролирующие этот переход, взаимосвязаны между собой (как это характерно для точек бифуркации различной природы) [c.252]

Механизм диссипации энергии деформируемых упорядоченных сплавов при переходе через порог упругости связан с движением сверхдислокаций. Это предопределяется исходной структурой упорядоченных сплавов, обладающих сверхструктурой. Ответственным за образование сверхдислокаций в упорядоченных сплавах является особый тип дефекта — антифазные границы. Механизм их образования следующий. Антифазные границы — это плоские дефекты при упорядочении, как правило, возрастает период идентичности в направлении вектора сдвИга. Поэтому при движении дислокации с обычным вектором Бюргерса за ней остается полоска антифазной границы из-за неполного, с точки зрения идеальной сверхструктуры, сдвига одной части кристалла относительно другой. В результате в плоскости границы образуются пары из одинаковых соседств атомов, которые отсутствуют в теле упорядоченного домена. [c.253]

Хотя металлы и представляют собой кристаллические тела с упорядоченным расположением в узлах решетки ион-атомов, решетка реального металла не соответствует идеальной решетке той или иной кристаллической системы. В ней всегда имеются искажения, связанные с условиями кристаллизации и наличием примесей. Реальный металл, кристализуясь из большого количества центров кристаллизации, получается поликристалличе-ским. Отдельные кристаллиты в процессе роста встречаются между собой, и их грани оказываются сильно деформированными и искаженными. Границы кристаллитов в физико-химическом отношении значительно отличаются от тела кристалла. Последнее объясняется следующим большинство примесей чаще всего выделяется по границам зерен. [c.85]

Для решения проблемы атом-вакансионпых состояний на но-верхности важны два аспекта. Во-первых, поверхность находится в равновесном состоянии, хотя и обладает повышенной энергией. Во-вторых, идеальная поверхность имеет упорядоченную структуру. Таким образом, налицо полная аналогия с объемным случаем. Поэтому в принципе возможна реализация атом-вакансионных состояний на поверхности кристаллов. Для этого необходимо воздействие локальных возмущений аналогично случаю с объемом. В локальной области дальний порядок нарушается, резко возрастает концентрация дефектов, в результате может возникать атом-вакансионное состояние. Наличие дефектов поверхности с самого начала снижает симметрию и облегчает образование атом-вакансионных состояний. Величина внешнего воздействия зависит, естественно, от энергетического состояния поверхности. Ясно лишь, что пороговое значение закаченной энергии должно быть меньше, чем в объеме кристалла, примерно на величину поверхностной энергии. В ультрадисперсных системах образование атом-вакансионных состояний еще более вероятно вследствие большей роли поверхностного слоя. [c.15]

Не утвернхдается, однако, что клатраты реально существуют в пересыщенном паре воды. Более того, при последовательном присоединении молекул клатратные структуры не переходят непрерывно одна в другую, а следовательно, они не годятся для полного статистического описания пересыщенного пара. Другое ограничение состоит в том, что идеально упорядоченные клатратные структуры не могут беспредельно увеличивать свои размеры уже у клат-ратов, содержащих свыше 80 молекул, трудно поддерживать замкнутые ячейки без большого нарушения углов и длин связей. Несмотря на указанные недостатки, клатратная модель представляет интерес, ибо истинная структура кластеров водяного пара неизвестна. [c.93]

С помощью электронного микроскопа высокого разрешения Комода [509] обнаружил, что более 80% частиц Аи, размер которых изменялся от 20 до 150 А в процессе роста островковой пленки на сколе нагретого до 300° С монокристалла Na l, являются дека- и ико-саэдрическими. Согласно изображениям, построенныл электронами, отраженными от семейства плоскостей 111 , эти частицы образованы упорядоченным расположением почти идеальных структурных единиц, но частицы Аи крупнее 200 А обладают более сложным строением (соответствующие электронно-микроскопические снимки воспроизведены в обзорах [1, 8]). [c.182]

Текстура характеризует состояние материала покрытия. Состояние материала с текстурой характерно тем, что кристаллические решетки элементов материала (зародыши, кристаллы) расположены в пространстве упорядоченно. Это означает, что однотипные атомные плоскости и направления решеток отдельных элементов параллельны или почти параллельны. Идеальной текстурой обладает монокристалл. Поликристап-лический ма ериал представляет собой трехмерную мозаику, выполнен ную из отдельных монокристаллов - зерен. Можно представить себе три предельных способа укладки зерен 1) однотапные плоскости и нал равления в решетках зерен параллельны, 2) параллельно только одно однотипное направление решетки, 3) однотипные плоскости и направления в решетках зерен расположены случайно относительно друг друга. Чтобы различать способы укладки зерен в поликристаллическом материале, введены понятия ограниченной текстуры для первого способа и аксиальной текстуры для второго. Естественно, что третий способ укладки не принопит к возникновению текстуры. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...