Бете теория

Опыты в этом направлении продолжаются, но представляется желательным уже на данном этапе рассмотреть в свете изложенной теории те данные по рассеянию альфа- и бета-частиц, которые уже опубликованы. [c.445]

Прямой метод проверки результатов теории, развитой Бете состоит в изучении спектра солей, содержащих магнитные ионы. Обычно это приходится делать при низких температурах, так как тепловые колебания приводят к расширению спектральных линий. Кроме того, линии поглощения, соответствующие уровням выше основного, при низких температурах исчезают, так что прп этом появляется возможность разделить разные уровни. [c.394]

На рис. 1.11 даны зависимости скорости движения стенки, отнесенной к скорости звука, от относительного радиуса газового и пустого пузырька при у = 1,0 и 1,4 и при внешнем давлении р/ 10 Па ( 1,0 атм) и 10 Па ( — 10 атм). Как видно, решение с использованием гипотезы Кирквуда—Бете хорошо согласуется с точной теорией, за исключением последних стадий [c.42]

Сравнение теорж с результатами опытов. Согласно изложенной теории центральный заряд Ne является важной константой, значение которой желательно определить для разных атомов. Проще всего это можно сделать, наблюдая рассеяние альфа- и бета-частиц известной скорости, падающих на тонкий металлический экран, и измеряя малую долю частиц, отклоненных на углы в интервале от ф до ф -f йф. Если эта доля мала, то влияние многократного рассеяния должно быть тоже мало. [c.445]

Квантовомеханическая теория тормозного излучения электронов разработана Г. Бете и В. Гейтлером. Радиационные потери электронов на единице пути выражаются соотношением [c.28]

В первое время поело завершения разработки теории Зоммерфельда полагали, что наблюдаемое на опыте влияние магнитного ноля на сопротивление металлов может быть приписано тепловому разбросу скоростей электронов, т. е. к Г (см., например, [105]). Однако расчет показал, что такое предположение может объяснить только малую часть наблюдаемого в действительности влияния магнитного поля на сопротивление металлов и не способно интерпретировать ряд других особенностей этого явления. Бете [106] и Пайерлс [107] предположили, что вариации электронных свойств различных металлов могут быть связаны с характерным для каждого из них отступлением от идеальной изотропной модели свободных электронов. Так, с одной стороны, влияние периодического поля решетки может привести к тому, что электроны, обладающие одинаковыми энергиями (фермиевскидш), будут иметь при движении в разных направлениях различные скорости. Это означает, что поверхность Ферми (поверхность постоянной энергии электронов) в простраистве импульсов отличается от сферической. [c.198]

Кроме квазиакустического приближения при решении задачи используется приближение более высокого порядка, основанное на гипотезе Кирквуда—Бете, предложенной в теории подводного взрыва [34. Согласно этой гипотезе возмущения распространяются с переменной скоростью, равной сумме местной скорости звука и скорости движения частицы жидкости, т. е. величине с + г)- Или, иначе говоря, предполагается, что ве-( [c.39]

Учет диаграмм наинизшего возможного порядка в конкретном расчете в квантовой электродинамике дает результат, правильный лишь с точностью до Яэл/4я = 1/137 й 1%. Для получения более точных результатов необходимо принимать во внимание диаграммы следующих, более высоких порядков. Однако эти поправочные диаграммы при прямолинейном расчете приводят к бессмысленным бесконечным результатам. В конце сороковых годов для вычислений с такими диаграммами была создана громоздкая и довольно хитроумная обходная расчетная техника, получившая название теории перенормировок (Г. Бете, С. Томонага, Дж. Швин-гер, Р. Фейнман, Ф. Дайсон и др. (1946— 1951 гг.)). В этой технике для любых диаграмм получаются однозначные и конечные результаты. Успехи этой теории оказались поистине блестящими. Так, было предсказано, что магнитный момент jj, электрона должен слегка отличаться от магнетона Бора Ле = еН12тс [c.340]

Как показано в гл. II, п. 1 до гл. III, п. 4, для структур как существенно упорядоченных, так и существенно неупорядоченных, могут быть получены сравнительно простые теоретические соотношения. Теория промежуточных случаев, напротив, весьма сложна. Попытки решения этой задачи делались многими авторами, среди которых должны быть упомянуты Горский [88], Борелиус [31—33], Делингер [58—61], Брэгг и Вильямс [37, 38, 414, Бете [13], Пейерлс [281], Кирквуд [159], Шокли [347, 263] и Каули 153]. [c.80]

Квантовая теория ноля обладает масштабной инвариантностью, если ур-ние движения поля ф не содержит размерных параметров (типа массы), а константа связи g принимает критич. значение g , при к-ром бета-функция в ур-нии ренормализационной группы обращается в нуль. В конформно-инвариантной теории поля (см. Конформная, инвариантность в квантовой теории поля), характеризующейся исчезновением следа тензора энергии-импульса при g = go, А, р. является сохраняющейся величиной, зависящей от константы о- [c.88]

Классический пример применения В. в, м. для вычисления вероятностей квантовых переходов во встряске типа включения — расчёты возбуждения и ионизации атомов при бета-распаде ядер. В теории атомтгых столкновений он используется при исследовании двух-электронных радиационных, а также трёх-, четырёх- (и более) частичных Ожо-переходов в сложных атомах [5]. [c.287]

Новые, рождаемые операторами частицы, бет к-рых нельзя было ностроить локальные поля (7), наз.— по отнощению к нервоначальным — античастицами. Неизбежность существования античастицы для каждой заряж. частицы — один из гл. выводов квантовой теории свободных полей, [c.302]

В рамках суперсимметричного обобщения теории (см. Суперсимметрия) предложена модель с дублетным М. (/ , = Va) [7]. В этом случае М. является суперсимметричным партнёром нейтрино. Майоронные v-распад и двойной бета-распад происходят с испусканием одновременно двух М., напр. [c.29]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Теория Бете разрабатывалась для сверхструктурных превращений в равноатомных спл1авах типа АВ и была позже использована Пайерлсом [22], распространившим ее на сплавы типа АзВ, и Истопом [23], который изучал сплавы, не имеющие идеального стехиометрического соотношения между атомами. Для дальнейшего более подробного изучения рентгеновских диффракционных эффектов, наблюдающихся при процессах упорядочения, читатель должен обратиться К специальным курсам рентгеновской оптики. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...