Ферромагнетизм восприимчивость

Для диамагнетиков х <0. для парамагнетиков % >0. Для особой подгруппы ферромагнетиков это простое соотношение (170) не соблюдается, и функциональная зависимость М от Н имеет нелинейный характер и не является однозначной. Все ферромагнетики имеют характерную кривую намагничивания и петлю гистерезиса. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от напряженности внешнего поля в то время как для диамагнетиков и парамагнетиков х почти не зависит от Я. С другой стороны, парамагнетизм и ферромагнетизм в отличие от диамагнетизма зависят от температуры, возрастая с ее понижением. Выше температуры точки Кюри ферромагнетики становятся парамагнетиками для каждого вещества имеется своя точка Кюри . [c.129]

Цель этой главы — изложить электронную теорию металлов с квантовомеханической точки зрения. В разд. 2 будет показано, как из отдельных свободных атомов образуется твердый металл при этом особое внимание уделяется тому факту, что валентные электроны свободного атома при образовании металлического состояния становятся нелокализованными. В разд. 3 и 4 рассматриваются свойства нелокализованных электронов (электронов проводимости) и модели, применяемые для описания их поведения в твердом теле. Подробно обсуждаются две модели 1) модель свободных электронов, из которой можно получить основные выражения для плотности состояний, теплоемкости, магнитной восприимчивости ИТ. д., и 2) модель почти свободных электронов, с помощью которой можно найти величины, определяющие ширину запрещенной зоны. В разд. 5 вводится понятие поверхности Ферми, а в разд. 6 излагаются наиболее эффективные методы определения параметров, характеризующих эту поверхность. Последние три раздела этой главы посвящены анализу роли электронов проводимости в сплавах (разд. 7), ферромагнетизму (разд. 8) и сверхпроводимости (разд. 9). [c.55]

Богатые золотом сплавы системы Аи—Со обладают значительной магнитной твердостью [36]. Магнитная восприимчивость сплава с 1 ат.% Со при силе поля 1000 э с повышением температуры от 0,52 до 10 °К уменьшается от 2,17-10 до 0,71-10 см 1г [37]. Магнитные свойства сплавов, содержащих 2,3 и 4 ат.% Со, приведены в работе [38]. Согласно [27] сплавы системы Аи — Со в области концентраций 20—40 ат.% Со обладают ферромагнитными свойствами в жидком состоянии, причем для эвтектического сплава (27 ат.% Со) ферромагнетизм исчезает при температуре, на 70° превышающей температуру эвтектической реакции. Кривая магнитных превращений сплавов, полученная в этом исследовании, нанесена на диаграмму состояния системы Аи—Со (см. рис. 18). По данным [28] сплавы с 30 и 40 дт. /д Со [c.49]

Промышленные шламы, обладающие ярко выраженным ферромагнетизмом, можно подразделять по объемной магнитной восприимчивости % на три типа слабомагнитные (к < 0,5), магнитные (к = 0,5 — 100) и сильномагнитные (к > 100). [c.144]

Это—то же значение, которое получается из условия бесконечной парамагнитной восприимчивости (см. (13.16)). Итак, для существования ферромагнетизма нужно [c.494]

Очевидно, что магнитная восприимчивость — функция отклика, совершенно аналогичная, скажем, сжимаемости жидкости и электрической восприимчивости диэлектрика. Но в отличие от этих двух величин условия устойчивости не накладывают ограничений на знак магнитной восприимчивости. Магнитное вещество может как ослаблять, так и усиливать магнитное поле. Величина и знак х " определяют разные типы магнетизма. Соотношение М — М Н,а) может быть как линейным, так и нелинейным по отношению к переменной Я может быть даже так, что векторы М и Н не параллельны. Особая ситуация возникает в случае, когда статическая восприимчивость, задаваемая соотношениями (1.6.3) и (1.6.4), не является хорошо определяемой величиной например, когда М локально отличается от нуля в отсутствие поля Н, как в случае ферромагнетизма. [c.38]

Если обобщить рассмотрение на случай более сложных кристаллических структур (что довольно легко сделать), то результат (33.51) дает возможность отличить простые ферромагнетики от простых ферримагнетиков если спонтанная намагниченность (ниже Т ) обусловлена положительным обменным взаимодействием (ферромагнетизм), то член порядка 1/Т в высокотемпературной восприимчивости должен быть положительным если же она обусловлена отрицательным (антиферромагнитным) взаимодействием между неодинаковыми спинами, то член порядка 1/Г в высокотемпературной восприимчивости должен быть отрицательным. [c.326]

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

Фермиевское (контактное, сверхтонкое) взаимодействие II 281 Ферримагнетизм II 310, 311 восприимчивость II 326 (с) критическая температура (температура Кюри) II 311, 314 отличие от ферромагнетизма II 310, 311, 326 (с) [c.413]

МЕТАЛЛЫ — вещества, обладающие большой тепло- и электропроводностью, хорошей отражательной способностью (блеск), высокой пластичностью (ковкость). Удельная электропроводность чистых М. при комнатной темп-ре составляет 10 —10 Ом" см"1, а сплавов на 1—2 порядка меньше. Проводимость очень чистых металлич. монокристаллов при охлаждении до нескольких кельвинов возрастает до 10 раз, проводимость сплавов слабо зависит от темп-ры. Большинство М. прп комнатной темп-ре имеют малую магнитную восприимчивость только железо, кобальт, никель и их сплавы сильно магнитны (см. Ферромагнетизм). Примерно % известных химич. элементов — М. Почти любые комбинации чистых М. могут образовывать сплавы. [c.211]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [c.460]

Нискольку многие детали электрических машин рабо-тают в магнитном поле, программой работ предусметрено изучение влияния магнитных полей на теплопроводность [11]. Некоторые результаты, приведенные на рис. 7, показывают, что магнитное поле может значительно (на - 50 %) уменьшать теплопроводность. В план работ включено также определение магнитной восприимчивости и электросопротивления. Проведенные эксперименты позволили при 4 К обнаружить ферромагнетизм в жаропрочных сплавах Ni—Сг—Fe. Программа испытаний теплофизических свойств приведена в табл. 2. [c.35]

Соединения с коллективизированными 5/-элект-ронами (для них, как правило, d ), в ряде случаев они содержат наряду с актинидами переходные d-металлы. Для этих магнетиков характерна малая по сравнению с рассчитанной в приближении локализованных магн. моментов величина намагниченности насыщения, подавление ферромагнетизма при наложении умеренного всестороннего давления, большая величина коэф. электронной теплоёмкости, отклонения от Кюри — Вейсса закона для парамагн. восприимчивости и т. д. Примеры зонных актинидных магнетиков интерметаллические соединения типа АпМ (где Ап — U, Np, Pu М-иероходнон металл группы железа), UPt, NpRuj, NpOSa и т. д. [c.40]

Критерий неустойчивости парамагн. состояния зонного магнетика (см. Стонера критерий ферромагнетизма) определяется не только величиной потенциала меж-алектронного взаимодействия, но и зависимостью. магн. восприимчивости X от электронного волнового вектора ц, Наир., если в силу к.-л. особенности топологии ферми-поверхности %(q) обладает резко выраженным максимумом при нек-ром значении q Q, то фазовый переход при Г - ОК из парамагн. состояния в состояние с С. п. в. может иметь место даже при слабом взаимодействии между электронами. Наличие конгруэнтных (совпадающих при трансляции на волновой вектор О) электронных и дырочных участков на поверхности Ферш (н е с т и и г) в веществах с металлич. проводимостью приводит к возможности триплетного электрон-дырочного спаривания с воэникиовениом С. п. в. [c.636]

Магнитные свойства сферических частиц гематита a-FejOs средним диаметром 20—300 нм изучались при температурах до 1000 К и полях Я 22 кЭ в работе [1030]. Как известно, массивный кристалл a-FegOg показывает слабый ферромагнетизм, налагающийся на антиферромагнетизм, температура Кюри (Нееля) которого располагается между 948 и 963 К. Для частиц а-РегОз диаметром 300 нм получена температура Кюри (Нееля) Гк = 960 К. Наиболее интересным результатом измерений является неизменность магнитной восприимчивости / при уменьшении массивного кристалла до размера Л) = 100 нм и быстрый рост X по мере уменьшения размера частиц начиная с D — 100 нм. [c.317]

Можно убедиться, что во многих редкоземельных соединениях магнитный момент оказывается локализованным. В самом деле, температурная зависимость магнитной восприимчивости в этих соединениях описывается законом Кюри — Вейсса, что указывает на наличие локального поля в окрестности атома. Шаккарино и др. [50], используя электронный парамагнитный резонанс и найтовский сдвиг в ядерном магнитном резонансе, показали, что в редкоземельных фазах Лавеса (см. гл. IV) типа XAlj, где X, например, гадолиний, электроны проводимости поляризованы. Это опять-таки указывает на то, что в обменном взаимодействии принимают участие электроны проводимости. Существуют также соединения (например, GdOsg с температурой Кюри 70° К), кристаллы которых являются ионными и ферромагнетизм у которых должен быть обусловлен прямым обменным взаимодействием. [c.131]

Ферромагнитные вещества — это вещества, которые сильно притягиваются магнитом. К ним относятся, например, металлы — железо, кобальт, никель — и их сплавы. Относительная магнитная восприимчивость этих веществ достигает 10 . Характеристики х,- и ,1г ферромагнитных веществ изменяются не только от индукции магнитного поля, но и от температуры. Среди ферромагнитных веществ имеются такие, например как феррит-шпинели и феррит-гранаты, у которых по сравнению с Ре и N1 механизм возникновения ферромагнетизма имеет некоторые особенности. Эти вещества носят название феррпмагнетиков. Другие вещества — как РеО, МпО, СггОз и МпгОз — характеризуются значениями такого же порядка малости, как в случае парамагнетиков, но по внутренней магнитной структуре указанные оксиды более близки к ферромагнетикам. Учитывая это, их называют антиферромагнетиками. Теория ферримаг-нетиков и антиферромагнетиков составляет часть теории ферромагнетиков. Ферромагнетики находят широкое применение в электротехнике. [c.146]

Эта темп-ра, измерявшаяся обычным методом — но магнитной восприимчивости, удерживалась всего неск. секунд.Предел достижимой таким способом температуры определяется взаимодействиялга между спинами ядер, а время ее поддержания — временами релаксации между системой ядерных спинов и электронами проводимости и решеткой. Эти опыты представляют большой интерес для изучения ядерных спиновых систем и получения ядерного ферромагнетизма. [c.158]

ВОВ имеет парамагнитную восприимчивость шением температуры, как это имеет место для восприимчивости одно атомных металлов переходной группы. Однако сплавы, содержащие в качестве одной из составляющих ферромагнитный металл, также ферромагнитны, по крайней мере при больших концентрациях последнего. Этот ферромагнетизм обычно уменьшается с уменьшением концентрации ферромагнитной компоненты, если другая компонента неферромагнитна. На рис. 54 в качестве примера изображено изменение магнитного момента насыщения для ряда никелевых сплавов при изменении их состава 2). Ход кривых соответствует обычному их поведению, т. е. плавному уменьшению намагничения при увеличении концентрации неферромагнит [c.58]

Диамагнетизм связан с изменением орбитального движения электро-ньв, которое происходит при помещении атомов в магнитное поле. Следует напомнить, что в замкнутом электрическом контуре магнитное поле индуцирует ток всегда в таком направлении, чтобы противодействовать изменению полного магнитного потока. Таким образом, электрический ток действительно обладает отрицательной восприимчивостью. Этот эффект вызывает диамагнетизм и имеет место также в системе зарядов, описываемой квантовой механикой. С другой стороны, парамагнетизм связан со стремлением постоянных магнитов располагаться в магнитном поле так, чтобы их дипольный момент был параллелен направлению поля. В атомных системах постоянный магнитный момент связан в простейших случаях со спииом электрона. Но может также существовать постоянный момент у незаполненной атомной оболочки, возникающий при комбинации спинового и орбитального моментов. Если система более устойчива, когда атомные диполи параллельны, го такая система при низких температурах будет ферромагнитной. При высоких температурах ферромагнетизм исчезает это явление подобно плавлению твёрдого тела, потому что иеферромагнитное состояние менее упорядоченное и имеет ббльшую итропию, чем ферромагнитное. Силы между упорядоченными магнитными моментами в ферромагнитных веществах не похожи иа магнитные силы между диполями, а, как мы увидим в 143, имеют электростатическое происхождение. [c.605]

Интенсивность упорядочивающего взаимодействия характеризуется величиной 0лг (520 °К, 310 °К и 67 °К для N10, СггОз и МпРг соответственно). Так как антиферромагнитное упорядочение спинов не имеет суммарной спонтанной намагниченности, то вещество, вообще говоря, не имеет каких-либо свойств ферромагнетизма. Стремление сохранить антиферромагнитное упорядочение препятствует намагничиванию вещества при наложении внешнего поля, что приводит к появлению характерной зависимости восприимчивости от температуры. В частности, восприимчивость антиферромагнитных материалов уменьшается при уменьшении температуры от температуры 9,у (однако форма кривой зависит от ориентации поля относительно направления спина, рис. 1.6.7). С ростом температуры выше точки 9л восприимчивость всегда уменьшается, как и положено для парамагнитного вещества. Таким образом, антиферромагнетизм имеет характерную особенность, отличающую его от парамагнетизма и состоящую в том, что кривая зависимости восприимчивости от температуры имеет излом в точке перехода 9лг. [c.49]

См. такэке Восприимчивость Закон Кюри Правила Хунда Параметр Грюнайзена II 120—122, 136 в модели Дебая II 121 для щелочно-галоидных кристаллов II 122 См. также Тепловое расширение Параметр де Бура II 42, 43 Параметр порядка (в теории сверхпроводимости) II 362 аналогия с теорией ферромагнетизма II [c.403]

Б о 3 о р т Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956 Маттис Д., Теория магнетизма. Введение в изучение кооперативных явлений, пер. с англ., М., 1967. С. В. Вонсовский. МАГНЁТИК, термин, применяемый ко всем в-вам при рассмотрении их магн. св-в. Разнообразие типов М. обусловлено различием магн. св-в микрочастиц, образующих в-во, а также хар-ра вз-ствия между ними. М. классифицируют по величине и знаку их магнитной восприимчивости х (в-ва с х<0 наз. диамагнетика.чи, с х>0 — парамагнетиками, с х 1 — ферромагнетиками). Более глубокая физ. [c.360]

МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ, неодинаковость магн. св-в тел по разл. направлениям. Причина М. а. заключается в анизотропном характере магн. вз-ствия между атомами носителями магнитного момента в в-вах. В изотропных газах, жидкостях, аморфных телах (напр., металлич. стёклах) и поликристаллич. тв. телах М. а. в макромасштабе, как правило, не проявляется. Напротив, в монокристаллах М. а. приводит к большим наблюдаемым эффектам, напр, к различию величины магнитной восприимчивости парамагнетиков вдоль разл. направлений в кристалле. М. а.— результат магн. вз-ствия соседних магн. ионов и более сложных вз-ствий эл-нов этих ионов с существуюш ими внутри кристалла электрич. полями (см. Внутрикристаллическое поле). Особенно велика М. а. в монокристаллах ферромагнетиков, где она проявляется в наличии осей лёгкого на.чаг-ничивания (гл. осей симметрии кристаллов), вдоль к-рых направлены векторы самопроизвольной намагниченности Js ферромагн. доменов (см. Ферромагнетизм). Мерой М. а. для данного направления в кристалле явл, работа намагничивания внеш. магн. поля, необходимая для поворота вектора Js из положения вдоль оси наиболее лёгкого намагничивания в новое положение — вдоль внеш. поля. Эта работа при пост, темп-ре определяет свободную энергию М. а. / ан Для данного направления. Зависимость от ориентации Js в кристалле определяется из соображений симметрии (см. Симметрия кристаллов). Напр., для кубич. кристаллов [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...