Работа намагничивания

Поэтому элементарная работа намагничивания, отнесенная к объему сверхпроводника, равна [c.240]

Зависимость намагниченности J от напряженности Н магнитного поля в ферромагнетике изображается на диаграмме Н. J гистерезисной кривой (рис. 51). Элементарная работа намагничивания, равная [c.289]

Собственная работа намагничивания [c.26]

Y =—H, а обобщенная координата д =Л1 и работа намагничивания вещества у dx=—HdM. [c.200]

Сверхпроводники 1-го рода теряют С. в поле Я=Як, когда поле скачком проникает в металл и он во всём объёме переходит в норм, состояние, При этом уд. магн. момент также скачком уменьшается в 10 раз. Критич. полю можно дать простое термодинамич. истолкование. При темп-ре Г < Гк и в отсутствии магн. поля свободная энергия (см. Гельмгольца энергия) в сверхпроводящем состоянии г с ниже, чем в нормальном Р . При включении поля свободная энергия сверхпроводника возрастает на величину Я /8я, равную работе намагничивания, и при Я=Як сравнивается с Р (в силу малости магн. момента в норм, состоянии практически не изменяется при включении поля). Т. о., поле Як определяется из условия [c.658]

Термодинамика является разделом теоретической физики, в котором изучают макроскопические свойства тел и их изменения, происходящие при взаимном обмене тел энергией и веществом. Как и Б других разделах физики, энергия выступает в термодинамике как единая мера, эквивалент любых взаимодействий тел. Но в числе возможных способов обмена энергией наряду с разного рода работами — работой расширения, электризации, намагничивания и т. п. — рассматривается теплота, что является особенностью термодинамики, достаточной для ее выделения в самостоятельную науку. [c.10]

Специфика использования работ электризации и намагничивания н термодинамике состоит в т ом, что возможны различные варианты набора электрической и магнитной энергии, которая включается во внутреннюю энергию системы, и от этого набора существенно зависят и физический смысл, и выражения для соответствующих работ. Так, известно, что индукция поля [c.160]

Магнитная память ЭВМ. Для работы ЭВМ необходим обмен информацией с внешними устройствами. Так как вся информация для компьютера представляет собой набор сигналов типа да или нет, эта информация может быть записана на магнитную ленту или магнитный диск в виде чередующихся участков с различной полярностью намагничивания. [c.194]

Продольное намагничивание чаще осуществляют с помощью соленоида и реже с помощью электромагнитов (еще реже применяют постоянные магниты). При работе с соленоидом следует иметь в виду, что напряженность поля резко падает при удалении от его края, что ограничивает рабочую зону. [c.35]

Благодаря возможности продольного намагничивания поверхности изде-, ЛИЯ переменным магнитным полем установка имеет достаточно высокую чувствительность. С целью устранения помех в работе феррозондового преобразователя в переменном поле применено радиоимпульсное возбуждение, синхронизированное с частотой намагничивающего поля. Это позволило улучшить селективность и надежность контроля. [c.56]

Подготовка к работе включает предварительные исследования и статистическую обработку результатов исследований. В результате этих исследований выбираются положение переключателя рода работы, ток намагничивания, чувствительность, положение ручки Регулировка фазы . Контроль на интегральном канале следует производить в том случае, если высшие гармоники не дают дополнительной информации. В положении переключателя П Род работы сигнал, снимаемый с датчика, проходит без искажений. В положении переключателя П1 Род работы ослаблено влияние первой гармоники. Этот канал используется при значительных колебаниях размеров детален и при хорошей корреляции амплитуд высших гармоник с температурой отпуска, тем пературой закалки и другими характеристиками режимов термической обработки. [c.169]

Для намагничивания используются поля, далекие от насыщения. Сигнал с измерительной обмотки пропускается через узкополосный фильтр, подавляющий шумы промышленной частоты и высокочастотные помехи, обусловленные движением контролируемого материала и шероховатостью его поверхности. После фильтрации сигнал усиливается и подается на два раздельных интегрирующих усилителя. Один из них подает сигнал на модулятор импульсов. Величина намагничивающих импульсов зависит от сигнала модулятора импульсов. Постоянную времени интегрирования и коэффициент усиления можно изменять для получения наилучших результатов. Второй усилитель также регулируется по постоянной времени интегрирования и по коэффициенту усиления. Сигнал с него подается на выход устройства. Это позволяет скомпенсировать выходной сигнал по постоянному току, чтобы на записывающем устройстве выделить необходимый диапазон изменения магнитной твердости. В качестве помех в работе такого устройства отмечаются скорость движения листа (вводится специальная компенсация) и толщина листа (ослабление сигнала с увеличением толщины). Коррекция влияния толщины вводится изменением величины выходного сигнала в соответствии с заданной фактической толщиной. [c.71]

Приведенные на рисунке результаты получены с помощью созданного макета прибора для контроля упругих напряжений в ферромагнетиках, принцип работы которого описан выше. В указанном макете прибора намагничивание осуществляется П-образным электромагнитом, расположенный между его полюсами феррозонд включен по схеме полимера. Сигнал с измерительной обмотки феррозонда поступает на частотно-избирательный усилитель, настроенный на вторую гармонику возбуждающего тока феррозонда. С частотно-избирательного уси-лителя сигнал частотой 2/ поступает на первый вход фазового детектора, на второй вход которого поступает сигнал основной частоты / от генератора. К выходу фазового детектора подключен стрелочный индикатор. [c.100]

Магнитные свойства при постоянном токе. Данные табл. 3 показывают, что магнитная индукция при насыщении Bs не зависит от температуры испытания в исследованном интервале. Эти данные согласуются с результатами ранее опубликованной работы [2], в которой показано, что интенсивность насыщения сплавов при намагничивании / [c.354]

Магнитная анизотропия. Различие магнитных свойств ферромагнетика вдоль неэквивалентных направлений в теле, называемое магнитной анизотропией, наиболее выражено в монокристаллах. iMepoft магнитной анизотропии является работа намагничивания, необходимая для поворота вектора J из положения вдоль оси легкого намагничивания, вдоль которой этот вектор направлен в отсутствие поля, в новое положение — вдоль внешнего поля. Эта работа определяет плотность свободной энергии магнитной анизотропии а, Дж/м , которая следующим образом выражается через углы между вектором намагниченности J и кристаллографическими осями [c.614]

Температурная зависимость магнитной проницаемости существенно изменяется с напряженностью поля. Максимумы начальной и максимальной проницаемости вблизи температуры Кюри (см. рис. 6.43) обусловлены низкой магнитной анизотропией при высоких температурах. При 500 °С, когда намагниченность насыщения еще мало отличается от ее значения при 20 °С, постоянная К уже мала (рис. 6.44). Так как константа К характеризует разность работ намагничивания в легчайшем и в заданном направлениях, то ее уменьшение означает облегчение намагничивания в направлениях, отличных от легчай- [c.129]

МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ, неодинаковость магн. св-в тел по разл. направлениям. Причина М. а. заключается в анизотропном характере магн. вз-ствия между атомами носителями магнитного момента в в-вах. В изотропных газах, жидкостях, аморфных телах (напр., металлич. стёклах) и поликристаллич. тв. телах М. а. в макромасштабе, как правило, не проявляется. Напротив, в монокристаллах М. а. приводит к большим наблюдаемым эффектам, напр, к различию величины магнитной восприимчивости парамагнетиков вдоль разл. направлений в кристалле. М. а.— результат магн. вз-ствия соседних магн. ионов и более сложных вз-ствий эл-нов этих ионов с существуюш ими внутри кристалла электрич. полями (см. Внутрикристаллическое поле). Особенно велика М. а. в монокристаллах ферромагнетиков, где она проявляется в наличии осей лёгкого на.чаг-ничивания (гл. осей симметрии кристаллов), вдоль к-рых направлены векторы самопроизвольной намагниченности Js ферромагн. доменов (см. Ферромагнетизм). Мерой М. а. для данного направления в кристалле явл, работа намагничивания внеш. магн. поля, необходимая для поворота вектора Js из положения вдоль оси наиболее лёгкого намагничивания в новое положение — вдоль внеш. поля. Эта работа при пост, темп-ре определяет свободную энергию М. а. / ан Для данного направления. Зависимость от ориентации Js в кристалле определяется из соображений симметрии (см. Симметрия кристаллов). Напр., для кубич. кристаллов [c.363]

ОСЬ ВРАЩЕНИЯ мгновенная, у твёрдого тела, имеющего неподвижную точку (напр., у гироскопа), проходящая через эту точку ось, поворотом вокруг к-рой тело перемещается из данного положения в положение к нему бесконечно близкое. Мгновенная О. в. непрерывно изменяет своё направление в пр-ве. См. Вращательное движение. ОСЬ ЛЁГКОГО НАМАГНИЧИВАНИЯ, направление в ферро- или ферримагн. образце, вдоль к-рого работа намагничивания образца до насыщения, производимая внеш. магн. полем, минимальна. Если внеш. поле на образец не действует, то намагниченность в каждом домене образца направлена вдоль О. л. н. (см. Ферромагнетизм). В ферромагн. монокристаллах О. л. н. совпадают с гл. кристаллографич. ося- [c.505]

Кривые намагничивания ваи-ден-Хандела [161] свидетельствуют о том, что расстояния между тремя низиеими дублетами порядка лишь 100 слГ , так что в области температур жидкого гелия на восприимчивость заметно влияют расположенные выше дублеты. Бензи и Кук [162] нашли для фактора расщепления значения g=l,12. Богл и Кук (неопубликованная работа) определили из экспериментов по парамагнитному резонансу значения g l = 1,25 и g =l,14. [c.486]

Технические детали. Кривая намагничивания вещества описывает связь между его магнитным мол1ентом и приложенным полем. Обычно измерения проводятся при постоянной температуре однако в области температур ниже 1° К легче работать при постоянной энтропии. [c.508]

Первой внедренной в промышленность была феррозондовая установка ФДУ-1 [10]. Наиболее универсальной и отработанной является модель ферро-зондового дефектоскопа типа МД-1СФ [20J, предназначенного для контроля бесшовных труб. В дефектоскопе имеется восемь вращающихся вокруг трубы феррозондовых преобразователей, сигналы которых, пропорциональные изменению магнитного поля дефектов, обрабатываются и регистрируются восьмиканальной аппаратурой с осцилло-грг.фическим индикатором и блоком автоматики. Дефектоскоп управляет работой устройства сортировки труб на годные и бракованные. Установка комплектуется серийно изготовляемыми выпрямителями ВАКГ-12/6-3000для намагничивания труб путем пропускания тока до 2000 А через контролируемый участок. [c.54]

Работа установки основана на считывании градиента магнитных полей дефектов в локальной зоне их распрло-жения при намагничивании сварных [c.56]

Серия феррозбндовых магнитных дефектоскопов разработана для контроля качества рельсов [7]. Работа дефектоскопов типа МРД-52, МРД -бб, МРД-72 основана на намагничивании постоянным магнитом контролируемого участка рельса в продольном направлении и считывании феррозондом поля дефекта. Измерительный блок дефектоскопов и система намагничивания монтируются на тележке с колесами, перемещаемой оператором по двум рельсам со скоростью до 4 км/ч. Наличие дефектов отмечается звуковым сигналом в телефонных наушниках и отклонением стрелки миллиамперметра. [c.57]

Более современной модификацией прибора КИФМ-1 является структуро-скоп МФ-31КЦ (рис. 33). Он имеет существенные отличительные признаки намагничивание и размагничивание контролируемого объекта осуществляется автоматически после пуска электронного блока путем нажатия кнопки пуска для удобства работы с прибором кнопка пуска электронного блока расположена корпусе первичного преобразователя осуществлена цифровая индикация значений тока размагничивания предусмотрена работа прибора в режиме сортировки контролируемых изделий по признакам норма, больше нормы, меньше нормы. Результат сортировки отображается лампами световой сигнализации, расположенными на передней панели прибора. Верхняя и нижняя границы сортировки задаются с помощью ручек регулирования, выве- [c.71]

Фелч [11], аппроксимируя кривую намагничивания сердечников феррозонда с продольным возбуждением ломаной линией, вычислил амплитуду второй гармоники выходной э.д.с. как функцию измеряемого иоля и поля возбуждения. Полученные величины оказались достаточно близкими к наблюдаемым на практике. Ему же удалось экспериментально установить также некоторые закономерности, характеризующие связь между уровнем шумов феррозонда и выбранным режимом работы. [c.41]

С. Ш. Долгинов [6] проверил формулу Розенблата для коэффициента размагничивания на большом количестве сердечников разной длины и сечения, установив ее хорошее соответствие экспериментальным данным, а также, аппроксимируя кривую намагничивания сердечников арктангенсом, вычислил амплитуду второй гармоники выходной э.д.с. и определил другие параметры феррозонда. Он же дал достаточно подробный обзор-анализ предшествующих работ. [c.41]

Смотреть страницы где упоминается термин Работа намагничивания : [c.161] [c.194] [c.132] [c.288] [c.43] [c.70] [c.70] [c.285] [c.50] [c.100] [c.301] [c.360] [c.160] [c.160] [c.232] [c.510] [c.635] [c.16] [c.28] [c.88] [c.28] [c.225] [c.120] [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...