Ферромагнитная среда

ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ФЕРРОМАГНИТНОЙ СРЕДЕ [c.23]

Поверхностному эффекту в ферромагнитной среде посвящено много работ наиболее точно отражает физическое содержание процесса упомянутая выше работа Л. Р. Неймана, которой мы и будем следовать, введя лишь некоторые упрощения в соответствии с рассматриваемой задачей. [c.24]

ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ И МАГНИТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ УЧАСТКА ФЕРРОМАГНИТНОЙ СРЕДЫ [c.30]

Видим, что активное сопротивление участка ферромагнитной среды почти на 40% больше, чем сопротивление среды с постоянным р = р 1. Соответственно большей оказывается и активная мощность при одинаковом значении //, 1. [c.30]

В 1-3 было показано, что в слое толщиной, равной глубине проникновения тока, выделяется при постоянных р и р. 86,5 % всей энергии, передаваемой в проводник. Руководствуясь этим, найдем эффективную глубину проникновения тока, или глубину активного слоя ( ), для ферромагнитной среды. [c.31]

В дальнейшем будем использовать именно этот приближенный метод, как наиболее простой и достаточно точный. Во всех последующих главах индекс 1 при В, //, Е и р, будем опускать. Однако следует помнить, что в расчетах, относящихся к ферромагнитным средам, речь идет о первой гармонике. [c.35]

Электрическое и магнитное сопротивления участка ферромагнитной среды [c.55]

Трещина в неограниченной мягкой ферромагнитной среде под действием нормально падающих продольных волн. .......................................................................... 875 [c.462]

Коэффициент интенсивности напряжений для одной трещины в неограниченной мягкой ферромагнитной среде получается при I - ю, а О из рассмотренного выше случая [c.873]

Нагрев ферромагнитной среды с поверхностным слоем, нагретым до температуры выше температуры магнитных превращений. [c.22]

При решении этой задачи С. В. Вонсовский [3] предполагал, что однородная ферромагнитная среда заполняет все бесконечное пространство, она однородно намагничена и в ней имеется единственный дефект заданной формы, и определил момент эквивалентного диполя для дефектов правильной сферической формы, волосовины и узкой трещины, плоскость которой перпендикулярна к полю намагничивания. [c.10]

Для проводников или контуров с ферромагнитной средой следует учитывать, что зависит от силы тока, так как для ферромагнитной среды [I меняется в зависимости от напряжения магнитного поля. [c.458]

Взаимоиндуктивность зависит от геометрической формы контуров, размеров, их взаимного расположения и магнитной проницаемости ц среды, в которой находятся контуры. Для неферромагнитной сред 1 М-> =М 2- Для ферромагнитной среды М 2 и М2 зависят также от сил токов в контурах и от характера изменения этих токов вследствие явления гистерезиса. [c.458]

Индуктивность и взаимоиндуктивность для проводников или контуров, магнитное поле которых замыкается через токопроводящую среду, зависят также от частоты тока, возбуждающего это поле. Чем выше частота тока, тем заметнее действие вихревых токов (см. ниже), ослабляющих основное магнитное поле, что приводит к уменьшению индуктивности и взаимоиндуктивности. Для ферромагнитной среды нри этом следует учитывать и явление гистерезиса. [c.459]

Наряду с вихревыми токами при изменении магнитного потока в ферромагнитной среде следует учитывать явление гистерезиса. При увеличении МДС возрастание потока происходит по кривой, лежащей ниже аналогичной кривой при уменьшении МДС. Это связано с тем, что при намагничивании затрачивается энергия на ориентацию магнитных диполей вещества. При перемагничивании переориентация диполей происходит постоянно, на что затрачивается энергия. Потери на перемагничивание зависят от частоты перемагничивания, характеристик магнитного материала и величины индукции. [c.466]

Известно, что ферромагнетизм связан со спиновыми магнитными моментами электронов атомов. Однако при формальном рассмотрении параметров, характеризующих магнитные поля в ферромагнитных средах, можно, отвлекаясь от природы магнитных моментов, ответственных за явления ферромагнетизма, принять, что они созданы некоторыми эквивалентными контурами с током [Л. 1], и следующим образом представить процесс намагничивания этих сред. [c.6]

При помещении ферромагнитной среды во внешнее магнитное поле векторы магнитного момента элементарных контуров с током поворачиваются в его направлении и поле в ферромагнитной среде усиливается. [c.6]

Мерой интенсивности намагничивания ферромагнитной среды служит вектор намагниченности (интенсивности намагничивания) /, равный плотности магнитного момента в данном объеме. [c.6]

Намагниченность ферромагнитной среды зависит от величины и направления магнитного поля, в которое она помещена. Напряженность магнитного поля Я можно определить как разность векторов индукции и намагниченности с соответствующими коэффициентами, зависящими от выбора системы единиц. [c.7]

Здесь и ниже в 1-1,6 и в имеется в виду ферромагнитная среда, магнитные свойства которой не зависят от ее формы и размеров. Теоретически это имеет место только для цилиндров и параллелепипедов бесконечной длины, намагниченных вдоль оси. [c.7]

При увеличении частоты перемагничивания до значения / рассчитанная выше глубина проникновения переменного магнитного поля в ферромагнитную среду уменьшается в 1///50 раз. [c.32]

Если ферромагнитная среда обладает потерями, то проницаемости, определенные по а и Р (1-48), отличаются друг от друга. Их можно выразить через модуль и составляющую Цг комплексной проницаемости [c.39]

Выше (см. гл. 1) был описан процесс проникновения периодического магнитного поля в ферромагнитную среду. Мы видели, что с глубиной ферромагнетика убывает не только амплитуда поля (а, следовательно, и индукция), но изменяется и его фаза, т. е. на некоторой глубине о г поверхности ферромагнетика максимум амплитуды напряженности поля наступает позже (с запаздыванием на некоторое время), че.м иа поверхности, по при меньшей ее величине. [c.174]

Расчет установившихся ЭМ-процессов можно проводить для величин, меняющихся по гармоническому закону. При этом ошибка в определении интегральных и распределенных энергетических параметров невелика. Это позволяет широко использовать символический метод для расчета ЭМ-полей в нелинейных ферромагнитных средах. [c.14]

Замена ферромагнитной среды вторичными источниками не позволяет сохранить оба вектора В и Н в ее объеме. Потребовав сохранения поля индукции во всем пространстве, получим для объемной плотности тока [32, 56] [c.87]

Распределение параметров по толщине трубы для к = 0,9 см и = 8 приведено на рис. 4.12. При этих условиях магнитная проницаемость на внутренней стенке равна Цв = 15. Плотность тока меняется приблизительно по прямой, а напряженность магнитного поля — по параболе, что характерно для ферромагнитной среды с переменной проницаемостью. [c.154]

Основная кривая намагничивания ферромагнитных материалов по Л. Р. Нейману [1 ] может быть представлена параболой га-го порядка. Значения коэффициентов парабол п для различных материалов даны в его работе [1 ]. При нагреве ферромагнитной среды в сильных магнитных полях токами высокой частоты по мере перемещения в глубь среды от ее поверхности напряженность магнитного поля уменьшается, а магнитная проницаемость растет. Поэтому, если на поверхности среды напряженность [c.23]

Считая, что активная мощность Рд распределена равномерно с удельной плотностью мощности Ре в некотором слое, лежащем на поверхности ферромагнитной среды, найдем толщину этого слоя [c.24]

Таким образом, напряженность электрического поля и плотность тока убывают с ростом Л по закону, близкому к линейному. При этом плотность тока на поверхности ферромагнитной среды в 1,19 раз больше, чем при р = = onst, [c.29]

Расчет поля дефекта в виде эллипсоида в ферромагнитной среде с учетом поверхностных магнитных зарядов дал В. К. Аркадьев [5]. Такая форма дефекта позволяет получать решения и для других форм, например для шара, узкой трещины, которая может быть уподоблена очень тонкому пли удлиненному эллипсоиду. [c.76]

При этом возможны два типичных случая. Первый, когда элемент структуры ферромагнитной природы может р ссм. триваться ограниченным средой с меньшей р или даже диам гнитной, что повлечет за собой концентрацию потока в указанном элементе. Второй, противоположный первому, случай соответствует парамггнитному элементу структуры (р 1) или полости (трещине) в ферром гнитном окружении. Это, следовательно, случай экранирующего действия ферромагнитной оболочки. Искажение потока индукции в таких условиях сведется к большему или меньшему вытеснению потока из полости resp элемента структуры и к увеличению ферромагнитной среде вблизи фазовой [c.204]

Л. Р. Нейман [211 и А. Е. Слуходкий 135] в своих работах показали, что для полубесконечной ферромагнитной среды (fi — var, р = onst) активная мощность равна [c.17]

При магнитных измерениях и для оценки работы ферромагнитных материалов в реальных условиях важнейшей их характеристико является глубина проникновения переменного магнитного поля в ферромагнитную среду, определяемая как расстояние от поверхности образца, на котором амплитуда поля уменьшается в е ( 2,7) раз по сравнению с амплитудой поля на его поверхности. Из (1-26) глубина проникновения [c.32]

Как было показано выше, в ферромагнитных средах изменение намагниченности (и индукции) отстает от изменения напря.женности магнитного поля, что является результатом наличия потерь энергии при перемагничивании ферромагнитных материалов. Эти потери объясняются действием гистерезиса и вихревых токов, а также являются следствием специальных свойств магнитной структуры ферромагнитных материалов. Последняя причина носит название магнитного последействия или магнитной вязкости [Л. 3, 24, 25]. Магнитное последействие особенно сильно проявляется в магнитномягких материалах в области слабых полей при перемагничивании в полях высокой частоты и импульсных полях. [c.49]

Различного рода железоискатели, т. е. приборы для обнаружения железных предметов и частиц в ие-ферромагнитной среде. [c.109]

Метод цепных схем в случае плоской волны в ферромагнитной среде с р = onst позволяет непосредственно получить формулу (2.5), найденную Л. Р. Нейманом, без каких-либо допущений о характере пространственного распределения i кроме того, что в зоне затухания поля показатель параболы а в (2.3) сохраняется постоянным. [c.71]

Отметим, что при расчете проникновения электромагнитной волны в ферромагнитную среду предпочтительно уравнение (2.101). Это объясняется тем, что магнитная проницаемость р, зависит от Я и при решении (2.100) на всех промежуточных этапах необходимо дополнительно вычислять и Я. Предположим вначале, что среда линейная, т. е. р = onst и ц = onst. Тогда уравнение (2.101) примет вид, аналогичный уравнению (1.20) [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...